Сила сопротивления касательная

Использовав выражения (а) и (б), заменяя количество тепла и силу сопротивления удельными величинами — тепловым потоком и касательным напряжением — взамен (в) получим [c.183]

К камню М приложены две силы Р — вес камня, / — сила сопротивления движению, направленная по касательной к траектории в данной точке в сторону, противоположную движению. [c.53]

Очевидно, что можно развить такую скорость вращения, при которой развиваемая центробежная сила инерции превзойдет по величине силу сопротивления разрыву нити, и груз оторвется. В момент разрыва действие сил Рц и Q, прекратится, и груз начнет двигаться по касательной к окружности со скоростью V. [c.161]

Так как внутренние силы сцепления материала препятствуют всякой деформации, вызываемой внешними силами, в том числе и деформации сдвига, то последняя сопровождается появлением внутренних сил сопротивления, т. е. напряжений в смещающихся друг относительно друга сечениях. Векторы этих напряжений направлены противоположно смещению материальных точек и расположены в плоскостях, на которых они возникают, т. е. это касательные (тангенциальные) напряжения т. [c.242]

С помощью полученных формул можно вычислить силу F давления текущей жидкости на шар (или, что то же, силу сопротивления, испытываемую движущимся в жидкости шаром). Для этого введем сферические координаты с полярной осью вдоль скорости и все величины будут в силу симметрии функциями только от г и полярного угла 9. Очевидно, что сила F направлена по скорости и. Абсолютная величина этой силы может быть определена с помощью (15,14). Определяя из этой формулы компоненты (по нормали и по касательной к поверхности) силы, приложенной к элементу поверхности шара, и проецируя эти компоненты на направление и, найдем [c.92]

Изучением движения снаряда в воздухе занимается внешняя баллистика. В настоящем параграфе мы рассмотрим основную задачу внешней баллистики в схематизированной и упрощенной постановке. Отвлекаясь от влияния формы снаряда и его вращения, от изменения плотности воздуха с высотой полета снаряда, от влияния вращения Земли, скорости ветра и многих других факторов, рассматриваемых во внешней баллистике, примем снаряд за материальную точку М массы т, совершающую движение под действием двух сил (рис. 242) силы тяжести G = mg и силы сопротивления воздуха D, направленной по касательной к траектории снаряда в сторону, противоположную движению, и являющейся заданной функцией скорости v эту функцию обозначим через mf(v). Естественные уравнения движения снаряда будут иметь вид [c.47]

В предыдущем пункте было рассмотрено стационарное движение стержня без учета сил сопротивления, которые возникают при движении стержня в жидкости или воздухе. Реальные жидкости и воздух обладают вязкостью, что приводит при движении стержня к появлению аэродинамических сил Ц1, направленных при стационарном движении, когда форма стержня в пространстве остается неизменной, по касательной к осевой линии стержня (рис. 2.13), т. е. [c.50]

Определим сначала скорость, которой должен обладать искусственный спутник, запускаемый с Земли по касательной к земной поверхности (т. е. в горизонтальном направлении), для того чтобы он начал вращаться вокруг Земли по круговой орбите. При этом Землю будем считать неподвижной, а силой сопротивления воздуха пренебрежем. [c.117]

В предыдущих главах мы рассмотрели. движение некоторой условной, лишенной вязкости жидкости. Эта абстракция позволила установить уравнения движения невязкой жидкости, в которой поверхностные силы только нормальные. Между тем любая реально существующая в природе жидкость в той или иной степени обладает внутренним сцеплением и способна оказывать то или иное сопротивление касательным усилиям. Опыт показывает, что эти сопротивления в движущейся жидкости могут стать значительными, возрастая с ростом скорости движения. [c.58]

Под действием сил вязкости (сил сопротивления смещению одних частиц жидкости относительно других, смежных с ними) возникают как тангенциальные (касательные), так и нормальные напряжения (напряжения сжатия или растяжения). [c.101]

Силы реакции твердых сте юк (сила сопротивления — сила трения), направленные по касательной к поверхности, равны [c.132]

Пусть плоская струя жидкости вытекает в газовое пространство из отверстия или сопла площадью Sq со скоростью и встречает на своем пути преграду в виде криволинейной цилиндрической стенки (рис. 6.37). Струя делится этой стенкой на две неравные части и сходит с нее со скоростями и v , направления которых предполагают совпадающими с соответствующими касательными к стенке. Чтобы определить эти скорости, выделим вдоль поверхности струи элементарную струйку и запишем уравнение Бернулли для сечений 0-0 и /-/, не учитывая силы сопротивления и тяжести [c.184]

Теперь несложно найти распределение давления в потоке, касательное напряжение на границе сферы и полную силу сопротивления при обтекании сферы. Записывая уравнение (5.16) в проекции на одну из осей координат, например на ось г, и используя при этом выражение (5.17) и найденное выше значение , получаем [c.197]

Силы сцепления между частичками жидкости малы. Молекулы расположены на небольшом расстоянии друг от друга, они то притягиваются друг к другу, то, сблизившись, отталкиваются. Силы сцепления между молекулами проявляются только на поверхности жидкости — силы поверхностного натяжения. Наличием этих сил объясняется, например, образование капли, существование мыльного пузыря. Жидкости обладают большим сопротивлением сжатию (практически несжимаемы) и совершенно малым сопротивлением растягивающим и касательным усилиям. При движении жидкости между ее слоями возникают силы сопротивления сдвигу, которые проявляются в виде сил внутреннего трения, называемых силами вязкости. Следовательно, вязкость — свойство жидкости, обусловливающее возникновение в ней при ее движении касательных напряжений. [c.260]

Вязкостью называют свойство жидкостей оказывать сопротивление касательным силам, стремящимся сдвинуть ее частицы по отношению друг к другу. При движении жидкости происходит относительное смещение соприкасающихся слоев ее частиц, сопровождаемое трением. В результате возникает сила вязкости Т, Н, которая по гипотезе И. Ньютона, подтвержденной опытами Н. П. Петрова, определяется из выражения [c.10]

Предположим, что гидростатическое давление направлено не по нормали, т. е. не перпендикулярно, а под некоторым углом к площадке. Тогда его можно будет разложить на нормальную и касательную составляющие. Наличие последней ввиду отсутствия в покоящейся жидкости сил сопротивления сдвигающим усилиям неизбежно привело бы к движению жидкости вдоль площадки, т. е. нарушило бы ее равновесие. [c.23]

Сделаем допущение, что все частицы жидкости движутся с одинаковыми скоростями, равными средней скорости потока. Тогда сила сопротивления будет равна силе трения, возникающей на боковой поверхности выделенного объема. Для ее определения обозначим силу трения, приходящуюся на единицу поверхности (т. е. касательное напряжение), через т. При этом полная сила трения будет [c.115]

Предполагается, что при движении жидкости наблюдается скольжение одного слоя жидкости по другому, в результате чего происходит процесс, аналогичный трению, поэтому силы, возникающие при скольжении, называются силами внутреннего трения. Наличие внутреннего трения в жидкости обусловливает ее свойство отзывать сопротивление касательным усилиям, которое называется вязкостью. Жидкость, в которой проявляется вязкость, называется вязкой. Всякое трение сопровождается потерей энергии, поэтому при движении вязких жидкостей неизбежно теряется часть энергии, содержащейся в потоке. Еще в 1687 г. Ньютон высказал гипотезу о том, что силы внутреннего трения, возникающие между соседними движущимися слоями жидкости, прямо пропорциональны скорости относительного движения и площади поверхности соприкосновения, вдоль которой совершается относительное движение, зависят от рода жидкости и не зависят от давления. [c.14]

Этим задачам турбулентного течения посвящено очень большое количество теоретических и экспериментальных работ большинство исследований базируется на той или иной гипотезе, связывающей касательное напряжение (напряжение силы сопротивления) т и градиент осредненной скорости. [c.149]

Проектируя силы давления и силу веса на направление касательной к линии тока и пренебрегая силой сопротивления, получим [c.326]

Чтобы объяснить возникновение местных потерь, нужно непосредственно наблюдать явление. Как видно из рис. 81, на участке С—2 наряду с основным течением четко различается область вихревого движения (на рис. 81 она обозначена S). Скорости движения частиц в этой зоне значительно меньше, чем в основном потоке. Это и обусловливает в соответствии с формулой (6) появление значительных касательных напряжений и отвечающих им сил сопротивлений. Работа этих сил осуществляется за счет кинетической энергии суженной части потока, которая вследствие действия вязкости необратимо переходит в тепло. Поэтому давление в сечении 2—2 за местным сопротивлением полностью не восстанавливается (хотя скорости в этом сечении такие же, как и в сечении I—/) и меньше давления pi. [c.133]

Итак, касательные напряжения в турбулентном потоке обусловливаются пульсациями, или обменом количества движения между соседними слоями жидкости. Слой, движущийся с большей скоростью, подтягивает за собой отстающий и, наоборот, слой, который движется медленнее, тормозит опережающий. Знак минус подчеркивает, что сила сопротивления имеет направление, противоположное продольной пульсации. Индексы хну показывают направление движения слоя и поперечных пульсаций л — направление осредненного движения, г у — направление поперечных пульсаций. [c.151]

Сила трения - сила сопротивления при относительном перемещении одного тела по поверхности другого под действием внешней силы, направленной по касательной к общей границе между этими телами. [c.79]

Вектор силы трения скольжения направлен прямо противоположно вектору скорости относительного движения и лежит в плоскости, касательной к трущимся поверхностям. Наибольшая предельная сила сопротивления относительному движению трущихся тел в начальный момент движения называется силой трения покоя Fo. Она в большинстве случаев больше, чем сила трения при движении F (рис. 4.2). Величина сил трения скольжения, исключая жидкостное, определяется по формулам [c.78]

Если ведущим является червячное колесо 2 (рис. 77), то заданным следует считать момент сил сопротивления, приложенный к валу червяка. В таком случае мы можем вычислить величину P касательной силы, приложенной к начальной окружности червяка [c.113]

Fri tion — Трение. Сила сопротивления, касательная к общей границе между двумя телами, когда под воздействием внешних сил одно тело перемещается или имеет тенденцию, чтобы двигаться относительно поверхности другого. [c.966]

Если в точках касания приложить опорные реакции F, направленные по нормали к элементарным площадкам соприкасания (рис. 11.1), и разложить их на составляющие, перпендикулярные и параллельные направлению движения, то нормальные составляющие F будут уравновеошваться заданными нормальными нагрузками, а касательные составляющие F в сумме создадут некоторую силу сопротивления относительному перемещению поверхностей А и В. Эта сила сопротивления и называется силой трения. [c.213]

Силы резания. В процессе фрезерования каждый зуб фрезы преодолевает силу сопротивления металла резанию. Фреза должна преодолеть суммарные силы резания, которые складываются из сил, действующих на зубья, 1гаходящиеся в контакте с заготовкой. При фрезеровании цилиндрической фрезой с прямыми зубьями равнодействующую сил резания R, приложенную к фрезе в некоторой точке Л, можно разложить на окружную составляющую силу Р, касательную к траектории движения точки режущей кромки, и радиальную составляющую силу Ру, направленную по радиусу. Силу R можно также разложить на горизонтальную Яц и вертикальную Р-, составляющие (рис. 6.57, а). У фрез с винтовыми зубьями в осевом нанрав-лении действует еще осевая сила P , (рис. 6.57, б). Чем больше угол наклона винтовых канавок w, тем больше сила Р . При больших значениях силы Р применяют две фрезы с разными направлеггиями [c.330]

Определить время Т полного оборота оси симметрии артиллерийского снаряда вокруг касательной к траектории центра масс снаряда. Это движение происходит в связи с действием силы сопротивления воздуха / = 6,72 кН, приближенно направленной параллельно касательной и приложенной к оси снаряда на расстоянии к = 0,2 м от центра масс снаряда. Момент количества движения снаряда относительно его оси симметрии равен Ц850 кг-м /с. [c.311]

Задача 1051 >Тяжелому кольцу М, изнизанному на горизонтально расположенную гладкую проволочную окружность, сообщают начальную скорость иапряв-ленную по касательной к окружности. При движении на кольцо действует сила сопротивления где m — масса кольца и—его скорость k — постоянный коэффициент. Найти, через сколько секунд кольцо остановится. [c.220]

Действующая на тело, равнодействующая, уравновешивающая, активная, пассивная, живая, объёмная, массовая, приведённая, центральная, (не-) потенциальная, (не-) консервативная, вертикальная, горизонтальная, растягивающая, сжимающая, заданная, обобщённая, внешняя, внутренняя, поверхностная, ударная, (не-) мгновенная, нормально (равномерно) распределённая, лишняя, электромагнитная, возмущающая, приложенная, восстанавливающая, диссипативная, реальная, критическая, поперечная, продольная, сосредоточенная, фиктивная, неизвестная, лошадиная, перерезывающая, поворотная, составляющая, движущая, выталкивающая, лоренцева, потерянная, реактивная, постоянная по величине, периодически меняющая направление, зависящая от времени (положения, скорости, ускорения). .. сила. Касательная, тангенциальная, нормальная, центробежная, переносная, центростремительная, вращательная, кориолисова, даламберова, эйлерова. .. сила инерции. Полезная, вредная. .. сила сопротивления. Слагаемые, сходящиеся, параллельные, позиционные, объёмные, центростремительные, массовые, пассивные, задаваемые, кулоновские. .. силы. [c.78]

Лыжник массы т, находящийся на вершине горы высоты Л, за счет толчка приобретает скорость Vo и скользит вниз по склону в вертикальной плоскости. Вначале траекторией лыжника является дуга окружности радиуса r = h, затем траекторией становится прямая линия — касательная к дуге окружности в точке А и наклоненная под углом а = 30° к горизонту. Сила сопротивления, возникающая при движении лыгкника на прямолинейном участке, R = — цу, где ц = onst > О, v — скорость лыжника. [c.120]

При рассмотрении основных физических свойств капельных жидкостей было установлено, что жидкости, существующие в природе, или, как их обычно называют, реальные , или вязкие, обладают практически постоянной плотностью, а также очень малым сопротивлением касательным усилиям. Эти физические свойства реальных жидкостей позволили ввести в гидравлику понятие идеальной , или н е в я з к о й , жидкости, что произведено с целью облегчения решения многих задач и проблем гидромеханики и практической инженерной гидравлики. Итак, шдеаль-нот, или тевязкош, жидкостью называется такая условная жидкость, которая считается совершенно несжимаемой и нерасширяю-щейся, обладает абсолютной подвижностью частиц и в ней отсутствуют при ее движении силы внутреннего трения (т. е. силы вязкости равны нулю). [c.15]

Для перемещения верхней пластины Ь к ней должна быть приложена сила в направлении движения, которая будет преодолевать силу сопротивления, обусловленную трением. Следовательно, сила, приложенная к верхней пластине, уравновешивает силы трения. Отношение силы, приложенной к верхней пластине Ь, к ее площади обозначим через т (касательное напряжение) опытамя установлено, что в заданных условиях величина т пропорциональна отношению т. е. [c.175]

В этом случае нетрудно понять механический смысл влияния вязкости. Согласно гипотезе Ньютона [см. формулу (6)], жидкость как бы прилипает к стенкам и поэтому скорость граничнойструйки, примыкающей к стенке, равна нулю. Но уже на небольшом расстоянии от стенки она значительна (см., например, эпюру скорости по сечению трубы на рис. 64, а). Это и является причиной возникновения градиента скорости и, как результат, касательного напряжения т, которое, действуя на площадь жидкостного трения, создает силу сопротивления. Для преодоления этих сил требуется определенная затрата механической энергии жидкости. Поэтому в процессе движения вязкой жидкости запас ее механической энергии уменьшается. Обращаясь к схеме рис. 67, можно утверждать, что [c.117]

Выделим объем жидкости I—2 в трубе (рис. 84). Поскольку тут ускорения равны нулю, к такому отсеку можно применить уравнение статики. На выделенный объем жидкости действуют такие внешние силы нормальные к живым сечениям силы давления Pi = pi o и Р2 = и касательные силы сопротивления Т, приложенные к боковой поверхности. Силы сопротивления направлены против движения. [c.135]

Обозначим касательные напряжения, действуюш,ие по поверхности раздела между неподвижными стенками трубы и потоком, То, а смоченный периметр живого сечения — X. Тогда площадь поверхности, где проявляются эти силы сопротивления, равна 11, а сила Т = XqXI. [c.135]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...