Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Вектор точку

Для кулачкового механизма IV вида найти радиус-вектор точки профиля кулачка, которая находится в месте касания профиля кулачка с концом толкателя при повороте кулачка на угол Ф1 = 60° из положения, указанного на чертеже, если начальный угол отклонения толкателя от линии центров АС равен Фо = 30°, ход толкателя Ф = 30°, расстояние между центрами вращения кулачка и толкателя L = 80 мм, длина толкателя I = 60 мм, закон изменения второй производной от функции положения толкателя задан графиком  [c.230]


Интерпретация уравнения (1-5.4) очевидна оно отражает изменение начала отсчета времени. Уравнение (1-5.3) есть уравнение преобразования точек, описывающее относительное движение двух систем отсчета при этом Q (<) дает представление для жесткого вращения, а вектор Y ( ) — Z — представление относительного смещения двух систем отсчета в произвольный момент времени, т. е. дает математическое описание переноса. Если Q(f) = 1, то относительное движение представляет собой только перенос если Y (<) — Z есть постоянный вектор, то относительное движение есть только вращение ).  [c.38]

Примерами нейтральных скаляров служат плотность, температура, внутренняя энергия и т. п. Другими примерами нейтральных скаляров являются скаляры, однозначно определяемые нейтральными векторами и тензорами например, длина , или модуль, нейтрального вектора сама является нейтральной. Действительно, если а есть такой вектор, то  [c.40]

Рассмотрим функцию al5 (т) единственного скалярного аргумента т,. который, в частности, можно интерпретировать как время. Значение может быть скаляром, вектором, точкой или тензором.  [c.78]

Касательная к эллипсу составляет равные углы с фокальными радиусами-векторами точки касания.  [c.145]

Касательная к гиперболе одинаково наклонена к фокальным радиусам-векторам точки касания.  [c.153]

Fi — сила уИ,- — момент — радиус-вектор точки приложения силы Fi , (pi — угол поворота звена, к которому приложен момент/И . Выражение (4.2) запишем следующим образом  [c.120]

В-сплайнов [8] коэффициенты а, п, как и для поверхности Безье [см. (1.10)], являются радиус-векторами точек характеристического многогранника, т. е. avn = Pvn (рис. 1.17).  [c.43]

Радиус-вектор точки М (см, черт, 256), принадлежащей поверхности Ф, представим в виде  [c.118]

По ободу диска радиуса R, вращающегося вокруг своего диаметра с постоянной угловой скоростью м, движется с постоянной по модулю скоростью V точка М. Найти абсолютное ускорение точки М как функцию угла ф, составленного радиус-вектором точки с осью вращения диска.  [c.170]

Точка массы т движется под действием силы отталкивания от неподвижного центра О, изменяющейся по закону F = k mr, где г—радиус-вектор точки. В начальный момент точка находилась в Мо(а,0) и имела скорость г о, направленную параллельно оси у. Определить траекторию точки.  [c.211]

Солнце равно 5,20 среднего расстояния Земля — Солнце (5,20-23 000 земных радиусов), а период обращения Юпитера вокруг Солнца равен 11,8 лет. Определить отношение массы Юпитера к массе Солнца (радиус Юпитера равен 11,14 радиуса Земли). Ответ. Масса Юпитера в 1000 раз меньше массы Солнца. 51.28(50.28). Под средним значением [г] радиус-вектора точки, движущейся по эллиптической траектории, понимается величина,  [c.393]


Зная выражения для радиус-вектора точки, совершающей эллиптическое движение вокруг притягивающего центра  [c.393]

Если главный момент в каждом центре приведения разложить на две взаимно перпендикулярные составляющие, одна из которых направлена по главному вектору, то, учитывая, что главные векторы в различных центрах приведения параллельны, согласно (4"), получим  [c.79]

Так как к- постоянный по модулю и направлению вектор, то из (12) следует, что  [c.142]

Через центр вращения кулачка и начало а профиля удаления (рис. 167) проведем полярную ось Ох, неизменно связанную с кулачком. Радиус-вектор точки А касания кулачка с острием толкателя обозначим через г, а угол профиля удаления, соответствующий участку профиля а А, через ср . Тогда уравнение профиля кулачка в полярной системе координат г, ф ) можно представить в следующем виде г = f (ср ).  [c.245]

Текущий радиус-вектор точки эвольвенты  [c.258]

Итак, вектор скорости точки в данный момент времени равен первой производной от радиуса-вектора точки по времени.  [c.100]

Следовательно, вектор ускорения точки в данный момент времени рав н первой производной от вектора скорости или второй производной от радиуса-вектора точки по времени.  [c.101]

Обозначим координаты точки В через х, у, г. При этом, так как радиусом-вектором точки В является вектор /Со (Р> 341), ю х=Кх, z=Kz-  [c.342]

Поставлена задача определить радиус-вектор точки Е  [c.132]

Здесь приняты те же обозначения, что и в (2.99), но теперь сз, С4 — произвольные постоянные векторы г — радиус-вектор точки пространства VV, НН, ЕЕ — диады I — единичный тензор.  [c.41]

Из двух последних равенств следует, что вектор перемещения точки ЛШх является приращением радиуса-вектора точки Аг за промежуток времени At.  [c.160]

На точку Л массы т, которая начинает движение из положения г —Го (где г — радиус-вектор точки) со скоростью г о, перпендикулярной 7 Го, действует сила притяжения, направленная к центру О и пропорциональная расстоянию от него. Коэффициент пропорциональности равен m i. Кроме того, на точку действует постоянная сила тсго. Найти уравнение движения и траекторию точки. Каково должно быть отношение с /с, чтобы траектория движения проходила через центр О С какой скоростью точка пройдет центр О  [c.213]

Получим формулу для определения радиуса-вектора центра парал-лелыи,1х сил, если известны параллельные силы и радиусы-векторы точек их приложения. Для этого выберем единичный вектор /, параллельный силам. Тогда каждая из параллельных сил  [c.89]

Так как центр параллельных сил, а следовательно, и его радиус-вектор не зависят от направления параллельных сил, характеризуемого единичным вектором /, то условие (1Г) должно выполняться при любом направлении этого вектора.  [c.89]

Уравнение (1) показывает, что годограф радиуса-вектора точки / , являющийся траекторией этой точки, сдвинут по сравнению с годографом радиуса-вектора точки А ( раектория  [c.135]

Решение. Приведем силы fi и к jKHT y ( лежащему на середине от резка АВ (рис. 95). Главный вектор системы R=Fi- -p2 и направлен по биссектрисе лау О/ числ№но он равен Главный моментс сте о= о( )+ +mo( = l). Вектор mo(Fi) направлен вдоль оспу, а вектор то ( j)—вдоль оси г численно об ектора равны Fa. Следовательно, по модулю Mo=Fay 2, л направки вектор Mq тоже по биссектрисе угла y Oz. Таким образом, система сил f 2 приводится к динамическому винту и, как было указано в 2, равнодействующей не имеет.  [c.79]

Таким образом, при движении под действием центральной силы точка движется по плоской кривой с постоянной секторной скоростью, т. е. так, что радиус-вектор точки в любые равные промежутки времени ометает равные пло-щади (закон площадей). Этот закон имеет место при движении планет или спутников и выражает собой один из законов Кеплера.  [c.207]

Если учесть, 4Tods= drl, где dr — вектор элементарного перемещения точки, и воспользоваться известным из векторной алгебры понятием о скалярном произведении двух векторов, то равенство (4J) можно представить в виде  [c.208]


Рассмотрим механическую систему, состоящую из п материальных точек, на которые действуют силы /, f г,. . ., F . Пусть система имеет S степеней свободы и ее положение определятся обобщенными координатами (104). Сообщим системе такое хнезависимое возможное перемещение, при котором координата qi получает приращение 6 i, а остальные координаты не изменяются. Тогда каждый из радиусов-векторов точек системы получит элементарное приращение (firii)] . Поскольку, согласно равенству (106), r =r qi, 2, . <7i). 3 при рассматриваемом перемещении изменяется только координата qi (остальные сохраняют постоянные значения), то 6rii)i вычисляется как частный дифференциал и, следовательно,  [c.371]

Действительно, если центры Oi и 0 лежат на прямой, параллельной главному вектору, то О1О2 = d и R являются параллельными векторами, а потому  [c.111]

Если от точки Oi отложтъ скорости, соответствующие всем положениям точки М на кривой ЛБ, и соединить концы этих векторов, то получится линия D, являющаяся годографом скорости.  [c.166]


Смотреть страницы где упоминается термин Вектор точку : [c.368]    [c.20]    [c.21]    [c.48]    [c.103]    [c.89]    [c.91]    [c.94]    [c.142]    [c.400]    [c.524]    [c.257]    [c.149]    [c.33]    [c.265]    [c.53]   
Беседы о механике Изд4 (1950) -- [ c.201 , c.208 ]



ПОИСК



Вектор кориолисова ускорения точки

Вектор перемещения точки

Вектор скорения точки

Вектор скорости точки

Вектор-радиус точки

Величины граничные Точки — Векторы смещений

Величины граничные Точки— Векторы смешений

Г л а в а 2 Течение в окрестности точки ортогональности звуковой линии вектору скорости

Главный вектор точки

Диференцирование переменной точки 67. — 10. Интегрирование векторов 70. — 11. Диференциальные свойства кривых. Формулы Френе. Круглые винты. 71. — Упражнения

Импульс силы. Главный вектор количеств движения системы материальных точек

Импульс силы. Количество движения материальной точки. Главный вектор количеств движения материальной системы

Мвкент вектора относительно точки. Скользящий вектор. Система скользящих векторов. Главный вектор и главный момент системы

Момент вектора относительно оси точки

Момент вектора относительно оси точки (центра)

Момент вектора относительно точки внутренних

Момент вектора относительно точки геометрический относительно

Момент вектора относительно точки главный

Момент вектора относительно точки инерции геометрический

Момент вектора относительно точки оси: объёма параллелепипеда

Момент вектора относительно точки относительно оси

Момент вектора относительно точки плоскости

Момент вектора относительно точки полюса)

Момент вектора относительно точки скользящих векторов

Момент вектора относительно точки точки

Момент вектора относительно точки центральный

Момент вектора относительно точки цилиндра 270 эллипсбида 271 площади треугольника 269 эллипс

Момент вектора относительно точки. Скользящий векСистема скользящих векторов, главный вектор и главный момент системы

Момент вектора угловой скорости относительно центра точки

Момент векторный (вектора относительно точки)

Момент приложенного вектора относительно точки или относительно оси 42.— 5. Результирующий или главный момент системы приложенных векторов 44. — 6. Эквивалентные системы векторов и их приведение 49. — 7. Системы приложенных-параллельных векторов 57. — 8. Диференцирование переменного вектора

Момент силы относительно точки как вектор

Момент силы относительно точки как вектор и момент силы относительно оси

Момент силы относительно точки как вектор. Моменты силы относительно осей координат и их аналитические выражения

Момент скользящего вектора относительно точки (полюса)

Определение координат точки и вектора

Определение скорости точки при задании ее движения векторным способом. Вектор скорости точки

Определение ускорения точки при задании ее движения векторным способом. Вектор ускорения точки

ПРИЛОЖЕНИЕ. Момент вектора относительно точки и относительно оси

Плечо вектора относительно точки

Представление (точек и векторов) массивами координат (array representation)

Представление вектора перемещения точек упругой ореда, содержащей неоднородность, цри осесимметричной дефорацш

Радиус-вектор точки и координаты точки

Радиус-вектор точки поверхности детали

Радиус-вектор точки центра масс

Разложение вектора точки

СТАТИКА СИЛА КАК ВЕКТОР Абсолютно твёрдое тело и материальная точка

Связь между векторами угловой и линейной скоростей точки

Система материальных точек свободная 174 317, *- — отсчета 328— — сил 65, — Главный вектор

Скользящие векторы, сходящиеся в одной точке. Результирующий вектор

Скорость материальной точки и производная по времени её радиуса-вектора

Сложение векторов точки

Теорема об изменении главного вектора количеств движения системы материальных точек

Теорема об изменении главного вектора количеств движения системы материальных точек (в интегральной форме)

Теорема об изменении главного вектора количеств движения системы материальных точек в приложении к сплошным средам (теорема Эйлера)

Точка приложения вектора

Точка — Движение Радиус и вектор

Три координаты и три проекции точки и ее радиуса-вектора. . Глава Прямая линия

Ускорение точки 31 (см. компоненты вектора)

Ускорение точки кан вектор

Формулы для векторов скорости и ускорения точки вращающегося тела



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте