Фильтрационное перемешивание

Радиальное перемешивание испарившегося топлива с воздухом также может быть существенным, особенно для крупнозернистых слоев (так называемое фильтрационное перемешивание газовой фазы) [Л. 14]. Для слоев тонкодисперсных частиц важную роль может играть механическое перемешивание газа материалом. [c.156]

Фильтрационное перемешивание газа 33 [c.326]

Для ориентировочного определения коэффициента радиального фильтрационного перемешивания (диффузии) внутри слоев зернистых материалов удобно пользоваться формулой В. А. Баума [c.39]

В заключение вводных замечаний отметим, что и мнение Лева [Л. 988] о чисто вторичном характере перемешивания текучего в псевдоожиженном слое неправильно, так как даже в неподвижном слое частиц происходит фильтрационное перемешивание среды, а из-за неравномерности профиля скоростей создается эффект, проявляющийся как продольное перемешивание. [c.182]

В самой начальной стадии псевдоожижения вблизи предела устойчивости, когда нет еш,е нормального к стенке движения частиц, можно ожидать при переходе от плотного слоя некоторого замедления роста коэффициента теплообмена (рис. 10-1,6). Новый эффективный механизм теплообмена, связанный с перемешиванием частиц, еще не развился, а старый, связанный с фильтрационным перемешиванием среды, уже несколько ослаблен. Для псевдоожиженных газами слоев подобная ступенька за пределом устойчивости на линии зависимости коэффициента теплообмена от скорости потока, по-видимому, будет незаметна, так как сравнительно невелика роль фильтрационного обмена, а, кроме того, благодаря малому даже слабое радиальное движение частиц вызывает существенное улучшение теплообмена. [c.331]

Итак, по этим данным фильтрационное перемешивание около стенки в условиях аст.макс оказывается примерно в 20 раз слабее, чем в средине плотного слоя тех же частиц при той же скорости фильтрации. [c.333]

Для неподвижного фильтрующего слоя следует ожидать ухудшения теплообмена по сравнению с переносом тепла псевдоожиженным слоем, так как частицы, прилегающие к стенке, не сменяются и перегреваются по сравнению с ядром слоя (при нагреве слоя). Отвод тепла от стенки будет, помимо радиации, совершаться путем фильтрационного перемешивания среды и благодаря молекулярной теплопроводности двухфазной системы среда — твердые частицы о- Поскольку Яо двухфазной системы газ — частицы имеет порядок 0,15— 412 [c.412]

Можно ожидать некоторого увеличения Сст движущегося слоя при наличии потока среды сквозь него, так как добавляется перенос тепла фильтрационным перемешиванием среды [Л. 841]. Эта составляющая теплообмена наиболее существенна при крупных частицах и высокой скорости фильтрации, особенно для сред, обладающих высокой объемной теплоемкостью (капельных жидкостей). [c.414]

Ранее Дж. Тейлор (см., например, [8, 161]) замечал, что в плоском потоке чисто фильтрационное перемешивание должно ограничиваться полосой между двумя линиями тока, проходящими через крайние точки области, первоначально занятой мечеными частицами. Подчеркнем, однако, что это справедливо лишь при абсолютном отсутствии молекулярной диффузии, так как даже весьма слабое участие последней приводит к тому, что меченая частица перескакивает с одной линии тока па другую и ее движение уже не будет контролироваться строго детерминированным во времени полем локального тензора пористой среды. [c.18]

Дальнейшие исследования конвективной диффузии позволили отказаться от каких бы то ни было модельных представлений 33, 21]. но тем не менее, как указывается в работе [21], изучение движения частиц индикатора в капиллярных (сеточных) моделях позволило понять и оценить различные стороны процесса перемешивания использование сеточных моделей оказалось полезным на первом этапе разработки теории перемешивания однородной жидкости в фильтрационных потоках и позволило сформулировать основные исходные положения для дальнейших исследований . [c.133]

М. И. Миркин в своих работах [32] приводит основные результаты исследования фильтрационного перемешивания взаиморастворимых жидкостей в пористой среде. В результате исследований он делает следующие выводы [c.16]

При прохождении сквозь плотный слой зернистого материала наблюдается перемешивание жидкости (газа), так называемое фильтрационное перемешивание или-диффузия. Простейшей схемой фильтрационного перемешивания является представление, что поток носит струйный характер и каждая струйка разветвляется, огибая разные частицы, и перемешивается с аналогично разветвляющимися соседними струйками [Л. 175 и 744]. Так, в монографии Чудновского Л. 175] отмечается, что на высоте двух рядов частиц Д газово го потока обменивается с соседними отверстиями на расстоянии d (диаметра частиц). Однако, исходя из подобных представлений, трудно объяснить, почему в ламинарной области фильтрации коэффициенты переноса меняются по ино му закону, чем в переходной. По-видимому, лучше выделяет основное в сложном механизме фильтрационного перемешивания иной подход (Л. 9 и 744], довольно четко развитый в работе Аэрова и Умник (Л. 9]. Они отмечают, что в слое уже при относительно малых Re наблюдается турбулизация (или, как они пишут, турбулентность) потока между частицами и в этих ограниченных смежными частицами пространствах преобладающее значение приобретает турбулентный механизм переноса. Конвективная составляющая коэффициента диффузии в слое [c.37]

В частности, при весьма большом 1коэффициенте теплопроводности среды (например, для слоя, псевдоожи-женного водой) обычно будет елико абсолютное значение показатели степени в (10-9), т. е. не сможет в полной мере проявиться эффект увеличения аст при переходе от омывания стенки чистой водой к омыванию псевдоожиженным слоем. За время смены частиц первый ряд их будет успевать сильно прогреваться, а значит, мал будет средний температурный напор, действующий между стенкой и первым рядом частиц. В итоге при большом 1с среды теплообмен стенки с псевдоожижен-мым слоем, где подавлено фильтрационное перемешивание среды около стенки, может оказаться слабее тепло-330 [c.330]

Пока отсутствуют данные для точного расчета величины конвективного переноса от стеики к псевдоожи-женному слою. Более изучено конвективное фильтрационное перемешивание внутри плотного слоя. Например, по данным В. А. Баума Л. 107] диффузионный критерий Пекле Ре, Ш в широком диапазоне Re—от 5 до [c.333]

Если по технологическим и другим особым условиям можно работать с плотной фазой псевдоожиженного слоя вблизи Ост.макс, ТО лучшим ориентиром для расчета поверхностей нагрева, чем ненадежные пока обобщенные корреляции Ост, могут явиться эмпирические формулы для аст.макс, например формулы Варыгина и Мар-тюшина [Л. 877] или автора [Л. 741] с поправками на радиацию (см. стр. 334) для высокотемпературных слоев и на фильтрационное перемешивание (в газах — для частиц крупнее 0,7—1 мм). При этом, по-видимому, можно брать Аф 18сгУг оптС , а Wom рассчитывать по эмпирической формуле Саркица (10-60) [c.412]

Коэффициент теплообмена стенки со слаборазвитым псевдоожиженным слоем вблизи самого предела устойчивости, пока нет гидравлического (пневматического) перемешивания частиц, долл<ен быть немного меньше коэффициента теплообмена с фильтрующим плотным слоем (зажатым для предотвращения псевдоожижения) за счет несколько меньшей концентрации частиц и ослабления фильтрационного перемешивания. Высокие аст подобного слабо развитого псевдоожижен ного слоя в принципе можно получить, работая в режиме восходящего, нисходящего или горизонтального организованного перемещения материала. [c.414]

Процессы перемешивания (конвективная диффузия и теплоперенос). С хаотичностью внутреннего строения естественных пористых сред связано наличие больших флуктуаций параметров течения в точках порового пространства относительно их средних значений (М, Э. Аэров и Н. Н. Умник, 1950). Флуктуации определяют механизм дополнительного пульсационного переноса вещества (пульсационный перенос импульса несуществен в большинстве реальных фильтрационных течений вследствие малости характерных чисел Рейнольдса микропотоков). Впервые роль флуктуации в образовании переходной зоны при продвижении фронта газа в зернистой среде рассмотрел, по-видимому, Л. В. Радушкевич (1947). Отметив беспорядочность укладки зерен как причину эффекта гранулирования фронта, он предложил для нахождения концентрации внедряющегося газа использовать уравнение диффузии, чем в значительной степени предвосхитил более поздние исследования А. Шейдегг ра, [c.644]

НЫХ работ (В. А. Баум, 1953 М. Э. Аэров и Н. Н. Умник, 1954), согласно которым эффективный коэффициент диффузии в фильтрационном потоке зависит от скорости потока и по величине больше молекулярного коэффициента диффузии Dq на несколько порядков, В этих работах высказывалось качественное предположение о сходстве процесса перемешивания с турбулентной диффузией в свободном потоке жидкости. В 1954 г, А. Шейдеггер (см. А, Шейдеггер, Физика течения жидкостей через пористые среды, 1957 русский перевод М., 1960) на основе аналогии движения отдельной частицы в системе микропотоков пористой среды с броуновским случайным блужданием нашел, что вероятность попадания частиц с xi, t) в точку с координатами xi в момент времени t (или концентрация меченых частиц) удовлетворяет уравнению диффузии [c.645]

Исследование процесса перемешивания фильтрационного потока имеет значение для интерпретации наблюдений за перемещениями меченых частиц в подземных потоках (см., например, Ф. П. Саваренский, 1935 [c.646]

Ламинарный (струйный) режим наблюдается прн малых скоростях течения для него характерно движение потока отдельными струйками, между которыми отсутствует гидравлическое перемешивание если в ламинарный поток ввести окрашенную струйку, то она при перемешивании будет хорошо видимой и четко очерченной (изменение окраски этой струйки будет свя-зопо только с влиянием поперечной диффузии). В фильтрационных потоках, характеризующихся очень низкими значениями скоростей течения, ламинарный рел<им течения имеет преимущественное распространение, в связи с чем на него в дальнейшем будет обращаться особое внимание. [c.11]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...