Д осесимметричная

Ф н I. 5.15. Система координат д.тгя осесимметричного излучения. [c.240]

Пусть задан набегающий поток газа, то есть функции ги х,у), в х,у), р(х,у), р х,у), удовлетворяющие системе уравнений (1.6)-(1.9). В поток (рис. 3.6) помещается некоторое тело с образующей у = Д(ж), которая соединяет точки а и Ь. Поскольку рассматриваются только сверхзвуковые течения, обтекание верхней и нижней поверхностей плоского профиля можно изучать независимо друг от друга, а в осесимметричном случае достаточно рассмотреть одну меридиональную плоскость течения. Волновое сопротивление X тела с контуром аЬ, то есть проекция равнодействующей сил давления на ось х, выражается формулой [c.63]

При Аз(1 - Z/) = о из (2.36) следует, что A4 > 0, если на всей экстремали д Ф Q, а Ф тг/2. При этих условиях величина "9 не меняет знак на экстремали. Если t = 0 в одной точке, то = 0 на всей экстремали. Этот случай имеет место, например, тогда, когда величина X не задается. При решении такой задачи необходимо положить величину A4 равной нулю. Тогда из (2.40) находим, что = 0 на экстремали. Это приводит к важному частному выводу в плоской задаче без ограничения на подъемную силу ( и длину X проекции искомого контура на ось х, а также в осесимметричном случае без ограничения на X угол наклона скорости к оси X на экстремали равен нулю. [c.84]

Стационарные осесимметричные течения идеальной несжимаемой жидкости описываются в цилиндрической системе координат х, г, д системой уравнений [c.203]

Близкий к этому результат следует непосредственно из зависимостей (706, д), полученных в 3 при Со = 0,27 и п = 1. В самом деле, для этого случая (га = 1) в осесимметричной струе [c.395]

В машиностроении особое значение имеет осесимметричное движение, которое наиболее удобно описывать в цилиндрической системе координат (см. рис. 15). Напомним, что для этой системы, если = г, = 0, д = г, то Я1 = 1, Яа = - з = 1- [c.303]

По аналогии с моментом тангажа момент рыскания можно считать зависящим главным образом от углов скольжения и отклонения руля направления (Р ибф), скорости изменения их по времени (Р, 8, ,), а также от угловой скорости вращения 2 у. Такая зависимость имеет место для осесимметричных летательных аппаратов. Однако, если симметрия нарушается, необходимо учесть также влияние угловой скорости й д.. Это может иметь место, например, при наличии несимметричного вертикального оперения, когда верхняя консоль при вращении вокруг продольной оси создает поперечную (боковую) силу, вызывающую дополнительный момент относительно вертикальной оси. [c.19]

Эта система уравнений по внешнему виду не будет отличаться от системы уравнений для продольного возмущенного движения при условии замены в ней углов 1>, 0, а, б соответственно на углы ф, , р иб, а также замены динамических коэффициентов й2, й4> о , Ьд, Ь на соответствующие им значения 1, 4, ё,, /гд, Лд. При этом следует иметь в виду, что у осесимметричных летательных аппаратов соответствующие коэффициенты численно равны друг другу (например, = с1, и т. д.). [c.57]

На практике во многих важных случаях межфазная граница является осесимметричной (жидкость в осесимметричных контейнерах, пузырьки и капли на твердых поверхностях т.д.). На поверхности [c.101]

Приведенные картины охватывают ряд типовых случаев осесимметричных гидростатических задач. Конечно, число примеров может быть продолжено (жидкость частично заполняет сферический контейнер, обращенные задачи по сравнению с рис. 2.21 и т.д.). Однако приведенных примеров достаточно, чтобы составить представление о характере задач и отметить их качественные особенности. [c.103]

Расчеты тонкостенных осесимметричных оболочек выполняют при проектировании различных резервуаров, газгольдеров, котлов и т. д. Нагрузки, действующие на внутреннюю поверхность такой оболочки, перпендикулярны этой поверхности и симметричны относительно оси симметрии оболочки. [c.570]

Способы определения Д для колодцев освещаются в специальной литературе. Величина Д для осесимметричной задачи получается значительно больше, чем для плоской задачи ( 17-8). [c.559]

Экспериментальное исследование микроструктуры закрученного потока при диафрагмировании канала также выполнено в трубе с диаметром 80 мм и длиной 14 калибров при течении воздуха с использованием аксиально-лопаточных завихрителей с центральным телом (см. табл. 1.1). В качестве выходной диафрагмы использовался осесимметричный конический конфузор. Его относительный диаметр dJ = й д. изменялся от 0,5 до ОД. [c.83]

Библиотека конечных элементов системы NASTRAN содержит набор элементов для расчета стержней, балок, мембран искривленных оболочек, осесимметричных тел, трубопроводов и т. д. [c.59]

В 3.2.5 было установлено, что знак величины д на экстремали постоянен. Если t < о, то в области (4.11) имеем 1 -а < 0. Из (3.23) тогда заключаем, что при движении по характеристикам второго семейства в сторону уменьшения rj) величина у уменьшается. Зависимость а у) или а(г) на экстремалях частный вид которой тфиведен на рие, 3.11, показывает, что такое движение по экстремалям ведет в сторону линии с бесконечными ускорениями, а в плоскости а,< — в сторону кривой VSU. Следовательно, в осесимметричном случае попытка отыскания решения одного из рассмотренных видов может привести к тому, что экстремаль не будет принадлежать целиком области П. Это обстоятельство приводит к новым ограничениям области существования найденных решений для внешних течений. Подобное ограничение не возникает, если > 0 в начальной точке экстремали, поскольку в этом случае 1 > 0 на всей экстремали. [c.126]

Кацкова О. Н., Шмыглевский Ю. Д. Таблицы параметров осесимметричного сверхзвукового течения свободно расщиряющегося газа с плоской переходной поверхностью.44осква. Академия наук СС Р. 1962. [c.176]

При многих экспериментальных исследованиях осесимметричных кавитационных течений в качестве тел (кавитаторов), за которыми образуется каверна, приняты диски, сферические и эллиптические головки. Эксперименты позволяют выявить ряд особенностей кавитационных течений таких, как нестационарность, влияние весомости, а также установить зависимости между расходами газа, числами кавитации и Фруда, коэффициентом сопротивления воды и числами кавитации и т. д. [c.211]

У й ы л ч и е в А., С а л а м а т о в Д. К струйному обтеканию осесимметричных тел вращения. Материалы первой конференции молодых ученых Академии паук Кирг. ССР. Фрунзе, Илим , 1973. [c.240]

Результаты исследований процессов теплоотдачи в окрестности критической точки при натекании плоских и осесимметричных струй, выполненных автором совместно с сотрудниками А. Д. Араловым, Ж. П. Можаевой и С. И- Степановым, [94], положены в основу расчетных формул, приведенных ниже. [c.171]

После дифференцирования правой п левоГ частей уравнения (6.54) по г получим следующее окончательное уравнение равновесия для круглой пластины, подвергающейся осесимметричному и.згибу поперечным давлением д, зависящим только от координаты г [c.143]

В книге в система Тизированной форме представлены результат комплексного исследования гидродинамики, тепло- и мас-сообмена в осесимметричных каналах при местной закрутке потока. Предложены физически обоснованные методы расчета локальных и интегральных характеристик тепло-, массообмена и трения при разнообразных условиях, обладающие достаточной степенью универсальности. Приведены подробные результаты исследования полей скоростей и давлений, интенсивности пульсаций, корреляций, локального тепло- и массообмена в цилиндрических, сужающихся и расширяюгцихся каналах. Исследован широкий диапазон изменения граничных и геометрических условий однозначности (вд5гв через проницаемую стенку, частичная закрутка на входе, диафрагмирование выходного сечения и т. д.). [c.3]

Развитие новой техники требует изучения локальных, интегральных и турбулентных свойств закрученного потока в специфических условиях—в каналах с изменяющейся по длине площадью поперечного сечения, при диафрагмировании выходного сечения и т. д. Между тем закономерности течения, тепло -и массообмена в осесимметричных каналах с местной закруткой потока изучены недостаточно. Имеющиеся в литературе результаты в подавляющем большинстве относятся к исследованию осредненных характеристик течения и теплообмена в непроницаемых трубах с частными законами начальной закрутки. Так мно- гочисленные результаты исследований по гидравлическому I сопротивлению и среднему теплообмену достаточно полно от-( ражены в [ 67]. [c.7]

В последние годы интенсивно изучаются закрученные потоки в осесимметричных каналах переменного сечения (сопла, диффузоры и т. д.). Впервые эта задача возникла при изучении вопроса о влиянии закрутки на характеристики сопел. Было обнаружено [65], что при определенных условиях закрутка потока может служить средством регулирования расхода газа через сверхзвуковое сопло. Поскольку расходные характеристики канала неразрывно связаны с локальными Ч1араметрами потока, то вопрос о распределении скоростей в соплах и каналах переменного сечения при течении с закруткой приобрел самостоятельное значение. [c.106]

Смотреть страницы где упоминается термин Д осесимметричная : [c.342] [c.262] [c.198] [c.230] [c.5] [c.151] [c.478] [c.499] [c.183] [c.312] [c.573] [c.444] [c.176] [c.488] [c.488] [c.43] [c.174] [c.175] [c.176] [c.176] [c.223] [c.223] [c.273] [c.225] [c.313]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...