О единицах силы и массы

О единицах силы и массы [c.20]

См. введение в кинетику ( 14), являющееся одновременно введением в динамику в этом введении рассмотрены понятия силы и массы, изложены законы (аксиомы) динамики и даны основные сведения о применяемых в механике система единиц. [c.319]

В тесной связи со статическим или динамическим эффектом силы находится вопрос о равенстве сил и об единице силы. Мы будем называть две силы равными, если в приложении к одной и той же точке они дают равные эффекты — статические или динамические. При статическом измерении сил будем называть две силы равными, если они одинаково деформируют пружину динамометра при динамической — если они одной и той же массе сообщают одно и то же ускорение. В связи с этим мы различаем три системы единиц (см. табл. на стр. 18). [c.17]

Абсолютно гибкая однородная и нерастяжимая нить длины I подвешена за один конец в точке О. Определить действие по Гамильтону для малых колебаний нити около вертикали, происходящих под действием силы тяжести. Масса единицы длины нити равна р. [c.377]

К таким системам относится Международная система единиц измерения физических величин (СИ), в которой основными единицами измерения механических величин являются метр (м), килограмм массы (кг) и секунда (с). Единицей же измерения силы является производная единица — 1 ньютон (Н) 1 Н — это сила, сообщающая массе в 1 кг ускорение 1 м/с (1Н = 1 кг-м/с ). О том, что собой представляют 1 м, 1 кг и 1 с, известно из курса физики. Международная система единиц (СИ) введена в СССР как предпочтительная с 1961 г. и в данном курсе мы пользуемся ею. [c.184]

Пример 4. Материальная точка массой т (рис, 11) движется под действием силы притяжения к неподвижной точке О, Эта сила изменяется обратно пропорционально кубу расстояния между точками и пропорциональна массе точки т. Коэффициент пропорциональности равен единице, В начальный момент. = 0, Ха = 2 м и Уо = 0,5 м/с, Определить закон движения точки. [c.239]

Уравнение Бернулли для элементарной струйки идеальной жидкости. Для вывода уравнения возьмем элементарную струйку несжимаемой жидкости (рис. 22.7) и выберем на ней два произвольных сечения 1—1 и 2—2, нормальных к линиям тока. Будем считать движение идеальной жидкости установившимся, т. е. объемный расход V на участке 1—2 неизменным. Силы внутреннего трения отсутствуют, жидкость находится только под действием массовых сил силы земного тяготения и силы гидромеханического давления. Расстояния от центров тяжести сечений до произвольной горизонтальной плоскости сравнения О—О равны Zi и г . На плош,ади живых сечений f j и в их центрах тяжести действуют давления и ра, скорости жидкости в соответствующих сечениях Wy и w . Определим удельную энергию жидкости (энергию, отнесенную к единице массы жидкости, Дж/кг) в сечениях /—1 и 2—2. Каждая частичка жидкости в элементарной струйке, имеющая массу т, обладает запасом удельной энергии Е. Полная удельная энергия складывается из удельной потенциальной fm, и удельной [c.278]

Однородный стержень ВС скользит по неподвижной прямой х х. Все элементы стержня притягиваются неподвижным центром А с силами, пропорциональными массам этих элементов и их расстояниям от центра А. Притяжение точкой А элемента стержня, равного единице длины, на расстоянии, равном единице, выражается силой, равной единице. В начальный момент стержень ВС неподвижен. Если из точки А опустить на х х перпендикуляр АО, то длина АО равна 2а и расстояние от О до середины стержня ВС равно в начальный момент 7а. Найти движение ВС. [c.133]

Чтобы покончить с этими вводными пояснениями, договоримся относительно точного измерения механических величин. Существуют две соперничающие системы единиц измерения этих величин физическая и техническая. Различие между ними заключается в том, что в физической системе единиц г (или кг) служит единицей массы тогда как в технической системе кг (или г) означает единицу силы. В последнем случае мы говорим о кг-весе, причем [c.17]

Таким образом количество движения, сообщаемое в единицу времени, представляет инвариантную величину, характеризующую силу и выражающую все, что необходимо знать о силе с динамической точки зрения. Следовательно, эту величину удобно принять в качестве меры для силы. Таким образом согласно сказанному, единицей силы будет такая сила, которая сообщает в единицу времени единицу количества движения или сообщает единицу ускорения единице массы. Такая единица называется абсолютной, так как она одна и та же во всех местах и во все времена. [c.24]

Так как само понятие больше — меньше применимо лишь к однородным величинам, очевидно, что и сравнивать можно только однородные величины. Можно сравнивать высоту здания с расстоянием между городами, силу натяжения пружины с весом гири, но бессмысленно ставить вопрос о том, превышает ли скорость поезда длину карандаша или объем стакана — массу чернильницы. Столь же нелепо, разумеется, пытаться измерить скорость единицей массы или площадь — единицей силы. [c.14]

Вопрос о размерных постоянных при изучении физических явлений возникает, если количество независимых единиц измерения выбирается без учета функциональных связей между переменными. Например, при исследовании механических явлений можно исходить из трех основных единиц измерения — единицы длины L, единицы массы М и единицы времени Т. В этом случае, опираясь на уравнение закона Ньютона, связывающего величины силы F, массы т и ускорения а, можно установить [c.8]

Уравнения между величинами могут выражать физические законы или служить определениями новых величин. Для построения системы единиц и введения понятия о размерностях величин целесообразно рассматривать некоторые величины как основные, не зависящие от других. Тогда остальные можно рассматривать как производные, определяемые через основные. Какие именно величины выбрать за основные — зависит от рассматриваемой области физики и ряда других обстоятельств. Для механики в качестве основных величин обычно выбирают длину, массу и время, иногда длину, силу и время. Этот вопрос детально рассмотрен в специальной литературе [3, 10—13]. [c.41]

Внедрение в практику единицы силы, т. е. ньютона, вместо применяемой в настоящее время единицы килограмм-сила позволит полностью исключить неправильные понятия, о которых говорилось выше, и даст возможность реализовать преимущества четкого разграничения единиц массы (килограмм) и силы (ньютон). [c.613]

Ломоносов разрабатывал в ряде своих трудов проблему соотношения массы весомой и массы инертной. Он писал Но я считаю невозможным приложить теорему о пропорциональности массы и Веса к мельчайшим единицам тел природы, если мы не хотим все время ошибаться . По Ломоносову, объяснение основных качественных признаков тел нужно искать в нечувствительных физических частичках (атомах), составляющих тела природы. Притяжение, сила инерции, форма и движение этих частичек определяют общие, интегральные свойства тел. Главную задачу науки Ломоносов видел в том, чтобы объяснять многообразие явлений и законов природы из движения и взаимодействия мельчайших частиц материи. [c.65]

Перейдем теперь к общему случаю трехмерного движения жидкости в пространстве, при котором существуют составляющие скорости в направлении всех трех координатах осей. Имея в виду, что эти составляющие у, Оу, Ог являются функциями трех координат х, у, г, по аналогии с выражением (3.33), полученным для частного случая одномерного движения, при котором скорость определялась как функция одной лишь координаты г, придем к следующему выводу в рассматриваемом случае трехмерного движения проекция, например, касательной силы сопротивления на ось х (как и ранее отнесенная к единице массы) должна быть представлена в виде [c.95]

Пример И. В примере 10 при расчете защиты детектора Рц от источника И6 необходимая толщина защиты оказалась равной 12=68 см бетона. В настоящем примере ставится задача определить мощность дозы в точке детектора Р 2 (помещение ПЮ), если источником И5 (помещение П9) является урановый блочок массой 1 кг, облученный в реакторе на тепловых нейтронах в течение Г=120 дней и после выдержки i=30 дней. Для упрощения расчетов удельную мощность реактора примем равной ш= квт кг (обычно она бывает больще). Расстояние от источника до детектора Ь=4 м. Цель данного примера — проиллюстрировать применение формул для расчета мощности дозы за защитой й по радиационным характеристикам (удельной активности, спектральному составу), рассчитанным только для Г = оо. При этом необходимо рассчитать уровни излучения а) выраженные в единицах мощности экспозиционной дозы Р [мр1ч], если удельная активность Q выражена в единицах кюри или грамм-эквивалентах радия М-, б) в единицах интенсивности I [Мэе/ см -сек)], если удельная активность выражена в единицах силы источника 5 [Мэе/(сек-кг)]. Для контроля результаты расчета в примерах а и б надо сравнить между собой, а также с результатами расчета с использованием непосредственных радиационных характеристик для 7 = 120 дней и = 30 дней. [c.339]

Со времен Галилея известно, однако, что именно этим свойством отличается поле тяготения, в котором все массы приобретают одинаковые ускорения. Масса в поле тяготения является количественной характеристикой силы, с которой тело притягивается к другим телам ( тяжелая масса). С другой стороны, при движении тела под действием других сил, отличных от сил тяготения, масса является количественной характеристикой инертности тел, т. е. их способности замедлять процесс изменения собственной скорости ( инертная масса). Понятия инертной и тяжелой масс, казалось бы, не имеют между собой ничего общего, поскольку первое из них относится к движению в любых нолях, а второе — только в гравитационных полях. Тем более примечательными оказались эксперименты Р. Этвеша (1848—1919), показавшего (с достаточно большой точностью), что обе массы пропорциональны друг другу, и, следовательно, выбором единиц их можно сделать просто равными. Этот результат, первоначально казавшийся случайным, Эйнштейн воспринял как фундаментальный физический принцип, давший возможность сделать вывод о локальной эквивалентности полей сил инерции и тяготения и тем самым установить принцип эквивалентности инертной и тяжелой масс ). Следующее простое рассуждение, принадлежащее Эйнштейну, иллюстрирует эту мысль. Предположим, что в кабине лифта свободно падает твердое тело. Если кабина лифта покоится относительно Земли, то тело будет двигаться в локально однородном поле тяжести с постоянным ускорением g. Пусть теперь одновременно с телом свободно падает и кабина лифта. При одинаковых начальных условиях для кабины и тела последнее будет находиться в покое относительно кабины. В ускоренной (неинерциальной) системе отсчета, связанной с кабиной, на тело наряду с силой тяжести бу,дет действовать равная и противополоокная ей по направлению сила инерции, и под действием этих двух сил тело будет находиться в равновесии ( невесомость ). [c.474]

Мы будем пользоваться на протяжении всего курса толька Международной системой единиц СИ (см. п. 2.3). Единица силы в Международной системе единиц — ньютон (Н) — определяется как сила, сообщающая массе ), равной массе международного прототипа килограмма, ускорение в 1 м/ . О соотношениях между ньютоном и килограммом — силой (в технической системе еди ниц МКГСС см. п. 2.3). [c.23]

Например, второй закон Ньютона представляет собой утверждение, что произведение массы на ускорение равно действующей силе. Мы утверждаем, что, измерив какими-либо независимыми способами массу тела, его ускорение и действующую силу и перемножив числа, полученные в результате первых двух измерений, мы получим число, равное результату третьегр измерения. Но в таком виде это утверждение справедливо только при определенном выборе единиц измерений, например, если мы будем измерять массу в граммах, ускорение в см сек и силу в динах. Если же мы будем измерять массу в килограммах, а ускорение и силу — по-прежнему в см сек и динах, то равенство между произведением массы на ускорение и силой, конечно, нарушится, Следовательно, в этом случае на выбор единиц измерений накладываются какие-то более жесткие требования, чем в том случае, когда речь идет только о пропорциональности между физическими величинами. [c.27]

Для определения силы сопротивленгш X пластинки D (и сопротивления 2Х клапана) применим теорему количества движения к массе жидкости, ограниченной контрольной поверхностью 5 (заштрихованная область на рис. 137, а). Вследствие стационарности течения проекция на ось абсцисс изменения количества движения этой массы жидкости в единицу време] И равна [c.281]

Понятие о позиционной силе допускает непосредственное обобщение. Мы к этому придем, если представим себе, что физические условия, которые в некоторой части пространства С определяют силудействующую на помещенную в определенном ее месте материальную точку, изменяются с тейепием времени в этом случае сила Р, отнесенная к единице массы, будет Функцией не только от точки приложения Р, но и от времени t, т. е [c.318]

Лейбниц, сформулировав особую идею о силе движущихся тел, о чем мы будем говорить в слове For e , назвал ее живой силой и утверждал, что она есть произведение массы на квадрат скорости, или, что то же самое, что она является как бы квадратом скорости при принятии массы за единицу. [c.111]

Отношение этой силы к массе частицы называется напряжением поля в рассматриваемой точке. Если масса частицы равна единице, то напряжение поля численно равно модулю силы, т. е. равно производной от силовой функции по направлению положительной нормали к соответственной поверхности уровня. Вообще производная от силовой функции по какому-либо направлению равна проекции на это направление силы, с которой действует поле на массу, находящуюся в рассмат- риваемой точке поля. Когда построено семейство поверхностей уровня, то по теореме лорда Кельвина напряжение поля там больше, где поверхности уровня гуще, теснее расположены друг относительно друг а. Кривые, ортогональные к поверхностям уровня, носят в лyчaJ2 силового поля название с и л о в ы-к линий, так как, по предыдущему, касательные к ним определяют собой направление силы или напряй ения поля. [c.172]

Установка III (см. табл. 15) отличается от установки II тем, что концы ветвей резонирующего элемента соединены со станиной, т. е. массы должны быть весьма велики и представляют массу станины. Возбуждение колебаний осуществляют электромагнитным возбудителем колебаний дро-тивофазным приложением двух равных по величине возбуждающих сил Ро sin <> t одновременно к массе /п, и массе т . Узел колебаний должен совпадать с массой т, и должно соблюдаться равенство 1 = т + т . Для воспроизведения единицы гармонической силы в диапазоне частот необходимо массы mi, и жеткости делать сменными Кроме того, так как градуируемые образцовые динамометры имеют различные массы, необходимо предусмотреть юстировочные массы. дополнительно присоединяемые к 1 или т . Для этой колебательной системы можно записать следующее равенство инерционных сил m,ij = = т Хз m Xi, поскольку т х = О, так как х = О по условию. Недостаточно тщательная юстировка масс приведет к смещению узла колебаний и, как следствие, к резкому снижению добротности колебательной системы и увеличению динамической погрешности за счет движения весьма большой массы mj. [c.546]

Разные авторы используют различные символы. Общепринятыми являются обозначения Шервуда и Пигфорда (1952) и Перри (1950), которые применяют взамен 1/Л/ о вместо 1/Л/ Hog вместо N g и Hql взамен IjN p. Следует отметить, что, строго говоря, определение единицы переноса, принятое в настоящей книге, несколько отличается от встречающегося в учебниках обычного типа по той же причине, по которой мы не смогли в 3-3 найти хорошее соответствие между коэффициентами переноса массы (йо)щ, ( ь)щ и т. д. и нашей проводимостью S первоначальное определение )ВЕП Чилтона и Колберна (1935) соответствует 1/Л/ , а не 1/Л/ (звездочка означает, что движущая сила стремится к нулю). На практике эта разница редко бывает настолько большой, чтобы о ней стоило напоминать, так как все имеющиеся данные по Л/ были получены при относительно малых значениях движущей силы и во всяком случае довольно неточны. [c.287]

Пример оформления технологического процесса сборки и сварки на операционных картах согласно ЕСТД показан на рис. 185. В операционных картах применены следующие условные обозначения ОК -операционная карта О - переход операции К/М - комплектующие детали и материалы Р - режимы МИ - масса изделия Т - инструмент То - основное время на переход Тв - вспомогательное время на переход ОПП - обозначение подразделения (кладовой, склада), откуда поступают детали, сборочные единицы, материалы или куда поступают обработанные детали, узлы ЕВ - единицы измерения величины (массы, длины и т.п.) ЕН - единица нормирования, на которую устанавливается норма расхода материала (например, 1,10,100) КИ - количество деталей, сборочных единиц, применяемых при сборке изделия Н. расх. - норма расхода материала P - режим сварки ПС -обозначение положения сварки по ГОСТ 11969-79 ДС - диаметр сопла для сварки в защитных газах со струйной защитой, мм 4 - расстояние от торца сопла до поверхности свариваемых деталей /э - вылет электрода, мм U - напряжение дуги I - сила сварочного тока Ус -скорость сварки V - скорость подачи присадочного материала доз -расход защитного газа. [c.369]

Кроме того, устраняется путаница, нередко возникающая между понятиями масса и вес вследствие того, что в системе МКГСС для обозначения единицы силы, а значит и веса, применен термин килограмм (с добавкой слова сила), являющийся единицей массы в других системах единиц. Поэтому обычно говорят о весе тела, имея в виду его массу, или о весовом расходе газа или жидкости, имея в виду расход массы и т. п. Следует полагать, что в дальнейшем этой путаницы не будет. [c.61]

Переходим к рассмотрению движения стержня ОА (рис. в). На этот стержень действуют силы сила тяжести Р, натяжение нити JV, составляющие реакции шарнира Хд, Уо- Согласно методу кинетостатики, добавим к этим активным силам и реакциям связей силы инерции. Для этого возьмем на растоянии г от точки О элемент массой ydz стержня ОА, где 7 -масса единицы длины стержня. Сила инерции этого элемента равна [c.399]

Обращаясь к предположению, что скорости д и з и-зме-няются со временем, видим, что изменение д вызывает только силу инерции, которая должна быть соединена с силой инерции от массы шара О через увеличение этой массы на ноловину массы вытесненной воды. Производная же скорости второго шара влияет на первый шар силой порядка с . Эта сила равна силе действия бесконечно малого магнита, помещенного в О, на единицу магнитной массы (южный магнетизм), помещенной в О. Ось маг- [c.483]

В, Р, 8—диаметр цилиндра, площадь и ход одного поршня п—число циклов СПГГ 1 е— мощности СПГГ по газу я эффективная 8г> ёт— расходы воздуха, газа и топлива за один рабочий цикл Ок,Ог,От—расходы воздуха, газа и топлива за единицу времени п Пп— вес и масса одной поршневой группы Р, L — сила давления газов на поршень и работа этой силы Ср , Ср —удельные теплоемкости воздуха и газа при постоянном давлении 7 — удельный вес Ар — средний перепад давлений к — показатель адиабаты —степень сжатия в двигателе т —степень повышения давления а, — коэффициенты избытка воздуха для горения и продувки 1г. т. %—индикаторный к. п. д. двигателя, механический к. п. д. СПГГ и эффективный к. п. д. установки г—к. п. д. турбины 1к> Чо— к. п. д. и объемный коэффициент наполнения компрессора д, к, б—индексы, обозначающие цилиндр двигателя, компрессора и буфера п.х.,о.х.—индексы, обозначающие прямой и обратный ход [c.6]

Притяжение материальной прямой. Пусть имеем некоторую материальную прямую АВ (фиг. 438), плотность которой, отнесенная к единице длины, есгь р, и некоторую материальную точку О единицы массы. Ищется сила притяжения прямою АВ материальной точки. Соединим точку О с концам [c.727]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...