Скорость из бесконечности первая

Линии тока течения в области годографа должны иметь вид, изображенный на рис. 46, б. Первая критическая точка S должна совпадать с точкой 0, а вторая находится в некоторой точке 82-Положительному обходу пластины, начиная со входной кромки по нижней стороне, соответствует движение по границе полуплоскости из бесконечности сверху к точке 82 и по верхней стороне — от точки 82 до бесконечности снизу. Судя по виду линии тока, выходящей 113 второй критической точки, можно без всяких вычислений заключить, что скорость на выходной кромке пластины меньше, чем У - [c.120]

Формула (П1.92) представляет скорости деформации бесконечно малого элемента среды как суперпозицию (наложение) двух деформаций первая из них описывается де- виатором и характеризует скорость искажения формы эле [c.113]

I (2), мы видим, что первый член формулы (7) есть потенциал скоростей для простых источников, распределенных по границе с плотностью, равной — на единицу площади второй член есть потенциал скоростей для дублетов, распределенных по границе, с плотностью <р на единицу площади, причем направление оси дублетов совпадает с направлением нормали к ограничивающей поверхности. Ниже из уравнения (10) будет следовать, что это есть только одно из бесконечно большого числа возможных распределений источников на поверхности, которые все дают одно и то же значение для внутренней части области. [c.80]

Точкам А и В на плоскости будут соответствовать точки А и В плоскости 2, для которых 2= 1. Из формулы (6.4.33) следует, что в точках А и В скорость будет бесконечной. Это будут точки, в которых нарушается конформность преобразования плоскости г в плоскость Однако скорость, например, в точке В может быть и не бесконечной, если эта точка будет критической. Чтобы последнее имело место, необходимо, чтобы при 2=1 числитель первого равенства [c.124]

Припомним следующее рассмотрение бесконечно малого перемещения, часто применяемое в кинематике при изучении ускорений. Движение ММ" рассматривается как составное из двух. Первое составляющее движение есть равномерное, идущее по касательной, с той скоростью V, которую движущаяся масса от имела в точке М в этом движении за время Ai проходится путь, равный V-Ai, изображенный на чертеже отрезком ММ. Второе составляющее движение (его называем девиацией) есть NM" с точностью до величин второго порядка это движение можно считать равноускоренным, с начальной скоростью, равной нулю, и с ускорением, равным [c.238]

Плоское течение вблизи критической точки. Первым простым примером указанного рода течений является плоское течение вблизи критической точки (рис. 5.9). При таком течении жидкость подходит из бесконечности к стенке, поставленной поперек течения, и далее течет вдоль нее в противоположные стороны от критической точки О. Совместим ось х со стенкой, ось у направим перпендикулярно к стенке, а начало координат расположим в критической точке. Следовательно, координатами критической точки будут д = 0 г/ = 0. В окрестности критической точки составляющие скорости потенциального течения, т. е. течения без трения, равны [c.96]

Когда тело рассматривается как упругая среда, подразумевается, что оно состоит из бесконечного числа частиц. Для того чтобы указать положение каждой точки тела, требуется ввести бесконечное число координат перемещений, поэтому говорят, что система обладает бесконечным числом степеней свободы. Эти координаты рассматриваются как непрерывные функции, первая и вторая производные по времени которых представляют соответственно скорость и ускорение [c.322]

Таким образом, скорость точек бесконечно малой частицы сплошной среды разбита на три составляющие, первая из которых 0 пд, г о, ы о) не зависит от координат х , х , х и, следовательно, представляет собой скорость поступательного движения всей частицы (она совпадает со скоростью движения центра частицы), а вторая составляющая дФ]дх , дФ]дх , дФ]дх ) имеет потенциал Ф. Для более детального исследования третьей составляющей (со -а , щ x , (Од-а ) введем в декартовой системе координат антисимметричную матрицу [c.100]

На фиг. 174 показано изменение групповой задержки в зависимости от частоты для первой нормальной волны из бесконечного набора нормальных волн, получаемого из решения волнового уравнения для этого случая. Заметим, что при критической частоте задержка стремится к бесконечности, а при высоких частотах достигает значения, определяемого скоростью сдвиговой волны У. На фиг. 174 показана критическая частота f 2 Для второй нормальной волны. [c.513]

Формулы (4) и (5) показывают, что до момента времени tQ, введенного в 10 и отвечающего точке (рис. 40), поверхность жидкости для больших со, т. е. около начала координат, будет представлять собой волнистую кривую с бесконечным числом узлов около точки О и с неограниченно уменьшающимися ординатами при приближении к этой точке ). При увеличении времени за предел tQ поверхность жидкости начинает покрываться стоячими волнами частоты О, причем область, захватываемая этими волнами, увеличивается с групповой скоростью волн частоты а. Вне этой области будут сохраняться идущие из бесконечности прогрессивные волны, на которые при больших со будут накладываться незначительные по величине и довольно сложные по своей структуре волны, изображаемые первым слагаемым правой части формулы (4). [c.337]

Требуется построить решение уравнения (1.20) с граничными условиями (1.21) и (1.22), периодическое по Задача (1.20)— (1.22) определяется четырьмя физическими параметрами Ло, г о, X и г, через которые выражаются коэффициенты уравнения (1.23). По физическому смыслу рассматриваемой задачи две из названных величин должны быть заданы. Прежде всего надо задать среднюю толщину пленки Л о или средний расход жидкости и око. Далее требуется задать длину волны из допустимого интервала значений X этим определяется, какой именно волновой режим рассматривается из бесконечного множества режимов, возможных для заданной толщины пленки. Тогда определение двух других величин должно быть включено в алгоритм решения. Вместо Ыо, Но удобно ввести в рассмотрение число Рейнольдса Ке и число Галилея Оа. Первое их них характеризует расход, второе — среднюю толщину пленки. Вместо параметров со и X (фазовая скорость и длина волны) в качестве характеристик волнового режима можно использовать безразмерные параметры г и п. В дальнейшем в качестве основных безразмерных параметров выбраны Оа и [c.12]

Приближенное решение указанной задачи определения скорости можно получить двумя различными методами. Первый из них заключается в том, что в разложении (5. 5. 18) можно ограничиться только первым членом в бесконечной сумме [72]. Этот метод условно назовем моделью А. Второй метод заключается в том, что решение уравнения (5. 5. 3) в области течения вблизи носовой части газового пузыря сращивается с решением того же уравнения для одномерного течения жидкости позади пузыря путем соответствующего подбора произвольных параметров [73]. Этот метод будем называть моделью В. [c.214]

Хотя формулы (132.1) на первый взгляд радикально отличаются от формул Галилея, однако последние можно получить из них, если положить с = <х>. Но, как мы видели, в основе формул Галилея лежит допущение, что синхронизация часов делается с помощью сигналов, имеющих бесконечно большую скорость. Отсюда вытекает, что величина с в формулах (132.1) играет роль скорости тех сигналов, которые использованы для синхронизации часов. Если она бесконечно велика, то получаются преобразования Галилея. Если же эта скорость есть скорость света, то получаются формулы преобразования теории относительности. [c.457]

Из первой формулы (61) вытекает, что начальная скорость движения, которую необходимо сообщить телу для того, чтобы оно удалилось на бесконечность (Я = оо), будет равна [c.35]

В действительности оба эксперимента существенно различаются. В первом из них на часы В действует сила, заставляющая их изменять свою скорость, а на часы А сила не действует. Во втором эксперименте положение обратное часы В свободны от воздействия силы, а часы А это воздействие испытывают. Физические условия, в которых находятся различные часы, в обоих экспериментах различны и приводят к разным следствиям в отношении показаний часов. Специальная теория относительности, имеющая дело с прямолинейным и равномерным движением, не дает объяснения действия ускорения на ход часов — это объяснение может быть дано лишь в рамках общей теории относительности. Выводы, к которым приводит преобразование Лоренца, находят ясное объяснение в постулатах Эйнштейна. Физически все основано на том, что скорость света не бесконечна, а измерение длин и синхронизация часов в движущихся относительно друг друга системах в принципе могут производиться только с помощью световых сигналов. [c.457]

Рассмотрим два крайних случая теплопередачи в пограничном слое. Первый из этих случаев характеризуется бесконечно малой скоростью рекомбинации, имеющейся на некаталитической стенке, при которой постоянная скорости реакции А ст->0. При этом, как следует из (12.58), каталитический коэффициент ф- -0. Отсюда следует, что [c.707]

Особая точка другого типа получается при рассмотрении задачи о вытекании среды из одной точки или, наоборот, при ее втекании в точку (рис. П.4). Первое движение будем называть точечным источником, а второе — стоком. В обоих случаях в точках пересечения линий тока величина скорости обращается в бесконечность. [c.40]

Первое из этих равенств составляет парадокс Даламбера для потенциальных течений. Суммарная сила, действующая со стороны идеальной несжимаемой жидкости на поступательно движущееся в ней твердое тело, равна нулю, если скорость движения тела постоянна, жидкость в бесконечности покоится и течение непрерывно и потенциально. В общем случае на поступательно движущееся в идеальной несжимаемой жидкости с постоянной скоростью твердое тело действует пара сил с моментом ЗКр — ( о О). Этот момент равен нулю, если Q коллинеарно По, т. е. если тело движется вдоль одного из трех главных направлений движения. [c.206]

Отметим следующие особенности рассматриваемой картины распространения возмущений от источника, движущегося вдоль прямой с дозвуковой скоростью. Во-первых, возмущения от источника обгоняют сам источник, и он движется по уже возмущенной среде среда перед источником возмущена. Во-вторых, возмущения, посланные источником из его предыдущих положений, всегда обгоняют возмущения, посланные из его последующих положений, и если источник двигался бесконечно долго, то вся среда перед и за источником возмущена. [c.217]

На рис. 4.23, а показана небольщая часть фазовой диаграммы бинарного сплава А—В, обогащенного компонентом А. Основы фазовых диаграмм рассмотрены в работе [33]. Вместо плавления и затвердевания при единственной температуре Та сплав, содержащий примесь б в Л и имеющий концентрацию В, в идеальном случае плавится в интервале температур от Ту до 7з. Диаграмма на рис. 4.23, а составлена для растворенного вещества В, которое понижает точку плавления вещества А. Заметим, что обе температуры Ту н Тз лежат ниже точки плавления чистого металла А. При охлаждении сплава состава Ву из области жидкости и при условии, что переохлаждение отсутствует, зарождение твердой фазы начинается при температуре Гь Твердая фаза, появившаяся при этой температуре, имеет состав б] и оставляет жидкость состава Ьу. При дальнейшем охлаждении осаждается большее количество твердой фазы, имеющей состав, который изменяется вдоль линии солидуса. Состав оставшейся жидкости изменяется по линии ликвидуса. При температуре Т твердая фаза имеет состав бз, жидкая — Ьз, а при температуре Тз твердая фаза состава бз находится в равновесии с жидкостью состава бз. До сих пор считалось, что скорость охлаждения бесконечно мала, так что всегда поддерживается равновесный состав. Другими словами, твердая фаза состава б], появившаяся первой, успела диффузионно перейти в состав бз, пока температура падала до Тз. Поскольку диффузия в твердом состоянии всегда медленна, а скорость охлаждения не может быть бесконечно мала, концентрационное равновесие никогда не достигается, в результате чего при температуре ниже Тз состав твердой фазы оказывается между 61 и 63, а жидкость с избытком В не затвердеет окончательно, пока температура не достигнет Т . [c.170]

Особенно резко проявляется изменение формы линий тока, когда в плоскостп течения (обладающего ещё дозвуковой скоростью на бесконечности) возникают сверхзвуковые зоны. Мы уже видели в одном из предыдущих параграфов, на примере обтекания контура, близкого к кругу, что уже при г/до0,36 на профиле появляется точка, где V > а при дальнейшем росте скоростей следует ожидать появления сверхзвуковой области. Но здесь возникает новая специфическая трудность. Дело в том, что течения сжимаемой жидкости обладают двумя особенностями по сравнению с движениями жидкости несжимаемой. Во-первых, в сжимаемой жидкости невозможны бесконечно большие скорости максимальная возможная скорость есть [c.157]

Первое обобш ение струйной задачи Жуковского — Чаплыгина дал в 1934 г. Н. И. Ахиезер, построивший обтекание решетки пластин (по схеме С. А. Чаплыгина — А. Л. Лаврентьева) со сходом струй с выходной кромки Р и некоторой точки за входной кромкой на последней при этом скорость становится бесконечной, как и при сплошном обтекании. Затем было изучено обтекание конечной системы пластин по toй же схеме (В. М. Абрамов, 1936), решетки со сходом струй в двух точках пластины (И. М. Беленький и И. Е. Зеленский, 1938), решетки из ломаных профилей состоящих из отрезков двух прямых (Н. В. Ламбин, 1944). Во всех перечисленных примерах решение легко получается по методу годографа скорости, область которого имеет настолько простую форму, что комплексный потенциал в ней строится непосредственно или путем конформного отображения из канонической области. Метод годографа скорости оказался довольно эффективным средством решения обратных задач, причем не толь- [c.120]

Новое применение теоремы количеств движения. Рассмотрим теперь нага цилиндр, для которого С есть контур пересечения цилиндра плоскостью хОу. Вообразим себе явления таким образом, что цилиндр неподвижен, а скорость жидкости равна V на бесконечности вверх по течению. Пусть Ох и Оу неподвижные прямоугольные оси, из которых первая параллельна — V, начертим кривую С, на большом расстоянии от С и не проходяш,у1и ни через один вихрь на С движение будет безвихревое. Мы будем предполагать вполне ясным, чю позади установился режим альтернированных вихрей, сделавшийся вполне правильным и соответствуюш,им много раз уже описанной схеме в области, где проходит С. Рассмотрим количество движения жидкости, содерасалцейся в момент I в пространстве, заключенном между С и С, и рассмотрим эту движуш,уюея жидкую массу, принимая во внимание также движение жидких молекул на границе С. Это количество движения имеет проекциями [c.87]

Гюйгенс, следуя идеям Леонардо да Винчи и развивая работы Гримальди и Гука, исходил из аналогии между 11н. акустич. и оптич. явлениями. Он полагал, что световое возбуждение есть импульсы упругих колебаний эфира, распространяющиеся с большой, но конечной скоростью (нем. астроном И. Кеплер и Декарт считали скорость света бесконечной, Ньютон и Гук — конечной первое её эксперим. определение произвёл в 1676 дат. астроном О. Рёмер). Наибольшим вкладом Гюйгенса в О. явл. установление им принципа, согласно к-рому каждая точка фронта волн, возбуждения может рассматриваться как источник вторичных (сферических) волн Гюйгенса — Френеля принцип) их огибающая представляет собой фронт реальной распространяющейся волны в последующие моменты времени. Опираясь на этот принцип, Гюйгенс дал волн, истолкование законов отражения и преломления, причём из его теории следовало правильное выражение для показателя преломления n2x=vJv2 (где [c.492]

Reкp = 4-10 [эти числа Рейнольдса вычисляются согласно (1.10.1) соответственно по координатам начала и конца области перехода = х р и Хкр = Хкр см. рис. 1.10.1]. Эти значения иногда называют соответственно первым и вторым критическими числамиРей-н о л ь д с а. Указанная область перехода характеризуется быстрым нарастанием пограничного слоя и увеличением скорости вблизи стенки. В приближенных расчетах можно исходить из того, что ламинарный пограничный слой отделен от турбулентного областью перехода с бесконечно малыми размерами, т. е. поверхностью. Пересечение этой поверхности с обтекаемой стенкой фиксирует точку перехода. Координата этой точки определяется по критическому числу Рейнольдса [см. (1.10.1)], которое, в свою очередь, вычисляется как среднее между первым и вторым, критическими значениями этого числа. [c.90]

Как уже было отмечено, не все решения квадрированного уравнения будут решениями исходного уравнения первого порядка. Для того чтобы из решений квадрированного решения выделить решения, удовлетворяющие уравнению первого порядка, учтем, что в нерелятивистском случае компоненты и волновой функции стремятся к нулю. Переход к нерелятивистскому случаю эквивалентен устремлению скорости света к бесконечности, при этом постоянная тонкой структуры а 0. Следовательно, формально переход к нереля- [c.397]

Распространение упругих однородных волн в стержнях было рассмотрено в элементарной постановке в 2.10 и 6.7. В 13.7, 13.8 были выявлены те ограничения, при которых элементарная теория применима (длинные волны) и в первом приближенни те поправки, которые нужно внести в результаты элементарной теории, относящейся к предполагаемой возможности распространения фронтов, несущих разрыв деформаций, напряжений и скоростей. Эти ограничения естественным образом снимаются, если рассматривать не волны в стержнях, а плоские волны в нолу-бесконечном теле, возникающие в том случае, когда к границе полубескопечного тела внезапно прикладывается нормальное давление или этой границе сообщается мгновенная скорость. Практически эксперименты подобного рода делаются на толстых плитах, заряд взрывчатого вещества укладывается на поверхности плиты и подрывается либо вторая плита бросается путем взрыва на первую так, что контакт возникает по всей поверхности одновременно. Создание действительно плоского фронта при этом довольно трудно, с одной стороны. С другой — измерения перемещений и скоростей возможны только на второй свободной поверхности плиты, от которой отражается приходящая ударная волна. Поэтому информация, извлекаемая из опытов подобного рода, довольно ограничена. [c.565]

Положение механических систем характеризуется набором параметров, среди которых в первую очередь следует упомянуть координаты точек системы, их скорости, ускорения. В число параметров системы могут входить и другие величины, характеризующие ее состояние,, как, например, в механике деформирования твердых тел — их деформированность. Состояние системы, состоящей из конечного числа точек, характеризуется конечным числом параметров, тогда как континуальные системы для описания состояния требуют введения бесконечного числа параметров, задаваемых функциям. [c.345]

Смотреть страницы где упоминается термин Скорость из бесконечности первая : [c.223] [c.550] [c.69] [c.216] [c.100] [c.194] [c.75] [c.110] [c.32] [c.449] [c.446] [c.87] [c.54] [c.18] [c.189] [c.99] [c.813] [c.298] [c.469] [c.140] [c.101] [c.247] [c.90]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...