Примеры плоских течений

Рис. 2.21. Примеры плоских течений

Истечение жидкости из сосуда. На рис. 136, а дан пример плоского течения в сосуде, ограниченном симметричными прямолинейными стенками АБ и А Б, наклоненными иод углом а к отрицательной полуоси абсцисс (при а = я/2 получается частный случай истечения из отверстия ББ в плоской стенке). В силу [c.274]

Рис. 175. Пример плоского течения вязкой жидкости, рассчитанного методом сеток

ПРИМЕРЫ ПЛОСКИХ ТЕЧЕНИЙ [c.83]

Примеры плоских течений [c.83]

ПРИМЕРЫ плоских ТЕЧЕНИЙ [c.87]

Рис. 12. Примеры плоских течений.

Для разъяснения некоторых особенностей в постановке граничных условий рассмотрим их на примере плоского течения среды в канале Г с деформируемыми в пространстве и во времени стенками по закону [c.60]

При разложении каждой актуальной величины, входящей в уравнение Навье—Стокса, и проведении операции усреднения получается уравнение для турбулентного движения. Приведем такой переход на примере плоского течения. Уравнения Навье-Стокса и конвективной диффузии для плоского случая с учетом гравитации имеют вид [c.91]

Рис. 5.1. Пример плоского течения обтекание крылового профиля

Примеры плоских потенциальных установившихся течений несжимаемой жидкости [c.108]

Граничные условия для внутренних и внешних плоских течений вязкой жидкости многообразны и удачные формы их выражения во многом обеспечивает точность вычислений. Конечноразностная форма представления граничных условий зависит не только от структуры течения, но и от выбора сетки. Приведем примеры граничных условий. [c.321]

Хотя, строго говоря, в природе плоских течений не встречается, однако существует весьма много случаев, когда поток с достаточной для целей практики точностью может считаться плоским. Примерами могут служить а) поток воздуха, обтекающий длинное цилиндрическое крыло (рис. 28, а), если из рас- [c.56]

Часть вопросов и задач данной главы знакомят с математическими основами метода характеристик, условиями, при которых имеются решения характеристических уравнений и возможен расчет газовых течений методом характеристик. Ряд из них посвящен выяснению физического смысла характеристик, рассмотрению условий совместности уравнений для таких характеристик. Особое внимание уделяется практическому использованию метода характеристик на примерах расчета течений Прандтля—Майера и решения отдельных задач, связанных со сверхзвуковыми плоскими или пространственными осесимметричными течениями. [c.138]

В качестве еще одного примера рассмотрим циркуляционное течение так называется плоское течение, обусловливаемое одиночным вихревым шнуром, ось которого совпадает с осью, перпендикулярной к плоскости течения. Поскольку шнур одиночный и течение во всей области потенциальное, то циркуляция одинакова на любом расстоянии от шнура. Линиями тока в этом случае будут окружности, скорость направлена по касательным к окружностям (рис. 51), а ее радиальная составляющая равна нулю, т. е. [c.89]

Рассмотрим в качестве примера плоское равномерное течение вблизи стенки, совпадающей с плоскостью хОг (рис. 68). Пусть при этом [c.116]

Примеры плоских потенциальных течений [c.73]

Пример. Одномерное течение между двумя параллельными плоскими стенками. [c.515]

ПРИМЕРЫ ПЛОСКИХ ПОТЕНЦИАЛЬНЫХ ТЕЧЕНИЙ [c.36]

Особенности течений в поперечном магнитном поле рассматриваются на примере плоской щели и круглой трубы (см. рис. 1.46,6). Плоской щелью можно считать прямоугольный канал с большим отношением длин сторон Р = й/а (практически при Р > 5). [c.56]

Первое течение замечательно тем, что в нем Sij = Wij = 0. Двумерная плоская струи выбрана как пример сравнительно простого течения, сочетающего особенности пограничного слоя и струи. Остальные течения — наиболее типичные примеры трехмерных течений с существенными эффектами анизотропии коэффициентов турбулентного переноса. [c.579]

Типичным примером отрывного течения может служить поперечное обтекание цилиндра, фотография которого, заимствованная из [1], показана на рис. 6-1. В действительности, в кормовой зоне цилиндра имеет место нестационарное турбулентное движение. Тем не менее в среднем оно носит пространственно-упорядоченный характер и поэтому допускает интерпретацию с помощью осредненных замкнутых линий тока. Образование в области течения одной или нескольких зон, ограниченных замкнутыми линиями тока, вообще характерно для всех отрывных течений. Исходя из этого свойства зоной отрыва в дальнейшем будем называть область течения, ограниченную замкнутой линией тока, которая частично совпадает с обтекаемым контуром. Эту линию тока будем называть границей раздела. Данные определения относятся к плоскому случаю, который только и будет здесь рассматриваться. [c.153]

Плоское течение. Рассмотрим прежде всего краевую задачу плоского неустановившегося течения, т. е. параметры состояния будем считать заданными. Выше (см. п. 1.3) было показано, что оно может иметь место только на ребрах, пересекающих оси координат в пространстве главных напряжений. Возьмем для примера ребро (точка — вершина пирамиды с коор- [c.58]

Любопытно также, что хотя существование и единственность плоских течений со свободными границами были доказаны более чем через 50 лет, после того как были построены первые нетривиальные примеры таких течений, мы до сих пор не знаем ни одного представляющего интерес аналитического ( точного ) осесимметричного течения Гельмгольца ), и это несмотря на то, что мы располагаем теоремами существования и единственности. [c.100]

Быть может, наиболее важным примером служат уравнения пограничного слоя Прандтля для ламинарного течения вблизи гладкой твердой границы ( 27). Так, стационарное плоское течение в пограничном слое определяется [гл. П (14)] уравнениями [c.150]

Однако существование глобальных решений, удовлетворяющих соответствующим краевым условиям, предсказать гораздо труднее. Ярким примером встречающихся здесь трудностей может служить сжимаемое невязкое плоское течение с симметрией вращения (спиральные линии тока). Как впервые показал Ринг-леб ), такое течение невозможно в большом , поскольку его радиальная составляющая меняет свое направление на противоположное вдоль предельной окружности . [c.178]

В главе 5 приводятся приближенные решения некоторых задач плоского течения в новой постановке течение в тонком слое с изменяющимися внешними границами некоторые случаи квазистационарного течения в тонких слоях нестационарное течение между параллельными плоскостями при изменяющемся перепаде давления нестационарное круговое течение в зазоре между двумя коаксиальными, вращающимися цилиндрами примеры вытеснения среды из плоских каналов при различных законах деформирования их стенок. [c.7]

В главе 6 приводится описание метода эквивалентной вязкости и применение его для решения задач примеры решения некоторых задач методом эквивалентной вязкости плоское течение среды в канале с деформируемыми стенками сжатие среды двумя параллельными плоскостями сжатие среды двумя непараллельными плоскостями вытеснение среды из двугранного угла. [c.7]

Пример. Рассмотрим задачу о плоском течении бингамовской среды в канале с произвольно деформируемыми стенками [c.47]

Стационарное течение жидкости между двумя цилиндрами. Переходя к рассмотрению плоских течений вязкой несжимаемой жидкости, начнём с простейшего примера движения жидкости между двумя концентрическими цилиндрами. Пусть жидкость заключена между двумя круговыми соосными цилиндрами радиусов г, и (рис. 157), вращающимися около общей оси с постоянными угловыми скоростями U), и u)2- Определим движение жидкости, считая его стационарным. а внешние силы отсутствующими. Вводя цилиндрические координаты г, 6, г, можем, очевидно, считать, что движение происходит по окружностям с центрами на оси Oz, так что [c.447]

Плоское течение между двумя пластинками. В преды-дущих параграфах было дано в точном виде решение нескольких задач гидромеханики вязкой жидкости. Как уже указывалось, интегрирование уравнений гидромеханики вязкой жидкости в точном виде удаётся сравнительно редко нужно, помимо того, отметить, что многие точные решения уравнений гидромеханики вязкой жидкости имею г мало гидродинамического интереса, так как они могут быть осуществлены только при наличии граничных условий необычного в практике вида. С другой стороны большинство важных с точки зрения возможности эксперимента или наблюдения в природе движений вязкой жидкости не поддаётся точному гидромеханическому анализу. В качестве примера можно указать на задачу о движении сферы в вязкой жидкости с постоянной по величине н направлению скоростью. [c.498]

Из оценок следует, что влияние джоулева нагрева при течении жидких металлов может стать заметным при На 10 . Результаты воздействия магнитного поля на теплоперенос при ламинарном движении жидкости между плоскими пластинами можно проследить на примере гартмановского течения. Из аналитического решения задачи о теплообмене [46] для двух типов граничных условий на непроводящих стенках (заданы постоянная температура или тепловой поток) в области теплового и гидродинамического установления видно, что увеличение На от нуля до бесконечности приводит к росту числа Nu примерно на 31% (от 7,55 до 9,87) для граничных условий первого рода и на 46% (от 8,24 ло 12) для условий второго рода (рис. 3.17). Очевидно, что с ростом На течение переходит от пуазейлевского к стержневому и процесс теплообмена идет так же, как в случае нагрева или охлаждения плоской пластины конечной толщины. При этом, однако, становится необходимым учет джоулева тепла. [c.82]

Заключение. В предыдущих разделах показано хорошее совпадение теоретических расчетов, проведенных с использованием дифференциального уравнения (2.11) для турбулентной вязкости, с опытными данными на примере неавтомодельных течений в следе, струе и пограничном слое. Наряду с этими течениями уравнение для е было апробировано при расчете течения в зоне смешения двух полубеско-нечных потоков, и был проведен расчет течений в плоской пристенной струе, в плоском канале и, наконец, в сжимаемом турбулентном пограничном слое вплоть до числа Маха М = 10. Полученные и для этих примеров результаты подтвердили, что уравнение (2.11) пригодно для расчета широкого класса турбулентных и переходных плоских слаборасширяющихся течений типа пограничного слоя. [c.562]

Рассмотрим теперь чисто деформационную компоненту вторичных течений. Типичным примером двумерного течения с чистой деформацией является соударение двух плоских струй, движущихся навстречу друг другу. Для этого течения существует аналитическое решение уравнений Навье-Стокса в критической точке. Направив ось Х1 по нормали к плоскости течения, имеем III =0, 112 = Кх2 11з = —Кх . В этом случае иох = 8112/дх 811 /8x2 = 0, а инвариант тензора скоростей деформации равен 5 = О.ЬЗктЗкт = Из уравнений (3.2) и (3.3) получается [c.584]

Пусть некоторое плоское движение задается секундным объемным расходом Q на единицу длины и физическими константами ц и р. Примерами таких течений могут быть радиальное течение в плоском конфузоре диффузоре) с прямолинейными стенками, линии сечения которых плоскостью движения пересекаются в источнике мощности Q, а кроме того разнообразные спирале- [c.375]

Примеры на вихревое установнвшеееа течение жидкости. Мы сказали в 18, что плоское течение несжимаемой жидкости, совершающееся параллельно плоскости Оху, будет установившимся, если (о., есть постоянная величина на линиях тока. Это условие, разумеется, будет удовлетворено, если 3 есть постоянная величина для всего течения. Рассмотрим здесь подобные течения. Эта задача, как заметил Томсон ), имеет следующий практический смысл заключив жидкую массу в цилиндрический сосуд, будем вращать его равномерно около оси, параллельной его образующей, с угловой скоростью 3 до тех пор, пока вся жидкость не начнет двигаться как одно твердое тело потом сразу остановим сосуд тогда по принципу сохранения вихрг л все частицы жидкости будут продолжать вращаться со скоростью и мы получим вышеупомянутое течение жидкости (оно скоро будет нарушено влиянием трения о стенки сосуда). [c.433]

Следовательно, любое решение уравнения Д2ф= /(ф) может служить примером установившегося плоского течения конечно, в конкретной задаче нужно также приршмать во внимание граничные условия, которым должна удовлетворять функция ф. В случае безвихревого течения существует потенциал ср и (9с д Ь с> р бф [c.57]

Эти рассуждения теряют свою силу, если переменные h не независимы на кривых С примером может служить плоское течение. В таких случаях мы можем, однако, получить указанные результаты, не вводя в рассмотрение кривые С и предположив, что коэффициенты вязкости постоянны или что X, [). = onst р "р .) [c.219]

Особенности поведения каверн, представленных на фиг. 5.16 и 5.17, типичны для многих кавитационных следов и суперкаверн конечной длины как за двумерным, так и за осесимметричными телами. Они связаны с периодическим характером беска-витационных следов за двумерными и некоторыми трехмерными телами Пример периодических колебаний в кавитационном течении за снарядом с плоским донным срезом показан на фиг. 5.19, а. Как и в предыдущих примерах, кавитационные течения в следе имеют колебательный характер. [c.214]

Это не так, и вот простой пример. Рассмотрим плоское течение несжимаемой жидкости. Пусть а,Ь—компоненты поля скоростей V ее частиц в декартовых координатах х,у. Из условия несжимаемости = О следует, что 1-форма аё,у — Ь(1х при всех значениях является дифференциалом некоторой функции Ф(х, г/, ). Уравнения движения частиц жидкости можно представить в виде уравнений Гамильтона х =, у = с гамильтонианом Ф. В гидродинамике функция Ф называется функцией тока если течение стационарно, то частицы движутся по кривым Ф= onst. [c.24]

Задача о сверхзвуковом обтекании затупленного тела горючей смесью с образованием детонационного фронта репталась в работах [1, 2]. Исходная смесь и продукты сгорания считались соверпЕенными газами с разными показателями адиабаты 7. В этих работах изучено влияние величины теплового эффекта реакции и скорости потока на картину течения и распределение газодинамических функций за детонационной волной. В частности, расчеты показали, что сильная детонационная волна, образующаяся перед сферой, ослабевая, быстро переходит в волну Чепмена-Жуге. Для плоского течения на примере обтекания кругового цилиндра показано, что режим Чепмена-Жуге устанавливается липеь асимптотически. Это соответствует выводам работ [3, 4], в которых дан теоретический анализ поведения нестационарных течений с плоскими, сферическими и цилиндрическими волнами детонации при их ослаблении. [c.78]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...