Функция возбуждения

Теория ядерных реакции должна дать правдоподобную картину механизма реакции и количественное объяснение величины сечения, вида функции возбуждения ядерных реакций, а также количественное истолкование данных об угловом и энергетическом распределении продуктов реакции. Этот обширный круг вопросов, относящихся к ядерным реакциям всевозможных типов, в наше время пока не может быть истолкован в рамках какой-то одной общей последовательной теории. Большое применение нашли представления о составном , или промежуточном, ядре, выдвинутые Н. Бором еще в 1936 г., которые дали исключительно широкие возможности для анализа ядерных реакций и позволили глубже заглянуть во многие ядерные явления. [c.273]

Рис. 89, Функция возбуждения фотоядерных реакций (V. р), (Т, )

Выход реакции Y в функции от кинетической энергии Т называется функцией возбуждения реакции. Знание функции возбуждения позволяет найти сечение реакции. Так как из формулы (52.17) следует, что [c.438]

Измерение функции возбуждения реакции sLi р, а) гНе показало, что сечение этой реакции быстро и монотонно растет с энергией и имеет широкий максимум при кинетической энергии падающих протонов Гр = 3 Мэе (рис. 187). [c.447]

Совершенно необычно с точки зрения боровского механизма протекают многие реакции под действием дейтонов, для которых этот механизм не позволяет объяснить ни функцию возбуждения, ни угловое распределение вылетающих частиц. [c.455]

Ясно, что лучше всего было бы определить точную волновую функцию электронов, движущихся в металле с беспорядочно распределенными примесными центрами, и вычислить среднее значение -Ь (г )ф(г) по поверхности постоянной энергии. Однако решение такой задачи сопряжено с непреодолимыми трудностями. Можно ожидать, что когерентность волновой функции возбужденного состояния (для основного состояния это не обязательно так) будет нарушаться на расстоянии порядка средней длины свободного пробега. Поэтому введение предложенного Пиппардом множителя является разумным. Необходимость такого множителя вытекает из следующих рассуждений. Предположим, что центры рассеяния беспорядочно распределены в перпендикулярном к оси х слов шириной w и что вне этого слоя примеси отсутствуют, как это показано на фиг. 9. Тогда решения уравнения Шредингера вне слоя имеют вид плоских волн. Если предположить, что рассеяние некогерентно, то можно с помощью общей теории рассеяния точно вычислить (ф (г ) ф (г)) при условии, что гиг лежат вне слоя. [c.717]

Экспериментальные методы определения эффективных сечений и функций возбуждения рассмотрены в 78. [c.432]

Обычно оптическую функцию возбуждения рассматривают как функцию не скорости электронов v, а ускоряющего потенциала V (рис. 232), связанного со скоростью V соотношением [c.438]

Экспериментальное определение функций возбуждения и эффективных сечений атомов [c.444]

Результаты измерений оказались следующими оптическая функция возбуждения в большинстве случаев круто возрастает, начиная от потенциала, соответствующего энергии возбуждения ( критического потенциала"), затем достигает более или менее острого максимума, после чего монотонно спадает. Наблюдаются и отступления от этого характерного хода функции иногда [c.444]

Наличие, как правило, у оптических функций возбуждения одного максимума и их плавный ход объяснялись тем, что в условиях проведенных опытов отсутствовали каскадные переходы. В самом деле, возбуждение какого-либо более высокого уровня (7 > А) и спонтанный переход с него на /г-й уровень должны были бы повести к возрастанию интенсивности линии 7 , -, для которой k-Vi уровень является исходным. В результате, на кривой, изображающей оптическую функцию возбуждения линии должен был бы появиться добавочный максимум или, по крайней мере, излом. Из отсут- ствия таких вторичных максимумов был сделан вывод, что вид оптической функции возбуждения спектральной линии непосредственно воспроизводит вид функции возбуждения энергетического уровня атома, являющегося исходным при излучении данной спектральной линии. Другими словами, считалось, что по измерениям интенсивностей спектральной линии, возбуждаемой пучком электронов, можно непосредственно определить относительные значения [c.444]

ОПРЕДЕЛЕНИЕ ФУНКЦИЙ ВОЗБУЖДЕНИЯ И ЭФФЕКТИВНЫХ СЕЧЕНИЙ АТОМОВ 445 [c.445]

Из равенства (2) следует, что оптическая функция возбуждения пропорциональна функции возбуждения (эффективному сечению) верхнего [c.445]

Отсутствие вторичных максимумов и изломов у оптических функций возбуждения следует объяснять не отсутствием каскадных переходов, а дефектами экспериментов, которые давали грубые, сглаженные кривые. [c.446]

В последние годы измерения оптических функций возбуждения были проведены рядом авторов улучшенными экспериментальными средствами. [c.446]

Возбуждающие пучки электронов получались гораздо более однородными по скоростям. Интенсивность линий измерялась фотоэлектрическим методом, позволявшим получать значительно большее число точек на кривых, чем в прежних работах методами фотографической фотометрии. Тщательнее соблюдались условия, при которых возбуждение атомов происходит только за счет соударений с электронами и отсутствуют вторичные явления (реабсорбция света, удары 2-го рода и т. д.). Эти работы показали, что оптические функции возбуждения имеют в ряде случаев по несколько тесно расположенных максимумов. [c.446]

Положение максимумов оптических функций возбуждения линий Hgl [c.446]

Выше отмечалось, что величина сечения существенно зависит от условий реакции, и в частности от величины энергии налетающей частицы. Зависимость сечения а той или иной ядерной реакции от энергии S бомбардируюп ей частицы о -= f (S) называется функцией возбуждения рассматриваемой ядерной ре-икцин. Функции возбуждения обычно представляются в виде кри- [c.272]

При малых энергиях возбуждающего протона отличным от нуля оказывается сечение реакции (р, п). С увеличением энергии возбуждающего протона, когда она превысит порог испускания 2п, сечение реакции (р, п) уменьшается, а сечение реакции р, 2п) возрастает, проходит через максимум и снова убывает. На рисунке 88 изображается функция возбуждения реакций р, п) (р, 2п) (р, Зп) (р, 4п) при бомбардировании протонами ядер [c.285]

Характерным свойством фотоядерных реакций является специфический вид функции возбуждения (рис. 89) с очень широким максимумом при энергии 15—20 Мэе. Необычайно большая ширина и положение максимума исключают возможность его истолкования как обычного резонансного максимума, связанного с определенным энергетическим уровнем возбуждения. В 1945 г. советским физиком А. Б. Мигдалом для объяснения этого максимума был предложен механизм дипольного поглощения ядрами 7-фотонов. Ядро состоит [c.290]

Процесс деления при захвате теплового нейтрона является до-минируюш,им. Зависимость сечения от энергии нейтронов — функция возбуждения реакции — имеет довольно сложный вид, изображенный на рисунке 97. [c.305]

Правильность сделанных заключений лишний раз подтверждается характером функции возбуждения для рракции (р, а). Для объяснения роста этой функции вплоть до энергии протонов 3 Мэе (что значительно превосходит высоту кулоновского барьера sLi по отношению к протону) необходимо допустить существование центробежного барьера, отвечающего / = 1. Это [c.449]

Боровская концепция протекания ядерной реакции подтверждается также сходством функций возбуждения и спектров частиц, испускаемых одинаковым промежуточным ядром, образующимся в разных реакциях максвелловским характером энергетического спектра вылетающих частиц (спектр испарения частиц из возбужденного иромежуточиого ядра) симметрией углового распределения продуктов реакции относительно плоскости, перпендикулярной к импульсу падающей частицы. [c.451]

Для подсчета интегралов в выражениях (1) или (1а) удобно пользоваться соответственно подобранной алгебраической апроксимацией для оптической функции возбуждения /(V). Такая простая и удобная апроксимация была предложена В. А. Фабрикантом в следующем виде [c.439]

Для выяснения общей роли функций возбуждения спектральных линий воспользуемся более простой апроксимацией, чем (2), а именно, для эффективного сечения возбуждения линии q (v) положим [ З] [c.439]

Как видно, при ф О рассматриваемая функция не стремится асимптотически к нулю при сю. Это противоречит теоретическому выводу (см. 82), по которому эффективное сечение уровней при возрастании скорости возбуждаемых электронов стремится к нулю. Однако практически имеет значение лишь ход функций д (V) и f (V) в области не очень больших V, так как в разряде обычно отсутствуют электроны высоких скоростей. В области же значений V 100— 200 в экспериментальные кривые для f (V), как правило, идут параллельно оси абсцисс. Таким образом, рассматриваемый вид функций д (V) охватывает, все практически важные случаи, начиная с того, когда функция возбуждения имеет постоянное значение для всех до случаев, когда д(У) имеет острый максимум (рис. 233). Апроксимацией (3) не охватывается лишь случай, когда / (V) медленно возрастает, начиная от V = Vf . Пользуясь ею, рассчитаем интеграл [c.439]

Наконец, если воспользоваться теми или иными определенными апроксима-циями для функций возбуждения /Q (v) и v), то найдем [c.442]

Рис. 237. Оптические функции возбуждения одиночных и триплетных линий ртути по Шаффернихту.

Смотреть страницы где упоминается термин Функция возбуждения : [c.284] [c.285] [c.291] [c.397] [c.240] [c.257] [c.448] [c.469] [c.720] [c.709] [c.710] [c.438] [c.438] [c.439] [c.440] [c.441] [c.443] [c.444] [c.444] [c.444] [c.446]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...