Нелинейный режим

В приближении заданного канала в [74] рассмотрено влияние шумового возмуш,ения на нелинейный режим распространения регулярного импульса. Пороговые условия формирования оптических солито-нов из шумовых импульсов проанализированы в [79, 80]. [c.107]

Система уравнений (6 Л 21) при Ь = О сводится к уравнению Бюргерса и описывает нелинейный режим взаимодействия течения в пограничном слое с внешним гиперзвуковым потоком при величинах температурного фактора, превосходящих критическое [c.279]

Нелинейный режим ( 5р < Рд, 5/> < />д). Вначале попытаемся качественно описать основные черты нелинейного распространения волн, не прибегая к математике. Наиболее просто это сделать, если обратиться к влиянию физической нелинейности (формула 6.36). Если вспомнить, что скорость звука с = ф/ф, то легко понять, что различные части волны могут двигаться с разными скоростями. [c.132]

Системы, подверженные потоку энергии и вещества, могут переходить в состояние, далекое от термодинамического равновесия, в так называемый нелинейный режим. В нелинейном режиме термодинамические потоки не являются больше линейными функциями термодинамических сил F . В случае химических реакций мы видели, что система находится в линейном режиме, если сродство реакций Ak мало по сравнению с RT, т.е. [Ak/RT) <С 1. При Т = 300 К RT Ai 2,5 кДж/моль. Так как сродство химических реакций достигает значений 10-100 кДж/моль, то химические реакции могут легко перейти в нелинейный режим (упр. 18.1). Гораздо труднее это сделать для явлений переноса, таких, как теплопроводность и диффузия. [c.387]

Сопротивление реального трубопрово-д а является нелинейным и зависящим от режима течения жидкости. Режим течения жидкости при движении в круглых трубах оценивается по значению числа Рейнольдса Re = V )/v, где V — скорость движения жидко- [c.104]

Рд = Рпред- Полное внутреннее отражение, возникшее за счет нелинейной рефракции, в этом случае полностью подавляет (компенсирует) дифракционное расплывание пучка — распространение пучка внутри среды не приводит к какому-либо изменению размера и формы пучка, другими словами, пучок для себя как бы создает своеобразный волновод, внутри которого и распространяется без расходимости. Этот режим называется режимом самоканализации светового пучка [c.399]

Легко показать, что режим самоканализации наступает лишь при мощностях пучка, больших так называемой пороговой мощности W nop. зависящей от длины волны и от степени нелинейности от . ) среды. Перепишем выражение (18.14) в виде [c.399]

Формулы (35.17) и (35.18) позволяют оценить зависимость населенностей уровней от параметров рассматриваемой системы и интенсивности внешнего оптического возбуждения. Населенность возбужденного уровня только при малых пив начальные моменты времени t растет линейно. При больших интенсивностях потоков эта зависимость становится нелинейной, проявляется тенденция к насыщению, рост 2 замедляется, а затем в стационарном режиме совсем прекращается. Коэффициент поглощения (35.19) при этом систематически уменьшается и в пределе при и оо стремится к нулю (рис. 35.4). Стационарный режим устанавливается, как правило, очень быстро, для электронных переходов — приблизительно за 10 с и меньше. [c.274]

Уравнения малых колебаний прямолинейного стержня, имеющего продольное движение. Общие нелинейные уравнения движения пространственно-криволинейного стержня (см. рис. 2.4), имеющего принудительную угловую скорость вращения 0)0 и принудительную скорость продольного движения ууо, были получены в 2.1. Уравнения, характеризующие стационарный режим движения, когда форма осевой линии стержня остается в пространстве неизменной, получены в 2.4. Уравнения малых колебаний стержня относит,ельно стационарного движения были получены в 3.4. Уравнения, полученные в 3.4, описывают малые колебания стержня относительно стационарного движения, когда осевая линия стержня есть пространственная кривая. Можно уравнения малых колебаний стержня относительно прямолинейного движения, например ветвь передачи с гибкой связью (см. рис. В.5), получить из этих общих уравнений. Но для выяснения основных особенностей подобных задач целесообразно для частного случая колебаний прямолинейного стержня еще раз повторить вывод уравнений малых колебаний относительно прямолинейного стационарного движения стержня. [c.191]

Если задать системе (см. рис. 5.44) начальные толчки, то они без изменения своего спектрального состава должны усилиться (рис. 5.47). Со временем эти импульсы из-за нелинейности усилителя ограничатся, и система войдет в стационарный режим, [c.232]

Будем считать, что характеристику нелинейного элемента можно представить кубическим полиномом (мягкий режим) [c.348]

Оператор А, определяющий переход от 7 вх(<) — температуры нагревателя к Т (t)—температуре нагреваемого тела, является нелинейным, так как начальное условие — ненулевое. Чтобы заменить оператор линейным, поступим следующим образом. Рассмотрим режим протекания процесса при 7 ех(0 = О- Решение уравнения [c.78]

Различают линейные дроссели (вязкостного сопротивления) и нелинейные. В первых потери давления определяются, в основном, трением жидкости в канале, имеющем достаточно большую длину (рис. 13.5, а). При этом устанавливается ламинарный режим течения и перепад давления прямо пропорционален скорости течения в [c.167]

Наличие нелинейных процессов в момент перехода от одного воздействия к другому за счет изменения величины параметра /([Х,] /[X,]j+i) либо за счет изменения вида воздействия /(X,/X,+i) усложняет описание поведения системы в соответствии с соотношением (2.41). Но при этом каждому воздействию в простых или сложных условиях нагружения можно поставить в соответствие определенный закон изменения управляющего параметра. Это имеет особое значение, когда рассматривается стационарный режим внешнего воздействия при различных начальных условиях состояния системы. В силу возникающих нелинейных процессов появляются флуктуации, которые характеризуют разную величину управля- [c.126]

Для ферромагнитных материалов эта задача значительно облегчается путем использования так называемого магнитоупругого эффекта, т. е. того обстоятельства, что механические напряжения, приложенные к контролируемому изделию, резко изменяют его магнитные характеристики [1, 2]. Датчики, работающие по этому принципу, обладают достаточно высокой чувствительностью, большой выходной мощностью, малой базой измерения, допускают возможность бесконтактного измерения. Однако им присущи и некоторые недостатки нелинейность нагрузочной характеристики и магнитоупругий гистерезис, под которым понимается неполное совпадение кривых величина выходного сигнала — величина приложенных напряжений при нагрузке и разгрузке контролируемого изделия. Для снижения влияния этих факторов необходимо правильно выбрать рабочий режим датчика, что в свою очередь требует знания особенностей проявления магнитоупругого эффекта в каждом отдельном случае. [c.203]

Как для коэффициента трения, так и для процесса изнашивания основное значение имеет тепловой режим тормозной установки. Нагрев фрикционного материала является основным фактором, влияющим на темп износа. Исследованиями, проведенными во ВНИИПТМАШе [10], [132], установлено, что вследствие наличия в накладках органических составляющих величина износа тормозных накладок на асбестовой основе является нелинейной функцией температуры. На фиг. 337 представлена диаграмма изменения величины износа различных типов накладок в зависимости от температуры при установке их на колодочном тормозе ТК-200. На фиг. 338 приведена диаграмма изменения величины износа вальцованной ленты 6КВ-10 в зависимости от температуры при работе вальцованной ленты в тормозах различного размера, при совершении тормозами одной и той же общей работы трения, равной 6-10 кГм, но при разной мощности торможения. На 564 [c.564]

В более важных нелинейных случаях, с которыми имеет дело практика, периодический предельный режим Т = Т (tf) и ему соответствующий характеристический критерий Z (<р)] не могут быть найдены квадратурами. Однако для их отыскания с любой степенью точности могут быть использованы итерационные процессы (3.39) и (3.40) [c.133]

Рассматривается низкочастотная устойчивость газового привода гидравлической системы питания. Сделан расчет выхода на режим, проведено сравнение с экспериментом и построены области устойчивости в плоскости параметров системы регулирования. Справедливость полученной границы устойчивости проверена на нелинейной модели. [c.162]

Управляющим воздействием, определяющим режим работы машинного агрегата, является момент на участке встройки нелинейного звена. Характеристика нелинейного звена задается в виде системы неравенств, связывающих кинематические и силовые параметры. [c.99]

Рассмотрим машинный агрегат, схематизированный в соответствии с рис. 55, б, считая нелинейную муфту встроенной в массу (см. также п. 15). В общем случае, когда конструкция муфты имеет ограничитель деформации и режим ограничения реализуется, воспользуемся представлением момента взаимодействия полумуфт в виде (15.2). [c.217]

Управляющим воздействием, определяющим режим работы нелинейного соединения, является относительная координата на участке включения [c.224]

Первое условие свидетельствует о том, что в момент времени окончился (S — 1)-й режим движения, которому в системе уравнений (8.12) соответствуют матрицы В, С и вектор-функция S у, у), соотнесенные множеству Б ( ). Второе условие означает, что в момент времени начался -й режим, которому соответствуют матрицы В, С и вектор-функция S (у, у), соотнесенные множеству (W-В качестве примера рассмотрим систему с нелинейным соединением на участке между массами У, / +1, свойства которого обусловлены односторонним ограничением (типа вилки с бесконечно большим зазором, рис. 77). Система уравнений движения вне зазора характеризуется матрицами В , и вектор-функцией 5 , движение в зазоре — матрицами С и вектор-функцией S° = О, т. е. [c.232]

Далее следует движение механизма в тяговом режиме до момента времени t = t , для которого сгу , . (t ) = О, после чего происходит движение масс 1 и 2 при заклиненной самотормозящейся паре. Цикл движения повторяется, причем режимы заклинивания чередуются с тяговыми режимами движения механизма. Если первая масса связана с двигателем, обладающим устойчивой динамической характеристикой, а внешний момент М2 постоянен, то в приводе устанавливается при определенных условиях периодический режим. Поскольку здесь осуществляется взаимодействие нелинейной колебательной системы с непериодическим источником энергии, то такой периодический режим может рассматриваться как автоколебательный. [c.336]

Результаты расчета представлены на рис. 52 в виде графиков р , ai/p,ajp, у/0)2. На графике нанесена также кривая идеальных значений П" (ф,) и огибающие установившихся колебаний по- данным моделирования задачи на АВМ [29, 30], проведенного без предварительной линеаризации нелинейных членов. Поскольку специально был выбран режим с коэффициентами накопления [c.186]

При больших интенсивностях волны накачки она трансформируется в пилообразную волну, возрастает её поглощение и работа параметрич. излучателя переходит в нелинейный режим. Длина пробега волны накачки определяется теперь нелинейным поглощением звука и равна = (еАгрн/рс ) . Если взаимодействие пилообразных волн происходит в основном в ближней зоне (цилиндрич. антенна, рис. 1), то амплитуда излучаемой НЧ-волны в дальней зоне выражается ф-лой [c.536]

В экспериментах исследовалась также возможность нелинейной регистрации спеклограмм. Для этого использовалась схема регистрации с блокировкой низких пространственных частот прямоугольным экраном [132], а нелинейный режим записи обеспечивался перезкспонированием фотопластинки. В результате при восстановлении пространственный спектр спеклограммы содержал максимумы второго и третьего порядков (рис. 48). Путем соответств)пющей пространственной фильтрации в фурье-плоскости обеспечивалось формирование восстановленного изображения объекта произволык>й комбинацией дифракционных максимумов, в том числе несимметричных, или только одним из пары сопряженных, что приводило к соответств)пющим изменениям в яркости. [c.85]

Этот метод сканирования, предложенный в [9.116], фактически основан на усилении света, отраженного от того или иного участка поверхности ПВМС (рис. 9.20). Усиление в данном случае осуществляется за счет двухволнового (или четырехволнового) взаимодействия на смещенной фазовой решетке в ФРК- При этом желателен нелинейный режим процесса, что в принципе при больших про- [c.247]

Увеличение интереса к оптическим логическим схемам на основе ФРК, наблюдаемое в последнее время, связано с использованием нелинейных режимов энергообмена на динамических решетках. Отметим, что впервые нелинейный режим двухволнового взаимодействия в фоторефрактивном LiNbOg Fe для вычитания бинарных изображений был предложен в [9.147]. Хотя в данной работе был применен механизм нестационарного двухволнового энергообмена, для выполнения этой процедуры с успехом может использоваться также и стационарный энергообмен на смещенной фазовой решетке, подробно рассмотренный в разделе 6.2. [c.261]

Основным недостатком параметрического приемника является малость амплитуды комбинационного тона, пропорциональной малому множителю Рг/Ро о- Как и для излучателя, коэффициент преобразования растет с увеличением амплитуды накачки рг- Однако при больших рг волна накачки превращается на трассе распространения от излучателя к приемнику в пилообразную и работа параметрического приемника переходит в нелинейный режим. При этом каждая гармоника последней накачки испытывает фазовую модуляцию под действием низкочастотной волны соответствующее решение рассмат2ивалось выше. Принимая во внимание соотношение (1.13), для амплитуды сателлита и-й гармоники, имеющего частоту поУх сог, получим [c.139]

Мощность электронного луча определяется произведением Рл = Ua In и регулируется путем изме-пеиия тока в нем (/jj), что в любых электронных нун[-ках достигается изменением температуры нагрева катода. Но такой способ очень инерционен и неудобен тем, что эта зависимость нелинейна. Новый тепловой режим, а следовательно, и повое значение тока, устанавливаются лишь через несколько секунд. [c.160]

В случае больших чисел Рейнольдса (Re > 1) часто можно считать, что влияние вязких сил проявляется лишь в топких пограничных слоях у поверхностей частиц и, если нет отрыва этих пограничных слоев (что имеет место при обтекании пузырьков), то в подавляющей части объема dj несущей фазы в ячейке влияние вязкости мало и микродвижепие около частиц определяется взаимодействием нелинейных инерционных сил и сил давления. Такой режим микродвижения будем называть инерционным. Уравнения (3.3.1), (3.3.2) и (3.3.14) для этого режима сведутся к уравнениям идеальной несжимаемой жидкости = — piS , pi = onst) [c.119]

Другой предельный случай характеризуется малыми числами Рейнольдса (Re 1) и не очень сильным вращением и радиальным движением (Re = < 1, Re = < l). когда мало влияние нелинейных инерционных си.л мелкомасштабного движения и микродвижепие определяется взаимодействием сил вязкости, давления и линейных инерционных сил. Такой режим микродвижения называется стоксовым или ползущим и его определение сводится к линейной задаче [c.119]

Как уже отмечалось, диссипативные структуры возникаюг лишь в сильно неравновесных многочастичных системах, состояние которых описывается нелинейными уравнениями для макроскопических величин. Для описания возникновения ячеек Бенара в жидкости используются нелинейные уравнения гидродинамики. При этом привлекаются критерии неустойчивости решений дифференциальных уравнений, установленные известным русским математиком А. М. Ляпуновым. Исследования показывают, что при k решение уравнений гидродинамики, соответствующее покоящейся жидкости и обычной теплопередаче, становится неустойчивым и жидкость переходит в новый устойчивый конвекционный режим. [c.34]

Несмотря на внешнее сходство явления синхронизации в том-соновских автоколебательных системах без термистора и с термистором (ср. рис. 5.34 и 5.39), между этими системами и в режиме синхронизации, и вблизи области синхронизации имеется существенное различие. Томсоновский генератор без термистора принци-1тиально не может генерировать гармонические колебания в автономном, синхронном и промежуточном режимах из-за неизбежного захода колебаний в нелинейные области характеристики для снижения значения ее действующей крутизны 5 (х) до величины, обеспечивающей квазиконсервативность системы. В томсоновских генераторах с термисторами ограничение амплитуды колебаний происходит за счет термистора, а значение крутизны характеристики выбирается постоянным (So = onst), т. е. колебания в автономном, синхронном и промежуточном режимах не выходят за пределы линейного участка характеристики системы и в таких системах колебания при выходе на стационарный режим не обогащаются гармониками и комбинационными компонентами. [c.224]

Рассмотрим более подробно работу делителя частоты в четыре раза. Будем считать, что связь заряда на нелинейной емкости С напряжением имеет вид (7.2.3). Напряжение на емкости в режиме деления (автосинхронный режим) равно [c.267]

Соотношения (7.5.4) и (7.5.5) показывают ), что в автоколебательной системе с двумя контурами всегда осуществляется сильная связь (612621 = 4Р1Р2)- Поэтому бигармонический режим в такой системе невозможен. В газовом лазере преимущественно реализуется случай слабой связи. Это различие обусловлено тем, что в системе с двумя контурами (см. 7.5) усиление колебаний обеих частот происходит в одном и том же нелинейном активном элементе, например в полевом транзисторе или лампе. В газовом же лазере с неоднородным уширением линии поглощения усиление накаждой из генерируемых мод происходит за счет энергии различных атомов активной среды. Поэтому взаимное влияние колебаний различных частот оказывается малым и возможна одновременная генерация двух независимых колебаний. [c.367]

Пусть А — оператор, задаваемый нелинейным дифференциальным уравнением, и° = onst — некоторое стационарное значение входного параметра. Предположим, что этому значению соответствует некоторый стационарный режим функционирования объекта, когда соответствующее значение выходного параметра тоже стационарно и(/) = = onst. Практически значения выходного параметра в стационарном режиме определяются из дифференциальных уравнений, задающих оператор, в которых все производные по [c.79]

Влияние длины пути скольжения. В болыпинстве случаев скорость процесса изнашивания нелинейна. Идеальное испытание на износ должно длиться достаточно долго, чтобы завершился процесс приработки и наступил стационарный режим с установившейся скоростью изнашивания (рис. 7.1). Приработочные эффекты характеризуются повышенной скоростью изнашивания и изменением параметров шероховатости. После трения приобретают параметры поверхности, которые сохраняются в течение всего установившегося режима изнашивания, благодаря чему главным образом обеспечивается примерно постоянная скорость изнаишвания. [c.197]

В пятой главе исследуются работа и мощность, развиваемые машинными агрегатами на предельных режимах движения. Здесь пр1тводятся новые формы уравнения энергетического баланса машинного агрегата, в основе которых лежит циркуляция приведенного момента всех действующих сил вдоль контура, образованного участками графика периодического режима и инерциальной кривой, соответствующими любому полному циклу. Устанавливается свойство устойчивости уравнения энергетического баланса при смещении на режим движения, отличный от периодического. Предложена методика вычисления избыточных работ и работ, развиваемых приведенными моментами движущих сил, сил сопротивлений и массовых сил в периодическом режиме движения машинного агрегата в нелинейном случае, когда обычные графоаналитические методы оказываются принципиально неприменимыми. [c.10]

Реальные самотормозящиеся механизмы характеризуются наличием зазоров Б кинематических парах, что сообш,ает приводу нелинейные свойства. Таким образом, самотормозящийся механизм с зазорами в кинематических парах следует рассматривать как звено со сложной нелинейной характеристикой. В этом случае недостаточно знать момент двигателя и относительную скорость, так как при движении в зазоре величиной, по которой определяется режим работы механизма, является относительная координата звеньев самотормозящ,егося механизма (фг — Ф1), изменяющаяся на интервале (фа — Фх) G [О, 12)- [c.308]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...