Движение частицы точки прямолинейное

Черепковское свечение было объяснено в 1937 г. советскими физиками И. Е. Таммом и И. М. Франком на основе классической электродинамики . Они обратили внимание на то, что утверждение классической электродинамики об отсутствии потерь на излучение у равномерно и прямолинейно движущейся заряженной частицы опирается на предположение о том, что скорость движения частицы меньше скорости распространения света. Однако это условие может быть нарушено при движении частицы в среде с показателем преломления > 1. В этом слу- [c.235]

Сообщить электрически заряженным частицам большие скорости можно только с помощью электрического поля. Магнитное поле, как уже отмечалось, не изменяет величины скорости, так как сила, действующая со стороны этого поля, всегда нормальна к скорости частицы и поэтому изменяет лишь направление скорости. Если в ускорителях частиц применяется только электрическое поле, то движение частиц происходит по прямолинейным траекториям, вдоль которых на частицы действует ускоряющее электрическое поле. Применяя также и магнитное поле, можно заставить ускоряемые частицы двигаться по круговым (или близким к круговым) траекториям. Но по-прежнему для ускорения частиц необходимо применять электрическое поле, которое в этом случае должно действовать вдоль круговой траектории или отдельных ее участков. В соответствии с этим ускорители, в которых применяется только электрическое поле, называют линейными, а в которых применяется также и магнитное поле — циклическими. [c.209]

В задаче двух тел (если Вселенную считать состоящей всего из двух частиц) центр масс G движется равномерно и прямолинейно. Если известно движение центра масс G, а также движение Рг относительно G, то можно определить движение Рг в пространстве совершенно так же, разумеется, мо кно определить движение частицы Р . Поскольку точка G движется равномерно, можно воспользоваться ньютоновой системой отсчета (часто так и поступают) центр масс в ней будет находиться в покое. [c.74]

Исследование криволинейного движения частицы, сводящееся к задаче о нескольких прямолинейных движениях отдельных точек. Если равнодействующая сил, приложенных к движущейся частице, такова, что [c.154]

Легко указать значение постоянной р Уравнение у= принадлежит тому горизонтальному уровню, до которого поднялась бы наша весомая частица, если бы она была брошена из своего начального положения со скоростью Vq вертикально кверху. Действительно, если началу движения ( =3/ ) соответствует момент / = 0, то уравнение прямолинейного движения частицы в этом случае было бы следующее [c.218]

Эти уравнения определяют параболу, как это и следовало ожидать. Линейные члены в правой части равенств (6.135) описывают равномерное прямолинейное движение, т. е. то движение частицы, в котором бы она участвовала, если бы не было ускорения. [c.159]

Движение твердого тела называется плоским (или плоскопараллельным), если во время движения любая точка (частица) твердого тела остается в одной из параллельных плоскостей. При плоском движении траектория каждой точки тела лежит в плоскости, причем плоскости всех траекторий или совпадают, или параллельны друг другу. Например, при прямолинейном движении мотоцикла колеса и поршень совершают плоское движение, а вал привода от мотора [c.176]

Физически это очевидно, так как функция Грина описывает влияние точки х на х, а и — функция Грина, описывающая прямолинейные движения частиц. Математически это получается применением уравнения (11.9) с 1 вместо до и и вместо О к невидимой области Я — Ях- Тогда, поскольку х е/ х, левая часть равна нулю (а не /1(х, )), и мы получаем [c.251]

Чтобы проследить за движением частицы, первоначально находящейся в точке Р невозмущенной поверхности воды в прямолинейном канале, мы замечаем, что перемещение равно [c.395]

Если плоская стенка начнёт перемещаться с постоянной скоростью и, то скорость прямолинейного движения частиц вязкой несжимаемой жидкости будет определяться по формуле (2.20). А теперь изменим постановку задачи. Пусть до момента времени = О частицы жидкости и стенка им ли постоянную скорость С/ в отрицательном [c.315]

Поскольку энергия излучения обеспечивается кинетической энергией частицы, то скорость последней, строго говоря, не является постоянной. Однако если энергия частицы велика по сравнению с ее потерями, то движение частицы с большой точностью можно считать равномерным и прямолинейным. [c.10]

Если (р д) = О, то траекторию частицы называют геодезической линией в двумерном пространстве. Поскольку эта линия лежит на поверхности, то она не является прямой , а реальное движение частицы не будет прямолинейным равномерным. Понятие геодезической связано с производной вектора по направлению. Следует отметить, что в криволинейных координатах производная вектора ОА /дд не является тензором. Величина Г д, также не образует тензора. Тензором является конструкция [c.108]

Такое движение жидкости называется плоским вихревым движением, а начало координат — вихревой точкой или плоским вихрем. Это означает, что вдоль оси г расположен бесконечно длинный прямолинейный вихрь, вызывающий в перпендикулярной к нему плоскости движение частиц жидкости по концентрическим окружностям (более подробно см. гл. V). [c.72]

Типы сжатия струи. Для уяснения сущности явления сжатия струи рассмотрим движение частиц жидкости у -стенки сосуда. Сначала частицы опускаются вдоль стенки, затем по некоторой кривом движутся к отверстию. Если отверстие отстоит достаточно далеко от направляющих стенок, то кривизна всех линий токов будет наибольшей и сжатие струи проявится в полной мере со всех сторон. Чем ближе расположено отверстие к направляющей стенке, тем меньше кривизна линий токов, поступающих вдоль стенки, и тем слабее выражается сжатие струи с этой стороны. Если же отверстие будет расположено непосредственно у стенки, то ряд линий токов окажется прямолинейным и струя в какой-то части не получит сжатия. В соответствии с изложенным различают следующие виды сжатия [c.148]

Так как положение, при котором частица переходит в прямолинейное и равномерное движение, известно, то окончательное положение ее может быть легко найдено. [c.329]

НИИ покоя или равномерного прямолинейного движения, пока это состояние не будет изменено действующими на тело силами. Ньютон ничего не говорит о размерах тела, но в дальнейшем он показывает, что высказанные им аксиомы относятся к отдельной материальной частице или же к центру тяжести, в котором предполагается сосредоточенной масса всего тела. Таким образом, здесь под телом надо понимать материальную точку. [c.19]

Следует отметить, что этот вывод верен при условии v ас. Однако в материальной среде тела могут двигаться со скоростью, большей скорости света в данной среде . Можно доказать, что если заряженная частица движется со скоростью, большей скорости света в данной среде, то она излучает электромагнитную энергию даже при равномерном прямолинейном движении (эффект Вавилова — Черенкова). [c.32]

Считаем, что относительная скорость отделения частиц постоянна по величине и направлена в сторону, противоположную скорости г) движения точки переменной массы (рис. 323). Тогда, проектируя (4") на ось Ох, направленную по скорости движения точки, дифференциальное уравнение прямолинейного движения точки переменной массы принимает вид [c.512]

Пусть точка переменной массы или ракета движется прямолинейно в так называемом, по терминологии Циолковского, свободном пространстве под действием только одной реактивной силы Считаем, что относительная скорость щ отделения частиц постоянна и направлена в сторону, противоположную скорости и движения точки переменной массы (рис. 166). Тогда, проецируя (4") на ось Ох, направленную по скорости движения точки, дифференциальное уравнение прямолинейного движения точки переменной массы принимает вид [c.538]

Относительное ускорение частицы воздуха w =0, так как относительное движение по условию задачи равномерное и прямолинейное. Переносным ускорением ууд является ускорение точки С капала компрессора, т. е. нормальное ускорение (рис. 56) [c.149]

Быстрая заряженная частица в постоянном магнитном пол движется с ускорением, перпендикулярным к направлению ее движения, а значение ее скорости совсем не изменяется. Если частица неустойчива, то измеренный период полураспада должен быть в точности равен тому периоду полураспада, который получился бы, если бы она двигалась прямолинейно с той же скоростью в отсутствие магнитного поля. Это предсказание подтверждается опытами с (х -мезонами, распадающимися с периодом полураспада 2,2-10- с на электрон и нейтрино. Одно и то же собственное время полураспада наблюдается как для свободно движущихся --мезонов, так и для ц--мезонов, совершающих спиральное движение в магнитном поле или даже неподвижных. Общепризнано, что специальная теория относительности дает достаточно точное описание кругового (т. е. ускоренного) движения заряженных частиц в магнитном поле. [c.362]

Легко видеть, что линии тока (i 3 = onst) в данном течении являются концентрическими окружностями с центром в начале координат, а эквипотенциали (ф = onst) — прямыми, выходящими из той же точки (рис. 113). Такое течение создается прямолинейным вихревым шнуром (плоским вихрем). Существенно, что потенциальность данного течения нарушается в особой точке г = 0. Действительно, для любого контура, охватывающего начало координат, согласно (7-14) циркуляция Г равна одной и той же величине — 2пВ. Поэтому на основании теоремы Стокса можем заключить, что в начале координат расположен точечный вихрь, интенсивность которого равна указанному значению циркуляции. Во всех остальных точках плоскости течения движение безвихревое, хотя частицы имеют круговые траектории (линии тока). В этом нет противоречия, так как движение частиц по круговой траектории происходит без вращения, т. е. поступательно. [c.233]

На первый взгляд может показаться, что понятие устойчивости по Ляпунову является естественным обобщением устойчивости, рассматривавшейся нами для положения равновесия (которое можно трактовать как вырожденную характеристику). Но для классической динамики это понятие оказывается не всегда пригодным, поскольку оно связано со слишком сильными требованиями, накладываемыми на систему. Правда, выше мы привели несколько примеров, для которых имеет место устойчивость в указанном мысле, однако дан е для весьма простых систем, для которых интуитивное представление об устойчивости не вызывает сомнений, критерий устойчивости по Ляпунову не выполняется. Рассмотрим, например, частицу, движущуюся прямолинейно в силовом поле. Согласно определению устойчивости по Ляпунову движение в однородном поле неустойчиво это же относится и к обычному либрационному движению (если не считать некоторых тривиальных исключений, таких, как колебания гармонического осциллятора). Если однородное поле имеет направление вдоль оси Ох, то невозмущенной характеристикой, проходящей через начальную точку (а, и), будет [c.477]

Условия прямолинейности движения В предыдущей главе мы рассмотрели дифференциальные уравнения движения материальной частицы под действием заданных сил, когда движение этой частицы ничем не стеснено, не ограничено никаким заранее данным условием, или, как говорят, когда частица свободна. Теперь мы займёмся расЛютрением простейшего случая движения свободной материальной частицы, а именно того, когда эта частица движется прямолинейно. Если одну из координатных осей, например Oj , направим параллельно рассматриваемой траектории, то уравнения этой траектории будут [c.142]

Физ. механизмы волнообразования могут быть связаны либо с ускоренным, либо с равномерным движением излучающих объектов — тол, зарядов и т. д. К первому случаю относится, напр., излучение В, при колебат. движениях частиц, ударе барабанной палочки, pe iKOM торможении заряж. частицы, взрывном расширении газов и т, п. В электродинамике такое излучение наз, тормозным. При этом спектр частот излучения определяется спектром ф-ции источника. При пе-риодич., напр, синусоидальном поступательно-возвратном, движении возмущающего тела (осциллятора) с произвольной амплитудой оно излучает В. с частотами (О, 2(й,. .., кратными частоте своих колебаний со, т. е. на частоте колебаний тела и её гармониках. Естеств, обобщением этого механизма излучения является образование В. при движении тела или заряда по криволинейной траектории. Движение по кругу эквивалентно суперпозиции двух ортогональных прямолинейных осцилляторных движений, и наоборот, два круговых движения в противоположных направлениях могут быть эквивалентны одному прямолинейному осцилля-торному движению. В акустике подобным образом излучают винты двигателей, в электродинамике — частицы, вращающиеся в магн. поле (магн.-тормозное излучение). При равномерном движении объекта в однородной среде излучение возможно, только если он движется со скоростью, превышающей скорость. распространения В, в этой среде, т. е, при сверхволновом — сверхзвуковом, сверхсветовом и т. д, движении. Возмущение, создаваемое движущимся телом, как бы сдувается средой. Порождаемое при этом излучение сосредоточено в конусе с углом при вершине (в точке нахождения тела), равным а=агс os г ф/У, где Оф — фазовая скорость В., У — скорость тела. В среде без дисперсии этот конус (конус Маха) одинаков для всех частот, [c.322]

Пример I. Движение частицы по горизонтальной шероховатой плоскости, совергла ющей продольные гармонические колебания. Уравнение относительного движения частицы по горизонтальном плоскости, совершающей прямолинейные гармонические колебания в той же плоскости с частотой 0), и амплитудой А (рнс. 19), может быть записано в форме [c.99]

Следовательно, если речь идет о формоизменении выделенной частицы, то при однонаправленном сдвиговом течении результаты для любого криволинейного сдвигового движения будут совпадать с результатами, полученными в предыдущих главах для прямолинейного сдвигового течения. (При переходе от прямолинейного сдвигового течения к криволинейному все же изменяются такие величины, как ковариантная производная Д .) [c.429]

И далее еще более общим образом если части Вселенной расположены надлежащим образом, то прямолинейное движение является излишним и неестественным . Оно может быть использовано природой, по Галилею, тогда, когда какое-либо тело насильственно смещено с естественного места ,— тогда тело, быть может, возвращается к этому месту по прямой, ибо это, как кажется, происходит с частью Земли, отделенной от целого. Галилей подчеркивает слово кажется, ибо он, по его же словам, не чужд мысли, что даже и для такого действия природа не пользуется прямолинейным движением. Итак, инерционное движение у Галилея — это для небесных тел (безоговорочно) движение по кругу, для земных тел ( частей Земли ) — движение по горизонтальной прямой, которая является хорошим приближением для касательной к ней окружности с центром в центре Земли. Но уже через несколько лет после издания Бесед Декарт публикует свои Начала философии , где он, исходя из постулированного им закона сохрз пеяъя количества движения и ссылаясь на теологические соображения, утверждает, что каждая частица в природе всегда стремится перемещаться не по кривым, а по прямым линиям. И это правило связано с тем, что Бог неподвижен и сохраняет движение в природе весьма простым способом не таким, каким оно было в ка- [c.94]

Пусть на точку, движение которой происходит прямолинейно в среде без сопротивления, не действуют внешние силы. Очевидно, что в этом случае относительная скорость истечения частиц V коллинеарна реактивному вектору R и направлена в сторону, противоположную движению точки. Следует определить закон движения и скорость движения точки. При сделанных допуш ениях получим интеграл движения Q t) = С = onst, который в скалярной записи дает уравнение [c.149]

Движение каждой частицы будет прямолинейным и простым гармоническим направление движения изменяется от вертикального в пучностях (кх = тл) до горизонтального в узлах (кх =(т+ 7а) )-Амплитуда вертикального движения падает от а соз кх на поверхности до О на дне, в то время как амплитуда горизонтального движения уменьшается в отношении сЪкк 1. [c.457]

Если рассматривать силу вязкости как касательное напряженке, а производную от скорости движения частицы по нормали к направлению скорости как удвоенную скорость деформации сдвига, то гипотеза Ньютона о силе вязкости жидкости будет сводиться к тому заключению, что касательное напряжение пропорцаонально скорости деформации сдвига. Такое заключение было сделано в 4 для случая прямолинейно-параллельного движения жидкости. [c.59]

Пленочная сепарация основана на принципе прилипания частиц влаги, находящейся в паре, на увлажненную или сильно развитую поверхность. При ударе потока влажного пара о такую вертикальную или наклонную поверхность на ней образуется в результате слияния мельчайших частиц влаги сплошная водяная пленка, которая достаточно прочна и не отрывается паром, но в то же время беспрепятственно и непрерывно стекает в водяное пространство барабана котла, а пар через крышку циклона выходит в паровое пространство котла. Установка жалюзей в верхней части циклона служит для перевода вихреобразного движения пара в прямолинейное, что способствует лучшему использованию пароводяного пространства барабана котла. [c.107]

Мы представляем себе, что в состоянии теплового равновесия каждая молекула жидкости или гааа находится в непрерывном движении, причем скорость в газах достигает нескольких сот ж/ск. В газах, где расстояние между молекулами сравнительно велико, молекула движется прямолинейно до первого столкновения с другой молекулой. Здесь она быстро меняет как направление своего движения, так и iiopo Tb его. В воздухе при нормальном давлении число таких столкновений отдельных молекул достигает нескольких миллиардов в 1 ск., и каждый раз меняется характер движения. В жидкостях, где молекулы настолько близки, что все время влияют друг на друга, их движение еще более сложно и запутано. Молекулы в своем движении наталкиваются на взвешенные в жидкой среде более крупные частицы с равных сторон и с разной си.]юй. Если частица велика, то число испытываемых ею отдельных толчков громадно, и действие их в среднем уравновешивается, ва данное, даже очень короткое время она успеет испытать столько же толчков справа, сколько и слева, столько же сверху, сколько и снизу, и в результате мы ничего кроме равномерного, всестороннего, сжимающего ее давления (гидростатич. давления) не заметим. Но чем мельче эта частица, тем меньше число испьпывае-мых ею за данное время толчкон, и здесь может оказаться, что в одии момент толчки справа перевешивают толчки слева, в другой момент перевешивают толчки снизу, в третий — спереди, потом, быть может, сверху и т. д. Каждый такой перевес толчков с определенной стороны двигает частицу и перемещает ее. Если мы и не видим непосредственно отдельного молекулярного толчка, то замечаем, как они все кидают частицу то в одну то в другую сторону. Ясно, что чем меньше частица и чем сильнее испытываемые ею толчки, тем резче будет размах ее движения, к-рое и наблюдается как Б. д.- [c.563]

Допустим теперь, что какая-либо частица движется относительно неподвижной системы отсчета 5 по криволинейной траектории с переменной по величине скоростью у. В специальной теории относительности допускаются только такие пространственно-временные системы отсчета, которые движутся относительно 5 равномерно и прямолинейно. Возьмем бесконечное множество таких систем, движущихся со всевозможньШи скоростями и во всевозможных направлениях. Система отсчета, относительно которой мгновенная скорость частицы равна нулю, и связ анные с ней часы называются сопутствующими. При движении частица непрерывно переходит из одной сопутствующей системы отсчета в другую. Разобьем траекторию частицы в системе 5 на бесконечно короткие отрезки. Пусть — время, затрачиваемое в системе 5 на прохождение одного из таких отрезков. Согласно (106.2), по сопутствующим часам на то же движение потребуется время =з = 1 — Конечный промежуток времени,"измеренный по [c.646]

Пример82 Маитиик Фуко. При движении материальной точки относительно Земли, кроме центробежной силы инерции, нужно учитывать силу Кориолиса, которая Направлена перпендикулярно скорости движения точки Она будет вызйвать отклонение частицы от прямолинейного движения (отклонение вправо морских течений в северном полушарии, преимущественное размывание правых берегов рек, отклонение свободно падающего тела к востоку и др ) [c.103]

Траектории всех частиц жидкости - прямолинейные горизонтальные прямые, радиально сходящиеся к центру скважины, а скорости фильтрации во всех точках любого поперечного (перпендикулярного к линиям тока) сечения потока параллельны и равны между собой изотахи и эквипотенциальные поверхности перпендикулярны траекториям и образуют цилиндрические окружности с осью, совпадающей с осью скважины. Схемы линий тока в любой горизонтальной плоскости потока будут идентичными и для характеристики потока достаточно рассмотреть движение жидкости в одной горизонтальной плоскости. [c.23]

Решение. Сложное движение точки М (частицы материала) слагается из переносного движения, представляющего собой вращение трубы вокр)т вертикальной оси 0 Zi, и относительного прямолинейного движения частицы вдоль оси Ох (рис. [c.151]

Независимо от того, движется частица в пространстве или покоится, ее положение на диаграмме Минковского характеризуется некоторой кривой, называемой мировой линией частицы. Так, частица, находящаяся в покое в начале координат исходной системы Охх, имеет своей мировой линией ось л == 0 частица, равномерно движущаяся из начала координат системы Охх сэ скоростью V, имеет мировой линией прямую, образующую с осью X угол ar tg(u/ ) световой луч, исходящий из начала координат, имеет мировыми линиями прямые (18) и т. д. Как следует из предыдущего, мировые линии частиц, совершающих произвольное (не обязательно равномерное и прямолинейное) движение, полностью состоят из временно-подобных точек, так как мгновенная скорость этих частиц не может превышать с. [c.454]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...