Кристалл антиферромагнитный

Магнитные свойства. Наибольший интерес представляют магнитные свойства аморфных сплавов переходных (Мп, Fe, Со, Ni,. ..) и редкоземельных (Ей, Gd и т. д.) металлов с другими металлами и металлоидами. При достаточно высоких температурах эти сплавы находятся в парамагнитном состоянии. Температурные зависимости магнитной восприимчивости хорошо описываются законом Кюри — Вейсса. При понижении температуры ниже 9 в них возникает магнитное упорядочение. Магнитное упорядочение аморфных сплавов может быть ферромагнитным, антиферромагнитным, а также ферримагнитным. В ряде случаев наблюдается состояние спинового стекла. Спиновое стекло характеризуется замораживанием спиновых магнитных моментов в случайных направлениях при температуре ниже некоторой характеристической. Заметим, что состояние спинового стекла обнаружено также и в некоторых кристаллах. [c.374]

Таблица 28.1 не охватывает всех известных к моменту издания справочника антиферромагнетиков. Составители стремились дать общее представление о свойствах различных типов антиферромагнитных кристаллов, начиная от наиболее известных и хорошо изученных антиферромагнитных диэлектриков и кончая недавно открытыми сверхпроводящими соединениями. Важным, хотя и не необходимым, критерием отбора материала служил факт установления в соединении антиферромагнитной структуры методом нейтронной дифракции. Не было возможности с максимальной полнотой привести данные о некоторых группах соединений. Так, практически не представлена (кроме двух веществ) обширная группа [c.652]

Основные трудности при рассмотрении кристаллов с атомами переходных металлов возникают из-за необходимости одновременного учета периодического поля, действующего на d-электро-ны, и корреляционного (в частности, кулоновского) взаимодействия между ними. В связи с этим в приближении сильной связи расчет производился для упрощенного варианта S-полосы. В работе [5] нами был предложен метод учета сильного кулоновского взаимодействия между d-электронами в магнитных полупроводниках с вырожденной З -зоной. Был получен -одноэлектронный эффективный спектр d-электронов для ферро-и антиферромагнитных кристаллов кубической симметрии с реальными и -электронными конфигурациями. Оказалось, что температурную зависимость щирины d-полосы определяют следующие множители [c.91]

ЗЕЕМАН-ЭФФЕКТ НА ЛИНИЯХ ПОГЛОЩЕНИЯ ГОЛЬМИЯ, ВНЕДРЕННОГО В АНТИФЕРРОМАГНИТНЫЙ КРИСТАЛЛ МпР [c.131]

Таким образом, для одномерного кристалла не имеется упорядоченного состояния намагниченности подрешеток, так как т о ( ) логарифмически расходится. При повышении температуры неупорядоченность возрастает. Антиферромагнитное состояние при низких температурах может наблюдаться только в трехмерных и двумерных кристаллах. [c.118]

В низкотемпературных спектрах поглощения света кристаллами антиферромагнитной модификации кислорода наблюдаются полосы, обязанные одновременному возбуждению двух молекул, входящих в разные магнитные подрешетки. При этом снимается запрет по спину и четности. В этом параграфе, опираясь на работы Гайдидея и Локтева [457, 458], мы проведем теоретическое исследование таких парных возбуждений. [c.569]

Отметим интересный факт, заключающийся в том, что анизотропия не наблюдается в сравнительно слабых нолях. По-видимому, она не связана с антиферромагнитными свойствами. Открытие анизотропии, обладающей более низкой симметрией, чем кубическая, было совершенно неожиданным. То обстоятельство, что ориентация бинарной комнонетпы может быть разной в различных гелиевых экспериментах, создает впечатление, что ее направление определяется какими-то вторичными причинами — возможно, отклонениями от сферической формы или наиряжениями в кристалле. Вероятно, это связано с результатом Блини, который наблюдал более низкую, чем кубическая, симметрию в своих экспериментах по парамагнитному резонансу при температуре жидкого воздуха и при более низких температурах (см. п. 34). Было бы желательно получить данные о х ДРУгих направлений, не совпадающих с направлением кубической оси. [c.551]

В табл. 2.5 приведены магнитные классы симметрии. Видно, что 31 класс допускает спонтанную намагниченность. Кристаллы, относящиеся к этим классам, являются ферро- или ферримагнетикамн. К остальным 59 классам принадлежат антиферромагнитные кристаллы. [c.37]

Существует ряд антиферромагнитных кристаллов, при описании магнитных свойств которых кроме изотропного обменного взаимодействия, определяющего собственно магнитное упорядочение, необходимо учитывать специфическое анизотропное взаимодействие Дзялошин-ского (ВД) . БД, как правило, приводит к небольшому наклону магнитных подрешеток друг относительно друга и появлению слабого ферромагнитного момента. [c.651]

Устойчивую спиновую конфигурацию (магнитный порядок) в антиферромагнитных кристаллах часто описывают с помощью инвариантов второго порядка, образованных из компонент векторов F, G, С, А и преобразующихся по одному неприводимому представлению пространственной группы кристаллов [II]. [c.653]

В предыдущем параграфе было показано, что при отрицательном знаке обменного интеграла энергетически выгодной становится ан-типараллельная ориентация спинов соседних узлов решетки кристалла. В этом случае расположение спинов может быть также упорядоченным, но спонтанная намагниченность не возникает, так как спиновые магнитные моменты соседних узлов решетки направлены антипараллельно и компенсируют друг друга. В качестве примера на рис. 11.15, а показана магнитная структура МпО, определенная методами нейтронной спектроскопии (на рисунке показаны лишь магнитноактивные атомы Мп). Ее можно рассматривать как сложную структуру, состоящую из двух подрешеток, намагниченных противоположно друг другу. Такая структура возможна лишь ниже некоторой температуры, называемой антиферромагнитной точкой Кюри, или точкой Нееля Тн- [c.300]

РЕАКЦИЯ [термоядерная — реакция слияния легких атомных ядер в более тяжелые, происходящие при высоких температурах 10 К фотоядерная- -расщепление атомных ядер гамма-квантами цепная — реакция деления атомных ядер тяжелых элементов под действием нейтронов, в каждом акте которой число нейтронов возрастает, так что может возникнуть самоподдерживающийся процесс деления ядерная — превращение атомных ядер, вызванное их взаимодействием с элементарными частицами, в том числе с гамма-квантами, или друг с другом] РЕВЕРБЕРАЦИЯ — процесс постепенного затухания звука в закрытых помещениях после окончания действия его источника РЕЗОНАНС (есть явление резкого возрастания амплитуды вынужденных колебаний системы при приближении частоты вынужденной силы к собственной частоте колебаний системы акустический — избирательное поглощение энергии фононоБ определенной частоты в парамагнитных кристаллах, помещенных в постоянное магнитное поле антиферромагнитный — избирательное поглощение энергии электромагнитных волн, проходящих через антиферромагнетик, при определенных значениях частоты и напряженности приложенного к нему магнитного поля гигантский — широкий максимум, которым обладает зависимость сечения ядерных реакций, вызванных налетающей на атомное ядро частицей или гамма-квантом, от энергии возбуждения ядра магнитный — избирательное поглощение энергии проходящих через магнетик электромагнитных волн на определенных частотах, связанное с переориентировкой магнитных моментов частиц вещества параметрический — раскачка колебаний при периодическом изменении параметров тех элементов колебательных систем, в которых сосредоточивается энергия колебаний) [c.271]

А.— магнитоупорядоченное состояние кристаллич. вещества, в к-ром все или часть соседних атомщых магн, моментов направлены так (как правило, антипараллельно), что суммарный магн. момент элементарной магн. ячейки кристалла равен нулю или составляет малую долю атомного момента). Ось, вдоль к-рой ориентированы антиферромагнитно-упорядоченные атомные магн. моменты, наз. осью антиферромагнетизма. А. устанавливается при теми-рах Т ниже Нееля точки 1 л - В более широком смысле А. наз, совокупность физ, свойств вещества в указанном состоянии. На рис. 1 приведены простейшие примеры антиферро-магн. упорядочения. Вещества, в к-рых устанавливается антиферромагн. порядок, наз. антиферромагнетиками (АФМ). [c.108]

Число конкретных типов М. а. с. в кристаллах очень велико, и часто эти тины довольно сложны (1, 2]. Главные типы М. а. с. изображены на рис. Исторически первыми были исследованы самые простыв типы с коллпнеарным расположением атомных магн. моментов а ферромагнитны] (наир., в Fe), б — антиферромагнитный (напр., в МпО) и в — неелевский ферримагнитный (FegOi и др.). Далее к ним добави- 647 [c.647]

Рис, 5. Фазовая диаграмма UPtj в магнитном поле Н, параллельном гексагональной оси кристалла Т — антиферромагнитная фаза II—IV — сверхпроводящие антнферромагнитные фазы, отличающиеся различным характером магнитного упорядочения. [c.195]

Электронный антиферромагнитный резонанс (ЭАФР) — электронный резонанс в антиферро.магнетиках......явление избирательного резонансного поглощения энергии электромагнитных волн, наблюдаемые при частотах, близких к собственным частотам прецессии магнитных моментов магнитных подрешеток антиферромагнетика [13.21 ]. Особенность ЭАФР является введение понятия магнитная под р е ш е т к а для описания магнитной структуры кристалла, обладающего атомным магнитным порядком. При Яо = О прецессия магнитных моментов двух подрешеток /i, /а происходит во внутренних эффективных полях магнитной анизотропии Яа, направленных вдоль естественной оси антиферромагнетизма (рис. 3.9). Частоты резонанса для подрешеток зависят как от величины эффективного поля обменных сил (молекулярного поля Вейса) Н , так и от // , удерживающего вектора / , /jj вдоль оси г Для обычных в аитиферро-190 [c.190]

Одни авторы [2] связывают появление тетрагональности с особенностями зонной структуры переходных металлов и возможностью образования дырок среди коллективизированных электронов. Зонная модель ферро- и антиферромагнетизма предполагает, что в фермиевском газе свободных электронов в определенных условиях устанавливается обменное взаимодействие, способствующее самопроизвольному намагничиванию. В Зс1-металлах нахождение одной дырки на жу-орбитали приводит к формированию связывающей dxy-зоны, а образующиеся две дырки попадают на dyz и с гж-орбитали, что ведет к кооперативному искажению ГЦК-решетки до тетрагональной симметрии. Одновременно возникает двухподрешеточная структура и появляется антиферромагнитная корреляция. В первом случае, с/а>1 и наблюдается антиферромагнитное взаимодействие в плоскостях (001) во втором случае, ja< и— взаимодействие между плоскостями (001).Спо-нижением температуры испытания и уменьшением содержания железа роль дырочной проводимости увеличивается [30]. Зонная модель со спонтанным моментом коллективизированных электронов наиболее полно объясняет магнитные свойства Зд-металлов с высокой степенью перекрытия недостроенных оболочек (хром, марганец). Однако эта модель не объясняет разделения магнитных и кристаллографических превращений, а также существования анти- ферромагнитного порядка только в ГЦК-кристаллах [2]. [c.77]

Насколько хорошо (101) подтвернедается опытом, видно из рис. 32, где изображены результаты прямых измерений деформации пластичности превращения для ряда материалов. Тот факт, что эти кристаллы действительно деформируются за счет движения границ раздела фаз, в настоящее время сомнениий не вызывает. На фото 30 в качестве примера показана доменная структура в сплавах медь — марганец. Границы антиферромагнитных доменов в сплавах сами часто являются единственными носителями неупругой деформации, обусловливая всю совокупность свойств, объединяемых общими терминами — память формы и пластичность превращения. [c.207]

Существует целый ряд антиферромагнитных кристаллов, при описании магнитных свойсгв которых, кроме изотропного обменного взаимодействия, определяю- [c.604]

Кристалл FeBfa обладает антиферромагнитной слоистой структурой, характерной для многих метамагнетиков (два соседних слоя металлических ионов имеют ан-типараллельное направление магнитных моментов). [c.604]

Термин ВД появился в литературе по магнетизму после феноменологического объяснения Дзялошинским [9] природы слабого ферромагнетизма в некоторых антиферромагнитных кристаллах. Влияние ВД на основные свойства АФ исследовано в работе [10]. [c.605]

Процессы, родственные У. с. кристаллизация жидкости, ферро- и антиферромагнитные превращения, сегнетоэлектрич. превращения, образование жидких кристаллов и т. п. Все эти процессы вя aны с общей тенденцией к уменьшению энтропип системы при понижении темп-ры, что всегда сопровождается увеличением упорядоченности системы. Общность нроцессов У. с. с магнитными и сегнетоэлектрич. превращениями сказывается в аналогичном виде температурной зависимости параметров, описывающих порядок (параметр дальнего порядка, намагниченность, поляризация), в сходстве кривых теплоемкости, к-рые для всех этих процессов при наличии фа адвого превращения 2-го рода имеют -образную форму (см. рис. 5 и 6 в ст. Металлические соединения). Доменная структура, характеризующая ферро- и антиферромаг- [c.254]

Схематическое изображение основных типов магнитной атомной структуры в кристаллах а — простая ферромагнитная б—простая антиферромагнитная в — ферримагиитная (по Неелю) г — слабоферромагнитная д — слабонеколлинеарная антиферромагнитная е — треугольная (по Яфе-ту—Киттелю) ж — простая винтовая э — ферромагнитная винтовая. [c.68]

Наиболее подробно С. ф. изучен па ряде антиферромагнитных кристаллов с ромбоэдрич. структурой (пространств. группа см. Классы кристаллов). Сюда относятся a-FejOg, [c.558]

Лоэтому электронные состояния парамагнитного иона Мп + можно классифицировать в первом приближении по неприводимым представлениям группы Oft. В основном состоянии Aig ион Мп + имеет спин 5/2. При температурках кристалла ниже точки Нееля ( 82,6 °К) в кристалле устанавливается строгий антиферромагнитный порядок — спины магнитных подрешеток устанавливаются вдоль и против оси третьего порядка [111] кристалла. [c.545]

Электродипольное экситонное поглощение света наблюдается в кристалле СГ.2О3. Именно в этом кристалле Ван-дер-Циль [429] наблюдал давыдовское расщепление, обусловленное обменом возбуждения между трансляционно неэквивалентными парамагнитными ионами Сг +. Кристалл СГ2О3 имеет структуру корунда с четырьмя ионами Сг +, имеющими спин 3/2. Ниже 308 °К спины имеют антиферромагнитную структуру с осью коллинеарности вдоль оси третьего порядка (ось Сз) кристалла. Оптическое поглощение обусловлено переходом иона из основного состояния М2 в состояние Е со спином 1/2. Во внешнем магнитном поле, направленном вдоль оси Сз, давыдовское расщепление линии 13 747 сж в интервале полей О —25-10 э определяется формулой [c.551]

Смотреть страницы где упоминается термин Кристалл антиферромагнитный : [c.649] [c.601] [c.226] [c.521] [c.650] [c.113] [c.459] [c.141] [c.605] [c.605] [c.92] [c.95] [c.17] [c.306] [c.40] [c.63] [c.63] [c.65] [c.260] [c.456] [c.545] [c.250] [c.226] [c.574]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...