Функция возмущения

Рис. 25. Пример функции возмущения со скачками

В практике инженерных расчетов могут также встретиться случай, когда функция возмущения W имеет вид, достаточно сложный для ее аппроксимации на всем кинематическом цикле. В этом случае ее следует либо аппроксимировать на отдельных участках более простыми функциями, либо, выделив характерные участки, определить частное решение и его производную методами численного интегрирования. При этом для участка j i [c.94]

Пример. Дано k = 160 рад/с <и = 2я/т = 20 рад/с X = 2яб = 0,2. График функции возмущения W (t) приведен на рис. 25. Здесь на каждом периоде могут быть выделены три участка [c.95]

Решение В виде ряда ПО производным функции возмущения W. [c.96]

Эквивалентный скачок. До сих пор мы рассматривали скачок функции возмущения W как мгновенное изменение этой функции в зоне разрывов 1-го рода. Однако в расчетной практике могут встретиться случаи, когда функция возмущения резко изменяется за конечный, хотя и достаточно малый промежуток времени А/. Количественные характеристики, позволяющие считать изменение W резким, а интервал — малым, будут приведены ниже. В этом случае характер поведения системы на самом промежутке s.t, как правило, не представляет большого практического интереса, так как максимальный динамический эффект проявляется уже за пределами этого участка [14, 17, 18]. Учитывая вышеизложенное, представляется целесообразным воспользоваться более широким понятием эквивалентного скачка, включая в него достаточно резкие изменения W. При этом в качестве условия эквивалентности можно принять идентичность динамического последействия за пределами участка А . [c.108]

Типовые случаи резкого изменения функции возмущения [c.109]

Минимизация эквивалентного скачка. При динамическом синтезе цикловых механизмов может быть поставлена следующая задача оптимизации при заданном на отрезке времени А перепаде функции возмущения найти такую функцию W t), при которой значение эквивалентного скачка было бы минимальным. Это условие может быть усилено дополнительным требованием, согласно которому значение этого минимума должно быть равно нулю. Таким образом, по сути дела речь идет об условиях квази-статического нагружения, т. е. о таком нагружении системы, при котором на участке f + Af имеют место нулевые начальные условия. [c.114]

Далее остановимся на определении функции возмущения Wr (t)- Разложение возмущения по главным формам колебаний осуществляется с помощью следующей зависимости [65] [c.133]

Коротко остановимся на физической сущности слагаемых функции возмущения W. Эта функция, имеющая размерность углового ускорения, соответствует возмущающему моменту, приходящемуся на единичный момент инерции. Первое слагаемое выражения (5.7) пропорционально кинетической мощности ведомого звена (см. п. I) и характеризует нагрузку привода, возникающую вследствие переменных инерционных сил на ведомом звене. Второе слагаемое, если речь идет о кулачковом механизме с силовым замыканием, отражает воздействие на привод переменной составляющей усилия замыкающей пружины наконец, третье слагаемое соответствует [c.166]

Минимизация функций возмущения и устранение зон резких изменений этих функций. Функции возмущения И , [см. (5.60)] играют существенную роль в возбуждении колебаний привода и ведомой части механизма. В ряде случаев (например, в кулачковых механизмах) функции в рамках конкретной задачи зависят от принятого закона движения. Ниже приводятся некоторые функционалы, имеющие смысл динамических критериев [c.198]

Кр (ti. Та) — корреляционная функция возмущения. [c.34]

В случае пограничного слоя с границами в бесконечности на функцию возмущения необходимо наложить только два граничных условия, а именно возмущение в бесконечности должна равняться нулю. Таким [c.110]

Простейший способ определения функции возмущения — конечноразностный метод сеток . Известно, что численные методы бывают двух видов явные, в которых численное решение может быть выполнено шаг за шагом исходя из данного дифференциального уравнения и известных начальных и граничных условий, и неявные, в которых неизвестные значения связываются между собой системой уравнений [1]. [c.211]

Остановимся на одном важном свойстве функции щ-, щ не зависит от краевых условий, а целиком определяется взаимным расположением точек (г)—(Хц, Тц) и видом дифференциального уравнения. Таким образом, для данного вида уравнения связь внутренних и внешних точек области жесткая и определенная однажды функция возмущения справедлива при любых краевых условиях. На рис. 3 показано поле, полученное для точки А полуограниченного стержня при р — 2. Для определения температуры в точке А в момент времени достаточно умножить значения щ поля при на соответствующие значения [c.213]

Отличительной особенностью ps является зависимость от разности температур Та. — Тв, т. е. от термодинамической силы в смысле термодинамики необратимых процессов. Таким образом, кинетическая энтропия, записанная с точностью до членов порядка ps(2) включительно, оказывается функцией не только переменных состояния и но и термодинамической силы. В этом и состоит принципиальное отличие кинетической энтропии от термодинамической. Явный вид ps(2) позволяет определить точность, с которой можно описывать бинарную двухтемпературную смесь газов с помощью термодинамических потенциалов. Эта точность определяется наибольшим членом в p.s( , который имеет порядок Члены порядка р, в (21) обязаны своим происхождением функции возмущения легкой компоненты. Вклад функции возмущения тяжелой компоненты в кинетическую энтропию оказывается более высокого порядка (—р- ). [c.115]

Функция возмущения [c.47]

ГИИ q выражается через функцию возмущения фг следующим образом [c.56]

Рассматривая прие.м фотоэлектрическим приемником, обозначим через Яо невозмущенный оператор Гамильтона для одного электрона фотокатода. Если на систему (в данном случае — один электрон) действует малое возмущение, описываемое оператором возмущения то волновая функция возмущенной системы [c.151]

Если автокорреляционная функция возмущения имеет вид [c.171]

Заметим, что на границе зоны результаты этого расчета получаются менее точными, чем полученные в задаче 12.12. Это объясняется тем, что волновая функция состояния на границе зоны лучше описывается комбинацией волновой функции основного состояния и атомных функций возмущенных состояний, а в нашем разложении последние опущены. [c.312]

Зададим аппроксимирующую функцию возмущенного прогиба в форме [c.393]

Это означает, что волновая функция возмущений, вычисленная из волнового уравнения Шредингера с потенциальной энергией, [c.23]

Выражаемое этими функциями возмущение уровня оказывается очень малым для всех тех положительных и отрицательных значений х, которые превосходят примерно половину наибольшей длины волны [c.581]

Покажем, что процесс изменения функции возмущения -волновой (Рис. 4.56). [c.401]

Принцип управления по возмущению предполагает формирование управления в функции возмущения u t, f) (рис. 6.1.6, а) так, чтобы его действие на систему компенсировалось. [c.879]

И , 00,02"0, матричный элемент (постоянная взаимодействия) прн резонансе Ферми в линейной симметричной молекуле XY 237 матричный элемент функции возмущения 234, 237, 241 [c.640]

Первая группа возмущений (AZ = 0), называемых также гомогенными возмущениями, представляет собой просто специальный случай колебательных возмущений типа резонанса Ферми. С учетом вращательной энергии резонанс оказывается тесным, и поэтому даже при очень малом матричном элементе функции возмущения величина возмущения все же может быть заметной. Конечно, должны выполняться и обычные правила отбора для [c.74]

Оказывается, однако, что если наложить на функции ф и г]з более сильные ограничения, то эти функции— возмущения линейных членов— уже не будут влиять на направления траекторий. Мы докажем это, взяв в качестве указанного ограничения принадлежность функций ф и 1)3 к классу С 2. [c.192]

МОДЕЛЬ МАСШТАБНАЯС модель физическая)- аналоговая модель, в которой меаду параметрами объекта и модели одинаковой физической природы существует однозначное соответствие, а также соответс вие между функцией возмущения и реакцией. В М М. каждый элемент их в масштабе повторяет соответствующий элемент объекта. Примерами М М служат модели самолета для продувки в аэродинамической трубе, модель гидросооружения, песчаная модель нефтяного пласта и др. [c.41]

ПоделиЕ все члены уравнения (3.47) на т, мы приводим его к виду (3.30). В нашем случае функция возмущения W (/) может быть выражена следующим образом [c.99]

При определении функции возмущения W по формуле (3.49) следует принять во внимание, что в данном случае о ф onst, [c.107]

При толчкообразной функции возмущения (фиг. 311), являющейся частным случаем прямоугольной периодической функции (фиг. 312, кривая /), период Т со. Поэтому oq da. Так как со = /ссоц, то [c.582]

Все это побудило нас с Аникичевым [27] использовать известный в операторном анализе простой и эффективный прием, позволяющий обойти трудности, связанные с наличием вырождения собственных функций резонаторов из бесконечных зеркал. Этот прием в обсуждаемой ситуации сводится к тому, что искомые моды возмущенного резонатора ищутся в виде суммы не бесконечного, а конечного числа р образующих комплекс с единой частотой исходных мод. В это число включаются моды, в наибольшей степени связанные между собой светорассеянием за счет возмущения (соответствующие матричные элементы оператора возмущения относительно велики, а разности собственных значений малы). В результате такого приближенного представления решений система (3.1) из бесконечной переходит в систему из р уравнений относительно р неизвестных коэффициентов йуп, малость каких-либо из которых уже не предполагается. Далее следует стандартная процедура требование существования ненулевых решений приводит к характеристическому уравнению, из которого находится р значений /3. Каждому из них соответствует свой набора , определяющий одну из собственных функций возмущенного резонатора в данном приближении. [c.150]

Магнитное квантовое число 38 Магнитный дипольный момент 259 Матрица дипольного момента 271 индуцированного дипольного момента 275 Матричные элементы составляющих тензора полиризуемости 275. 279, 288, 291, 469 функции возмущения 234, 237 электрического дипольного момента 44, 71, 274, 288, 443 Мгновенная ось вращения асимметричных волчков 57 симметричных волчков 36 сферических иолчков 51 Междуатомные расстояния асимметричных волчков 519 изотопических молекул 424.466 линейных молекул 34, 192, 423 симметричных волчков 428, 466 тетраэдрических молекул 486 Механические модели для решения задачи о колебаниях 176 Миноры векового определителя, определение формы нормального колебания 83,87. 161, 164, 169, 172, 176 Множитель Больцмана 271, 283, 28Э Множитель, обусловленный ядерным спином, во вращательной части статистической суммы 539, 553 Модели молекулы, механические, для изучения колебаний молекулы 78,176 Модель потенциальной поверхности 219 Модификации, не комбинирующие асимметричных волчков 67, 498 влияние на термодинамические функции 538, 544, 553 линейных молекул 29 симметричных волчков 41—43, 444 тетраэдрических молекул 53, 482 Молекулы [c.604]

Формула Хэнла — Лондона для интенсивности линий симметричного волчка 450, 455 Функция возмущения 234, 241 Функция Дебая 553 1 Ш [c.625]

Связь между электронным и колебательным движениями зависит от г и от азимута v — ср первого электрона по отношению к нлоскости молекулы. Когда взаимодействие мало, функция возмущения, согласно Понду и Лонге-Хиггинсу [1002], имеет вид [c.36]

В случае электронного состояния П (Л = 1) и этой функции возмущения должны использоваться следующие комбинации вы рождонных волновых функций нулевого приближения [c.36]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...