Работа адиабатического

Действительно, допустим, что возможен адиабатический переход системы из данного состояния 1 (рис. 2.10) в любое другое состояние (в том числе в состояние 2 при той же температуре, что и в состоянии I, но при другом значении объема), в которое си.стема может быть обратимо переведена из начального состояния I изотермически при отводе количества теплоты << 0. Тогда, совершив круговой процесс, состоящий из адиабатического перехода 1—2 и обратимого изотермического перехода 2—1, мы получили бы полезную внешнюю работу состоящую согласно уравнению (2.8) из суммы работы адиабатического перехода 1—2, равной 1 —/2, и работы изотермического перехода 2—1, равной — С 1 2 — (/ —/2), т. е. [c.46]

Подставив в уравнение (3.6) значение — Т Si — S2) + р Vi — V ), равное, как было показано выше, U l — U l, убеждаемся, что максимальная полезная внешняя работа адиабатически изолированной системы равняется убыли внутренней энергии системы [c.98]

Величина Ls,v, max представляет собой максимальную полезную внешнюю работу адиабатически изолированной системы при обратимом изменении ее состояния, когда объем V и энтропия S системы сохраняют неизменное значение. [c.98]

Полезная внешняя работа адиабатического процесса согласно уравнению (2.8), выражающему первое начало термодинамики, равняется разности энтальпий в начальном и конечном состояниях. Поэтому при обратимом адиабатическом расширении производится полезная внешняя работа [c.163]

Работа адиабатического процесса. Адиабатический процесс происходит без передачи теплоты от других тел окружающей среды к телу и обратно. В каждой точке адиабатического процесса dq = 0, и поэтому согласно уравнениям (2.7) и (2.8) [c.170]

Вычислим полезную внешнюю работу адиабатического процесса. Воспользовавшись уравнением адиабаты для идеального газа, получим [c.172]

Из уравнений (5.30) и (5.31) следует, что V Ы. На рис. 5.8 показано соотношение между работами адиабатического и изотермического процессов. [c.172]

Располагаемая кинетическая энергия (т. е. полезная внешняя работа / ) равняется разности работы адиабатического расширения газообразных продуктов сгорания 34 = ( 3 — 4) и работы /Ц затрачиваемой на привод насосов так как топливо и жидкий окислитель практически несжимаемы, то Гн будет равна р — pi) Vi, причем вследствие того, что процесс в насосе может считаться адиабатическим, [c.567]

S2) р V — V2), равное, как было показано выше, Ил — U 2, находим, что максимальная полезная внешняя работа адиабатически изолированной системы равна убыли внутренней энергии системы [c.129]

Из уравнений (4.5) и (4.6) следует, что I = Ы. На рис. 4.3 показано соотношение между работами адиабатического и изотермического процессов. [c.286]

Полезная работа производится в большинстве тепловых двигателей в процессе адиабатического расширения. Она равна убыли энтальпии рабочего тела при расширении от начального до конечного давления, т, е. 1а = = ija — i2a, где индекс 1а означает начало адиабатического процесса, а индекс 2а — окончание его. Отношение действительной работы адиабатического процесса к теоретической работе этого процесса называют внутренним относительным КПД, причем [c.511]

Располагаемая кинетическая энергия (т. е. удельная полезная внешняя работа V) равна разности работы адиабатического расширения газообразных продуктов [c.535]

Иногда вытекающее из основного уравнения (3-45) уменьшение полезной внешней работы адиабатически изолированной системы с возрастанием энтропии системы из-за необратимости происходящих в ней реальных процессов связывают с якобы действующей в природе тенденцией всех процессов приводить к обесцениванию или деградации энергии. Согласно этой точке зрения во Вселенной, которая рассматривается как изолированная система, с течением времени энтропия возрастает и вследствие этого уменьшается возможность превращения теплоты в работу, или, другими словами, происходит деградация энергии. В результате этого Вселенная в конце концов должна достигнуть состоя- [c.97]

При помощи i—s диаграммы легко могут быть определены количество тепла q, полученное 1 кг тела при изобарическом процессе, равное согласно 2-7 разности удельных энтальпий в конечном и начальном состояниях, а также удельная полезная внешняя работа адиабатического процесса, равная убыли энтальпии. [c.133]

Считая, что компрессор работает адиабатически, определить полезную мощность, потребную для сжатия 1 кг газа. Определить также мощность, потребную для сжатия 150 кг воздуха, проходящего через компрессор за 1 мин. [c.167]

Формула (4-17) исходит из предположения, что пар и газ производят в турбине работу, равную работе адиабатического расширения с одинаковым внутренним относительным к. п. д. Т1в. о- [c.120]

В предельном случае почти вся кинетическая энергия идет на работу адиабатического сжатия постоянного количества воздуха в тормозной полости. В соответствии с принятыми допущениями уравнение движения поршня (I) в процессе торможения будет иметь вид [c.222]

Существенно уменьшить работу адиабатического сжатия может применение искусственного охлаждения газа перед всасыванием его в компрессор. [c.120]

Работа, адиабатические перегородки и адиабатические процессы [c.22]

Работа адиабатического процесса [c.43]

Вычислим теперь полезную внешнюю работу адиабатического процесса (при Lj = 0), равную согласно (1-16) 2 [c.43]

Из сравнения значения L с L видно, что полезная внешняя работа адиабатического процесса в k раз больше работы адиабатического расширения. [c.43]

Общее уравнение для полезной внешней работы адиабатического процесса, справедливое для любых веществ, а не только для идеального газа, вытекает из выражения первого начала термодинамики [c.43]

Вытекающее из уравнения (4-3) уменьшение полезной работы адиабатически изолированной системы с увеличением степени необратимости процессов, т. е. с возрастанием энтропии всей системы, иногда еще и теперь связывают с якобы действующей в природе тенденцией всех процессов приводить к обесцениванию или деградации энергии. Согласно этой точке зрения с ростом энтропии изолированной системы уменьшается возможность превращения теплоты в работу или, другими словами, происходит обусловленная вторым началом термодинамики деградация энергии системы, приводящая в конце концов к [c.82]

Поскольку тело вместе с окружающей средой представляют собой адиабатически изолированную систему, то уравнение (3.11) определяет также полезную внешнюю работу адиабатически изолированной системы при условии S == onst, р — onst. [c.99]

Иногда вытекающее из основного уравнения (2.99) уменьшение полезной внешней работы адиабатически изолированной системы с возрастанием энтропии системы из-за необратимости происходящих в ней реальных процессов связывают с якобы действующей в природе тенденцией всех процессов приводить к обесцениванию или деградации энергии. Согласно этой точке зрения, во Вселенной, которая рассматривается как изолированная система, с течением времени энтропия возрастает и вследствие этого уменьшается возможность йревращения теплоты в работу, или, другими словами, происходит деградация энергии. В результате этого Вселенная в конце концов должна достигнуть состояния абсолютного теплового равновесия ( тепловой смерти по Клаузиусу и Томсону), при котором всякие процессы в ней прекратятся, а превращения энергии станут невозможными. [c.156]

Полезная внешняя работа простейше10 теплового двигателя с двумя источниками теплоты производится в результате цикла, состоящего из двух изотермических и двух адиабатических процессов (рис. 8.J). При обратимом проведении процесса полезная внешняя работа изотермического процесса равна убыли энергии Гиббса I — TS, а работа адиабатического процесса — убыли энталь- [c.504]

Следствие 2. Существуют такие состояния термин чес к и однородной системы, которые недостижимы путем адиабатическогопере- 2 хода из данного состояния. Дей-I ствительно, если бы был возможен адиаба- тический переход системы из данного со-1 Изотерма 7 СТОЯНИЯ / В любое другое состояние, в том Адиабата числе В состояние 2 (рис. 3-1) при той же ----- температуре, но при другом значении объема и в которое система может быть обра-1 ис. 3-1. тимо переведена из начального состояния 1 изотермически при отводе количества тепла Qi 2<0, то, совершив круговой процесс, состоящий из адиабатического перехода 1—2 и обратимого изотермического перехода -2—I, мы шолучилн бы полезную внешнюю работу L, состоящую из работы адиабатического процесса /i—/г и работы изотермического процесса —Qi-2—ih—h), т. 6. [c.58]

Относительно большая доля мощности, затрачиваемая на сжатие газа в компрессоре, обусловливает высокие необратимые потери в цикле. Для уменьшения работы сжатия применяют промежуточное охлаждение газа между ступенями компрессора, так как работа адиабатического процесса при заданной степени повышения давления прямо пропорциональна удельному объему газа. Применение промежуточного охлаждения газа при сжатии позволяет понизить среднетермодинамическую температуру отвода тепла. [c.26]

Рис. 4.11. Изменение эффективной работы, адиабатического напора и КПД осевой ступени при изменении осевой скорости воздуха ( = onst)

Все процессы, происходящие в природе, носят в действительности необратимый характер. Простейшим примером необратим01 о процесса может служить спонтанное. (т. ё. самопроизвольное) расширение газа в адиабатически изолированном цилиндре. В самом деле, газ может самопроизвольно расширяться, ио не может самопроизвольно- сжиматься. Очевидно, что процесс самопроизвольного расширения газа в адиабатически изолированной трубе носит не только адиабатический, но и изотермический характер, так как в этом процессе общая масса газа сохраняется, и он не производит никакой работы. Следовательно, в, этом процессу должна сохраняться внутренняя энергия и поэтому сохраняется температура газа. Для того чтобы вернуть газ. к первоначальному объему, необходимо произвести некоторую работу адиабатического сжатия, при этом температура газа повысится. [c.42]

Действительно, если бы был возможен адиабатический переход из данного состояния 1 в любое состояние, в том числе и в состояние 2, в котором система имеет ту же температуру, но другое, например ббльшее, значение объема и в которое система может быть переведена из начального состояния 1 изотермически при сообщении ей положительного количества тепла, то, совершив круговой процесс, состоящий из изотермического расширения 1-2 с. подводом тепла к системе и адиабатического перехода 2-1, мы получили бы работу Ь, состоящую из положительной работы изотермического расширения QJ 2 — ( /2 — 1) и отрицательной работы адиабатического сжатия, равной разности значений внутренней энергии и системы в состояниях 2 и / [c.52]

Действительно затрачиваемая в реальном компрессоре работа отличается от теоретической работы, минимальное значение которой равно в случае охлаждаемых компрессоров работе изотермического сжатия и неохлаждае-мых — работе адиабатического сжатия. [c.231]

Действительно, если бы был возможен адиабатический переход из данного С0СТ01ЯНИЯ / в любое другое состояние, в том числе и в состояние 2, где система имеет ту же температуру, но другое значение объема и в которое система может быть обратимо переведена из начального состояния 1 изотермически при отводе количества тепла С1-2<0, то, совершив круговой процесс, состоящий из адиабатического перехода 1—2 и обратимого изотермического перехода 2—1, мы получили бы полезную внешнюю работу и, состоящую из работы адиабатического процесса —-/г и работы изотермического процесса — <Э1 2—(/1—/2), т. е. I- — —Ql-2 —(/ —/2) + ( 1—Ь) =— 1-2, которая была бы положительной, так как по предложению —С1-2>0. Следовательно, в результате рассматриваемого кругового процесса производилась бы полезная внешняя работа при наличии только одного источника тепла, что согласно второму началу термодинамики невозможно поэтому невозможен и адиабатический переход системы в любое состояние из данного. [c.39]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...