Неидеальный ферми-газ

Интегрирование здесь производится так же, как п в ф-ле (1). Время свободного пробега возбуждений, как и в случае неидеального Ферми газа, обратно пропорционально квадрату области размытия распределения Ферми, т. е. т 1 /7 . Поэтому при достаточно низких темп-рах и нек-рой фиксированной частоте условие шт 1 будет нарушено. Нри шт 1 звук будет затухать па расстоянии порядка длины волны, т. е. перестанет распространяться. Исследование кинетич. уравнения для функции распределепия возбуждений в Ф. ж. показывает, что нри 1 может [c.297]

Фиг. 90. Спонтанная намагниченность неидеального ферми-газа с отталкивательными взаимодействиями.

Найдем теперь интеграл столкновений второго порядка для слабо неидеальных ферми-и бозе-газов. Мы ограничимся пространственно однородными системами и возьмем в качестве базисных одночастичных состояний р) = р,г), где составной индекс р включает в себя импульс р и другие квантовые числа г, определяющие состояние частицы, например, спиновый индекс. [c.262]

Электроны в атоме рассматриваются как газ, находящийся в достаточно медленно меняющемся по радиусу самосогласованном электростатическом поле ) ф (г), обусловленном зарядами ядра и самих электронов. Тем самым учитывается неидеальность электронного газа. К этому газу применяется статистика Ферми — Дирака. [c.193]

В гл. III, посвященной рассмотрению неидеального электронного газа, опущен весьма важный вопрос о применении к этой системе теории ферми-жидкости Ландау. Теория Ландау представляет собой весьма мощное орудие исследования систем типа почти свободных электронов в предельном случае больших длин волн и малых энергий возбуждения. Она позволяет, например, ответить [c.11]

Идеальная плазма возникает в результате тепловой ионизации разрешенного газа (с.м. Саха формула). Плотное вещество может ионизоваться в результате смятия электронных оболочек атомов и ионов, если ср. расстояние между частицами меньше радиуса оболочки (Г(.р aJZ, Ло — радиус Вора). Для такой ионизации не требуются высокие темп-ры, кинетич. энергия характеризуется энергией Ферми "р. В этом случае критерий неидеальности имеет вид [c.252]

Чтобы достичь нашей цели, покажем сначала, что при вычислении низколежащих энергетических уровней неидеального газа гамильтониан системы может быть заменен эффективным гамильтонианом, в который явно входят только параметры рассеяния, в частности длина рассеяния. Статистическая сумма неидеального газа вычисляется на основе этого эффективного гамильтониана. Этот метод, впервые предложенный Ферми [21] ), называется методом псевдопотенциалов 2). [c.301]

Неидеальному газу, как показывает (13.55), соответствует больший наклон кривой, что снова является следствием увеличения упорядочения спинов благодаря отталкивательному взаимодействию. Имея в виду этот результат, иногда говорят также, что неидеальный газ ведет себя как идеальный газ с более высокой энергией Ферми ). [c.316]

Покажем на простом примере, каким образом осуществляется переход от уравнений типа (94,16—17) к обычному квазиклас-сическому кинетическому уравнению. Мы рассмотрим слабо неидеальный ферми-газ при температурах Т р, предполагая выполненными условия квазиклассичности промежутки времени т и расстояния Ь, на которых существенно меняются все величины, удовлетворяют неравенствам [c.483]

БОГОЛЮБОВА КАНОНЙЧЕСКИЕ ПРЕОБРАЗОВАНИЯ — лиией 1Ы0 приобразовапия операторов уличто-мнения и рождения частиц к операторам уничтожения и рождения квазичастиц для неидеальных ферми- и бозе-газов. Предложены Н. Н. Боголюбовым в 1947 для бозо-газа и в 19.58 для ферми-газа. [c.216]

Система свободных носителей в полупроводниках при высоких темп-рах представляет собой слабо неидеальную, полностью ионизованную плазму. При низких темп-рах и высоких концентрациях носителей я, когда (а,, 10 -н10 см—боровский радиус зкситона), она приобретает свойства вырожденного ферми-газа. Если же концентрации сравнительно невысоки и темп- [c.556]

Исследуем теперь вопрос о том, сохранится ли частично-дырочный характер элементарных возбуждений неидеальной ферми-системы в области всего температурного размытия сферы Ферми. Если да, то использование модел И идеа льн го газа будет оправдано полностью (несмотря на то, что 8вз/екин 1), так как ее оправдание в этой области оправдывает ее и целиком как мы видели, термодинамика фермн-системы определяется ее микроскопической структурой только вблизи поверхности Ферми и совершенно не зависит от того, что делается за пределами 6-размытия. Итак, положим энергию Вр равной максимальной величине [c.471]

Весьма важным в принципиальном отпошепии результатом является то, что граничный имнульс р имеет смысл и в случае неидеального газа, хотя отдельные частицы газа в этом случае уже не находятся в определенном квантовом состоянии. Определением имиульса Ра в этом случае является значенпе р, при к-ром среднее число заполнения Пр имеет скачок. Хотя величина скачка в этом случае оказывается меньше единицы (в идеальном газе при Г = О Пр = 1 при р sg Ро и Пр = О нри р > Ро), но положение скачка, как оказывается, остается прежним, т. е. значение ро не зависит от взаимодействия. В микросконич. теории Ферми жидкости этот результат доказывается без предположения о слабости взаимодействия. Снектр возбуждений неидеального газа имеет такой же характер, что и в случае идеального газа, с той лишь разницей, что эффективная масса отличается от массы свободных частиц на величину а . Более существенно, что появляется конечное затухание возбуждений, которое имеет порядок величины аЧ о (р — Po) lp i- [c.296]

Исследуем теперь вопрос о том, сохранится ли частично-дырочный характер элементарных возбуждений неидеальной фермипсистемы в области всего темпёра-турного размытия сферы Ферми. Если да, то использование модели идеального газа будет оправдано полностью (несмотря на то, что ё / н 1 )< так как ее огфавдание в этой области оправдывает ее и целиком как мы видели, термодинамика ферми [c.163]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...