Газы и основные газовые законы

ИДЕАЛЬНЫЕ ГАЗЫ И ОСНОВНЫЕ ГАЗОВЫЕ ЗАКОНЫ [c.16]

ГАЗЫ и ОСНОВНЫЕ ГАЗОВЫЕ ЗАКОНЫ [c.3]

На основании опытных данных установлено, что смесь, у кото -отсутствуют химические процессы между входящими в смесь газами, подчиняется основным газовым законам и уравнениям состояния, изложенным выше. Кроме того, установлено, что каждый газ, ВХОДЯЩИЙ в смесь, распространяется по всему объему, занимаемому смесью газов, и ведет себя так, как будто он один находится в данном объеме. Каждый газ смеси оказывает на стенки сосуда свое давление, которое называется парциальным (частичным) давлением. Следовательно, парциальное давление есть та часть общего давления в смеси, которая обусловлена данным газом, и оно равно тому давлению газа, которым он обладал бы, если бы один занимал весь объем газовой смеси при данной температуре смеси. [c.42]

В технике в качестве рабочего тела часто используются газовые смеси. Например, продукты сгорания топлив являются смесью газов, они участвуют в работе газовых турбин, двигателей внутреннего сгорания и т. д. Газовой смесью называется механическая смесь нескольких газов, химически не взаимодействующих между собой. Каждый из газов, входящих в состав смесей, называется газовым компонентом и ведет себя так, как если бы других газов в смеси не было, т. е. равномерно распределяется по всему объему смеси. Давление, которое оказывает каждый газ смеси на стенки сосуда, называется парциальным. При расчете газовых смесей исходят из того, что они состоят из идеальных газов и подчиняются всем законам идеальных газов. Основной закон для смесей идеальных газов — закон Дальтона, согласно которому давление смеси равно сумме парциальных давлений газов, образую-щих газовую смесь [c.14]

Из (3.2) следует, что изменение е, при изменении. температуры Т и давления р для неполярных газов связано с изменением числа молекул или атомов газа в единице объема и, следовательно, может быть определено с помощью основного газового закона [c.45]

Если в смеси газов, находящейся в сосуде с некоторым объемом V, отсутствуют химические реакции, то такая смесь подчиняется основным газовым законам и уравнениям состояния. [c.107]

Приведены основные законы и расчетные соотношения термодинамики применительно к реальным процессам природы, которые иллюстрируются примерами расчетов при решении задач энергетики в нефтяной и газовой промышленности. Изложены основные положения теории теплопередачи. Указаны области и особенности применения законов теплообмена в технологических процессах разработки и эксплуатации нефтяных и газовых месторождений, транспорта нефти и газа. Уделено внимание экономии топливных ресурсов страны, рациональному использованию установленного оборудования и охране окружающей среды. [c.2]

Принцип действия газовых систем основан на тех же законах, что и гидросистем, однако применение и расчеты газовых систем имеют ряд специфических особенностей, обусловленных в основном сжимаемостью газа. Кроме того, в отличие от жидкостей вязкость газов с повышением температуры повышается (рис. 1.48). [c.107]

В разделе Основы кинетической теории газа , данном в приложении к курсу термодинамики, прежде всего говорится о соответствующих общетеоретических соотношениях с выводом основного уравнения кинетической теории газа, затем на его основе доказываются общие газовые законы Бойля, Гей-Люссака и др. и, наконец, рассматривается вопрос о вероятности и энтропии. [c.152]

Учебник Покровского, содержащий 368 страниц, имеет следующие наименования отдельных глав гл. 1—понятие о процессах. основы графического изображения процессов, работа процессов гл. 2— энергия и ее свойства гл. 3—учение об обратимости процессов гл. 4— понятие о машинах, приложение первого закона термодинамики к цикла.м гл. 5—учение о постоянных газах гл. 6— газовые машины и цикл Карно, к. п. д. мапшн гл. 7— основная формулировка второго закона термодинамики и вытекающие из нее следствия гл. 8— о физической сущности второго закона термодинамики гл. 9—учение о парах гл. 10—влажный воздух гл. И—течение упругих жидкостей. Течение без сопротивления. [c.242]

Термодинамическая шкала температур может быть установлена путем экспериментальных измерений величин, входящих в выражение для второго закона термодинамики. В настоящее время газовый термометр, наполненный веществом, по возможности близким к идеальному газу, считается основным прибором для установления термодинамической шкалы во всем температурном интервале, где этот термометр может быть использован. Применяются газовые термометры постоянного давления и постоянного объема, однако последние получили большее распространение, особенно при измерениях очень высоких и очень низких температур. [c.42]

Связь между давлением газовой смеси и парциальными давлениями отдельных компонентов, входящих в смесь, устанавливается следующей зависимостью (закон Дальтона), легко получаемой из основного уравнения кинетической теории газов [c.30]

Наука о механическом движении и взаимодействии материальных тел и называется механикой. Круг проблем, рассматриваемых в механике, очень велик и с развитием этой науки в ней появился целый ряд самостоятельных областей, связанных с изучением механики твердых деформируемых тел, жидкостей и газов. К этим областям относятся теория упругости, теория пластичности, гидромеханика, аэромеханика, газовая динамика и ряд разделов так называемой прикладной механики, в частности сопротивление материалов, статика сооружений, теория механизмов и машин, гидравлика, а также многие специальные инженерные дисциплины. Однако во всех этих областях наряду со специфическими для каждой из них закономерностями и методами исследования опираются на ряд основных законов или принципов и используют многие понятия и методы, общие для всех областей механики. Рассмотрение этих общих, понятий, законов и методов и составляет предмет так называемой теоретической (или общей) механики. [c.5]

Известно, что внутренняя энергия идеальных газов не содержит потенциальной энергии взаимодействия между частицами. Идеальный газ — это система частиц, силами притяжения и размерами которых можно пренебречь. Вследствие высоких температур плотность частиц в сварочной плазме, несмотря на сравнительно высокие давления р, настолько мала, что практически часто можно считать справедливыми уравнениями идеального газа, в том числе основной закон газового состояния для 1 моля [c.52]

При движении газов с малыми скоростями (менее 70 м/с) присущее им свойство сжимаемости (см. гл. I) проявляется слабо, и во многих случаях с достаточной для практики точностью движущийся газ можно рассматривать как несжимаемую жидкость. Однако при больших скоростях, сравнимых со скоростью звука и тем более превышающих ее, влияние сжимаемости (изменения плотности) может быть настолько существенным, что законы движения несжимаемой жидкости оказываются неприменимыми. Изменение плотности газа чаще всего сопровождается изменением температуры или теплообменом. В связи с этим для описания его движения наряду с уравнениями механики необходимо использовать уравнения термодинамики и соответствующие методы их анализа. В этом параграфе приведем лишь те термодинамические соотношения, которые необходимы для изложения основных законов одномерных газовых течений. За строгим обоснованием этих соотношений мы отсылаем читателя к курсам термодинамику. [c.428]

Все же может быть позволено сделать несколько замечаний об истолковании приведенных положений. Прежде всего нельзя не упомянуть, что основным исходным толчком, приведшим к появлению приведенных здесь рассуждений, была диссертация де Бройля ), содержащая много глубоких идей, а также размышлений о пространственном распределении фазовых волн , которым, как показано де Бройлем, всякий раз соответствует периодическое или квазипериодическое движение электрона, если только эти волны укладываются на траектории целое число раз. Главное отличие от теории де Бройля, в которой говорится о прямолинейно распространяющейся волне, заключается здесь в том, что мы рассматриваем, если использовать волновую трактовку, стоячие собственные колебания. Я недавно показал ), что, рассматривая подобные стоячие собственные колебания и пользуясь законом де Бройля дисперсии фазовых волн, можно обосновать теорию газов Эйнштейна. Предыдущее изложение является в свою очередь как бы обобщением рассуждений, приведенных в связи с упомянутой газовой моделью. [c.676]

Рассмотрим общий случай движения газового потока. Возникает первый, наиболее важный вопрос как влияет фактор движения на термодинамические свойства газа Теоретические рассмотрения и многочисленные опыты утверждают, что любое перемещение в пространстве не влияет на термодинамические свойства потока. Это значит, что для наблюдателя, движущегося вместа с рассматриваемым элементом потока (на рис. 28 заштрихован), основное уравнение du = d°Q — pdv для этого элемента остается справедливым. Тогда для движущейся частицы в абсолютном движении закон сохранения и превращения энергии запишется в виде двух уравнений [c.116]

Предположим, что горение идет при постоянной температуре. Для начальной стадии горения это предположение должно значительно расходиться с действительными условиями. Для основной же части зоны горения такой прием можно считать допустимым, хотя и нельзя пока дать обоснованного метода выбора расчетной средней температуры. Примем также, что скорости капель и потока одинаковы. В действительности, как уже указывалось, часть паров сгорает непосредственно в факеле отдельной капли, часть — в среде по законам гомогенного горения газов. Мы же будем сейчас для упрощения считать, что все горение идет в газовой фазе, состав которой одинаков в пределах каждого поперечного сечения потока, т. е предположим, что выделяющийся пар топлива мгновенно и равномерно распределяется по сечению потока. [c.228]

Приведенные ранее основные законы идеального газа, а также характеристическое уравнение могут быть с достаточной степенью точности применены и к действительным газовым смесям при тех давлениях и температурах, при которых с этими смесями обычно приходится иметь дело в теплосиловых установках. [c.34]

В пособии излагаются основные законы движения сжимаемой сплошной среды, особенности движения газов с околозвуковыми скоростями. Рассматриваются основы расчета параметров изоэнтропного движения газового потока по каналам переменного сечения и методы их измерения. В отдельном разделе рассматриваются задачи движения вязких газов по длинным трубопроводам постоянного диаметра. [c.2]

Уравнение (1.5)—основное в кинетической теории газов. Основные газовые законы. Закон Бойля—Мар и от та. При T = onst из (1.5), учитывая, что a = onst и для данного количества вещества Л/= onst, получим [c.10]

В гл. 1 курса рассматриваются вопросы, относящиеся к установлению первичных понятий. Они мало чем отличаются от тех начальных понятий, которые даются в учебнике Окатова. Здесь говорится о температуре и ее измерении, о природе теплоты, об опытах Румфорда и Дэви, доказавших экспериментально, как пишет Вышнеградский, невозможность объяснений явлений трения предположением, что теплота есть вещество . В следующей главе рассматривается уравнение состояния газа, которое дается как следствие основных газовых законов. [c.52]

Во второй части учебника Применепие законов термодинамики к специальному исследованию газообразных тел рассматриваются основные газовые законы, уравнение состояния Клапейрона и выводится формула Майера. Затем даются формулы энтропии. Построение этого раздела довольно сложное, так как выводы осуществляются на основе общих дифференциальных уравненть Затем полученные общие соотнощения применяются для идеального газа. После этого рассматриваются основные процессы. При этом вывод уравнения адиабаты осуществляется следующим образом. Из формулы энтропии при независи.мых переменных v и Т и ds = Q получается соот- ошение [c.147]

Пятое издание учебника Сушкова имело следующее содержание (по главам) введение газы основные газовые законы первый закон термодинамики теплоемкость газа газовые процессы второй закон термодинамики дифференциальные уравнения термодинамики циклы поршневых двигателей внутреннего сгорания воздушный компрессор истечение газов циклы газовых турбин и реактивных двигателей водяной пар паровые процессы циклы паросиловых установок циклы холодильных установок влажный воздух приложения. [c.341]

Движёийи сферы в жидкости изменетне v наблюдается лишь в области автомодельности (Нев>103). Характер зависимости коэффициентов скольжения фаз по пульса-ционной скорости в основном соответствует отмеченным изменениям. При этом для потоков газ — твердая частица коэффициент скольжения резко падает для крупных частиц. При изменении критерия Рейнольдса сплошной среды и отношения плотностей компонентов соотношения между у т и qjw для газа и жидкости качественно сохранятся. Поэтому можно полагать, что наиболее эффективным для интенсификации поперечного переноса массы и тепла будет использование твердых частиц в газовых потоках в области закона Стокса и в части переходного режима. [c.107]

Постоянная Лошмидта. От гипотезы Авогадро до первых попыток определения числа молекул в заданном объеме газа прошло 50 лет. Они быпш годами разработки учеными основных представлений о внутреннем строении газов, основ молекулярно-кинетической теории, выяснения физической сущности газовых законов. К открытому Бойлем — Мариоттом закону (29) спустя почти 150 лет добавился закон Гей-Люссака, связывающий линейной зависимостью увеличение объема газов и повышение их температуры. Эти два опытных закона были объединены в один обшд1Й закон Менделеева — Клапейрона [c.66]

Основным законом, определяющим поведение газовой смеси, является закон Дальтона каждый отдельный газ ведет себя в газовой смеси так, как будто он один при температуре смеси занимает весь объем смеси. Иными словами, каждый отдельный газ, входящий в газовую смесь, имеет такое давление, какое он имел бы, если бы он один занимал весь объем газовой смеси. Это давление называется парциальным давлением данного газа и обозначается для каждого газа соответственно pi, р , рз,.. ., р . На первый взгляд это может показаться удивительным — для поведения данного газа безразлично, есть ли в этом объеме еще какие-либо газы или же он один заполняет этот объем. Однако ничего удивительного в этом нет ведь речь идет об идеальных газах, а, как отмечено выше, молекулы идеального газа представляют собой, по определению, материальные точки, не шнеющие объем и не взаимодействующие друг с другом каким-либо способом, кроме соударений. Чем выше давление смеси, т. е. чем дальше газы от идеального состояния, тем большие отклонения от закона Дальтона наблюдаются в поведении газовой смеси. [c.20]

Основные факторы, определяющие концентрацию газов в воде и их равновесное состояние давление и температура воды, количественный состав газовой сл1еси, физическая природа газа. Для идеального разбавленного раствора газов в жидкости согласно закону Генри равновесная массовая концентрация газов Е растворе Ст, мг/кг, пропорциональна парциальному давлению рг в газовой фазе над раствором [c.122]

Детальное исследование М. П. Вукаловичем и И. И. Новиковым свойств реальных газов, осуществленное ими в 1936—1938 гг., позволило вывести уравнение состояния реальных газов с учетом ассоциации молекул (1939). Расчеты, проводимые по этому уравнению, и сравнение результатов их с опытными данными показывают высокую степень точности его. При выводе уравнения авторы полагали 1.. ..что ассоциация молекул газа присуща всем состояниям его и является основным всепроникающим молекулярным процесом. 2. Явление ассоциации состоит в объединении одиночных или простых молекул газа в группы или комплексы, состоящие из двух, трех, четырех и более молекул. 3. Основной причиной ассоциации является силовое (вандерваальсовакое) взаимодействие молекул газа между собой. .. 4. Образующимся в результате ассоциации сложным частица.м приписывается роль и значение самостоятельных газовых частиц, т. е. предполагается, что такие частицы находятся в термодинамическом равновесии с простыми (одиночными) молекулами. .. 5. Совокупность образующихся в результате ассоциации частиц того или иного типа рассматривается как обычный газ, подчиняющийся всем известным газовым законам. В этих предположениях всякий реальный газ следует рассматривать как смесь нескольких газов, частицами которых являются соответственно одиночные молекулы (газ I) и образовавшиеся вследствие ассоциации группы из двух молекул (газ П), трех молекул (газ III) и т. д. 6. Все эти газы находятся в постоянном взаимодействии. Последнее состоит во взаимопревра- [c.480]

Выбор закона теплообмена очага пожара со строительными конструкциями в условиях объемного пожара зависит от ориентации строительных конструкций относительно очага и стадий объемного пожара. При определении огнестойкости конструкций выделяются две ориентации основных строительных конструкций горизонтальные и вертикальные несущие и ненесущие конструкции. Ориентация строительных конструкций определяет характер теплового и гидродинамического взаимодействия их с очагом пожара. Характер теплообмена зависит от оптических характеристик газовой среды, определяюш,ей процесс переноса лучистой энергии. Процесс сложного теплообмена в условиях оптически прозрачной и оптически плотной газовых сред в условиях пожара подробно рассмотрен в гл. 4 и 3. Основной областью применения моделирования на уровне усредненных параметров являются практические задачи, характерные для развитой стадии объемных пожаров. Основным процессом переноса тепла для объемных пожаров является сложный теплообмен в оптически плотных газовых средах. Эти процессы характерны для газовых сред с критерием Ви>1, что соответствует определенным значениям температур в очаге пожара 7 >Гви=1. При значении Ви<1, что соответствует значениям температур 7 < <Гец=1, процесс сложного теплообмена является аддитивным относительно лучистой и конвективной составляющих. Поскольку расчет температурного режима пожара начинается с нормальных условий, когда Г<7 ви=1, то в начальные моменты времени основные законы для оптически плотных сред применять нельзя. В начальной стадии пожара, ограниченной временем 0модель оптически прозрачного газа, и в развитой стадии пожара используется модель оптически плотного газа при значениях Т> >7 ви=1. Между этими двумя режимами теплопередач существует переходная область, связанная с конечными скоростями перехода режимов теплопередачи из одного в другой. По значению среднеобъемной температуры переходная область лежит в диапазоне зна-чснии температур Т исп <7 <7 ви=1. Используя линейную экстраполяцию изменения коэффициента теплообмена в переходной области горения, его можно определить как [c.235]

Второй закон в приложении к мартеновской нечи может быть сформулирован так движущей силой теплопередачи является разность температур в теплообменной системе. На этом основании возможна интенсификация теплообмена в мартеновской печи, если поддерживать ббльшую разность температур между факелом и поверхностью шихты или расплавов. Однако невозможно выплавить сталь, если температурный уровень ниже 1480° С, так как в этом случае не может быть использовано тепло на нагрев и плавление металла. Даже высококалорийное топливо, сжигаемое с холодным воздухом, выделяет столько тепла, что после нагрева продуктов сгорания до 1480° С остается четвертая часть для нагрева ванны и самой печи. Этого количества явно недостаточно. Если же воздух подогреть в регенераторах, то более 50—60% тепла топлива используется полезно. При регенерировании тепла температурный уровень, считая его по температуре отходящих газов из мартеновской печи (при переходе в вертикалы), достигает 1650—1700° С при динасовом своде и 1700—1750° С при основном. В этом случае полезным теплом будет разность между теплом, внесенным в печь топливом, и теплом уходящих газов. Без регенерации тепла сталеварение в пламенных печах невозможно. Поэтому при отоплении мартеновских печей газовыми смесями газ и воздух подогреваются в регенераторах за счет тепла отходящих газов. [c.270]

В-четвертых, в работе сделан обзор официальных прогнозов цен на газ в США до 2025 г., что позволяет выявить роль Аляски в газовом балансе США и определить перспективы импорта газа в США, в том числе из России. Структура газового баланса США, как крупнейшего в мире импортера энергоресурсов, является ключевым звеном в формировании энергетической политики этой страны. В работе проанализирована организационная структура управления проектом. Излагаются основные положения законов о природном газе и газотранспортной системе Аляски, а также дополнения, учитывающие изменения в экономике и энергетическом балансе страны, произошедшие в последнее время. Эти дополнения были внесены после 2001 г., когда проект транспортировки газа с месторождений Северного Склона Аляски вновь стал актуальным. Представлена роль различных правительственных учреждений США при будущей реализации проекта Министерства энергетики, Министерства труда. Федеральной комиссии по регулированию в энергетике, местных органов власти на Аляске. Приводятся основнью положения акта [c.5]

Газовая ди.намика — изучает движение газов при су-щесгвенно м изменении их плотности. Основная особенность газодинамического процесса — неразрывная связь одновременно проте-каюш,их механического процесса движения газа (главным образом его ускорения или торможения) и термодинамического процесса его расширения или сжатия. Поэтому для анализа и расчета газодинамических процессов используются законы механики и термодинамики и изменение параметров состояния газа может изображаться в pv, Тз, 8 координатах. Последнее помогает глубже усво ить их физическую сущность и упрощает расчеты. Несмотря нр общ.но ть основных физических законов, которым подчиняется движение любых жидкостей, процессы движения сжимаемой жидкости сложнее процессов движения несжимаемой и отличаются от них не только качественно, но часто и количественно. Например, при течении несжимаемой жидкости по расширяющемуся каналу скорость ее движения всегда уменьшается. При течении газа по расширяющемуся каналу, в зависимости от условий, скорость может и уменьшаться и увеличиваться и не изменяться. Как показывают теория и опыт, плотность существенно изменяется при движении газа С большими скоростями — большими 30. ..40% от скорости распространения звука в этом газе а также при подводе к газу или отводе от него тепла и механической работы. [c.5]

Основные законы идеальных газов. Эти законы (или, как их иногда называют в физике, газовые законы) установлены трудами ряда крупных ученых и поэтому связаны с их именами. Еще во второй половине XVH века работы англичанина Роберта Бойля (1661 г.) и независимо от него проведенные более подробные исследования Эдма Мариотта (1676 г.) во Франции выяснили одну из важных закономерностей, присущих газам. Более чем через сто лет французы Жак Шарль (1787 г.), Жозеф Луи Гей-Люссак (1802 г.) и итальянец Амедео Авогадро (1802 г.) получили ряд важных результатов, которые сложились в систему газовых законов — простых аналитических выражений, определяющих свойства и поведение идеальных газов. [c.38]

Весьма большое значение имеет зависимость величины уноса от скорости легкой фазы. При значительных высотах газового объема, когда паром уносятся практически только транспортируемые капли, скорость витания которых меньше скорости газовой фазы, величина относительного уноса м, отвечающая при однокомпонентной системе пар — жидкость влажности пара, определяется закономерностями генерации капель и их транспортирования. В зоне повышенных скоростей, где основную роль играет дробление жидкости струями газа, как показали эксиернменталы1ые исследования спектра капель, П0днимаюн1нхся на значительную высоту над барботируемым слоем (выше 200 мм), распределение капель по размерам может быть выражено экспериментальным законом с дисперсией, близкой к единице. [c.285]

Поскольку известно, что существует однозначная связь между критериями Био, Нуссельта и Рейнольдса, предполагалось, что воспроизведение на газодинамических стендах закона изменения температуры газового потока по профилю лопатки Т = Гпов (О и мени в течение цикла, а также числа Рейнольдса Re = Непов (О приведет к однозначному воспроизведению неустановившихся тепловых и напряженных состояний. Поэтому была создана специальная испытательная камера, с помощью которой испытывалась только одна лопатка. На выходе устанавливалось регулируемое гидравлическое сопротивление, с помощью которого можно было создать любое заданное статическое давление, позволявшее получить в камере газ с плотностью и кинематической вязкостью, обеспечивающими получение реального значения чисел Re = Re (i). При этом в соответствии с выбранными реальными режимами эксплуатации воспроизводились графики изменения температуры и критерии Рейнольдса в течение всего цикла. Полученные экспериментально тепловые состояния считались основными при проведении исследований по изучению закономерностей разрушения. [c.196]

Основные характеристики двухфазных потоков. Под двухфазными потоками согласно установившейс традиции асы будем понимать совместное течение жидкости и паровой (или ГУЗОВОЙ) фазы. Потоки жидкости с твердыми частицами (суспензии) и потоки газа с творды.мн частица.ми (запыленные потоки) здесь не рассматриваются. Формы движения двухфазных потоков значительно многообразнее, и их законы существенно сложнее, чем для однофазных сред. Во-первых, это связано с наличием второй фазы (например, пара), а во вторых, с тем, что силовые и тепловые взаимодействия возникают не только на границах потока с твердой стенкой, но также и на поверхностях раздела фаз внутри потока. В-третьих, сжимаемость паровой или газовой фазы значительно больше, чем сжимаемость жидкости. Двухфазный поток характеризуется большим количеством параметров, чем однофазный поток. Основные из них приводятся ниже. [c.32]

При прохождении сквозь плотный слой зернистого материала наблюдается перемешивание жидкости (газа), так называемое фильтрационное перемешивание или-диффузия. Простейшей схемой фильтрационного перемешивания является представление, что поток носит струйный характер и каждая струйка разветвляется, огибая разные частицы, и перемешивается с аналогично разветвляющимися соседними струйками [Л. 175 и 744]. Так, в монографии Чудновского Л. 175] отмечается, что на высоте двух рядов частиц Д газово го потока обменивается с соседними отверстиями на расстоянии d (диаметра частиц). Однако, исходя из подобных представлений, трудно объяснить, почему в ламинарной области фильтрации коэффициенты переноса меняются по ино му закону, чем в переходной. По-видимому, лучше выделяет основное в сложном механизме фильтрационного перемешивания иной подход (Л. 9 и 744], довольно четко развитый в работе Аэрова и Умник (Л. 9]. Они отмечают, что в слое уже при относительно малых Re наблюдается турбулизация (или, как они пишут, турбулентность) потока между частицами и в этих ограниченных смежными частицами пространствах преобладающее значение приобретает турбулентный механизм переноса. Конвективная составляющая коэффициента диффузии в слое [c.37]

При схеме, показанной на рис. 9-3, после скруббера с насадкой из кокса или деревянных реек, в котором осуи ствляется насыщение воды углекислотой (и ЗОг), отработанные дымовые газы отводятся ко всасывающему патрубку котельного дымососа, что избавляет от установки специального вентилятора. Процесс адсорбции газов в скруббере аналогичен процессу десорбции при дегазации воды и подчиняется тем же законам (см. гл. 9). Вследствие малой растворимости СО2 в воде на скруббер подают, кроме всей добавочной воды, часть оборотной воды с помощью специального низконапорного насоса или основных циркуляционных насосов при достаточности их напора. Газовое сопротивление скруббера составляет 5—15 мм вод. ст., плотность орощения его не должна превышать 2,0—2,5 м 1м -мин. [c.333]

Основная сложность построения математической модели процессов, определяющих свойства N2O4, заключается в большом различии свойств N2O4 в газообразном состоянии и свойств идеальных газов. Поэтому при теоретическом определении свойств многокомпонентных газовых смесей, к которым относится и N2O4, широко используются запись уравнений в вириальной форме и закон соответственных состояний. Такой подход дает достаточно точные для инженерных расчетов результаты. [c.95]

Разнообразные задачи переноса тепла и массы в разреженных газах в настоящее время составляют целую область знания. В этом направлении проведены десятки работ. Конструкторы различных реактивных машин, инженеры и ученые, занимающиеся промышленными процессами, связанными с малыми плотностями газов, иеминуемо сталкиваются с задачами из аэродинамики и теории переноса тепла и массы в разреженных газах. Усовершенствование конструкций мощных газовых насосов наталкивается на необходимость более глубокого понимания указанных явлений. Однако, несмотря на широкое развитие молекулярно-кинетической теории, поставленные задачи все еще решаются спосо бами, вызывающими серьезные сомнения ввиду тех противоречий, к которым они приводят. Так возникла необходимость пересмотра основных положений, лежащих в основе вывода уравне ий аэродинамики и законов переноса тепла и массы в разреженных тазах. [c.54]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...