Линия векторная

Векторным полем называется часть пространства, характеризуемая векторной величиной, например скоростью частиц жидкости V, которая является функцией координат Xi t). Для графического изображения векторного поля введено понятие векторных или силовых линий, которые имеют определенный физический смысл. Векторной или силовой линией векторного поля называется кривая (линия), в каждой точке которой касательная совпадает с направлением вектора поля в этой точке (рис. 6.3). Через каждую точку А векторного поля проходит одна векторная линия, ка- [c.232]

Векторными линиями (силовые линии) векторного поля называются кривые, касательные к которым в каждой [c.231]

Линии векторные 231 —— винтовые 286, 289 [c.575]

Силовые линии векторного поля 231 Силы внешние 361 —— внутренние 361 [c.584]

Силовые линии векторного поля 231 [c.561]

Как следует из (3.4), величина q остается постоянной вдоль линий векторного поля W, являющихся траекториями заряженных частиц. Предположив, что в каждую точку поверхности Е зонда приходит соответствующая линия вектора W, найдем, что величина на Е равна q При этих условиях из (3.3) получим [c.363]

Линейно независимые элементы 260 Линия векторная 45 [c.312]

В е к т о р и ы м и линия м и (с и л о-выми линиями) векторного поля называются кривые, касательные к которым в каждой точке со.впадают с направлением вектора а = а(х, у, г) в той же точке. Векторные линии определяются системой дифференциальных у равнений [c.67]

Производная (20.62) характеризует изменение, происходящее в течение времени и регистрируемое наблюдателем, движущимся вдоль линии векторного поля и по поверхности разрыва (/ц. Если поле совпадает с полем Л , то производная (20.62) переходит в обсуждавшуюся выше производную по перемещению. [c.144]

На линии векторного поля 7 коэффициенты этого уравнения — функции только времени L Согласно (20.64), если в одной точке УИ = О, то на всей линии векторного поля 7 , проходящей через эту точку, М = 0. [c.145]

В процессе движения векторные линии векторного поля а изменяются. [c.621]

Построить картину силовых линий векторного поля. [c.7]

Качественно построить картину силовых линий векторного поля. [c.9]

Изобразить графически картину силовых линий векторных полей, заданных в декартовой системе координат своими проекциями [c.10]

Векторные линии векторного поля Л, удовлетворяющего условиям (7.1), всегда во время движения переходят также в векторные линии. Действительно, через векторную линию I в момент времени i можно провести две векторных поверхности и Па, и I будет линией пересечения этих поверхностей. По непрерывности движения в момент времени i -f- Ai линия перейдет в линию пересечения I поверхностей П и П , в каждую из которых перейдут соответственно поверхности П и Па и каждая из которых (П и П2) в силу первого следствия из (7.9) останется векторной поверхностью. Следовательно, I снова будет векторной линией. [c.329]

I а сразу же залить линию векторными текстурами - рисовать кистями [c.187]

Для любого векторного поля используют понятие векторных линий. Векторные линии - это семейство линий, касательные к которым совпадают с направлением вектора. [c.8]

Заметим, что характеристиками являются не только поверхности скольжения, но и поверхности, составленные из интегральных линий векторного ноля п. [c.446]

Вихревая линия — векторная линия поля вектора угловой скорости са, в каждой точке которой в данный момент времени вектор (О направлен по касательной. Вихревая линия — это мгновенная ось вращения частичек жидкости, расположенных в данный момент времени на этой линии (рис. 1.10). [c.30]

Построение плана ускорений ведем в такой последовательности (рис. 24, г). Строим решение первого векторного уравнения, указанного выше, для чего от полюса плана я откладываем отрезок (лЬ), изображающий ускорение ад, параллельно линии АВ. Длину (яй) выбираем равной (АВ) = 25 мм, т. е. строим план в масштабе кривошипа, при этом масштабы планов ускорений и их аналогов соответственно будут равны [c.46]

Через точку проводим направление ускорения ajg —линию, перпендикулярную линии ВС, Переходим к построению решения второго векторного урав- [c.46]

Строим решение первого векторного уравнения, указанного выше. От полюса р плана (рис. 25, в) откладываем отрезок (рЬ), изображающий скорость точки В. Длину этого отрезка принимаем равной (рЬ) = (АВ) = 25 мм, т. е. план строим в масштабе кривошипа. Через точку Ь проводим направление скорости Vg д — линию, параллельную Переходим к построению решения второго векторного уравнения, указанного выше. Надо отложить вектор скорости точки С, но так клк модуль его равен нулю, то конец его с помещаем в полюс плана р и из точки р проводим направление скорости f — линию, перпендикулярную СВ. Пересечение ее с ранее проведенной линией, параллельной СВ, дает конец вектора скорости Vg —точку 63. Точку d — конец вектора скорости точки D— находим по правилу подобия из соотношения [c.49]

Далее через точку проводим направление ускорения а д (линию, перпендикулярную ED) и переходим к построениям, соответствующим второму векторному уравнению, указанному выше. В точке я помещаем точки и k, так как модули ускорений и равны нулю. Из точки п проводим направление ускорения а с (линию, параллельную хх) до пересечения с линией, ранее проведенной из течки Пдд. Точка пересечения е является концом вектора ускорения точки Е, т. е. ускорения а . Располагаем в полюсе плана точку а и на этом заканчиваем построение плана ускорения механизма. [c.51]

Направление скорости одной точки звена 2 нам известно это — направление скорости точки В перпендикулярно линии АВ. Направление скорости другой точки звена 2 найдем так. Свяжем со звеном 2 плоскость Q. На этой плоскости отметим точку С2, совпадающую с точкой С, и запишем векторное равенство, связывающее скорость точки С2 со скоростью точки С [c.62]

Функциональный способ формирования символов применяется главным образом в графических векторных дисплеях. При этом способе каждый символ формируется из отрезков линий. Формирователь символов в зависимости от кода символа организует соответ- [c.61]

Пиппард предположил, что в случае диффузного рассеяния на поверх-иости интегрирование в (18.1) нужно производить по объему, занимаемому телом это соответствует тому, что мы полагаем вне тела А = 0. Довольно вероятным, хотя строго и не доказанным, является лондонский выбор калибровки с Aj = 0 на свободной поверхности. Линии векторного иоля А будут в этом случае параллельны поверхности, где будет выполняться условие div А = О, что приводит к условию divj = 0 внутри тела. Такой выбор однозначно определяет А. Однако может оказаться, что в этом случае на поверхности j i О и, таким образом, не выполняются необхо димые граничные условия. К счастью, в таких простых, но важных случаях, как проникновение поля в плоскую поверхность, в случаях цилиндра в продольном поле и сферы в однородном внешнем поле эта трудность не возникает. [c.723]

Возьмем какую-нибудь поверхность Р и точку О на этой поверхности (рис. 150). Построим на этой точке вектор излучения и на его направлении отложим отрезок ОРх. Такую же операцию проделаем в точке Р. Получим точку Р2 и т. д. В результате получим ломаную линию 0РхР2- Будем уменьшать величины отрезков ОРх, РхР2 - -В пределе ломаная линия превратится в кривую, называемую векторной линией. Направление вектора в каждой точке поля — касательно к векторной линии. Векторная линия может быть проведена через каждую точку поля. Векторные линии дают наглядную картину направления вектора в векторном поле. Для полной характеристики векторного поля должна также быть известна в каждой точке поля величина вектора. [c.290]

В частности, в плоском случае это озна-Рис. 60 чает, что силовые линии векторного [c.176]

Заметим, что геометрическая фаза фт аналогична фазе Ааронова-Бома. В этом последнем случае электроны рассеиваются на векторном потенциале, создаваемом длинным и тонким соленоидом. Магнитное поле такой системы постоянно внутри соленоида и равно нулю снаружи. Поэтому линии векторного потенциала представляют собой окружности, охватывающие соленоид. Волновая функция электрона, облетающего соленоид с левой стороны, испытывает сдвиг фазы, отличающийся от сдвига фазы волновой функции электрона, облетающего соленоид с правой стороны. Полный сдвиг фазы Ааронова-Бома, определяющий интерференционную картину на больших расстояниях, эавен контурному интегралу [c.205]

Силиконы — Применение в качестве смазок 2 — 221 Силовая схема Зворыкина 5 — 273 Силовой многоугольник 1 — 364 Силовой план 1 — 364 Силовые линии векторного поля I—23 Силоизмерительные устройства 6 — 4 Силумин — Усадка 5 — 22 Силы — Перемещение параллельное 1 — 356 [c.470]

Геометрия едипичпого векторного поля п полностью описывается его иптегральпыми линиями (векторными линиями ноля). С каждой интегральной линией связан триэдр Френе (касательный вектор т = п, вектор главной нормали и, вектор бинормали /3) и два инварианта кривизна к, и кручение (7. [c.22]

Построение плана скоростей ведем в такой последовательности (рис. 24, в). Строим решение первого векторного уравнения, указанного выше от полюса р откладываем отрезок рЩ. изобряжяюшнй гкпрпгтц тпцум д перпендикулярно линии АВ и в соответствии с направлением вращения звена АВ, причем длину отрезка (рй) выбираем равной (АВ) = 25 мм, т. е. строим план в масштабе кривошипа из точки Ь проводим направление Скорости — линию, перпендикулярную ВС. Переходим к построению решения второго векторного уравнения, указанного выше из точки р надо было бы отложить скорость, но она равна нулю, поэтому точку С4 совмещаем с точкой р из точки или, что то же, р проводим направление скорости — линию, параллельную Ах, до пересечения с линией, проведенной перпендикулярно ВС, и получаем точку с — конец вектора скорости точки С. Помещаем в полюс плана точку а и на этом заканчиваем построение плана скоросгей для всего механизма. Скорость точки D находим по правилу подобия конец вектора этой скорости должен лежать на линии (Ьс) и делить отрезок (Ьс) в том же отношении, в каком точка D делит отрезок ВС, т. е. [c.45]

В этом уравнении содержится три неизвестных величина и направление реакции Я,2 и величина реакции Р43. Для того чтобы его решить, т. е. чтобы построить прёдсгавленную им векторную сумму, разложим реакцию Р12 на две составляющих Р , направленную перпендикулярно линии ВС, и P , направленную [c.105]

При ф у н к ц и о п а л ь и о м (векторном) си о-с о б е формирования изображения луч перемещается непосредственно по лнниям изображения (векторные дисилси). Управление яркостью позволяет высвечивать только те перемещения луча, которые образуют требуемое изображение. Формирование изображений осуществляется в режиме абсолютных или относительных координат. В режиме абсолютных координат исходными данными для построения точки или вектора служат координаты этой точки или начала и конца вектора. В режиме относительных координат (режиме приращений) исходными данными служат приращения координат по отношению к точке, в которой находится луч. Режим приращений более эффективен при вычерчивании изображения из отрезков линий. Частота регенерации изображения в векторных дисплеях определяется объемом отображаемой информации. С увеличением сложности изображения частота регенерации уменьшается. При достаточно сложном изображении возможно его мерцание, что накладывает ограничение на объем отображаемой информации. Примером дисплеев, использующих функциональный способ получения изображения, служит графический дисплей ЭПГ СМ [5]. [c.59]

Данный учебник отличается от аналогичных учебников бйльшим вниманием к современным способам формирования, задания и изображения поверхностей. Графическая информация о многих геометрических фигурах дополняется их уравнениями в векторной форме, позволяющими получить необходимые числовые характеристики о строении. линий и поверхностей. [c.2]

Приведенные примеры показывают, как с помощью векторных уравнений линий и поверхностей можно создавать их изображения, используя ЭВМ для вычисления координат точек, принадлежащих reoMei-рической фигуре. [c.2]

Принятые обозначения геометрических фигур учитывают последние издания учебников но геометрии для средней школы. Часть ма-1ериала для более глубокого изучения предмета набрана петитом. Он посвящен созданию изображений линий и поверхностей е помощью их векторных уравнений. [c.3]

Векторное параметрическое уравнение прямой будет не раз использовано при составлении уравн пий линейчатых поверхностей, формирование которых про-исхолит при движении прямой линии [c.25]

Для того чтобы получить векторное параметрическое уравнение винтовых линий, выразим координаты произвольной точки М этих линий через у1ловой параметр V, характеризующий поворот точки вокруг оси (черт, 189). [c.84]

Векторный момент силы о THO nTejUjHO точки не изменяется от переноса силы вдоль ее линии действия. Он станет равным [c.26]

Отмегим простейшие свойства векторного момента пары сил его числовое значение не зависит ог переноса сил пары вдоль своих линий действия, и он может быть равен нулю, если одна из сторон параллелограмма А B D превратится в точку, т. е. плечо пары или сила пары становится равной нулю. [c.34]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...