Оптическая ось функция

Наиболее полную информацию о точечном изображении дает функция распределения комплексной амплитуды, получаемая с помощью интеграла Френеля — Кирхгофа на основе Волнового фронта, формируемого оптической системой в ее выходном зрачке. Однако фазовые соотношения в этом распределении важны лишь при наложении изображений соседних точечных источников, т. е. для протяженного объекта, да и то, если освещение в высокой степени когерентно, поэтому в оптике при оценке качества рассматривают обычно функцию рассеяния системы и оптическую передаточную функцию. Первая представляет собой распределение интенсивности света в точечном изображении. Известно, что при отсутствии аберраций для осесимметричной оптической системы это распределение является так называемой [c.81]

Тонкий слой нематического жидкого кристалла, у которого оптическая ось параллельна плоскости слоев, может быть закручен таким образом, что локальная оптическая ось будет изменяться в зависимости от г. При этом возникает анизотропная среда с кручением. В линейно закрученном нематическом кристалле азимутальный угол оптической оси является линейной функцией координаты г [c.289]

Уравнение (1.3.45) имеет точно ту же форму, что и принцип наименьшего действия Гамильтона, достаточно подробно рассматриваемого в курсах теоретической механики. Единственное отличие принципа Ферма от принципа Гамильтона заключается в том, что в принципе Ферма вместо переменной координаты используется пространственная координата г. В классической механике функция Ь называется лагранжианом. Координата г обычно выбирается совпадающей с предпочтительным направлением оптической системы, известным как оптическая ось. Большинство оптических систем имеет ось симметрии, которая является также осью вращения. [c.48]

При таком подходе обычно говорят о своего рода оптической возмущающей функции , предполагая, что она удовлетворяет [c.5]

Формула (2.77) наглядно описывает механизм передачи пространственных частот оптической системой каждой составляющей соответствует коэффициент передачи М(озд , озу) (в общем случае комплексный), который обычно называется оптической передаточной функцией (ОПФ). Модуль М(о)х, озу) часто называется частотно-контрастной характеристикой системы. ОПФ и функция размытия точки дают исчерпывающее описание качества оптического изображения и является эквивалентными характеристиками передачи пространственных частот. [c.75]

Перенос изображения в дисперсных средах. Первая детальная постановка задачи о видении в дисперсных средах на основе теории линейных систем (с использованием метода пространственно-частотного анализа) была выполнена в работе [29], а решение для ОПФ дисперсной среды получено в [20]. Принципиальная возможность описать с помощью ОПФ влияние дисперсной среды на передачу пространственных частот следует из того, что рассеивающая среда может рассматриваться как элемент оптической системы. Влияние среды, находящейся между объектом (плоскость хоу) и приемным объективом (плоскость о т]) в общем случае приводит к случайным изменениям амплитуды волн в плоскости о г]. Учитывая это обстоятельство, для оптической передаточной функции с точностью до постоянного множителя в момент времени / можно записать [c.75]

Эта теорема выражает связь между изображением i протяженного объекта и самим объектом о в зависимости от характера изображения i точечного объекта, даваемого рассматриваемым оптическим прибором. Связь эта, правда, выражается не непосредственно, а через преобразования Фурье, т. е. через распределение амплитуд и фаз в выходном зрачке телескопа. Характер изображения о точечного объекта, даваемого телескопом, определяет, как будет передан вид протяженного объекта о. Функция г о называется аппаратной или передаточной функцией оптического прибора. Функцию If и, v), являющуюся фурье-преобразованием изображения to ix, у ) точки, принято называть частотно-контрастной характеристикой (ЧКХ) системы. [c.60]

При перемещении вдоль оптической оси функция г (О, г обращается в нуль каждый раз, когда величина к = р/4я принимает целое значение, т. е. при [c.70]

Если оптическая система обладает осью симметрии, то функция N по-прежнему зависит от четырех переменных у, г, т и М, но эти четыре переменные могут входить в выражение для N только в определенных комбинациях, обусловливаемых осевой симметрией. Пусть ОХ (рис. 11.6) — оптическая ось системы <4 (у, г) точка, где луч пересекает плоскость предмета Р (т, Л1 ) — точка, где луч пересекает плоскость выходного зрачка (р и 1] — углы, образуемые с меридиональной плоскостью радиусами-векторами ОА -= г и О Р = г. Положение луча АР по отношению к оси симметрии ОХ определяется тремя параметрами, например расстояниями ОА и О Р и разностью углов ф — яр все эти три величины при вращении луча АР относительно оси остаются постоянными., Но [c.60]

Более полное представление о качестве изображения фотографического объектива (и других оптических систем) можно получить с помощью оптической передаточной функции (ОПФ) [c.246]

В [83] метод пространственной фильтрации получил дальнейшее развитие. Во-первых, в этом методе снималось условие однородности (постоянства) показателя преломления вдоль оси заготовки стекловолокна. Во-вторых, для получения данных о функции отклонения в отличие от описанной выше схемы требовались лишь одномерная пространственная фильтрация, отображение и считывание оптических сигналов. Треугольная маска 3 (см. рис. 3.4) была заменена на вертикальную полуплоскость, движущуюся вдоль оси со. Конструктивно такой фильтр был выполнен в виде вращающегося диска с вырезанным сектором, причем ось вращения располагалась ниже оптической оси z, параллельно ей. С помощью данного фильтра величина смещения лучей в фокальной плоскости линзы 2 кодировалась во времени. В плоскости изображения 4 центрального сечения заготовки 1 данная информация выделялась с помощью специальной детектирующей системы с опорным электрическим каналом. [c.85]

При исследовании периодических функций (Т = 2п/о >), часто встречающихся при описании оптических явлений, интеграл в выражении (1.43) заменяется суммой [c.64]

В заключение этого краткого обзора фотоэлектрических приемников упомянем о возможности преобразования невидимого излучения (инфракрасные и ультрафиолетовые лучи) в видимое, что может быть осуществлено с помощью электронно-оптического преобразователя (ЭОП), который также способен выполнять функции усилителя света. Схема действия этого прибора представлена на рис. 8.24. На фотокатоде происходит преобразование оптического изображения в электронное. Затем электронные пучки от разных частей фотокатода фокусируются и попадают на флуоресцирующий экран, где происходит визуализация изображения. Качество изображения не очень хорошее, так как аберрации электронных пучков, как правило, больше оптических, но все же современные устройства подобного типа имеют в центре картины разрешающую способность порядка нескольких десятков линий на миллиметр, что близко к возможностям обычной фотографической пластинки. [c.443]

Отметим, прежде всего, что вынужденные колебания электрона описываются набором гармонических функции с частотами /со (/ = = О, 1, 2, 3,. ..), кратными частоте вынуждающей силы, т. е. частоте поля. Оптические явления, обусловленные кратными гармониками в смещении электрона, будут рассмотрены в следующих параграфах. Здесь же следует обратить внимание на изменение поляризуемости молекулы по отношению к колебаниям с частотой со. Из выражения (235.7) можно увидеть, что эта поляризуемость равна [c.836]

Идея о нахождении фундаментальной функции, из которой при помощи дифференцирования и конечных преобразований без всякого интегрирования могли бы быть получены все решения уравнений движения, принадлежит Гамильтону. Он первый доказал существование такой функции в геометрической оптике, назвав ее там характеристической функцией эта функция оказалась необычайно полезной в целом ряде задач. Позднее, в своих исследованиях по динамике, Гамильтон снова столкнулся с той же самой функцией, назвав ее на этот раз главной функцией . Ввиду общей вариационной основы у оптики и механики, эти две концепции эквивалентны и открытие Гамильтона относится по существу к вариационному исчислению, а специальная форма вариационного интеграла несущественна. (Этот интеграл определяет время в оптическом принципе Ферма и действие в механическом принципе Лагранжа.) [c.257]

Таковы наиболее существенные черты моего нового метода в динамике. Он не представился мне сразу в такой простой форме. Я употребил, как вы найдете почти повсюду в моей первой статье, характеристическую функцию V, представляющуюся аналогичной с оптической функцией, о которой я упоминал в том же письме, и выражающую, как и в оптике, зависимость величины, называемой действием , от конечных и начальных координат. Но эта функция в динамике заключает в себе также в виде вспомогательной величины константу И в известном выражении для половины живой силы системы, а исключения, посредством которых я был принужден избавиться от этой вспомогательной константы и ввести взамен ее время, сделали метод более обширным, чем в настоящей его форме, особенно по отношению к вопросам возмущенного движения. [c.767]

Как и Н. Е. Жуковский, В. Л. Кирпичев большое значение придавал теоретической подготовке студентов. Еще в Киеве он начал свои беседы о механике. В Петербурге продолжил их, проведя ряд бесед об эллиптических функциях, вариационном исчислении, номографии, оптическом изучении деформаций, уравновешивании машин, теории регуляторов и некоторые другие. Из этих бесед возникли его классические книги Беседы о механике , Основания графической статики и Лишние неизвестные в строительной механике , вошедшие в золотой фонд русской научно-технической литературы. [c.39]

После нескольких лет упорного труда ученого были впервые выпущены объективы оптических инструментов, изготовленные и рассчитанные исключительно на основании теоретических соображений и инженерных расчетов. В 1873 г. Аббе опубликовал свои исследования о микроскопе [54]. Этот оптический инструмент предстал в совершенно новом свете впервые были выяснены функции объектива и окуляра, проведена классификация различных аберраций, разработана теория микроскопического изображения и, наконец, были установлены пределы разрешающей способности оптических инструментов. [c.369]

Результаты расчета представлены на рис. 14-4, из которого виден экстремальный ход исследуемой зависимости. Как и следовало ожидать, при значениях Ви = 0 и оо отношение 9т (/)/ об(0 = 1. - е. имеет место чисто кондуктивная теплоотдача от слоя к границе. Однако в области Ви 2,5 имеет место минимум кондуктивного и максимум радиационного тепловосприятия. Этот факт хорошо корреспондирует с полученными ранее результатами исследования радиационного теплообмена в движущейся среде и радиационно-кондуктивного теплообмена iB слое без источников тепла. Во всех случаях обращает на себя внимание то обстоятельство, что интенсивность радиационного теплообмена, если этот процесс протекает совокупно с другими видами переноса энергии, является экстремальной функцией от оптической плотности среды. При этом оптимальные значения критерия Бугера, при которых радиационный теплообмен имеет максимальную интенсивность, невелики и для исследованных случаев составляют величину примерно 1,5—3,0. [c.396]

При движении в канале прозрачной kw = 0) или оптически плотной (kw- oo) среды, когда отсутствует передача тепла излучением, зависимость (22) вырождается в выражение для конвективной теплопередачи. В самом деле, в обоих упомянутых случаях радиационная функция /р- 0, вследствие чего и Крш О, а выражение (22) вырождается в формулу для чисто конвективного теплообмена. [c.147]

Эта формула распространяется на область спектра теплового излучения до 10 мкм. Она определяет влияние на коэффициент поглощения дисперсии оптических констант сажи. В этой связи на рис. 4-1 наряду с данными о п (К) и у, (к) приведены также данные о дисперсии функции Ф (Л). Из рисунка видно, что формула (4-4) хорошо описывает влияние п (X) к ус (Я) на функцию Ф X в соответствии с данными 187 ], [c.117]

Измереяия ФПМ, показывая непосредственно число разрешимых Элементов на единичной площадке среды, ие позволяют оценить пространственную фазовую дисперсию оптического отклика Следовательно, они не дают информации о возможных фазовых искажениях в изображениях, формируемых или преобразуемых с помощью Пространственного модулятора. Вот почему ие меиее важным становится измерение фазоцзстотной характеристик или функции передачи фазы, которая вместе с фПМ определяет комплексную оптическую передаточную функцию, [c.165]

Нетрудно вычислить оптическую передаточную функцию круглого зрачка в отсутствие аберраций (рис. 4.25, правая сторона) (2/7г)[агссо8(ш/2) — ш(1 — со /4) ], О 2, [c.327]

Выражение для передаточной функири слоя пространства зависит от степени когерентности источника излучетя. При прохождении когерентного излучения через слой пространства ei о фильтрующие свойства описываются так же, как и свойства когерентной оптической системы. Слой, пространства называют по аналогии так е когерентным. Некогерентный слой пространства описывается с помощью оптической передаточной фун-кпни. Влияние слоя пространства на часшчно когерентное излучение, на взаимную функцию когерентности считают эквивалентным действию че- [c.55]

Оператор О.С. Отличие этого формуляра от описанного выше заключается прежде всего в отсутствии описания конструк гивных параметров оптической системы на схемотехническом уровне. Креме того, формуляр содержит описание области определения и собственно функции, с помощью которой описывается ОПФ или импульсный отклик оптической системы. Ниже приводится образец фо])муляра, в котором опущены поля для задания графиков функщ<й. [c.198]

Оператор О.С.Ч.К. (оптическая скстема частично когерентная). В формуляре, приведенном ниже, дан пример описания частично когерентной оптической системы с помощью фуниции взаимной когерентности, заданной аналитически. Поскольку эта функция зависит от четырех аргументов или от двух векторных переменных, ее графическое представление невозможно. [c.200]

В работах [Л. 104, 430] исследован процесс радиационного теплообмена ламинарного потока с заданным профилем скоростей, текущего в канале. При этом так же, как и в исследованиях внешней задачи обтекания поверхности, пренебрегается аксиальным переносом тепла за счет теплоироводности и излучения. Далее автор, исходя из результатов исследования чисто конвективного теплообмена на стабилизированном участке, делает допущение о постоянстве безразмерного температурного профиля в каждом сечении потока, что позволяет свести задачу к одномерной. При описании радиационного теплообмена автором используются интегральные уравнения теплообмена излучением применительно к плоскому слою. Представляя искомую функцию безразмерной температуры в виде одномерного ряда Тэйлора по оптической толщине слоя и подставляя ее в исходное интегральное уравнение, автор приходит к нелинейному дифференциальному уравнению, решаемому затем численно. При этом производится ограничение первыми тремя членами ряда, что дает дифференциальное уравнение второго порядка. Полученные результаты численного решения были сопоставлены автором [Л. 104] с решениями методом диффузионного приближения и приближения оптически тонкого слоя. [c.400]

Экспериментальное исследование. Для получения исчерпывающей информации о структуре парокапельного потока необходимо знать функцию распределения частиц по размерам и их концентрацию. Применение традиционных способов определения степени дисперсности и концентрации частиц в замкнутых испарительно-конденсационных системах затруднительно (или невозможно), так как требует разгерметизации системы. Оптические мето ды имеют преимущества перед другими, поскольку не оказывают влияния на характер протекающих процессов. Ввиду того что измерения параметров рассеянного излучения в замкнутой системе затруднительны, предпочтительным является метод, связанный с измерением показателя ослабления (метод спектральной прозрачности). [c.44]

Первоначально была проведена тарировка без кварцевого стекла, а затем с оптически прозрачным кварцем с полированной поверхностью. В обоих случаях получена была линейная зависимость елуч=/(< о). При работе зонда в слое ввиду интенсивного трения частиц о поверхность стекла происходило матирование его поверхности. Поэтому после окончания работ была проведена вторичная тарировка зонда для трех стекол с полированной поверхностью — точки 2 после 12 ч работы в слое частиц I—1,5 мм MgO и ЗЮг (поверхность с мелкими штрихами) — точки 3 и после 12 ч работы с частицами К( рунда 1,5—2 мм (поверхность с глубокими штрихами)— точки 4. Точки в пределах погрешности опыта легли на одну и ту же прямую, что свидетельствовало о практической неизменности коэффициента пропускания. В работе [Л. 260] была проведена серия экспериментов по измерению собственного лучистого потока внутри слоя для различных материалов, фракций, чисел псевдоожижения и температур. В табл. 3-1 сведены условия этой серии опытов, а на рис. 3-16 нанесены опытные значения теплового лучистого потока дл.оп, как функции лучистого потока для абсолютно черного тела 9л.р, рассчитанного по температуре ядра слоя. Последняя измерялась оголенной платино-платинородиевой термопарой. Прямая под углом 45° соответствует расчетному потоку. Измеренный собственный лучистый поток внутри слоя всегда оказывается ниже, чем расчетный, как для абсолютно черного тела. Точки, соответствующие одному материалу, с отклонениями не более 13% ложатся на одну прямую. По отношению тангенсов углов наклона опытных и расчет- 1ых прямых определены средние значения е слоев. [c.93]

На рис. 2 б) дана схема устройства, представляющего собой по сути оптически программируемый элемент процессора, в к-ром тот или иной вид логич. операции задаётся значением интенсивности подсветки 1 . На БИ кроме подсветки подаются ещё два информац. пучка и /г и па выходе рассматривается интенсивность проходящего пучка. Если интенсивность подсветки выбрана такой, что = /инл — 0,5/1 (рис. 2, а), то наличие сигнала хотя бы в одном из информац. пучков переводит элемент в единичное состояние для проходящего луча (логич. функция ИЛИ ), При установке /о /вкл — 175/1 элемент включается лишь при одно-врем. подаче сигнала ( 1 ) в обоих информац. каналах (функция И ), Если выполняется условие / < / кл — — (/1 +/2)1 то при любой комбинации состояний /1, /о на вы.ходе имеет место низкий уровень интенсивности (ф-ция НЕТ ), Наконец, при /ц > /в л БИ всегда остаётся при включённом состоянии (ф-ция ДА ). Для отражённого потока в этой же схеме обеспечиваняся также ф-ции ИЛИ — НЕТ и И — НЕТ . [c.446]

Физический смысл функции pi t) не изменится, если принять во внимание взаимодействие с фононами и туннелонами. Данное взаимодействие изменит лишь конкретное выражение для pi (t) и теперь эта функция времени и расстройки должна быть решением системы уравнений (7.35). В пункте 3.5 мы показали, что двухфотонный коррелятор при стремлении времени к бесконечности, т. е. функция р(А, оо), описывает форму линии поглощения. Поэтому, если мы найдем функцию расстройки р (оо) из уравнений (7.35) и подставим ее в формулу (7.36), то получим выражение для формы оптической полосы, учитывающее взаимодействие с фононами и туннелонами. [c.95]

Зависимость коррелятора от частоты возбуждающего света, т. е. от расстройки Д. Функция р(Д, t) описьтает форму линии поглощения при учете взаимодействия с фононами и туннелонами. Она изменяется со временем. Функция р(Д, оо) описывает установившуюся форму линии, т. е. ту, которая измеряется в ансамблях хромофоров в условиях стационарного облучения. Эта функция может был. легко найдена с помощью оптических уравнений Блоха (7.48). Положив в них все производные равными нулю, что соответствует стационарному случаю, и проделав элементарные алгебраические преобразования, найдем для полного двухфотонного коррелятора такое выражение [c.101]

Наличие в системе фононов и туннелонов приводит к тому, что матрица плотности полной системы становится бесконечномерной. Лишь в специфическом частном случае, когда влияние фононов и туннелонов сводится лишь к уширению спектральной линии, нам удается свести бесконечномерную систему для элементов матрицы плотности к четырем уравнениям, называемым оптическими уравнениями Блоха. Все это бьшо показано в предыдущей главе. Там же мы вывели формулы (7.39) для k и к , которые описывают вероятности вынужденных переходов с поглощением и испусканием кванта света и содержат информацию о взаимодействии с фононами и туннелонами в интегралах перекрывания а Ь). Мы показали, что замена функций k и к лоренцианом с полушириной 2/Тг позволяет прийти к оптическим уравнениям Блоха. [c.111]

Рассмотрим теперь случай, когда линейное F -взаимодействие невелико и оптическая полоса состоит из сопоставимых по интенсивности БФЛ и ФК. Тогда сигнал фотонного эха отразит и свехбыструю дефазировку и обычную, экспоненциальную. Пример такого рода приведен на рис. 6.9 а. Затухающие осцилляции, длящиеся примерно до времени тг>о — 30, обусловлены осцилляционной зависимостью действительной части функции дефазировки Re у)(г) (рис. 6.96). Период осцилляций функции Re р т), который проявляет себя в сигнале эха, равен примерно 2-k/ud = 0,3 пс. В пикосекундной шкале времен, начинающейся после ti/q — 30, происходит обычное экспоненциальное затухание амплитуды фотонного эха со скоростью 2/Т2, описьшающееся формулой [c.233]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...