Несимметричные функции

Характер функции распределения в зависимости от структуры диэлектрика может быть самым различным. Если О (т) симметрична относительно наиболее вероятного времени релаксации, то годограф 8 близок к дуге окружности, центр которой смещен вверх относительно положения на рис. 9-6. Для несимметричных функций распределения годограф тоже несимметричен и имеет вид сложной кривой [7]. Чем шире спектр времени релаксации, тем слабее выражен максимум фактора потерь на частотной характеристике. [c.150]

Нелинейность F- = (г у представляет собой несимметричную функцию вида, показанного на рис. 3.39, а. Согласно принятому виду решения (3.118) входная величина z этой нелинейности гармонически изменяется во времени без смещения центра колебаний (рис. 3.39, б). В этом случае нелинейность F- будет периодической несимметричной функцией аргумента ijj (рис. 3.39, в) с постоянной составляющей. [c.181]

Н ел и н е й н о ст ь Fg = (2 ) представляет собой несимметричную функцию, аналогичную показанной на рис. 3.39, а. При [c.182]

Рис. 3.39. Нелинейная несимметричная функция Fj z y (а) и характер ее изменения (в) при гармоническом входном воздействии (б)

Произведем гармоническую линеаризацию нелинейности Fn = которая представляет несимметричную функцию вида, [c.225]

Здесь,, очевидно, неточность. Те же авторы в [48] релаксацию структуры проводили с помощью потенциала, который представлял собой обычный потенциал Морзе, модифицированный сферически несимметричной функцией, учитывающей направленность связей. Прим. ред. [c.94]

Несимметричные функции. Как пример различия между сверткой и корреляцией рассмотрим две функции, показанные на рис. 5, а и [c.85]

На рис. 6, в приведена результирующая функция после интегрирования. Сравнивая рисунки 5, б и 6, в, мы видим, что в случае несимметричных функций операции свертки и корреляции приводят к совершенно разным результатам. [c.88]

Для решения конкретных задач надо знать свойства функций и , т]). Многие из них можно вывести без привлечения сложного аппарата аналитических функций. Для этой цели используется метод перегруппировки членов ряда (3-21), который связан с несимметричностью функции V С , Т1) относительно своих переменных. От способа группировки членов ряда зависит форма выражения II(%, Л) через известные функции. [c.137]

Для несимметричных функций (л ) с диапазоном (0 +1) т = п — 1. [c.98]

Здесь и далее до конца этого раздела греческие буквы при первом их появлении означают произвольные функции своих аргументов. Несимметричность равенства (2.12) компенсируется тем, что циклическая перестановка в парах переменных (х,у) и (и, v) не меняет систему уравнений (2.7)-(2.9). [c.186]

Вообще говоря, нет никаких физических причин, в силу которых для реальной пружины зависимость силы от смещения не должна содержать членов выше первой степени, т. е. х или х , а следовательно, потенциальная энергия—соответственно членов или х. Функция потенциальной энергии для реальной пружины может быть и несимметричной относительно положения равновесия. Если потенциальная энергия пружины выражается соотношением [c.238]

К этим трем семействам алгебраических функций Ф относятся, в частности, все те функции, которые могут соответствовать (в качестве потенциала Ф) течениям, не имеющим никаких особенностей в физической плоскости. Именно, для таких течений все члены разложения Ф вблизи несимметричной точки линии перехода (первые два члена которого даются формулой [c.624]

Здесь 1 1 = Sy, л g = 1. Для случая же модели учета несинусоидального и несимметричного питания для каждого эквивалентного ЭД скольжение ротора относительно к-й гармонической поля выражается в виде —1 + kgl, а единичной функции / присваивается +1 [c.112]

В представленном алгоритме производится раздельное рассмотрение невозбужденного и возбужденного (Е Ф 0) режимов работы объекта анализа, что обусловлено их линейной независимостью (см. 5.1). При учете несимметричных режимов работы для исследования влияния обратного поля единичной функции в (5.11) присваивается значение —1. Расчет несинусоидального режима питания производится с учетом заданного числа гармонических составляющих. Если номер рассматриваемой гармоники к не равен заданному конечному значению, производится переход к следующей гармонике. [c.237]

Задача о расчете пластин с прямоугольным очертанием контура оказывается значительно более сложной, чем симметричных круглых пластин. Получается это, прежде всего, потому, что прогибы и напряжения несимметричной пластины определяются в функции не одного, а двух независимых переменных. Для прямоугольной пластины (рис. 10.28) в качестве таких переменных берут обычно х иув прямоугольной системе координат. Дифференциальное уравнение некруглой пластины является уравнением в частных производных и решается, как правило, в рядах. Не останавливаясь на этой задаче, приведем только некоторые окончательные результаты теории прямоугольных пластин. [c.421]

Так как по условию распределенные по кромкам моменты симметричны относительно оси х, то и функция прогиба ш будет также симметричной относительно этой оси. Следовательно, несимметричные члены из уравнения (7.55) должны исчезнуть, п В = С = 0. Коэффициенты Ат и От найдем из граничных условий по кромкам у = 6/2. [c.163]

Браун [13] показал, что для несимметричных материалов ячеечная модель приводит к противоречию. Он предлагает, однако, непротиворечивое обобщение, которое позволяет получить верхнюю границу (78). Величины G снова описывают геометрию ячеек, но предположение о независимости заменено другими ограничениями, наложенными на двух- и трехточечные функции плотности вероятности, [c.270]

В ЭТОЙ форме они в отличие от формы (11.55) являются несимметричными (так как не является функцией градиентов величин Ли). [c.392]

Мы предполагаем, что, кроме сохранения количества движения, имеет место и сохранение обобщенного волнового момента количества движения. Можно показать, что для этого требуется симметричность тензора Tщv. Это является обобщением результата, полученного в гл. IX, и обычно считается, что поле удовлетворяет данному условию. Во многих случаях сама форма, в которой берется плотность функции Лагранжа, приводит к тензору, который уже симметричен. В других случаях тензор оказывается несимметричным, но это всегда можно исправить путем дополнительного определения, состоящего в прибавлении к первоначальному тензору другого тензора [c.166]

Уравнения (55.4) и (55.5) являются интегралами этих уравнений. Полагая тело несимметричным А, В и С все различны) и выбирая триэдр i,j, к) так, что 4 > Б > С, получим аналитическое решение проблемы следующим путем. Уравнения (55.4) и (55.5) нужно разрешить относительно (01 и 3 и подставить решения во второе уравнение (55.7). Таким образом получим дифференциальное уравнение для сог, решением которого является эллиптическая функция. Нужно различать два случая в зависимости от того, какое из соотношений имеет место < 25Г или > 2ВТ. [c.168]

Так как функция взаимной корреляции несимметрична по т, взаимная спектральная плотность мощности также не обладает симметрией по частоте. Как и функция / i( o), она определена на всей частотной оси от —оо до оо. [c.91]

Общие формулы. Пусть имеется среда, в которой могут существовать п независимых волн с постоянными распространения к[, /с2,..., кп. Примеры таких сред рассмотрены в главе 5. Продольные волны в стержне согласно теории Бернулли соответствуют случаю п = 1. Для его изгибных и крутильных колебаний п = 2. Для стержней несимметричных профилей п может равняться шести и т. д. Волновое движение такой среды описывается п обобщенными смещениями ui, U2,.. Un, являющимися функциями времени и пространственной координаты х. Ограничиваясь гармоническими процессами, в которых все величины имеют множитель ехр —iat), зависимости между ними удобно записывать в векторной форме. Обозначив через и (х) вектор-столбец, име- [c.169]

Из рассмотренных примеров можно сделать следующее заключение. Все симметричные однородные законы единичных вторых передаточных функций дают однозначные решения, что далеко не всегда пригодно при расчете цикловых диаграмм и проектировании цикловых механизмов. Более универсальными являются несимметричные законы единичных вторых передаточных функций. [c.119]

Несимметричные однородные законы единичных передаточных функций о полным использованием периодов удаления и возвращения [c.119]

Полученные уравнения показывают, что задаваясь различными значениями Kj, можно при выбранном несимметричном прямоугольном законе единичной второй передаточной функции получать не единственное решение, а несколько решений и выбрать из них наиболее удовлетворяющее поставленной задаче. Однако следует заметить, что этот закон дает лишь одну дополнительную величину /с,, которой можно управлять. [c.121]

Из последних двух уравнений следует, что при несимметричном трапецеидальном законе функции = /д (к) помимо величины К мы можем задавать дополнительно шесть величин з, Я4, Х5 и В таком случае [c.127]

Отсутствие нар скольжения обеспечивает этим механизмам значительные эксплуатационные преимущества. Однако их применение сдерживается как отсутствием данных по их проектированию, так и большой трудоемкостью расчета, объясняемой несимметричностью функций передаточного отношения у каждого из двухкривошшгаых механизмов, входящих в последовательное соединение. [c.163]

Различные виды несимметричной функции передаточного отношения можно получить изменением фазового угла Р и варьирова- [c.168]

Нами рассмотрена теорема выборки в координатном и частотном пространствах и использовано понятие произведения пространства на ширину полосы для определения связи общего числа точек выборки с шириной спектра функции. Приведены примеры из оптики, иллюстрируюш,ие использование теоремы выборки в ряде применений. Представлено статистическое описание случайных сигналов, предполагаюш,ее выполнение условий стационарности и эргодичности, подчеркнуто значение усреднений по ансамблю и Координатам. Мы определили корреляционные функции, их фурье-образы, а также функции спектральной плотности. Нами проведено обш,ее сравнение операций корреляции и свертки как для симметричных, так и для несимметричных функций. Мы проиллюстрировали на примерах применение различных статистических методов к линейным оптическим системам при случайных входных сигналах и дали интерпретацию соответствуюш,их результатов. В этих примерах рассмотрены модель идеальной линейной фотопленки, винеровская фильтрация, обратная и согласованная фильтрации. В заключение мы показали, что использование метода, основанного на усреднении по ансамблю, улучшает отношение сигнал/шум в спекл-фотографии. [c.95]

Если функция теоретической ошибки симметрична и в среднем положении механизма должна быть равна нулю, то следует выбирать полином Рп М или (х) (этот случай наиболее часто встречается в измерительных приборах). При несимметричности функции теоретической ошибки можно, вводя в нее соответствующие дополнительные параметры, например начальный угол в положение ведущего звена или дезаксаж для кривошипно-шатунного механизма, приблизить эту функцию к симметричному виду. При этом можно пользоваться разложением функции теоретической ошибки или ее производных в степенные ряды. Если функция [c.100]

Соотношение (11.15) помогает нам понять, почему невозможно представить движение отдельного атома в жидком гелии как возбужденное состояние нефононного типа с низкой энергией. Волновая функция такого возбуждения имела бы вид [ехр (1 К-К,-)] ф, т. е. была бы несимметричной функцией. Симметризуя эту функцию простейшим образом, получаем выражение 2 ехр ( К К,-) Ф, [c.374]

Важной практической задачей является разработка алгоритмов анализа электромеханических объектов с учетом возможной несинусоидаль-ности и несимметрии питающего напряжения. Как было показано в 5.1, исследование несинусоидальности может быть проведено на основе гармонического метода. При этом несинусоидальное напряжение может быть разложено в ряд Фурье по тригонометрической системе функций, и расчет показателей производится по каждой гармонической составляющей. Анализ несимметричных режимов проводится методом симметричных составляющих, в соответствии с которым несимметричная система векторов разлагается на симметричные системы прямой, обратной и нулевой последовательностей. Расчет показателей также производится по каждой составляющей независимо. [c.237]

Рассмотрим несимметричный прямоугольный однородный закон единичной второй передаточной функции = /3 (к), представленный на рис. VIII.8. Для несимметричных законов необходимо соблюдать условие равенства положительной и отрицатель- [c.119]

Из уравнения (VIII.20) следует, что максимальное значение единичной первой передаточной функции В не зависит от несимметричности диаграммы функции = /з (к). [c.121]

Наиболее универсальным несимметричным законом функции = /з (к) является трапецеидальный (рис. VIII.9). При этом законе функция = /з (к) так же, как и при прямоугольном законе, не может быть выражена одним уравнением для всего периода удаления или возвращения. В связи с этим решение должно производиться последовательно по участкам, число которых для данного закона равно шести [c.121]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...