Магнетик

Термин магнетики применяется ко всем веществам при рассмотрении их магнитных свойств. Одной из основных характеристик любого магнетика является намагниченность J, представляющая собой магнитный момент единичного объема [c.319]

При классификации магнетиков мы отнесли к диамагнетикам вещества, в которых намагниченность J направлена против магнитного поля Н и связана с Н линейной зависимостью, а величина —постоянная, не зависящая от поля. Поскольку отрицательна, индукция В в диамагнитном материале меньше, чем в вакууме. Всем перечисленным условиям удовлетворяют вещества, атомы и молекулы которых не имеют собственных магнитных моментов. Намагниченность в них индуцируется внешним магнитным полем. [c.322]

При классификации магнетиков мы отметили, что к ферромагнетикам относят вещества, обладающие спонтанной намагниченностью, т. е. имеющие отличную от нуля намагниченность даже в отсутствие внешнего магнитного поля. Ферромагнетизм обнаруживают кристаллы только девяти химических элементов это три Зй -металла (Fe, Со, Ni) и шесть 4/-металлов (Gd, Dy, Tb, Но, Ег, Tm). Однако имеется огромное число ферромагнитных сплавов и химических соединений. Все эти вещества имеют различную кристаллическую структуру,.они отличаются значениями намагничен- [c.332]

Магнетик — вещество, основным свойством которого является способность намагничиваться. [c.126]

Если поместить проводник с током в среду, которая намагничивается (магнетик), то возникает дополнительная напряженность магнитного поля Н, суммирующаяся с напряженностью внешнего поля Но результирующую напряженность В называют вектором магнитной индукции [c.188]

Иначе говоря, при потоке индукции, направленном по нормали к поверхности раздела магнетиков, и отсутствии поверхностных токов вектор индукции не изменяется, а вектор напряженности испытывает скачок. Магнитный поток в некоторых случаях переходит целиком из одной среды в другую (последовательное соединение), а в других — разветвляется на отдельные части, которые затем сливаются (параллельное соединение). [c.189]

Эта система справедлива для однородных магнетиков, целиком заполняющих все поле, так как в таком случае напряженность магнитного поля токов не зависит от магнитной проницаемости среды. [c.194]

Если состояние изотропного магнетика характеризуется величинами [c.134]

Одной из причин этого является то, что теория относительности сама по себе не приводит к однозначному понятию температуры, отнесенной к движущейся системе отсчета. Сейчас это представляется очевидным. В самом деле, температура, как известно, определяется по значению какого-либо экстенсивного параметра того или иного термометрического вен(ества (по длине столбика жидкости в термометре, по намагниченности магнетика и т.д.). [c.150]

ТЕРМОДИНАМИКА ДИЭЛЕКТРИКОВ И МАГНЕТИКОВ [c.187]

Основные уравнения термодинамики для диэлектриков и магнетиков. Известно, что элементарная работа, отнесенная к объему диэлектрика и совершаемая при движении зарядов, создающих в нем поле, равна [c.187]

Аналогичные уравнения для магнетиков могут быть получены простой заменой электрических величин магнитными. [c.189]

Магнитострикция, электрострикция и пьезоэффект. Выражения (10.22) и (10.23) для дифференциалов термодинамических потенциалов диэлектриков (и аналогичные для магнетиков) позволяют установить ряд соотношений между различными их свойствами. [c.193]

Так, из выражения для энергии Гиббса единицы объема магнетика [c.193]

Явление изменения температуры при адиабатном размагничивании называется магнитокалорическим эффектом. Количественную величину (ЗГ/ 8H)s этого эффекта можно найти из выражения дифференциала энтальпии / магнетика, помещенного в магнитное поле Я [c.194]

В отличие от распространенности пьезоэлектрического эффекта (электрическая поляризация тел при их деформировании без внешнего электрического поля) пьезомагнитный эффект существует лишь как весьма редкое явление у некоторых антиферромагнетиков и отсутствует у всех других магнетиков (хотя магнитоупругим эффектом обладают все магнетики). [c.194]

Следовательно, при низкой температуре изменение температуры может быть велико обратно пропорционально четвертой степени температуры. Однако в соответствии с третьим началом термодинамики при температуре, близкой с О К, х перестает зависеть от температуры и магнитокалорический эффект исчезает. Предельно низкие температуры, которые можно получить методом адиабатного размагничивания парамагнитных солей, определяются силами взаимодействия между электронными спинами (диполь-дипольного, обменного и т. д.). Как только температура тела будет настолько понижена, что под действием сил взаимодействия возникнет упорядочение в расположении элементарных магнетиков, метод адиабатного размагничивания перестанет действовать. В настоящее время получена предельно низкая для этого метода температура 0,001 К. Вообще, чем более низкую температуру надо получить, тем более слабые взаимодействия необходимо использовать в рабочем веществе. Поэтому другой путь в приближении к О К лежит через использование ядерного магнетизма. В этом случае силы взаимодействия будут проявляться лишь при 10" К. Этим методом удается получить спиновые температуры порядка 10 К . [c.195]

Рассмотрим для простоты изотропный магнетик в малой окрестности критической точки (точки Кюри) при Г<Г р, когда отсутствует магнитное поле. [c.251]

Таким образом, сомневаться в правильности пользования для магнетиков величиной J вместо В нет оснований. [c.343]

Для изотропного магнетика эта работа равна [c.26]

Термодинамика диэлектриков и магнетиков [c.129]

Как истолковать причину того, что для всех прозрачных магнетиков можно в 01ттике считать р 1 [c.455]

Магнитная восприимчивость может быть как положительной, так и отрицательной. Если Ат<0, то вектор J антипараллелен вектору Н. Вещества, для которых выполняется это условие, получили название диамагнетиков. При ftm>0 вектор J параллелен вектору Н. Магнетики, обладающие таким свойством, называют парамагнетиками. В большинстве случаев по модулю магнитные восприимчивости парамагнетиков превышают магнитные воспри- [c.320]

Кроме диа- и парамагнетиков существует большая группа веществ, обладающих спонтанной намагниченностью, т. е. имеющих не равную нулю намагниченность даже в отсутствие магнитного поля. Эта группа магнетиков получила название ферромагнетиков. Для них зависимость / (Я) является нелинейной функцией, и полный цикл перемагничения описывается петлей гистерезиса (рис. 10.2). В этих веществах магнитная восприимчивость сама зависит от Н. [c.320]

Магнетик 126 Магнетон Бора 235 ядсрный 235 Магнон 269 Масса 59 [c.331]

Элементарная работа при изменении наггряженности Н в магнетике с индукцией В равна [c.28]

Э 1И выражени.ч представляют собой основу термодинамики диэлектриков (и при соответствующей замене электрических величин магнитными — магнетиков). [c.190]

Здесь (dVjdH)p j— изменение объема магнетика, вызванное магнитным полем и называемое объемной магнитострикцией dJ/dp)T,H — изменение намагничивания с изменением давления, при наличии внешнего магнитного поля (Н О) называемое магнитоупругим эффектом, а при отсутствии внешнего магнитного поля (Я = 0)—пьезомагнитным эффектом. Соотношение (10.29) связывает объемную магнитострикцию с этими эффектами. Аналогично, для диэлектриков из выражения [c.193]

Рассмотрим теперь сверхпроводник в магнитном поле НфО). Дифференщ1ал удельного термодинамического потенциала магнетика во внешнем магнитном поле Н равен [c.241]

Соотношение Рашбрука связывает критические показатели основных термодинамических величин в докритической области. Метод термодинамической устойчивости позволяет найти соотношение для критических показателей и в закритической области. С этой целью, учитывая, что линия равновесия фаз (бинодаль) кончается в критической точке, введем показатель ц (вместо р), определяющий сингулярность термического расширения (дУ/дТ)р х (для системы жидкость — пар) или магнитокалорического эффекта (5У/ЗГ)д т (для магнетика). Тогда для закритической области получаем соотношение [c.252]

Работа на единицу объема изотропного магнетика, соверпгаемая при изменении в нем индукции магнитного поля, равна [c.343]

Магнитокалорический эффект (dTjdH)s можно найти из выражения дифференциала энтальпии 7, отнесенной к объему магнетика [c.351]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...