Масса весомая

Соотношением (И1.3Ь), так же как н соотношением (111.3а), можно воспользоваться для определения инертной массы. Многочисленные эксперименты показали, что количественно с точностью, допустимой измерительными средствами, инертная масса всегда равна массе весомой. Наиболее точные измерения инертной и весомой масс произвел Этвеш (1890 г.). [c.224]

Максвелла волчок 544 Масса весомая и инертная 182 [c.650]

Ньютон первым обратил внимание на различие понятий массы инертной и массы весомой, предвосхитив своими опытами в этом направлении основной постулат общей теории относительности. [c.63]

Ломоносов разрабатывал в ряде своих трудов проблему соотношения массы весомой и массы инертной. Он писал Но я считаю невозможным приложить теорему о пропорциональности массы и Веса к мельчайшим единицам тел природы, если мы не хотим все время ошибаться . По Ломоносову, объяснение основных качественных признаков тел нужно искать в нечувствительных физических частичках (атомах), составляющих тела природы. Притяжение, сила инерции, форма и движение этих частичек определяют общие, интегральные свойства тел. Главную задачу науки Ломоносов видел в том, чтобы объяснять многообразие явлений и законов природы из движения и взаимодействия мельчайших частиц материи. [c.65]

Ломоносов разрабатывал в ряде своих трудов проблему соотношения массы весомой и массы инертной. Он писал [c.32]

Этим решается задача определения линий скольжения, так как все линии первого семейства конгруэнтны найденной, а все линии второго семейства являются зеркальным изображением линий первого семейства, которые получаются отражением относительно оси у. Линии обоих семейств касаются друг друга в точках свободной поверхности / = 0, будучи нормальными к ней. Если горизонтальные силы, удерживающие массив весомого связного [c.586]

Снижение выбросов продуктов неполного сгорания при одновременном повышении максимальной температуры цикла сопровождается ростом выбросов окислов азота. Учитывая весомость NOx в балансе токсичных выбросов, необходимо в некоторых случаях пойти на заведомое ухудшение процесса сгорания с целью снижения максимальных температур цикла, определяющих образование окислов азота. Для этого применяют рециркуляцию — перепуск во впускную систему части ОГ, которые попадают в камеру сгорания как инертный заряд, обладающий высокой теплоемкостью (в 1,5 раза выше, чем воздуха). При этом часть теплоты сгорания топлива дополнительно затрачивается на нагрев инертной массы, тем самым снижается максимальная температура цикла и образование ЫО . [c.45]

Задача 184. Механическая система состоит из весомых стержней 1,2 к диска 3, имеющих оси вращения в точках Oj, 0 , О3 соответственно и связанных друг с другом невесомыми стержнями АВ иОЕ (в точках А, B,D,E шарниры). В положении, показанном на рис. 373, система находится в равновесии при этом стержень 7 вертикален (прикрепленная к его концу А горизонтальная пружина имеет удлинение Х<..г), а стержень 2 — горизонтален (прикрепленная к его концу D вертикальная пружина не деформирована). Длины стержней равныи I2, массы — mj и т , масса диска — [c.391]

Величина от, зависящая только от свойств самого тела, называется весомой массой тела и, очевидно, может быть принята за меру количества вещества, содержащегося в теле. Ясно, что весомая масса т в одном и том же месте пропорциональна весу тела. [c.169]

Многочисленными опытами установлено, что весомая масса и инертная масса тела совпадают. Это весьма важное и, на первый взгляд, очевидное положение носит название принципа эквивалентности и является одним из основных положений общей теории относительности А. Эйнштейна, из которой вытекает созданная им теория тяготения. [c.170]

Координаты центра тяжести и центра масс. Момент силы относительно оси равен проекции на эту ось момента силы относительно какой-либо из ее точек. Поэтому теорема Вариньона распространяется и на моменты относительно оси, чем мы и воспользуемся для определения координат центра тяжести С любого весомого тела. [c.236]

Весомая, инертная, тяготеющая, движущаяся, приведённая, переменная, постоянная, секундная, присоединяющаяся, воображаемая, распределённая. .. масса [c.4]

М. В. Ломоносов поставил принципиальные вопросы о природе сил тяготения, про совпадение инертной и весомой масс. Л. Эйлеру принадлежат глубокие исследования по динамике, в частности по динамике твердого тела, Лагранжу — основополагающая работа Аналитическая механика (1788). Мы отмечаем лишь важнейшие работы, относящиеся непосредственно к теоретической механике, не упоминая здесь остальные работы этих ученых, оставившие глубокий след в математическом анализе, механике деформируемых тел, астрономии и т. д. [c.22]

Физическая величина, характеризующая гравитационные свойства вещества, называется весомой массой. [c.222]

Современная механика не различает инертную и весомую массы. Основания для этого будут приведены ниже. Рассмотрим некоторые способы определения весомой и инертной массы. [c.222]

Будем полагать, что это отношение измеряет весомую массу точки. Следовательно, имеем [c.222]

Указанный факт подтверждает, что инертная и весомая массы отображают одинаковые внутренние материальные свойства тел. В классической механике не пытались выяснить внутренние причины количественного равенства инертной и весомой масс. Этот вопрос был рассмотрен А. Эйнштейном з общей теории относительности. Далее обычно мы не отличаем весомую массу от инертной. [c.224]

Величина т, определяемая свойством тяготения тела, называется весомой массой тела и в силу ее независимости от места нимается за меру количества вещества в теле, лено, что весомая и инертная массы для данного тела совпадают. Единицей измерения массы в Международной системе единиц (СИ) является килограмм (кг). [c.135]

Данте определения инертной и весомой масс, [c.141]

Внутренняя энергия несжимаемой жидкости при условии, что течение происходит без подвода или отвода теплоты, является постоянной величиной. Таким образом, в уравнении Бернулли для несжимаемой весомой жидкости можно ввести внутреннюю энергию V единицы массы в постоянную и уравнение представить в виде [c.84]

Если рассматривать /EJ как фиктивную погонную массу, либо как фиктивную ширину ленточного фундамента (см. задачу 7.10), либо, что то же, как фиктивную толщину стенки тонкостенного профиля, причем ось во всех случаях имеет форму оси консоли (без жесткой приставки, для которой l/EJ = 0), то задача обращения в нуль интегралов второй строки сводится и известной задаче теоретической механики или сопротивления материалов точка О должна быть центром тяжести весомой линии с погонным весом 1/EJ либо центром тяжести площади ленточного фундамента шириною /EJ или [c.355]

Возьмем теперь три весомые точки А, В и С (рис. 368). Обозначим веса этих точек через Gi, и j. Для нахождения их центра масс S поступаем, как раньше. [c.405]

Пример. Две весомые материальные точки Mi и с одинаковой массой т = 1 соединены стержнем неизменной длины I с пренебрежимо малой массой. Система может двигаться только в вертикальной плоскости и только так, что скорость середины стержня направлена вдоль стержня. Определить движение точек jMj [c.28]

В настоящее время коксохимическая промышленность по объему производства и техническому оснащению занимает ведущее место в мире [49]. Она развивалась и продолжает развиваться не только в меру потребностей черной металлургии, но внесла весомый вклад в химизацию страны, являясь основным поставщиком ароматических продуктов —бензола, крезола, нафталина, каменноугольных масел, источником сырья для промышленности пластических масс, химического волокна и других синтетических. материалов. Кроме того, находящиеся в коксовом газе легкие пиридиновые основания и их гомологи служат сырьем для получения ценнейших медицинских препаратов — сульфидина и др. [c.18]

Этот экспериментальный факт обыкновенно выражают так весомая или гравитационная масса( т. е. коэфициент, на который нужно умножить силу поля, чтобы получить силу, действующую на рассматриваемое тело) тождественна с инертной массой, т. в. определяющей отношение между ускорением и силой (рубр. 16). В дальнейшем, когда мы будем говорить о силовых полях, мы всегда будем иметь в виду такие, в которых это совпадение гравитационной и инертной массы действительно имеет место. [c.320]

Названные исследователи сначала применили принцип наименьшего действия лишь к механике весомых тел и представляли при помощи этого принципа либо движение системы совершенно свободных материальных точек, либо системы материальных точек, подчиненных жестким связям. Физические предположения, из которых они исходили, в основном заключались в законах движения Ньютона и том способе, каким обычно в механике в соответствии с опытом определяли действие неизменяемых связей, наложенных на материальные точки. Однако позже, когда научились правильно обращаться с интегралом Мопертюи, выяснилось, что нужна также предпосылка о справедливости закона сохранения энергии ). Сначала это казалось существенным ограничением области пригодности принципа наименьшего действия, пока новейшие физические исследования не показали, что закон сохранения энергии имеет всеобщую значимость, так что упомянутое кажущееся ограничение на деле ничего не ограничивает. Нужно только для исследуемого явления знать полностью все формы, в которых проявляются эквиваленты энергии, чтобы включить их в расчеты. С другой стороны, казалось спорным, могут ли быть подведены под принцип наименьшего действия другие физические процессы, которые не сводятся непосредственно к движению весомых масс и ньютоновым законам, процессы, в которых, однако, фигурируют известные количества энергии. [c.430]

Из других эквивалентов работы здесь подлежат рассмотрению наряду с потенциальной и кинетической энергиями весомых масс также термические, электродинамические и электромагнитные эквиваленты. Движение тепла до сих пор рассматривалось во всяком случае как особенно сложный случай движения весомых атомов. Но так как нагретые тела одновременно излучают волны в эфире, то это ограничение, которое при простейших допущениях позволяет на самом деле вывести закон Карно, как это показали Клаузиус ) и Больцман ), может рассматриваться лишь как гипотеза, достаточная на первых порах действие других сил, например электродинамических, не может быть с уверенностью исключено. [c.432]

С другой стороны, то, что известные законы обратимых процессов могут быть фактически выражены в форме уравнений Лагранжа, а следовательно, и в форме теоремы минимальности кинетического потенциала, я доказал в моих статьях о статике моноциклических движений ). Но при этом обнаруживается, что температура, которая измеряет интенсивность термического движения, входит в функцию, подлежащую интегрированию, в значительно более сложной форме, чем та, в которой скорости входят в выражение кинетической энергии весомых систем. В вышеупомянутых статьях я показал, что подобные формы при известных ограничивающих предположениях могут возникать путем исключения некоторых координат и для систем весомых масс, так что появление таких, более сложных форм не находится в противоречии с возможностью применения лагранжевых уравнений движения. Однако, если хотят изучать общие свойства систем, подчиняющихся принципу наименьшего действия, необходимо отбросить старое, более узкое предположение, согласно которому скорости входят только в выражение живой силы и притом в форме однородной функции второй степени надо исследовать, как будет обстоять дело, если Н есть функция любого вида от координат и скоростей. [c.432]

Однако и здесь имеется различие в форме функций по сравнению с функциями для весомых масс. Для электродинамических явлений скорости электричества входят в функцию второй степени, коэффициенты которой, однако, даже при переходе к прямоугольным координатам не делаются постоянными в отличие от того, что имеет место для масс в выражении кинетической энергии весомых систем. Наконец, коль скоро в действие вступают постоянные магниты, появляются линейные функции скоростей. [c.433]

В механике весомых масс мы можем называть задачи, в которых функция Я содержит скорости q в первой степени или в степени выше второй, неполными задачами, поскольку часть возможных движений здесь исключена и часть координат, необходимых для определения положения системы, не входит в функцию Я, а некоторые силы предполагаются постоянно равными нулю, так что уже не могут быть заданы любым образом. [c.438]

Мы будем понимать под Ij силу тока в /-й цепи, а под р, — координаты весомых масс, живой силой которых мы пренебрегаем. Функция И имеет форму [c.442]

Входящая сюда величина Е = — Н, как и живая сила весомых масс для замкнутых цепей, — существенно положительная величина. Я показал это в моих работах по электродинамике ). Кроме того, Е есть однородная функция второй степени от , а потому здесь можно повторить соображения, [c.443]

Для движущейся системы функция Я подлежит еще ограничениям, вытекающим из ее определения] она должна состоять из функции одних только координат из которой вычитается существенно положительная однородная квадратичная функция скоростей q , коэффициенты которой также могут зависеть только от координат р,. Введение обозначения Я прежде всего является только формальным упрощением точно так же введение термина кинетический потенциал не обогащает нашего знания, но только содействует более краткому выражению мысли, когда мы хотим облечь принцип Гамильтона в словесную форму. Существенное значение этой функции можно усмотреть только из того обстоятельства, что теперь становится возможным, выйдя за пределы видимых явлений движения, придать уравнениям, выражающим законы термодинамики и электродинамики, те же формы, которые принцип Гамильтона дает для динамики весомых масс при этом, конечно, Я не подчиняется уже только что упомянутым ограничивающим условиям, но является подлежащей определению в каждой области функцией величин р, и q , определяющих состояние системы. Два ряда параметров р, и q не должны непременно находиться в полном взаимном соответствии могут существовать некоторые q, а соответствующие р отсутствовать, и наоборот. [c.465]

Поскольку весомая масса тела пропорциональна весу тела и, кроме того, вес тела, составленного из нескольких тел, равен сумме весов составляющих тел, весомая масса может быть принята за меру количеств материи в каком-либо теле. [c.132]

Под массой тела пока мы будем понимать весомую массу тела. В ближайших параграфах мы рассмотрим ещё другое понятие, именно,—инертную массу тела. [c.132]

Мы видим, что отношение величины силы к величине сообщенного силой ускорения для данного тела является постоянным, не зависящим ни от характера действующей силы, ни рт состояния движения тела. Это отношение определяет инертную массу тела. Численные значения инертной массы и весомой массы для одного и того же тела на основании формулы (Н.4), а также определения весомой массы р вны между собой [c.136]

В дальнейшем мы не будем делать различия между весомой и инертной массами тела. [c.136]

Пример 57, Пусть весомая частица массы т принуждена оставаться на связи [c.192]

Следует заметить, что равенства (31.17) и (31.32) отнюдь не тождественны. Так, может случиться, что закон сохранения кинетического момента будет соблюдаться в движении относительном и не будет справедлив для движения абсолютного, или наоборот. Пусть, например, данная система состоит из весомых частиц тогда к каждой частице её приложена сила m g постоянного направления. Такая система сил эквивалентна одной силе, именно, весу Mg системы, приложенной к центру масс. Поэтому если рассматриваемая материальная система свободная, то закон сохранения кинетического момента выполняется для относительного движения вокруг центра масс но он не будет, вообще говоря, справедлив для движения абсолютного. Даже, если закон сохранения кинетического момента соблюдается для обоих движений, абсолютного и относительного, всё-таки постоянные во времени векторы Gq и <5 > будут, вообще говоря, различны и по модулю, и по направлению точно так же неизменные плоскости Лапласа для движений абсолютного и относительного будут в общем случае отличаться по своему направлению. [c.313]

Пример 100. Рассмотрим систему, состоящую из двух весомых частиц, соединённых неизменяемым стержнем. Массы частиц пусть будут т- и т,. Ось Oz мы направим параллельно начальному положению Стержня, а по- [c.332]

Ftp и мер 101. Рассмотрим движение весомой частицы в вертикальной плоскости. Плоскость, в которой происходит движение, берём за плоскость Ov2 и ось Ог направляем вертикально вверх. Если масса частицы равна единице, то её кинетическая энергия и силовая функция будут соответственно равны [c.338]

При чтении лекций в университете Минаков любил детально рассказывать о принципиальных экспериментах, лежаи их в основании механики. Так, например, он увлекательно восстанавливал перед слушателями обстановку и подчеркивал значение экспериментов Ньютона с маятниками, позволивших утвердить важнейший постулат классической механики о равенстве массы весомой и массы инертной он воспроизводил с большой тщательностью картину опытов Бесселя (1828 г.) иЭтвеша (1896 г.), которые с гораздо большей точностью подтвердили указанный постулат Ньютона и дали тем самым экспериментальное обоснование для построения общей теории относительности Эйнштейном Минаков с большим сочувствием цитировал известного французского механика Поля Пэнлевё, который писал в своей монографии Аксиомы механики Надо дать возможность учащимся прикоснуться к самым истокам эксперимент тальных методов и тех искуснейших приемов, которые изобретали великие исследователи приемов и методов, чрезвычайно конкретных и гораздо более убедительных и плодотворных, нежели все теоремы и правила, находящиеся в наших руководствах . [c.155]

Равновесие весомой системы. — Одним из наиболее важных случаев консервативных сил является тот, когда единственная прямо приложенная сила есть сила тяжести. Докажем, что в этом случае существует силовая функция. Предположим, что ось z вертикальна и ориентирована в сторону действия силы тяжести. Элементарная рябога силы тяжести для точки массы т и веса /ni есть mgbz следовательно, сумма элементарных рабог для всей системы равна [c.311]

Известно, что сила тяжести действует по верти-ьали и что она пропорциональна массе. Следовательно, если в системе весомых тел найти такую точку, чтобы сумма масс, умноженных на их расстояния от плоскости, проходящей через эту точку, была равна нулю но отношению к трем взаимно перпендикулярным плоскостям, то эта точка будет обладать гем свойством, что сила тяжести не будет в состоянии вызвать в системе какого-либо вращательного движения вокруг этой точки. Эта точка, которая [c.91]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...