Объект восстановление» изображения

Другим результатом попытки создать голографический фильм явилось открытие того факта, что множество изображений или разные ракурсы одного и того же изображения можно последовательно записать на одну голограмму. Одна из попыток использовать этот метод была связана с получением изображений патологоанатомических препаратов Эти медицинские препараты с необычными физическими дефектами сохранялись с целью их дальнейшего изучения в специальных стеклянных контейнерах, заполненных какой-либо консервирующей жидкостью. Для хранения образцов такого типа была испробована голографическая запись с регистрацией на одной пластинке двух различных положений объекта. Восстановление изображения спереди назад создавало иллюзию реальности препарата. В одну из голограмм как часть объекта была включена увеличительная линза. В процессе восстановления изображение линзы позволяло наблюдать образец в деталях, как если бы [c.493]

Рис. 11.11. Восстановленные изображения плоского объекта, полученные о помощью голограммы Фурье.

Аналогичные соображения лежат в основе цветной голографии. Для осуществления цветного изображения по методу Денисюка можно зарегистрировать голограмму, используя освещение объекта (одновременно или последовательно) излучением, имеющим в своем спектре три линии (красную, зеленую и синюю). Тогда в толще фотоэмульсии образуются три системы стоячих волн и соответственно три системы пространственных структур. При восстановлении изображения с помощью белого света каждая из указанных систем будет формировать свое изображение объекта в свете соответствующего спектрального участка, примененного во время экспонирования. Поскольку положение изображения не зависит, согласно изложенному в предыдущем параграфе, от длины волны, мы получаем три совмещенные изображения в трех участках спектра, а этого уже достаточно для восстановления цветного изображения. [c.265]

Если снять голограмму объекта, то спеклы будут наблюдаться и в восстановленном изображении, что в значительной степени снижает его качество, подобно высокой зернистости в фотографии. Поэтому специалисты работали над тем, как устранить спеклы. Но вскоре было замечено, что спекл-зффект можно успешно использовать для создания новых методов измерений. [c.33]

Рис. 8. Запись и восстановление изображений объектов с различными отражающими свойствами

Первоначально предложенная Д. Габором схема получения голограмм предусматривала расположение источника света и объекта на оси голограммы. Эту схему называют схемой Габора, в ней используется один пучок света, часть которого рассеивается объектом, создавая объектную волну, а другая — нерассеянная часть — играет роль опорной волны (рис. 10, а). Схема Габора обладает тем существенным недостатком, что при восстановлении лучи, образующие действительное и мнимое изображения, а также пучок нулевого порядка, распространяются в одном и том же направлении и создают взаимные помехи (рис. 10, б). Это — главная из причин низкого качества восстановленных изображений по такой схеме. [c.43]

Голографические установки для исследования стационарных процессов предназначены для получения и исследования голограмм стационарных или медленно изменяющихся объектов и позволяют осуществлять разнообразные голографические схемы и схемы восстановления изображений объекта как в проходящем, так и в отраженном свете. [c.72]

Полученная дифракционная картина на некотором расстоянии от объекта фиксируется вместе с когерентным фоном на фотопластинке. Увеличение восстановленного изображения определяется выражением [c.83]

Датчики с голограммой кодовой маски. Принцип работы. этих датчиков основан на свойствах голограммы менять пространственное положение восстановленного изображения пропорционально перемещению восстанавливающего источника, которым служит световое пятно, создаваемое лазером на поверхности контролируемого объекта. На голограмме предварительно в процессе градуировки записывается изображение кодовой маски, представляющей собой транспарант с прозрачными и [c.89]

При иммерсионном методе объект помещают в кювету с жидкостью или газом с показателем преломления /tj и делают первую, экспозицию голограммы. Затем кювету наполняют другим, веществом с показателем преломления Па и второй раз экспонируют голограмму. При восстановлении изображения. поверхность объекта будет покрыта сеткой интерференционных полос расстояние между которыми [c.79]

В зависимости от типа решаемых задач используются методы голографической интерферометрии с однократной и многократной экспозициями. При однократной экспозиции сначала регистрируется голограмма исследуемого объекта (модели), которая после проявления устанавливается строго в первоначальное положение. Восстановленное изображение точно накладывается на объект. При этом после деформирования модели (объекта) образуется интерференционная картина. Предположим, что излучение, посылаемое от модели, равно Oi (х) ехр [/ф (л )], а излучение от опорной волны равно 2 ехр [ikx sin а], где а — угол между двумя волновыми фронтами k — 2п/Х, X — длина волны. [c.76]

Рис. 4. Метол поверхностного рельефа l а 2 — излучатели 3 — объект 4 — поверхность раздела жидкость — газ s — луч лазера 6 — проекционная оптика 7 — восстановленное изображение з — генератор.

При анализе (восстановлении) голограмм Френеля целесообразно различать две ситуации первую, когда требуется восстановить только значения интенсивности света на объекте (задача восстановления изображения объекта), и вторую, когда необходимо определить и амплитуду, и фазу волны на объекте. Первый [c.164]

В принципе коррекцию искажений системы целесообразно выполнять обработкой самой голограммы до ее восстановления. Примеры такой коррекции маскирования и подавления шумов описаны в предыдущем параграфе. Однако в тех случаях, когда, как, например, при подавлении шумов, для коррекции необходима априорная информация о свойствах неискаженных сигналов и изображений, приходится прибегать к обработке восстановленного изображения, так как часто эту априорную информацию легче задать по отношению к самим объектам, а не к их голограммам. Кроме того, следует учитывать, что обработка восстановленного изображения иногда может оказаться в вычислительном отношении более простой, чем эквивалентная обработка голограммы. Так, например, коррекция маскирования путем обработки восстановленного изображения по (8.9) при заданной маскирующей функции может быть выполнена намного быстрее, чем пространственная фильтрация голограммы даже при использовании рекурсивных и разделимых цифровых фильтров. [c.172]

Главной проблемой в коррекции восстановленных изображений является подавление шумов. Для изображений, восстановленных с голограмм, характерен особый и мало изученный вид шума — шум когерентности или спекл-шум, связанный с диффузными свойствами реальных объектов и искажениями голограмм в голографических системах [172]. Некоторые результаты изучения статистических характеристик этого шума при различных искажениях голограмм, полученные путем цифрового моделирования, приведены в гл. 10. Эти результаты, а также аналитическое изучение спекл-шума [147] показывают, что спекл-шум является гораздо более сложным объектом как по своим статистическим характеристикам, так и по взаимодействию с сигналом, чем привычный аддитивный флуктуационный независимый от сигнала шум, который обычно рассматривается в работах по обработке изображений [55, 86, 89]. Поэтому вопрос об оптимальной фильтрации такого шума в настоящее время остается открытым и для фильтрации используются методы оптимальной линейной фильтрации (подробнее [c.172]

Подробное описание этих методов выходит за рамки данной книги. Приведем лишь несколько иллюстративных примеров. На рис. 8.5, а дано изображение точечных объектов, восстановленное с акустической голограммы. Рис. 8.5, б показывает, как с помощью степенной интенсификации можно увеличить визуальный [c.173]

Чаще всего изображение монохромной отражательной голограммы воспроизводится светом лампы накаливания при неглубоких объектах или ртутной на линии излучения около 0,578 мкм при достаточно глубоких объектах. Восстановленное изображение имеет желто-оранжевый оттенок, приятный для глаз и соответствующий действительной окраске большой группы объектов, которые в настоящее время наиболее часто голографируются изделий из драгоценных металлов, бронзы, дерева. Предметы, не имеющие в дейст- [c.86]

Голографирование. Восстановление изображения предмета. Уширенный с помощью простого оптического устройства пучок лазера (рис. 8,1) одновременно направляется на исследуемый объект и на зеркало. Отраженная от зеркала опорная волна и рассеянная объектом световая волна надают на обычную фотопластинку, где происходит регистрация возникшей сложной интерференционной картины. После соответствующей экспозиции фотопластинку проявляют, в результате чего получается так называемая голограмма — за[)егнстрнро-ванная на фотопластинке нптерфереици-онная картина, полученная при наложе-пип опорной н предметной воли. Голограмма внешне похожа на равномерно засвеченную пластинку, если не обращать внимания иа отдельные кольца н нятна, возникшие вследствие дифракции света на пылинках и не имеющие отношения к информации об объекте. [c.206]

Для восстановления волнового поля предмета, тем самым для получения его объемного изображения, голограмму помещают в то место, где была расположена фотопластинка при фотографировании, и затем освещают голограмму световым пучком того же лазера под тем же углом, под которым было осуществлено экспонирование. При этом происходит дифракция огюрной волны на голограмме и мы видим объемное со всеми присущими самому объекту свойствами (в нем сохраняется также распределение освещенности, как и в объекте) мнимое изображение. Оно кажется нам настолько реальным что даже игюй раз появляется желание потрогать предмет. Разумеется, это невозможно, так как в данном случае изображение образовано голографической копией волны, рассеянной предметом во время записи голограммы. [c.206]

Выполнение условия Брэгга—Вульфа для плоскостей Липпмана приводит к избирательности голограммы по отношению к длине волны света, с помощью которого осуществляется восстановление изображения объекта. В действительности при условии постоянства межплоскостного расстояния d, как видно из условия Липпмана— Брэгга—Вульфа, восстановление волнового фронта произойдет только в том случае, если оно осуществляется при той же длине волны, при которой производилась голографическая запись на фотопластинку. Этот факт позволил Ю. Н. Денисюку в качестве источника, восстанавливающего изображение света, пользоваться источником сплошного спектра (светом от солнца и даже от карманного фонарика). В данном случае голограмма из спектра с разными длинами волн выбирает нужную ей одну длину, в которой именно производилась запись, — голограмма действует подобно интерфе-pei/ционному фильтру. [c.219]

Для крупных деталей нерассеивающе1о объекта дифракционный конус перекрывает значительно меньщую часть поверхности голограммы. В этом случае дефекты фото-.эмульсии начинают играть больщую роль при восстановлении изображения, затрудняя его наблюдение. [c.41]

Первые лазерные голограммы были получены Е. Лейтом и Ю. Упатниексом, предложившими другую голографическую схему. Они разделили световые пучки, получив при восстановлении изображение высокого качества со всеми. эффектами объемности, как это предсказывал Д. Г абор. Изображенная на рис. 4 схема Лейта предназначена для регистрации непрозрачных и отражающих объектов. Прозрачные [c.43]

Объектным лучом в процессе тадуирс1вки служит световое пятно, создаваемое ла зером на диффу зно-отра-жающей поверхности объекта. Смена изображения кода в опорном луче сопровождается. эталонным нагружением или перемещением объекта на один шаг квантования зоны измерения, при. этом каждому изображению кода при получении голограммы соответствует своя картина щероховатости в пределах светового пятна. При восстановлении волновых фронтов (в процессе измерения) в качестве восстанавливающе10 источника используют те же картины шероховатости на поверхности контролируемого объекта, что и в процессе градуировки. [c.94]

На поверхности контролируемого объекта с помоизью лазера и блока оптических элементов создают световое пятно. Отраженный от контролируемого объекта свет направляют на голограмму матового экрана и восстанавливают записанное на ней изображение шумового светового пятна. Свет, распространяющийся от изображения шумового светового пятна, освещает голограмму набора цифровых кодов, с которой восстанавливается изображение кода числа, равного перемеизению или микродеформации контролируемого объекта. При этом разреизение в восстановленном изображении кодов определяется не размером восстанавливающего источника, а размером восстановленного голограммой светового пучка, который может быть сделан необходимо малым подбором размеров и структуры изображения шумового пятна. [c.95]

Голограмма получается в результате интерференции разделенного на две части монохроматического потока оптического излучения лазера рассеянного голографируемым объектом и прямого (опорного) пучка, попадающего на фотопластинку, минуя объект. Голограмма содержит всю необходимую информацию об объекте. Для восстановления изображения, записанного на фотопластинке, голограмма подсвечивается только опорным лучом. В результате возникают два видимых объемных изображения голографируемого объекта — действительное и мнимое. Принципиальные схемы голографической записи и восстановления изображения показаны на рис. 1, г. [c.52]

Наиболее распространены методы двух длин волн и иммерсионный. В первом случае на стадии регистрации голограммы объект освещают параллельными пучками двух длин волн и Яг- При восстановлении изображения голограмму освёщагот пучком одной из длин волн. При этом ка поверхности объекта возникает система интерференционных полос (топограмма). Расстояние между полосами (по нор- [c.79]

Приборы, работа которых ос нована на радиоголографическом методе. В этом случае внутрен- V-нее состояние объекта контроля > определяется либо по интерференционной картине, либо по восстановленному изображению. Первый случай обычно используют для получения информации при сравнении детали с эталоном. Во втором случае анализируют видимое изображение. [c.221]

Здесь К — коэф, пропорциональности. Пусть при записи н восстановлении изображения используется плоская опорная волна, тогда 1Аа(х, у) — пост, величина и третье слагаемое в (2) описывает компоненту ноля, амппнтуда к-рой пропорциональна амплитуде волны Ах(х, у), распространяющейся от объекта при записи голограммы. Эта компонента формирует мнимое изображение объекта. Последнее слагаемое в (2) пропорционально комплексно-сопряжённой амплитуде исходной объектной волны, формирующей сопряжённое действит. изображение. При записи голограмм по схеме Габора оба С. и. и фон, определяемый первыми двумя слагаемыми в (2), находятся на одной оси, что затрудняет ваблюдевие восстановлевных изображений. Этот недостаток отсутствует у голограмм, зарегистрированных по схеме Лейта, где С. и. и фон разнесены в пространстве таким образом, что могут наблюдаться раздельно, [c.601]

Для восстановления изображения на экране существует еще одна команда — команда OOPS (Ой). Она действует только по отнощению к самой последней команде стирания графического объекта. Причем между командой стирания и командой OOPS (Ой) может быть сколько угодно промежуточных команд. Эта команда вернет самый последний стертый графический объект независимо от его сложности. [c.57]

Голографирование в реальном масштабе времени осуществляют экспонированием голограммы неподвижного объекта и наложением восстановленного с голограммы изображения на колеблющийся объект. В результате непосредственной ин-терференции восстановленного изображения с вибрирующим объектом образуется система подвижных (иногда их называют живыми) интерференционных полос, позволяющая исследовать вибрационные поля объектов в динамике визуально либо записывать их на фотопленку или видеорекордер. Метод особенно выгоден для получения информации об отклике объекта на изменение возбуждающих параметров (амплигуды или частоты колебания). Специфика метода заключается в необходимости фиксировать (проявлять) голограмму на месте экспозиции, что в случае приме-иения традиционных фотоматериалов непроизводительно. Применение специальных термопластичных материалов позволяет создавать исключительно эффективные Устройства, реализующие данный метод. [c.131]

Одна из геометрических схем для записи голограммы Лейта-Упат-никса показана на рис. 5.12, а. Когерентное излучение с плоским волновым фронтом рассеивается (в этом примере) прозрачным объектом, и голограмма образуется при условии, что рассеянный пучок интерферирует с опорным лучом, создаваемым из подходящим образом отведенной неиспользованной части падающего излучения. Чтобы понять, каким образом голограмма, полученная при фоторегистрации этой интерференционной картины, несет информацию об амплитуде и фазе, необходимую для восстановления изображения объекта, достаточно рассмотреть процесс лишь в одном измерении (ось х на рис. 5.12, а). [c.106]

На голограммах диффузных объектов ограничение диапазона значений голограммы сказывается в появлении шума диффузности. Характер искажений изображений зеркальных объектов можно оценить по рис. 5.1, на котором представлено изображение, восстановленное с синтезированной голограммы в оптической системе,-Он показывает, что в результате ограничения отсчетов голограммы восстановленное изображение оказывается контурным. Этот факт имеет простое объяснение. Динамический диапазон Фурье-голо-грамм зеркальных объектов очень велик, ибо очень велика разница между интенсивностями низких и высоких пространственных частот их спектра Фурье. В результате ограничения, а также квантования значений голограммы соотношение между низкими и высокими пространственными частотами нарушается в пользу последних, что и приводит к передаче в основном только контурной информации [81]. Правильным выбором функции, корректи-руюш ей нелинейность регистратора, можно частично уменьшить искажения восстановленного изображения. [c.107]

Как указывалось в 5.1, введение диффузора в схему синтеза голограмм приводит к появлению на восстановленных изображениях дополнительного шума диффузности. Для уменьшения этого шума можно воспользоваться регулярными диффузорами, предложенными в ряде работ [88, 125, 139, 146, 170]. Эти диффузоры, будучи приписанными объектам, для которых синтезируются голограммы, будут давать тот же эффект размазывания информации по плогца-ди голограммы, что и случайный диффузор, но сказываются не в появлении случайного шумового узора на восстановленных изображениях, а в виде регулярных решеток, которые не оказывают мешаюш его действия при визуализации информации и могут быть легко учтены при использовании синтезированных голограмм как пространственных фильтров. [c.110]

Особенно много идей о специальных диффузорах высказано в связи с задачей синтеза киноформа. Как уже отмечалось в 5.1, при приписывании полю на объекте псевдослучайных значений фазы интенсивность поля не меняется и при условии неискаженной записи и восстановления голограммы эти псевдослучайные значения фазы не будут сказываться, если требуется, как в задаче визуализации информации, восстановить только распределение интенсивности поля на объекте (т. е. его яркость). В киноформе это условие неискаженной записи резко нарушено, что неизбежно приводит к появлению значительного шума на восстановленном изображении (см. 10.3). Поэтому для синтеза киноформа следует подбирать специальные последовательности значений фаз, умень-шаюш ие этот эффект. [c.110]

Влияние эффекта затенения и его коррекции можно оценить по рис. 5.7 [81]. На рис. 5.7, а показано изображение, восстановленное с голограммы, синтезированной без коррекции затенения. В результате затенения на восстановленном изображении периферийные части объекта пропали. Центральное сечение затеняющей функции h х) для этого случая показано кривой на том же рисунке. На рис. 5.7, б показано изображение, восстановленное с голограммы, синтезированной с использованием предыскажения исходного объекта. Здесь налицо перекоррекция. Для коррекции использовалась функция с параболическим законом изменения величины сигнала от номера отсчета, аппроксимирующая функцию, обратную частотно-контрастной характеристике использовавшегося фоторегистратора с учетом модуляционной передаточной функции фотопленки. Для определенности укажем, что рис. 5.7, в получен при увеличении амплитуды света на краях исходного изображения в 7 раз, а рис. 5.7, б — в 20 раз для квадратной апертуры 12,5 X 12,5 мкм фоторегистратора Photomation Р-1700. [c.114]

Примеры простейших изображений, восстанавливаемых с таких стереоголограмм, синтезированных по методу симметрирования, показаны на рис. 6.2, а, б. Как видно из этих рисунков, рассматривая цифровую стереоголограмму, наблюдатель одновременно одним глазом и в одной плоскости видит два сопряженных изображения. При этом если на одном изображении наблюдается стереоэффект (один тест-объект выступает вперед), то на втором изображении наблюдается псевдоскопия (объект, который прежде выступая вперед, отступает на задний план). Таким образом, в случае восстановления изображений, показанных на рис. 6.2, наблюдаются пять планов средний план, совпадающий с плоскостью точечного источника, и по два плана спереди и сзади от точечного источника. [c.119]

При восстановлении в белом свете, например с помощью лампы накаливания, формируется яркое объемное изображение объекта, меняющего свое положение при смещении положение глаз или повороте голограммы в горизонтальном направлении На рис. 6.22,6 показаны два изображения, соответствующие двум ракурсам объекта, восстановленные с гибридной стереоголограммы. [c.141]

На рис. 8.4 показан пример восстановления радиоголограммы Френеля (рис. 8.4, б), полученной методом синтезированной апертуры. На восстановленном изображении хорошо заметны точечные объекты, которым соответствуют картины колец Френеля на исходной голограмме. Отметим, что данная голограмма представляет собой набор одномерных голограмм Френеля, причем, как [c.168]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...