Силы равные по величине

Далее рассматриваем равновесие начального звена 1 (рис. 13.17). На него действует сила равная по величине и противоположно направленная силе Линия действия уравновешивающей силы [c.266]

На каждый сателлит любого трехзвенного дифференциального механизма действуют три параллельные силы, расположенные либо в одной плоскости (сателлит, см. на рис. 205), либо в разных, но параллельных плоскостях (блок сателлитных колес, см. на рис. 206). Однако независимо от этого можно установить некоторые общие для всех сателлитов положения при установившемся движении механизма, а именно средняя сила направлена в сторону, противоположную направлению действия крайних сил сумма крайних сил равна по величине средней силе сумма моментов, действующих на сателлит сил относительно его оси, равна нулю. [c.328]

Задача о том, можно или нельзя в каждом конкретном случае ввести такое соотношение эквивалентности для систем векторов, не может быть решена формально, исходя из свойств этих систем векторов как математических объектов. Установление соотношения эквивалентности — новое аксиоматическое предположение, а вопрос о законности любого предположения такого рода каждый раз решается, исходя из физической сущности объектов, математической моделью которых являются рассматриваемые системы векторов. Например, интуитивно ясно, что при изучении движения (а не внутреннего состояния) твердого тела к совокупности сил, действующих на это тело, можно добавлять (или от нее можно отбрасывать) две силы, равные по величине н действующие вдоль одной и той же прямой в противоположные стороны. Поэтому множество векторов, изображающих систему сил, действующих на твердое тело, образует систему скользящих векторов. Легко видеть, однако, что совокупность сил взаимного притяжения, приложенных к двум разным телам, не составляет системы СКОЛЬЗЯЩИХ векторов, так как хотя силы взаимного притяжения всегда образуют векторный нуль, их отбросить нельзя, поскольку движение тел зависит, в частности, и от этих сил. [c.346]

Внутренние силы не входят в уравнение моментов. Сумма моментов двух сил Р равна нулю, так как моменты этих сил равны по величине и противоположны ПО знаку. Следовательно, мы имеем интеграл моментов (193) [c.330]

Действительно, пусть при приведении к точке О получается главный вектор и пара сил, алгебраический момент которой равен главному моменту Ед. По теореме об эквивалентности пар сил, расположенных в одной плоскости, пару сил можно поворачивать, передвигать в плоскости ее действия и изменять плечо и силы пары, сохраняя ее алгебраический момент. Выберем силы к, к, входящие в пару сил, равными по величине главному вектору. Тогда плечо пары сил й определим по формуле [c.45]

В этой точке две силы, равные по величине силе Р и направленные в противоположные стороны вдоль ее линии действия. Эту систему сил мы имеем право приложить на основании следствий из определения 1 и аксиомы об абсолютно твердом теле. Далее мы замечаем, что на основании аксиомы об абсолютно твердом теле сила Р, приложенная в точке А, и сила —Р, приложенная в точке В, уравновешиваются. На основании следствий из определения I такую систему сил можно отбросить, не изменяя состояния движения тела. Следовательно, остается сила Р, приложенная в точке В. Теорема доказана. [c.221]

Работа реакции подшипников равна нулю, так как силами трепня на основании условия задачи можно пренебречь. Сумма работ сил взаимодействия между колесами равна нулю, поскольку эти силы равны по величине и противоположны по направлению, а перемещения точек касания колес равны по направлению и по величине с точностью до малых величин второго порядка малости, если эти перемещения являются малыми первого порядка. [c.104]

Таким образом, сила равна по величине и направлению диагонали прямоугольника, построенного на ее проекциях на две взаимно перпендикулярные оси. Так как АО=Х и ОС=У, то из прямоугольного треугольника АСО получим [c.28]

Предположим, что в данный момент времени к точке М дополнительно приложили силу, равную по величине та и направленную противоположно ускорению. Из предыдущего параграфа известно, что такая сила называется силой инерции. Очевидно, что сила Р и сила инерции О взаимно уравновешиваются — их сумма равна нулю [c.163]

Свободное абсолютно твердое тело под действием двух сил будет находиться в равновесии только в том случае, когда эти силы равны по величине и направлены вдоль одной и той же прямой в противоположные стороны. [c.14]

Динамические реакции в точках закрепления оси вращения создаются силой, равной по величине MaP-ajZ, линия действия которой проходит на высоте i/o = Ь/4. Для определения реакций служат уравнения моментов относительна точек О2 и 0 [c.361]

Условия, при которых могут возникать лобовое сопротивление и подъемная сила, легко сформулировать, исходя из самых общих соображений. Если на обтекаемое тело со стороны обтекающего его потока действует какая-либо сила, то по третьему закону Ньютона со стороны обтекаемого тела на поток должна действовать сила, равная по величине и противоположная по направлению силе, действующей на обтекаемое тело. Следовательно, если на обтекаемое тело действует лобовое сопротивление, то на поток со стороны тела действует сила, направленная навстречу потоку. Эта сила будет уменьшать скорость потока, не изменяя его направления. Если же на обтекаемое тело действует подъемная сила, направленная перпендикулярно к потоку вверх, то со стороны обтекаемого тела на поток должна действовать сила, направленная перпендикулярно к потоку вниз. Эта сила, не изменяя скорости потока, будет отклонять направление потока вниз. [c.554]

Так как твердое тело под действием двух сил находится в равновесии тогда, когда эти силы равны по величине, противопо- [c.65]

В итоге приходим к выводу, что результирующая Р давления жидкости на погруженное в нее тело — архимедова сила — равна по величине и противоположна по направлению силе тяжести yW жидкости в объеме, вытесненном телом [c.38]

Для полной определенности должны быть заданы начальные и граничные условия. В этих уравнениях X, Y, Z - проекции единичных массовых сил, равные по величине ускорению данного объема среды и , и , и - проекции скоростей частицы среды по осям х, у, z в прямоугольной системе координат - проекции осредненных [c.15]

Задачи на определение напряжений с учетом влияния сил инерции решаются па основе известного нз курса теоретической механики метода кинетостатики, позволяющего сводить задачи динамики к задачам статики. Напомним, что, применяя метод кинетостатики, мы придаем уравнениям движения тела вид уравнений равновесия, присоединяя к действующим на тело силам и динамическим реакциям связей силы инерции точек тела. Под силой инерции точки понимают силу, равную по величине произведению массы точки на ее ускорение и направленную в сторону, обратную ускорению. [c.321]

Перемещения и напряжения при вынужденных колебаниях определяются путем умножения перемещений и напряжений, соответствующих статическому действию силы, равной по величине амплитудному значению возмущающей силы, на динамический коэффициент [см. формулы (13-1)1, который в этом случае определяется из выражения [c.342]

Учет сил инерции. Под силой инерции материальной точки, движущейся с ускорением, понимают силу, равную по величине [c.144]

Представим себе сосуд, наполненный жидкостью, находящейся в покое. Мысленно выделим в этой жидкости элемент А (рис. 1) и рассмотрим условия его равновесия, приложив к нему поверхностные силы, действующие со стороны окружающей его жидкости. Предположим, что на грань, например а, действует сила Р, направленная под некоторым углом к этой грани в таком случае эту силу можно было бы разложить на две составляющие лежащую в плоскости а касательную силу Рт и нормальную силу Такие же две силы (равные по величине Рт и Рдг, но противоположно направленные) действовали бы со стороны элемента А на покоящуюся жидкость. [c.11]

Здесь и — значения давления на гранях АС и ВО, Р—результирующая СИЛ давления на грани АВ и СО и Р — сила реакции профиля очевидно, что эта сила равна по величине и противоположна по направлению воздействию потока на профиль. [c.101]

Две системы сил эквивалентны, если взятые порознь они оказывают одинаковое механическое действие на тело. Из этого определения следует, что две системы сил, эквивалентные третьей, эквивалентны между собой. Любую сложную систему сил всегда можно заменить более простой эквивалентной ей системой сил. Одну силу, эквивалентную данной системе сил, называют равнодействующей этой системы. Силу, равную по величине равнодействующей и направленную по той же линии действия, но в противоположную сторону, называют уравновешивающей силой. Если к системе сил добавлена уравновешивающая сила, то полученная новая система находится в равновесии и, как говорят, эквивалентна нулю. [c.7]

Груз находится в равновесии под действием двух сил, направленных по одной прямой в противоположные стороны, следовательно (на основании второй аксиомы статики), ати силы равны по величине, т. е. = Р = 20 кН. [c.13]

Уравновешивающей силой Яур называется сила, равная по величине приведенной силе Р , но направленная противоположно ей. [c.68]

Рассмотрим теперь какую-нибудь часть бруса, например левую (рис. 102,6) на эту часть бруса действует пара сил с моментом, равным Ра, стремящаяся вращать ее по часовой стрелке. Для того чтобы эта часть бруса сохранила состояние равновесия, в котором она находилась до разреза, необходимо в сечении тп приложить момент упругих сил, равный по величине моменту Ра внешних сил, но направленный в противоположную сторону. Где бы на участке ВС мы ни провели сечение бруса, мы будем получать тот же ответ, а именно всегда отсеченная часть бруса будет находиться в равновесии под действием двух моментов, равных по величине Ра н направленных в противоположные стороны. Изгиб [c.186]

Для расчета группы 2—4 прикладываем к звену 2 в точке Е силу равную по величине и противоположную по направлению силе Fi,2- Таким образом, звено 2 этой группы будет нагружено силами Fi, F03 и моментом М. . Звено 4, как фиктивное, не нагружено. Реакция F24 вследствие отсутствия внешней нагрузки у звена 4 направлена по оси OiO этого звена. Из уравнения моментов li ex сил, действующих на звено 2, относительно точки В определяется реакция F-u, равная реакции F i- [c.268]

Приведенная сила К, в равенстве(20.7) носит название под-держивающгй силы регулятора. В самом деле, если при невращгю-щемся регуляторе мы будем поднимать муфту регулятора, то должны будем прилагать к ней силу, равную по величине и противоположную по направлению силе Fai- Из равенства (20.3) следует, что поддерживающая сила регулятора зависит от координаты Z муфты yV и в каждом положении уравновешивается приведенной силой от сил инерции грузов, которые также зависят от положения г муфты N, т. е. [c.403]

Учет сил инерции. Под силой инерции материальной точки, движущейся с ускорением, понимают силу, равную по величине произведению массы точки на ее ускорение. Направлена сила инерции в сторону, обратную ускорению. В реальном теле, которое можно рассматривать как совокупность материальных точек, силы инер-Ц1П1 распределены по объему тела. Они складываются с другими нагрузками и оказывают влияние на величину возникающих в нем напряжений и деформаций. Часто силы инерции являются основными нагрузками на движущиеся детали. [c.134]

Коэффициент динамичности X определяет, во сколько раз наи-больщее динамическое сметцение материальной точки, вызываемое переменной возмущающей силой S — Н sin (ptо), больше статического смещения Д/т, происходящего под действием постоянной силы, равной по величине амплитуде возмущающей силы. [c.98]

Решение. Рассмотрим равновесие груза Af,. Задавае ыми силами являются вертикально направленная сила Р и горизонтально направленная сила равная по величине весу груза Q, так как идеальный блок А изменяет только направление силы. [c.8]

III. Аксиома пapaллeJEOгpaммa сил. Две силы, действующие в одной точке твердого тела или на одну материальную точку, можно заменить одной равнодействующей силой, равной по величине и напра/н лению диагонали параллелограмма, построенного на заданных силах (рис. 2). Очевидно, справедливо и обратное. Одну силу, приняв за равнодействующую, можно разложить по правилу параллелограмма на лве составляющие силы. [c.8]

Коэффициент динамичности характеризует относительную величину амплитуды вынужденных колебаний, т. е. показывает, во сколько раз амплитуда вынужденных колебаний при действии гармонической возмущающей силы отличается от статического смещения, которое вызывает постоянная возмущающая сила, равная по величине наибольшему значению гарыоничешшп силы. [c.445]

Теперь перейдем к рассмотрению второго графического условия равновесия. Как известно, это условие )аключается в замкнутости многоугольника Вариньоиа. В 151 было отмечено, что в случае замкнутости многоугольника сил и многоугольника Вариньона, по совпадающим крайним сторонам последнего действуют две силы, равные по величине и противоположные но направлению. Сумма моментов этих сил относительно произвольной точки на плоскости равна нулю. Возвращаясь к равенству (Ь) 152, находим, что при этом алгебраическая сумма моментов сил, про1тзвольно расположенных иа плоскости, относительно произвольной точки равна нулю. Это II есть искомое аналитическое условие равновесия, эквивалентное требованию замкнутости многоугольника Вариньона. Подводя итоги, сформулируем аналитические условия равновесия произвольной системы сил на плоскости [c.274]

Сила, равная по величине равнодействуюи ей, но направленная по той же прямой в противоположную сторону, называется уравновешивающей. На рис. 3 уравновешивающая сила обозначена R. [c.11]

Силы, равные по величине, одинаковые по паправленшо и имеющие одну и ту же точку приложения, признаются равными [c.12]

Стержень под действием такой совокупности сил будет испытывать сжатие, если силы приложены к концам стержня и направлены внутрь стернгня, п, наоборот, растяжение, если силы направлены вовне. Абсолютно твердый стерлгень недефор-мируем, и в этих условиях никакого изменения в его состоянии не произойдет. Только что указанная совокупность двух сил, равных по величине н направленных вдоль одной и той же прямой в противоположные стороны, является для абсолютно твердого тела эквивалентной нулю. [c.14]

Из рассмотренного следует, что совокупность двух несходя-щихся, т. е. непересекающихся (Л О) и непараллельных (а О и а,фп), сил приводится к динаме с силой, равной по величине [c.73]

Замечая, что по закону равенства действия и прстиводействия искомая сила равна по величине соответствующей составляющей давления Teii теореме Эйлера получим [c.146]

Доказательство. Пусть тело находится в равновесии под действием трех сил F,, F., лежащих в одной плоскости и приложенных в точках А, А2, тела (рис. 1.11). Перенесем две из них, например и F , в точку О пересечения их линий действия и сложим по правилу параллелограмма. Тогда вместо системы трех сил Fj, F , F, получим оквивалентпую ей спстему двух сил Fj и J 2g. Согласеио аксиоме I равновесие тела, находящегося под действием двух сил, возможно только тогда, когда этд силы равны по величине и направлены в противоположные стороны по одной прямой. Следовательно, линия действия силы Fj, совпадая с линией действия силы / 231 проходит через точку О. Теорема доказана. [c.29]

Чтобы найти напряжения в цилиндре со свободными концами, мы должны наложить на напряжения (260) напряжения, вызываемые силами, равными по величине и противоположными по знаку тем, которые показаны на рис. 229, а. В случае тонкой стенки с толщиной h эти силы можно привести к и гибаю-щим моментам М, как показано на рис. 229, б, равномерно распределенным по краю цилиндра и равным [c.453]

Из соотношения (8.58) следует, что с изменением угла а меняется сила давления струи. Напомним, что эта сила равна по величине реакции преграды, но противоположно направлена (Р = —R). Далее в расчетных уравнениях будем определять силу давления, предполагая ее направление известным. При увеличении угла а от О до ЭО сила давления струи возрастает (так как osa уменьшается), достигая своего наибольшего значения при а = 90 " (рис. 8.16). В этом случае [c.353]

Смотреть страницы где упоминается термин Силы равные по величине : [c.49] [c.371] [c.163] [c.538] [c.145] [c.393] [c.150] [c.134] [c.115] [c.515]

Курс теоретической механики Том1 Статика и кинематика Изд6 (1956) -- [ c.19 ]

ПОИСК

Величина силы

Силы равные

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...