Функция функции возбуждения

V если их несколько). Функция / (v) носит название оптической функции Рис. 232. Вид оптической функции воз- возбуждения спектральной линии. буждения спектральной линии. g соответствии с эксперименталь- [c.438]

Минимизация функций возмущения и устранение зон резких изменений этих функций. Функции возмущения И , [см. (5.60)] играют существенную роль в возбуждении колебаний привода и ведомой части механизма. В ряде случаев (например, в кулачковых механизмах) функции в рамках конкретной задачи зависят от принятого закона движения. Ниже приводятся некоторые функционалы, имеющие смысл динамических критериев [c.198]

Для получения функции импульса возбуждения F (t) используется первый положительный полупериод синусоиды sin Qi, определяемой с учетом компенсации фазовых и амплитудных погрешностей из машинных уравнений [c.40]

Для определения динамической жесткости при крутильных-или продольных колебаниях необходимо располагать возбудителем соответствующих механических колебаний, силоизмерительным приспособлением (динамометром крутящих моментов или продольных усилий) и прибором, измеряющим перемещение в точке возбуждения. Возбуждение колебаний производится на необходимом диапазоне частот для каждой частоты измеряется силовая амплитуда и амплитуда перемещения. Отношение этих амплитуд будет представлять динамическую жесткость, которая является функцией частоты возбуждения. [c.407]

Очевидно, что учет волновых функций различных возбужденных состояний дает разные вклады в нелинейные восприимчивости. Для того чтобы выявить особенности состояний, учет которых дает максимальные вклады в восприимчивости, рассмотрим двухуровневую систему, т.е. систему, имеющую лишь один возбужденный уровень. В зтом случае первые члены суммы (54) равны нулю, и для компоненты нелинейной восприимчивости (гиперполяризуемости) получим [c.29]

Величина /, входящая в граничное условие (24.20), является функцией энергии возбуждения ядра W =-ЕВ, где В—энергия связи частицы в ядре. Функция / (W) определяется логарифмической производной от волновой функции составного ядра. Если исходить из уравнения Шредингера [c.240]

Здесь S — функция светового возбуждения А5 — оператор Лапласа V — фазовая скорость световой волны. Колебание, соответ- [c.266]

Реальные коэффициенты сферической аберрации, связанные с объектом при бесконечном увеличении и отнесенные к изображены на рис. 137 как функции параметра возбуждения для различных з/О. Для малых возбуждений сферическая [c.499]

Интегрирование здесь производится так же, как п в ф-ле (1). Время свободного пробега возбуждений, как и в случае неидеального Ферми газа, обратно пропорционально квадрату области размытия распределения Ферми, т. е. т 1 /7 . Поэтому при достаточно низких темп-рах и нек-рой фиксированной частоте условие шт 1 будет нарушено. Нри шт 1 звук будет затухать па расстоянии порядка длины волны, т. е. перестанет распространяться. Исследование кинетич. уравнения для функции распределепия возбуждений в Ф. ж. показывает, что нри 1 может [c.297]

Ионное состояние Х+У соответствует возбужденному состоянию комплекса. Волновой функцией этого возбужденного состояния будет [c.443]

Свойства спектра вблизи порога распада на два возбуждения с параллельными не равными нулю импульсами. При интегрировании по в (26.6) существенны, как это следует из физических соображений, те значения импульса д и частоты т, с которыми рождаются возбуждения вблизи порога. Но эти значения импульса и энергии не являются особыми для гриновских функций рождающихся возбуждений. Единственная особенность такой точки заключается в том, что в ее окрестности данное возбуждение могло бы слипнуться с другим — процесс, который невозможен при абсолютном нуле из-за отсутствия реальных возбуждений. Поэтому гриновские функции, стоящие под интегралом в (26.6), имеют вблизи полюса простой вид (26.4) [c.313]

В приближении Кондона, когда волновая функция вибронного возбуждения изображается произведением [c.412]

Это уравнение имеет типичную форму уравнения диффузии при наличии объемной силы. Величина ) = (а 1 Л е) играет роль коэффициента диффузии, ее размерность рек (поскольку координата п безразмерна). От функции распределения возбужденных атомов по п, Мп, легко перейти к функции распределения по энергии связи ф( ). Очевидно, Л" = [c.349]

Рис. Д.1. Электрон в бесконечно высокой потенциальной яме. а) График К(г). Горизонтальными линиями Я, и г показаны уровни энергии первой и второй моды (основное и первое возбужденное состояния). Кинетическая энергия Еп—У, пропорциональна п , поэтому на графике г — в четыре раза больше, чем 1 — VI. б) Волновая функция основ-чого состояния /1(2). в) Волновая функция первого возбужденного состояния.

Рис. Д. 2. Электрон в конечной потенциальной яме. а) График V (z). Горизонтальными линиями 1 и Ег показаны уровни энергии первой и второй моды (основное и первое возбужденное состояния), б) Волновая функция основного состояния fi(z). в) Волновая функция первого возбужденного состояния.

Мнимая часть диэлектрической проницаемости связана с коэффициентами поглощения электронного газа. Изб-функции в (13.15) видно, что поглощение наступает всегда, когда энергия падающей волны /ш равна разности энергий двух состояний к и к + д. Таким образом, с поглощением связано возбуждение пар типа, описанного на рис. Зи 15. Здесь также закон сохранения энергии, обусловленной б-функцией, ограничивает возбуждение пар в электронном газе заштрихованной областью рнс. 3 и 15. Над этой областью / со > (Д /2т) ( +9) Эта область исчезающего поглощения характеризуется тем, что Йю больше любой, встречающейся в знаменателе (13.14), разности энергий Е к- -д) — Е (к). В этой области формула (13.14) может быть легко преобразована. Для этого сумму по к разделим на две части. Введем в качестве новых индексов суммирования в первой части к + д, во второй [c.67]

Собственные функции для возбужденных состояний легко можно получить подобным образом. [c.72]

Величина Ер отсчитывается от химического потенциала Но системы невзаимодействующих частиц. При Г = 0 Бсе состояния с импульсом р < Ро заполнены, в то время как состояния с импульсом р> ро—пусты. Импульс Ро, радиус заполненной сферы Ферми, просто связан с концентрацией электронов. При конечных температурах функция распределения возбуждений с импульсами р имеет вид [c.21]

Для вычисления кинетических коэффициентов растворов необходимо найти функции распределения возбуждений В растворе при наличии небольших градиентов термодинамических величин и скоростей. Очевидно, что такая задача может быть решена лишь для слабых растворов, когда примесные возбуждения можно рассматривать как некоторый идеальный газ. Мы ограничимся рассмотрением явлений диффузии и теплопроводности, которые, согласно (24.60), тесно связаны между собой и вместе определят теплопередачу в растворах. Кинетическое уравнение, определяющее функцию распределения возбуждений п, в растворе имеет обычный вид (18.1) [c.152]

При очень малых к волновая функция описывает возбуждение типа звуковой волны. Это следует из свойств функции Ч о. Предположим, [c.431]

Возбужденные состояния. Объяснение сверхтекучести. Пользуясь аналогией с более простыми бозе-системами, находим, что волновая функция первого возбужденного состояния "ф должна иметь один узел и быть симметричной. Поскольку функция ф [c.370]

Однако в случае жидкого гелия % не является правильной волновой функцией основного состояния, поскольку она не обнаруживает нужного поведения на малых расстояниях. Например, из ее вида не следует, что невозможно перекрытие двух атомов и т. д. Предположим, что ф является правильной волновой функцией основного состояния, которая учитывает короткодействующие корреляции. Тогда по аналогии с (11.12) правильная волновая функция низколежащего возбужденного состояния к записывается в виде [c.373]

При большой степени детализации маршруты представляются состоящими из проектных процедур, например для БИС имеем разработку алгоритма функционирования, абстрактный синтез конечного автомата, структурный синтез функциональной схемы, верификацию проектных решений функционально-логического проектирования, разбиение функциональной схемы, ее покрытие функциональными ячейками заданного базиса, размещение, трассировку, контроль соблюдения проектных норм и соответствия электрической и топологической схем, расслоение общего вида топологии, получение управляющей информации для фотонаборных установок. Возможна еще большая детализация маршрута с представлением проектных процедур совокупностями проектных операций, например структурный синтез функциональной схемы БИС можно разложить на следующие операции поиск эквивалентных состояний конечного автомата, реализацию памяти, кодирование состояний, определение функций выхода и возбуждения элементов памяти, синтез комбинационной части схемы. [c.357]

Типичными являются механические характеристики электро-двигателей постоянного тока с параллельным (рис. 43., а) и последовательным (рис. 42, б) возбуждением. Функция, Ид == /Ид (ш) [c.57]

Эта энергетическая функция обобщает все вопросы строения и состава реагирующих веществ и способов их возбуждения (термическое, радиационное, электронный удар). Таким образом, далеко не все столкновения молекул реагирующих веществ будут активными, а только те, которые будут обладать энергией, равной или большей энергии активации. [c.296]

Случайные вибрационные возбуждения зачастую не являются полностью предсказуемыми, подобно гармоническому или полигармоническому возбуждению. Например, такие процессы, как аэродинамический шум струи газа, пульсация жидкости при ее движении в трубопроводе, вибрации платформы, на которой установлено несколько агрегатов, вибрации, обусловленные шероховатостями пар трения, являются по своей природе стохастическими. Эти процессы трудно аппроксимировать регулярными функциями. Стохастический сигнал не может быть представлен графически наперед заданным, так как он обусловлен процессом, содержащим элемент случайности. [c.271]

Из уравнений (4.7) видно, что Ёф является функцией 1а, а следовательно, /ф, т. е. ЭДС источника определяется режимом работы. цепи. В частном случае неявнополюсной синхронной машины, когда xa=xq, Ёф определяется только ЭДС возбуждения и не зависит от тока цепи. Если учесть также влияние магнитного насыщения, то в общем случае не только ЭДС, но и параметры схемы замещения будут иметь нелинейные характеристики в зависимости от тока цепи. Тем не менее переход к схемам замещения и векторным диаграммам позволяет использовать для решения хорошо известные методы расчета линейных и нелинейных электрических цепей постоянного и переменного тока. [c.88]

Функция ho зависит от конструктивных и обмоточных данных, тока возбуждения и для своего определения требует расчета магнитной цепи индуктора с учетом рассеивания. Поэтому ho нельзя выразить аналитически через геометрические размеры индуктора, как в предыдущем примере. Следовательно, частные производные Ла по геометрическим размерам неизвестны и аналитический подход к решению задачи невозможен. [c.105]

При построении вычислительных алгоритмов ЭМП для оптимального выбора варьируемых конструктивных параметров целесообразно использовать функции ограничений в виде равенств с целью сокращения размерности задач оптимизации. Отдельные параметры оптимизации могут быть однозначно определены через явные или неявные решения ограничений-равенств. Неявные решения при расчетах на ЭВМ находятся приближенно с помощью обратных итерационных связей. Для этого заранее устанавливается погрешность выполнения равенств, которая позволяет преобразовать равенства к двусторонним неравенствам. Например, для синхронного генератора ограничения-равенства по предельным значениям перегрузочной способности, механического напряжения ротора и МДС возбуждения можно представить в виде [8] [c.142]

Колебания скорости звена приведения при работе машинного агрегата приводят к изменению момента движущей силы Мд, так как для большинства двигателей Мд является функцией ш (см. гл. 22). У ряда двигателей — синхронных электродвигателей, гидродвигателей и др. (см. гл. 20), имеющих жесткую характеристику, эти колебания незначительны. Но для некоторых (асинхронных, постоянного тока с параллельным возбуждением и др.) они существенны. Поэтому для более точного определения момента инерции маховика следует учитывать характеристику двигателя. Если участок [c.345]

Теория ядерных реакции должна дать правдоподобную картину механизма реакции и количественное объяснение величины сечения, вида функции возбуждения ядерных реакций, а также количественное истолкование данных об угловом и энергетическом распределении продуктов реакции. Этот обширный круг вопросов, относящихся к ядерным реакциям всевозможных типов, в наше время пока не может быть истолкован в рамках какой-то одной общей последовательной теории. Большое применение нашли представления о составном , или промежуточном, ядре, выдвинутые Н. Бором еще в 1936 г., которые дали исключительно широкие возможности для анализа ядерных реакций и позволили глубже заглянуть во многие ядерные явления. [c.273]

Еслп пзлучение пекогерентно, то результат взаимодействия с ансамблем представляет собой простую сумму взаимодействий отдельных фотонов о отдельными атомами возбужденные атомы описываются волновыми функциями, имеющими различные фазы. Такой ансамбль называется некогерентным ансамблем. Если излучение когерентно, то фазы волновых функций всех возбужденных атомов будут одинаковы. Такой ансамбль называется когерентным ансамблем. [c.178]

Полученное выражение позволяет вычислять плотность мощности охлаждения как функцию частоты возбуждения для заданных интенсивности накачки и температуре. Если выбрать частоту накачки при которой эффективность охлаждения максимальна, то в пределе I оо мы получим максимальную плотность мощности охлаждения только как функцию температуры. На рис. 3.13 показана такая зависимость при концентрации трёхвалентного иттербия в 1 вес.%, что эквивалентно N = 2,42 10 ионов в см . максимальная плотность мощности охлаждения падает от значения 50 Вт/см при температуре 300 К до 1 Вт/см при 100 К, и до 0,1 Вт/см при 77 К [19]. [c.135]

М0ЖНЫХ в этой области приближений. Последние диктуются в первую очередь типом кристалла и природой рассматриваемых возбуждений. Так, в ионных кристаллах в инфракрасной области особенно существенными являются оптические ветви колебаний решетки [24]. Однако в тех же ионных кристаллах в области более высоких частот, а особенно в молекулярных кристаллах и некоторых полупроводниках, основную роль играют возбуждения электронного типа [25, 25а]. Наглядно эти возбуждения могут быть представлены как переходящее от узла к узлу возбужденное состояние молекулы (экситон Френкеля) или движущаяся связанная пара электрон-дырка (экситон Ванье — Мотта). Вместе с тем, в силу трансляционной симметрии кристалла, собственные функции, отвечающие возбуждениям, охватывают весь кристалл и имеют характер модулированных плоских волн с волновым вектором к ). Если при этом ограничиться для простоты случаем идеальной неподвижной решетки, то волновая функция возбуждения может быть записана в виде (см., например, [25]) [c.22]

На самом деле всё не так просто. Потенциал примеси не является чисто кулоповским и отличается у разных атомов. Это приводит к так называемому потенциалу центральной ячейки и химическому сдвигу локальных уровней. Химический сдвиг важен особенно для основного состояния, так как оно менее локализовано и волновая функция в возбужденных состояниях обрагцается в ноль в начале координат (и не чувствует потенциал центра ячейки). Примеры энергии основного состояния трех доноров и трех акцепторов (в электрон-Вольтах) [c.23]

Соотношение (11.15) помогает нам понять, почему невозможно представить движение отдельного атома в жидком гелии как возбужденное состояние нефононного типа с низкой энергией. Волновая функция такого возбуждения имела бы вид [ехр (1 К-К,-)] ф, т. е. была бы несимметричной функцией. Симметризуя эту функцию простейшим образом, получаем выражение 2 ехр ( К К,-) Ф, [c.374]

Зонная структура твердого тела является результатом взаимодействия волновой функции электрона с рещеткой. Зонная структура позволяет найти частоты и направления, для которых волновая функция электрона может или не может проходить через решетку. Отражение электронной волны под углами Брэгга от кристаллографических плоскостей является идеально упругим и не вносит вклада в электрическое сопротивление. Для каждого кристалла и каждой электронной конфигурации условия Брэгга налагают определенные ограничения на направление волнового вектора и значения энергий, которые может принимать электронная волна. Эти ограничения в направлениях и значениях энергий приводят к появлению щелей в почти непрерывном спектре энергий и направлений. Именно эти щели (порядка 1 эВ для полупроводников и 5 эВ или больше для хороших диэлектриков) обусловливают сильнейшие различия между металлами, полупроводниками и диэлектриками (рис. 5.2). Для металлов характерно, что уровень Ферми оказывается внутри зоны, имеющей вакантные энергетические уровни. Полупроводники имеют полностью заполненную разрешенную зону. Ширина запрещенной зоны у них невелика, н поэтому ие большое число электронов при тепловом возбуждении может перейти в расположенную выше разрешенную зону. Диэлектрик отличается от полупроводника тем, что его запрещенная зона очень велика, и практически ни один возбужденный электрон не может ее преодолеть. [c.190]

Излучающий атом можно представить в виде затухающего осциллятора, излучение которого поляризовано (см. 1.5). Поместим этот осциллирующий диполь, состоящий из положительно заряженного ядра и электрона Мяд/гил 1), во внешнее постоянное магнитное поле Нвнеш Такой диполь будет прецес-сировать в плоскости, перпендикулярной Нвнеш- Если бы можно было следить за поляризацией излучения одного диполя в направлении внешнего магнитного поля, то мы заметили бы, что плоскость поляризации со временем поворачивается. Осциллятор затухающий, поэтому одновременно с поворотом плоскости поляризации будет убывать и интенсивность излучения. Естественно, что чем быстрее затухает излучение (т.е. чем меньше время жизни возбужденного состояния), тем на меньший угол успеет повернуться плоскость поляризации. На опыте наблюдгштся излучение когерентно возбужденного ансамбля атомов и измеряются его поляризационные характеристики как функции внешнего магнитного поля. После несложной математической обработки результатов наблюдения можно определить среднее время жизни атома в возбужденном состоянии. [c.229]

Выше отмечалось, что величина сечения существенно зависит от условий реакции, и в частности от величины энергии налетающей частицы. Зависимость сечения а той или иной ядерной реакции от энергии S бомбардируюп ей частицы о -= f (S) называется функцией возбуждения рассматриваемой ядерной ре-икцин. Функции возбуждения обычно представляются в виде кри- [c.272]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...