Ламинарный режим течения

Ламинарный режим течения 83 Лучистый теплообмен 90 [c.221]

В ядерных реакторах с шаровыми твэлами практически отсутствует ламинарный режим течения теплоносителя, поскольку наличие касания шаровых твэлов между собой и стенками канала или отражателя и резкое изменение сечения для прохода теплоносителя способствуют раннему образованию турбулентного, а затем и отрывного вихревого течения. Раньше [c.46]

Для каждой установки существует некоторый диапазон критических значений чисел Ке р, при которых происходит переход от одного режима течения к другому. Значение критического числа Ре, ниже которого режим течения обязательно ламинарный, для трубы круглого сечения составляет примерно 2300. Число Ре р, при котором ламинарный режим течения переходит в турбулентный, существенно зависит от условий входа потока в трубу, состояния поверхности стенок и др. При очень плавном входе и гладких стенках переход от ламинарного режима к турбулентному наступает при числах Ре, р > 2300. На практике чаще встречается турбулентный режим течения. [c.19]

Ламинарный режим течения реализуется при сравнительно малых числах Рейнольдса, меньших некоторого критического значения, называемого критическим числом Рейнольдса Re p. При Re > Re , течение имеет турбулентный характер. Для гладкой пластины Re p составляет более 5 10 , для трубы — около 3000. [c.369]

Существуют два режима течения жидкости (газа) ламинарный и турбулентный. Ламинарное течение является упорядоченным слоистым течением все частицы во время движения остаются в своем слое и не перемешиваются с соседними. Как показывают опыты, ламинарный режим течения соответствует достаточно малым значениям числа Рейнольдса. [c.40]

При малых числах Ре преобладают силы вязкости, наблюдается упорядоченный спокойный ламинарный режим течения жидкости. [c.47]

Турбулентное течение пленки. По мере стекания жидкой пленки по вертикальной стенке изменяется число Рейнольдса Re = o)5/v (12.19). При некотором критическом числе Re p ламинарный режим течения пленки переходит в турбулентный. Re p лежит в следующих пределах [c.256]

В окрестности критической точки предполагается ламинарный режим течения, так как мало число Рейнольдса и действует отрицательный градиент давления, однако интенсивность теплообмена (значение числа Нуссельта Nu) (точки на рис. 32.11) в несколько раз превосходит соответствующее значение Nu, рассчитанное по ламинарной теории (см. гл. 29). Одной из причин столь высокой интенсивности теплообмена в указанных условиях (рис. 32. 11), по-видимому, является эффект проникновения в ламинарный пограничный слой турбулентных пульсаций из внешнего течения. [c.302]

Рис. 31.8. Пленочное кипение, ламинарный режим течения пара

Более тщательные экспериментальные исследования ао-казали, что существуют так называемые верхние и нижние числа Рейнольдса. Если при Ке < Ке реализуется ламинарный режим течения, то величину Ре называют нижним числом Рейнольдса. Если при Ре > Ре реализуется турбулентный режим течения, то величину Ре называют верхним числом Рейнольдса. [c.438]

При Re < Re р (Re,.p — критическое значение числа Рейнольдса) существует ламинарный режим течения, при Re>Re p — турбулентный. Значения Re p для сечений различной формы находятся в интервале Re p = 2 000 — [c.113]

При истечении жидкостей с большой вязкостью в выпускном трубопроводе может наблюдаться ламинарный режим течения. [c.296]

При Re < Re p (Re ) — критическое значение числа Рейнольдса) существует ламинарный режим течения, при Re > Re p — турбулентный. Значения Re p для сечений различной формы находятся в интервале Re, p = 2000— —3000 (так называемая критическая зона). [c.111]

С помощью формул (183) можно определить коэффициент вязкости различных капельных жидкостей. Для этого достаточно измерить потерю напора между двумя сечениями капиллярной трубки (ибо в капиллярных трубках вследствие ма.№1х диаметров практически обеспечивается ламинарный режим течения) и расход, если известны диаметр трубки и расстояние между сечениями. Схема прибора приведена на рис. 87. [c.145]

Ламинарный режим течения характерен, главным образом, для вязких жидкостей (нефть, мазут, минеральные масла и пр.). В санитарно-технической практике ламинарное течение иногда приходится наблюдать на малых объектах водяного отопления и внутридомового газопровода. [c.145]

Ламинарный режим течения 102 Лобовая тяга 278 Лучистый теплообмен 79 [c.422]

Различают линейные дроссели (вязкостного сопротивления) и нелинейные. В первых потери давления определяются, в основном, трением жидкости в канале, имеющем достаточно большую длину (рис. 13.5, а). При этом устанавливается ламинарный режим течения и перепад давления прямо пропорционален скорости течения в [c.167]

I — турбулентный режим течения 2 — ламинарный режим течения. [c.71]

Рис. 3-12, Гидродинамическая стабилизация течения жидкости в трубе. а — ламинарный режим течения б — турбулентный режим течения.

Таким образом, созданная установка позволяет моделировать ламинарный режим течения жидкости у поверхности неподвижного дискового электрода в широком диапазоне температурно-гидродинамических условий. [c.174]

Это показывает, что в гидросистеме на прямых участках трубопроводов существует преимущественно ламинарный режим течения. Такое положение [c.209]

Как уже отмечалось, в начале движения будет ламинарный режим течения, поэтому подставляя в уравнение (XII.20) значение Pi = f (t) (первый отрезок), получим [c.241]

Вязкостный режим. Вязкостный или ламинарный режим течения жидкости (газа) в трубах наблюдается при значениях Re < Re , и при отсутствии в вынужденном потоке естественной конвекции. Последнее условие приближенно выполняется, если число Ог Рг меньше некоторого предельного значения, указанного ниже. [c.214]

Ламинарный режим течения пленки наблюдается при [c.228]

Хотя в магнитогидродинамических устройствах часто реализуется ламинарный режим течения, более распространенными являются турбулентные МГД-течения. Обычно под турбулентным МГД-течением понимают такое течение, которое без поля было бы развитым турбулентным. При числе Рейнольдса, стремящемся к бесконечности, и заданном значении числа Гартмана [c.60]

Волновой ламинарный режим течения [c.232]

Таким образом, в координатах рис. 8-4 ламинарный режим течения будет иметь место, начиная от носика профиля вдоль обвода [c.121]

Опытным путем установлено, что ламинарный режим течения в круглых трубах сохраняется до тех пор, пока число Рейнольдса, определяемое по уравнению (6-17), не превысит примерно 2 000. Это же значение является [c.82]

Различают два режима течения жидкости — ламинарный и турбулентный. Ламинарный режим течения является устойчивым, струйки жидкости движутся отдельно, не смешиваясь одна с другой. Турбулентный режим характеризуется неустойчивостью течения, бe пopяJl,oчным перемещением конечных масс жидкости и их перемешиванием. [c.19]

Ламинарный режим течения имеет место только при числах Рейнольдса, меньших своего критического значения. Согласно опытам в трубах критическое число Рейнольдса приближенно равно R p = = 2300. Однако несУбходи-мо иметь в виду, что величина R p в значительной мере зависит от условий течения и в первую очередь от начальной турбулентности втекающего потока. В специальных экспериментах, где турбулентность внешнего потока была незначительной, удалось сохранить ламинарный режим течения до значительно больших, чем критическое, значений чисел Рейнольдса. [c.350]

На начальном участке (при малых значениях х) гидродинамический слой очень тонок (в лобовой точке х=0 6г=0) и течение в нем ламинарное, упорядоченное. По мере удаления от лобовой точки толщина пограничного олоя растет. Постепенно ламинарный режим течения переходит в турбулентный. При турбулентном пограничном слое около поверхности сохраняется тонкий ламинарный поделай 5л.п, где скорость невелика и силы вязкости гасят турбулентные вихри. [c.41]

Ламинарный режим течения реализуется при сравнительно малых числах Рейнольдса, меньших некоторого критического значения называемого критическим числом Рейнольдса Квкр- При Re> Жекр течение имеет турбулентный характер. [c.265]

Ламинарный режим течения жидкости (или газа) — режим течения параллельных слоев ( ламин ), которые не перемешиваются между собой. Взаимодействие слоев обусловлено вязкостью и различием скоростей. При ламинарном течении критерий Ке не достигает критического значения. При течении в трубах [c.102]

Известны два оснЬвных режима течения жидкости ламинарный и турбулентный. Эти жё режимы могут иметь место № при движении жидкости в пучке. Форма течения жидкости в пучке во многом зависит от характера течения в канале перед пучком. Если при данном расходе и температурах теченйе в канале, где установлен пучок, было бы турбулентным при отсутствии пучка, то оно обязательно будет турбулентным и в пучке, так как пучок является прекрасным турбулизатором. Однако если пучок пойещен в канал, в котором до его установки имел бы место ламинарный режим течения, то в этом случае в зависимости от числа Re можно иметь как одну, так и другую формы течения. Чем меньше число Re, тей устойчивее ламинарное течение, чем больше — тем легче перевести егЬ в турбулентное. При низких значениях числа Re течение может остаться ламинарным. При этом межтрубные зазоры как бы образуют отдельные щелевидные каналы переменного сечения (исключение составля ет предельный случай, когда расстояния между трубами очень велики). [c.227]

Рассмотрим зада< у о вш уишенном установившемся ламинарном движении жидкости в концентричной кольцевой щели. Дли общности примем, что одна из стенок щели, например, внутренняя, движется со скоростью вдоль оси труби. Подобное течение осуществляется в межтрубном пространстве скважины,в зазорах плунжерных глубинньк насосов, в теплообменниках "труба в трубе" и т.п. Исследованиями установлено [Зб], что для узких щелей ламинарный режим течения сохраняется до чисел Рейнольдса [c.84]

После тарировки вискозиметра на воде производились измерения коэффициента вязкости МИПД. Предварительно из установки сливалась вода, вискозиметр частично разбирался для просушки всех элементов, при этом в капельной трубке количество ртути оставалось прежним. Установка вновь собиралась и заполнялась исследуемой жидкостью. Вязкость МИПД была измерена в интервале температур 20—360 °С. При всех измерениях критерий Рейнольдса не превышал 500, т. е. наблюдался ламинарный режим течения. Время истечения жидкости через капилляр в зависимости от температуры изменялось в пределах 120—4800 сек на втором рабочем участке. При низких температурах время падения ртути измерялось на первом участке. [c.172]

Впрочем, места расширения русла потока вообще характеризуются повышенной склонностью к нарушению ламинарного режима течения. Поэтому может случиться, что нарушение ламинариости, наблюдаемое при переходе из узкой части капилляра в более широкую, исчезнет и дальше от места стыка установится опять ламинарный режим течения. Этого не- происходит, если число Рейнольдса для широкого участка капилляра достаточно велико. [c.43]

Значительную неопределенность в расчет тепловой защиты сегментального аппарата вносит неточность определения теплового эффекта радиационного вдува, а также энтальпии разрушения /н, а в расчет защиты конического аппарата — положение точки перехода от ламинарного режима течения в пограничном слое к турбулентному. Последнее также связано с оценкой эффекта вдува, поскольку в турбулентном пограничном слое коэффициент вдува ут почти втрое меньше, чем в ламинарном 7л, а соотношение тепловых потоков к непроницаемой поверхности обратное от втрое выше од. В результате тепловой поток, подведенный к разрушающейся поверхности, оказывается в 7 раз выше при турбулентном режиме. При расчетах в работе [Л. 10-6] предполагалось, что критическое число Рейнольдса, рассчитанное по локальным параметрам набегающего потока, составляет Некр= 2,5-10 , однако за счет влияния различных факторов оно может снизиться до 0,1-10 . Первому из этих значений в период максимального нагрева соответствовал ламинарный режим течения на большей части конического аппарата, тогда как второму — турбулентный почти на всей поверхности, за исключением носового затупления. [c.307]

Теплотехника (1991) -- [ c.83 ]

Теплотехника (1986) -- [ c.167 ]

Теплотехника (1986) -- [ c.102 ]

Теплопередача Изд.3 (1975) -- [ c.182 , c.210 ]

Теплотехнический справочник Том 2 (1976) -- [ c.0 ]

Ротационные приборы Измерение вязкости и физико-механических характеристик материалов (1968) -- [ c.13 , c.17 ]

Теплотехнический справочник том 2 издание 2 (1976) -- [ c.0 ]

Теплопередача (1965) -- [ c.125 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...