Круговой течение

Рассмотрим теперь другой крайний случай обтекания крыла — чисто циркуляционное обтекание. Под чисто циркуляционным течением будем понимать течение, обусловленное только наличием циркуляции вокруг профиля при отсутствии набегающего потока, когда и = О, Г 0. Примером чисто циркуляционного течения является рассмотренное в гл. II круговое течение, поле скоростей которого вызвано одиночным вихрем. В случае чисто циркуляционного течения отсутствуют передняя и задняя критические точки, и линии тока представляют собой замкнутые кривые, огибающие профиль. Такое течение независимо от значения циркуляции требует наличия бесконечной скорости в точке, лежащей на задней кромке профиля и, следовательно, так же как бесциркуляционное течение, не может быть реализовано без отрыва потока. [c.23]

В Институте автоматики и электрометрии СО АН СССР создана автоматизированная система для изучения закономерностей зарождения турбулентности на примере кругового течения Куэтта. Она включает в себя гидроаэродинамический стенд с прецизионным приводом, лазерный анемометр, подсистему сбора и первичной обработки информации, выполненную в стандарте КАМАК, и ЭВМ М-4030. Автоматизированная подсистема сбора и обработки информации позволяет вводить в ЭВМ, обрабатывать и выводить большие массивы данных в реальном времени. Непосредственное подключение обычным способом измерительного комплекса на мультиплексный канал ввода-вывода ЭВМ потребовало бы разработки специального оборудования для каждого внешнего устройства. Использование же машинно-независимой приборной магистрали в стандарте [c.352]

Круговое течение между неподвижным и вращающимся с угловой скоростью О) цилиндрами (фиг. 46). Распределение скоростей [c.470]

Первое из них представляет собой радиальное течение, а второе — круговое течение (см. Курант и Фридрихе [21], стр. 244—245). Линейная комбинация этих решений. аЬ - - be, определяет, следовательно, спиральное течение. [c.131]

Для случая основного кругового течения вязкой несжимаемой жидкости в уравнениях (2.10) необходимо положить [c.393]

Возникает сложная проблема определения реализующегося в действительности горизонтального масштаба периодических движений, а также их структуры. Эта проблема (упорядоченные структуры, возникающие в результате неустойчивости основного состояния) не составляет специфики только конвекции в горизонтальном слое, подогреваемом снизу. Аналогичная задача отбора надкритических движений возникает при исследовании других ситуаций, среди которых назовем устойчивость плоскопараллельных потоков и кругового течения Куэтта между вращающимися цилиндрами устойчивость поверхности раздела, в частности, поляризующихся жидкостей во внешних полях устойчивость фронта пламени различные виды поверхностной турбулентности и т. д. [c.146]

В главе 5 приводятся приближенные решения некоторых задач плоского течения в новой постановке течение в тонком слое с изменяющимися внешними границами некоторые случаи квазистационарного течения в тонких слоях нестационарное течение между параллельными плоскостями при изменяющемся перепаде давления нестационарное круговое течение в зазоре между двумя коаксиальными, вращающимися цилиндрами примеры вытеснения среды из плоских каналов при различных законах деформирования их стенок. [c.7]

Точно так же всем внутренним граничным условиям (5) можно удовлетворить и в случае чисто кругового течения среды. Тогда со стороны сдвиговой области на границе раздела скорости точек среды будут иметь следующий вид [c.49]

Круговое течение в зазоре [c.83]

Круговое течение в зазоре между двумя коаксиальными вращающимися цилиндрами [c.83]

Нестационарное круговое течение в зазоре [c.143]

Круговое течение Куэтта и конвекция в слое жидкости [c.139]

Наиболее детальные иллюстрации перечисленных выше сценариев были получены при специальных измерениях потери устойчивости кругового течения Куэтта (в зазоре между двумя коаксиальными вращающимися цилиндрами) и нагреваемого снизу слоя жидкости (развития термической конвекции). [c.139]

Круговое течение Куэтта в цилиндрических координатах г, ф, [c.139]

Примером чисто циркуляционного течения является рассмотренное в главе II круговое течение, поле скоростей которого вызвано одиночным вихрем. В с.пучае чисто циркуляционного течения (фиг. 171) отсутствуют передняя и задняя критические точки, и линии тока представляют собой замкнутые кривые, огибающие [c.361]

Вращающаяся шейка создает непрерывное круговое течение смазки, которое вызывает в масляном слое гидродинамическое давление и силы трения. Если отсутствуют внешние причины, вызывающие вибрацию ротора, то все действующие на шейку силы уравновешиваются, центр шейки располагается на полуокружности о о Оз и шейка находится в устойчивом состоянии. [c.128]

Задача (1.1)-(1.3) допускает точное решение, которое представляет собой стационарное круговое течение Куэтта с логарифмическим распределением температуры. Оно называется неизотермическим течением Куэтта и имеет вид [c.98]

Напомним, что под круговой частотой подразумевается число колебаний, совершаемых в течение 2п с измеряется круговая часто- [c.532]

Определим приращения температуры в тонкой пластине в момент введения теплоты мгновенным нормально круговым источником, который действовал в течение времени dt (рис. 6.22). Количество теплоты на единицу поверхности пластины составит йТ. Так как пластина тонкая, теплота мгновенно распространится равномерно по толщине б и нагреет ее на [c.196]

Если теплота нормально кругового источника введена на поверхности полубесконечного тела, а затем распространяется по нему, то этот процесс формально можно представить как процесс распространения теплоты от мгновенного точечного источника теплоты на поверхности полубесконечного тела с тем, однако, условием, что теплота в течение времени to распространяется только по поверхности тела, а затем продолжает распространяться и по поверхности, и в глубину в направлении оси 0Z. Такой процесс выражается следуюш.им уравнением [c.197]

Пусть труба имеет по всей длине круговое поперечное сечение площади 5, а осевая линия трубы образует произвольную плоскую кривую без самопересечений. Входное и выходное отверстия параллельны. Скорости входящего и выходящего потоков плотности р перпендикулярны сечению трубы и по величине равны V. Течение стационарное. Найти дополнительную силу, действующую на трубу со стороны потока. Указать все решения задачи. [c.441]

Период кругового движения Т определяется как время, в течение которого совершается один оборот. Из уравнения (13) видно, что один оборот совершается за такое время Т, что <1)7 = = 2я, или [c.47]

Для течения в трубе кругового сечения полное теоретическое исследование устойчивости еще отсутствует, но имеющиеся результаты дают веские основания полагать, что это движение устойчиво по отношению к бесконечно малым возмущениям (как в абсолютном, так и в конвективном смысле) при любых числах Рейнольдса. В силу аксиальной симметрии основного течения, возмущения можно искать в виде [c.151]

Может оказаться, что при этом одновременно будет а (Rei r) = ==0, так что и в целом X (Rei r)=0, значит, A t) = и и(х, t) = = fo(x), т. е. возмущенное поле скорости Uo(x)+u(x, /)=uo(x)-b + fo(x) описывает новое стационарное течение тогда говорят, что при Re = Rei r происходит бифуркация смены устойчивости. Такая бифуркация наблюдается, например, при развитии термической конвекции в слое жидкости, подогреваемом снизу (где из состояния покоя uo(x)=0 сначала образуется стационарная конвекция в виде роликов или ячеек Бенара), а также в течении Тэйлора,, т. е. круговом течении Куэтта между двумя коаксиальными вращающимися цилиндрами (где из стационарного ламинарного течения образуются стационарные тороидальные роликовые вихри Тэйлора). Эти течения мы подробно рассмотрим ниже. [c.97]

Расчетам устойчивости более общего кругового течения Пуазейля—Куэтта, возникающего в зазоре между вращающимися концентрическими цилиндрами при наличии направленного вдоль их оси градиента давления, уделено много внимания в книгах Джозефа (1981), Гольдштика и Штерна (1977). [c.142]

Класс течений растяжения, который, вероятно, можно аппроксимировать реальными течениями перед входом в трубу или вблизи выходного отверстия фильеры, представляет собой класс течений со стоком [34]. Такие течения могут быть стационарными в лабораторной системе отсчета, но даже в этом случае они не будут течениями с предысторией постоянной деформации. Растяжение нарастает в направлении течения вплоть до стока. Анализ течений со стоком для несжимаемой простой жидкости был выполнен в работе t34] для условий сферической и цилиндрической симметрии. Течение, приближенно описываемое сферически симметричным течением к стоку, имеет место в случае движения упруговязкой жидкости в области перед входом в трубу или круговым входным отверстием фильеры [35, 36]. Цилиндрическая симметрия ожидается для аналогичного течения в области перед щелью или прямоугольным каналом. [c.290]

Круговая подача выражается длиной дуги делительной окружности долбяка, на которую он поворачивается за один двойной ход (мм/дв. ход). Поперечным перемещением суппорта долбяку сообщают радиальную подачу — движение врезания долбяка в заготовку (Sp, мм/об. заг). Радиальная подача сообщается до достижения полной глубины впадины между зубьями. В дальнейи1ем процесс нарезания происходит при постоянном межценгровом расстоянии в течение одного оборота заготовки. Для устранения трения зубьев долбяка о заготовку перед каждым холостым ходом о, заготовка вместе со столом отводится от долбяка, а в начале рабочего хода подводится к долбяку (на схеме — двилсеиис As). [c.356]

Бетатрон — наиболее распространенный ускоритель. Ускорение электронов в нем происходит нри их движении но круговой орбите нри возрастающем в течение времерж магнитном поле. Он состоит из тороидальной вакуумной ускорительной камеры, расположенной между полюсами электромагнита, и электронной нушки, генерирующей электроны, а также ианравля10щей их в тороидальную камеру, где они ускоряются в вихревом электрическом поле, создаваемом магнитным нолем. В конце никла ускорения электроны смещаются с орбиты, вылетают на мишень, где возникает тормозное излучение. [c.125]

При расчете на статическую прочность предельные контактные напряжения но условию полного отсутствия течения материала выбирают для вязких материалоп равными 20, (а, — предел текучести). Местные течения материала в одной точке внутри тела не опасны и не заметны. Если имеет место хотя бы небольшое перекатывание и, следовательно, нёт оснований опасаться влияния времени на образование остаточных деформаций, предельные контактные напряжения можно повысить до 3(1,, а для круговой площадки контакта даже несколько выше. [c.142]

Количество тепла, отданного телом, как и совершенная над ним работа, тоже зависит не только от начального и конечного состояний, но и от пути перехода между ними. Тепло же, отданное в течение кругового процесса, равно площади соответствующего цикла, например, площади фигуры 1а2б1, показанной на рис.5.4. [c.106]

ИХ диаметральными краями. В результате этого в течение одной половины периода электрическое поле ускоряет ионы, образовавшиеся в диаметральном зазоре и направляющиеся во внутреннюю полость одного из электродов, где под действием магнитного поля они движутся по круговым траекториям и в конце концов опять попадают в зазор между электродами. Магнитное поле задается таким образом, чтобы время, необходимое для прохождения полуокружности по траектории внутри электродов, равнялось полупериоду колебаний. Вследствие этого, когда ионы возвратятся в зазор между электродами, электрическое поле изменит свое направление, и, таким образом, ионы, входя внутрь другого электрода, приобретут еще одно приращение скорости. Поскольку радиусы траекторий внутри электродов пропорциональны скоростям ионов, время, необходимое для прохождения таким ионом полуокружности, не зависит от его скорости. Поэтому если ионы затрачивают точно половину периода на первую половину своего оборота, то они будут двигаться и дальше в таком же режиме и, таким образом, будут описывать спираль с периодом обращения, равным периоду колебаний электрического поля, до тех пор, пока они не достигнут наружного края прибора. Их кинетические энергии по окончании процесса ускорения будут больше энергии, соответствующей напряжению, приложенному к электродам, во столько раз, сколько они совершили переходов от одного электрода к другому. Этот метод предназначен главным образом для ускорения легких ионов, и в проведенных опытах особое внимание уделялось получению протонов, обладающих высокими скоростями, потому что предполагалось, что только протоны пригодны для экспериментальных исследований атомных ядер. При применении магнита с плошад- [c.145]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...