Теория ядерных сил

Мезонные теории ядерных сил [c.162]

Входящая в (V.10) безразмерная константа у может быть оценена или на основании определенной теории ядерных сил, или путем сравнения с экспериментом. [c.187]

Мезонная теория ядерных сил 162-169 Мезонный нонет 383, 384 [c.394]

Для объяснения этих и некоторых других свойств ядерного взаимодействия (о которых речь пойдет несколько позже) нужна теория ядерных сил. Однако из-за очень сложного характера ядерного взаимодействия такой теории в законченном виде пока не существует. В настоящее время можно говорить только о методах подхода к решению этой задачи. [c.486]

В принципе возможны два пути построения теории ядерных сил [c.486]

В 68 указывалось, что возможны два пути построения теории ядерных сил. Первый путь заключается в феноменологическом подборе подходящего потенциала взаимодействия, который удовлетворяет найденным из эксперимента свойствам ядерных сил. Этот метод был достаточно подробно рассмотрен в предыдущей главе. [c.548]

МЕЗОННАЯ ТЕОРИЯ ЯДЕРНЫХ СИЛ. [c.9]

Второй этап изучения элементарных частиц начался одновременно с опытами- по исследованию ядерных сил. Как известно (см. 5 и 6), в этих опытах были установлены такие существенные свойства ядерных сил, как малый радиус их действия, большая эффективность, насыщение, обменный характер и др. В 1 указывалось, что возможны два пути построения теории ядерных сил. Первый путь заключается в феноменологическом подборе подходящего потенциала взаимодействия, который должен удовлетворять найденным из эксперимента свойствам ядерных сил ( 3—6). Второй — во введении мезонного поля и квантов этого поля, которые должны переносить ядерное взаимодействие. Развитие этого пути привело Юкаву к предсказанию существования в качестве ядерного кванта мезона — частицы с массой 200—ЗОО/Пе (см. 2). [c.107]

Наконец, из-за отсутствия последовательной количественной теории ядерных сил мы в настоящее время ничего не можем сказать о роли тройных и вообще множественных сил в ядре. Тройными принято называть такие силы, которые действуют между тремя частицами и стремятся к нулю при бесконечном удалении хотя бы одной из этих частиц. Современная теория предсказывает существование таких сил, но не дает возможности рассчитать их интенсивность и даже знак. [c.80]

В теории ядерных сил имеются различные параллельно развивающиеся направления. Простейшим из них является феноменологический анализ. [c.200]

Значительно более глубокой и содержательной является мезонная теория ядерных сил (Г. Юкава, 1935). Если феноменологический подход можно сравнивать с открытием закона Кулона, то историческим образом для мезонной теории ядерных сил может служить система уравнений Максвелла, из которой можно получить не только закон взаимодействия двух зарядов, но и излучение радиоволн, интерференцию света, действие электрического тока на магниты. Точно так же к мезонной теории относится не только получение закона взаимодействия двух нуклонов, но и такие вопросы, как рождение пи-мезонов, или, как их теперь чаще называют, пионов при нуклонных столкновениях, а также законы взаимодействия пионов с нуклонами и друг с другом. [c.201]

В предисловии к своей книге, выпущенной в 1924 г., Борн указывал на недостатки существовавшей тогда квантовой теории и отмечал, что имеющиеся трудности, возможно, будут преодолены только после радикальной ревизии основных принципов квантовой механики. (Положение, подобное тому, которое сейчас имеется в теории ядерных сил.) Предсказание Борна вскоре сбылось, н в 1929 г. он совместно с Йорданом выпустил рекомендуемую здесь книгу. Как и в предыдущей работе, здесь некоторое место отводится классической механике, в частности рассматриваются скобки Пуассона, приводящие к весьма интересным результатам. Этот вопрос изложен в Приложении 111, где рассматривается также связь скобок Пуассона с кинетическим моментом. [c.299]

Обзорная монография, посвящённая ряду вопросов ядерной физики, для решения которых несущественна точная теория ядерных сил. [c.2]

Теоретическое изучение свойств атомных ядер находится в настоящее время в самой начальной стадии ввиду отсутствия точной теории ядерных сил. [c.6]

Отсутствие детальной теории ядерных сил делает в настоящее время невозможным систематическое теоретическое изучение различных ядерных процессов. В этих условиях особое значение приобретает изучение перечисленных выше ядерных процессов, происходящих в простейшей системе, состоящей из двух частиц. [c.8]

Поэтому высказанное выше утверждение о возможности описания ядерных процессов в области малых энергий без детальной теории ядерных сил оказывается справедливым, если длина волны частиц значительно больше, чем радиус действия ядерных сил. [c.8]

Протона, при этом оказывается, что только отрицательным значениям введённого параметра может отвечать связанное состояние системы нейтрон - - протон. Поэтому весьма важно выяснить, какой знак имеет этот параметр при параллельной и антипараллельной ориентации спинов нейтрона и протона. Теоретически на этот вопрос при современном состоянии теории ядерных сил ответить нельзя. [c.10]

Оказывается, что ряд свойств ядерных реакций, происходящих с тяжёлыми ядрами при сравнительно небольших энергиях, можно описать также без детальной теории ядерных сил. Это связано с возможностью применения при изучении свойств тяжёлых ядер, содержащих большое число сильно взаимодействующих частиц, методов статистической физики [c.146]

Для получения общей формулы для пригодной при всех энергиях, необходима детальная теория ядерных сил. [c.176]

Из хода зависимости е от Л следует несколько очень важных выводов, на которых должна основываться Теория ядерных сил. [c.38]

На основании всех перечисленных опытных данных были предприняты попытки создать единую теорию ядерных сил. Используются два разных подхода. Первое, феноменологическое направление в теории не ставит вопрос о выяснении природы ядерных сил. Просто подбирается потенциал взаимодействия, наилучшим образом удовлетворяющий совокупности имеющихся экспериментальных данных. При втором подходе заранее предполагается, что ядерные силы возникают благодаря обмену я мезонами, т. е. частицами с массой порядка 300 гпе. [c.78]

Мезоны. Как уже говорилось в 11, существование мезонов — частиц с массой, промежуточной между массами электрона и протона, — было предсказано в 1935 г. Юкава при построении теории ядерных сил. [c.239]

Находясь в Горьком, Д. Киржниц продолжал в свободное от работы время научные исследования, начатые еще на студенческой скамье. В Горьковском университете было сильное радиофизическое отделение. Д. Киржниц познакомился с несколькими физиками, в частности, с Г.С. Гореликом, М.А. Миллером и др. Научные контакты с некоторыми из них переросли в дружеские отношения. В особенности это относится к Михаилу Адольфовичу Миллеру, дружбу с которым Д. Киржниц сохранил на всю жизнь. В Горьком он также познакомился с В.Л. Гинзбургом, который приезжал из Москвы для чтения лекций на радиофизическом факультете. Не помню точно, в 1954 или 1955 году Д. Киржниц прислал И.Е. Тамму несколько своих работ (по квантовой электродинамике, по мезонной теории ядерных сил — всего три рукописи). И.Е. Тамм передал эти работы своему сотруднику Виктору Павловичу Силину, однокурснику Д.А. Киржница, поручив рассказать о них на семинаре Теоретического Отдела. Носле доклада В.Н. Силина и последующего обсуждения было решено добиваться перевода Д. А. Киржница с горьковского завода в ФИАН, в Теоретический Отдел. К тому времени Игорь Евгеньевич был уже, наконец, избран действительным членом Академии Наук СССР, награжден высшей государственной наградой (после победоносного испытания водородной бомбы), и к нему относилось с большим уважением начальство, от которого зависел перевод Д. Киржница. Вот так и появился в Теоретическом Отделе новый сотрудник. [c.348]

Естественно, что из всех квантовых теорий полей квантовая теория электромагнитного поля развивалась в первую очередь, потому что электромагнитное поле наиболее нам знакомо. Однако в 1930-1940 гг. стали развиваться теории, довольно похожие на электродинамику, в которых рассматривались другие поля. Одна из них — теория /3-распада. В этой теории, в отличие от электродинамики, константа связи чрезвычайно мала (порядка 10 ° или Ю ) и разложение в ряд обладает определенной достоверностью. Другая теория принадлежит Юкаве — мезонная теория ядерных сил (т. е. силы описываются мезонным полем, с которым взаимодействуют ядра) в этой теории параметр разложения неблагоприятно велик (в действительности он близок к 1 или, может быть, равен 1/2 или 1/3). [c.90]

ПОНЯТИЕ О МЕЗОННОЙ ТЕОРИИ ЯДЕРНЫХ СИЛ [c.7]

Все это несомненный успех псевдоскалярной мезоиной теории ядерных сил. [c.169]

Разработаны также векторный и псевдовскторный варианты мезонной теории ядерных сил, на которых мы не будем здесь останавливаться. [c.169]

Простейшей формой ядерного взаимодействия является рассеяние нуклона на нуклоне, а простейшей связанной системой, простейшим ядром, является дейтон, состоящий из двух нуклонов. Поэтому построение теории ядерных сил начинается с исследования особенностей рассеяния нуклонов и свойств дейтона и попытки описать их с помощью подходящего потенциала. Выбор потенциала определяется следующими условиями. Сначала делаются наиболее общие предположения, которым заведомо (во всяком случае в первом приближении) удовлетворяет ядерное взаимодействие. Затем на потенциал накладываются дополнительные ограничения, которые приводят его в соответствие с известными свойствами ядерных сил, такими, как ко-роткодействие, насыщение, спиновая зависимость и пр. [c.487]

Мезонные теории ядерных сил строятся по аналогии с квантовой электродинамикой. Как известно, в квантовой электродинамике электромагнитное поле рассматривается совместно со связанными с ним частицами — фотонами. Оно как бы состоит из фотонов, которые являются его квантами. Энергия поля равна сумме энергии квантов. Фотоны возникают (исчезают) при испускании (поглощении) электромагнитного излучения (например,. света). Источником фотонов является электрический заряд. Взаимодействие двух зарядов сводится к испусканик> фотона одним зарядом и поглощению его другим. При такой постановке вопроса становится возможным рассмотрение новых, явлений, относящихся к классу взаимодействий излучающих систем с собственным полем излучения. Этим путем удается,, например, объяснить аномальный магнитный момент электрона и мюона (см. 10, п. 3 И, п. 6), лэмбовский сдвиг уровней в тонкой структуре атома водорода и ряд других тонких эффектов. [c.9]

Ядертые силы. Нуклоны являются адронами, т. е. принадлежат к числу частиц, испытывающих сильное взаимодействие. Взаимодействие между нуклонами, удерживающее их в ядре, т. е. ядерные силы, возникает в результате взаимодействия между составными частями (кварки, глюоны), к-рые образуют нуклоны. Теория ядерных сил на основе кварковых представлений находится в стадии становления и пока не завершена. [c.685]

Чрезвычайно существенным является то обстоятельство, что в области малых энергий взаимодействующих частиц для описания различных ядерных процессов не требуется последовательной теории ядерных сил Это утверждение справедливо в том случае, если энергия частиц мала по сравнению с эффективной величиной энергии ядерного взаимодействия Vq и если, кроме того, длина волны %, отвечающая относительному движению частиц, велика по сравнению с радиусом действия ядерных сил г . В случае взаимодействия нейтрона с протоном равенство % — г имеет место при энергии нейтрона — 20MeV. Так как эффективная величина энергии ядерного взаимодействия Vq составляет в области действия ядерных сил несколько десятков MeV, то при выполнении условия будет выполнено также условие E< Vq. [c.8]

В предыдущей главе мы рассмотрели свойства дейтрона— простейшей ядерной системы, состоящей из двух частиц. Мы видели, что для описания многих процессов, происходящих в системе нейтронпротон в области малых энергий, не требуется детальной теории ядерных сил. [c.146]

Для объяснения перечисленных выше свойств была создана мезонная теория ядерных сил. В соответствии с этой теорией (X. Юкава, 1935 г.) ядерные силы возникают из-за обмена тг-мезона-ми, частицами с массой порядка 300 Ше. Впервые гипотезу о том, что обменные силы между нуклонами вызваны передачей заряженных частиц, выдвинул И.Е. Тамм. Развивая идеи Тамма, Юкава предло- [c.496]

Отсутствие удовлетворительной теории ядерных сил заставляет руководствоваться почти исключительно эмпирическими соотношениями для ядерных энергий связи. Как было выяснено в р-аздслеЗгл. 1, в случае средних и тяжелых ядер радиус ядра К связан с атомным весом А соотношением 7 = 1,5-10 Л / см. Следовательно, средняя плотность нуклонов в большинстве ядер приблизительно одинакова. Вероятно также, что в пределах отдельного ядра плотность распределена по существу равномерно. На фиг. 2 можно видеть, что, за исключением самых легких элементов, в широкой области значений А энергия связи, приходящаяся на нуклон, изображается гладкой кривой. Это явление обусловлено специфическими ядерными силами. У легких ядер, для которых поверхность, приходящаяся на единицу массы, сравнительно велика, энергия связи, приходящаяся на частицу меньше, чем для ядер со средними атомными весами. Уменьшение связи при возрастании удельной поверхности обусловлено меньшей связью поверхностных частиц по сравнению с частицами внутри ядра, где каждый нуклон полностью окружен другими. Поскольку поверхность равна эффект должен быть пропорционален А / и иметь знак, противоположный знаку сил насыщения, которые равны аЛ. [c.67]

Введение. Эксперименты последних лет, направленные на изучение свойств мезонов и, в частности, на исследование характера их взаимодействия с ядрами, подтверждают, по-видимому, основную идею, лежащую в основе мезонной теории ядерных сил [1]. Однако проведение в жизнь программы этой теории наталкивается на серьезные препятствия, к числу которых относится так называемая динольная трудность , сводящаяся к слишком сильному притяжению нуклонов на малых расстояниях [2. К указанной трудности приводит как классическое, так и квантовое релятивистское рассмотрение [3. [c.246]

На различных уровнях математической строгости и физического анализа эту модель исследовали Ван Хов [422, 423], Фридрихе [124, часть П1], Швебер [354], Като [230], Кук [59, Сигал [360, гл. V там же приведена библиография], Гринберг и Швебер [144] и Генэн и Вело [153]. Роль модели Ван Хова как прообраза квантовой теории поля можно проследить до учебника Вентцеля [443, 7], а ее физическое обоснование — до теории ядерных сил Юкавы [465]. Отметим также, что существуют сильные аналогии между методом Ван Хова и методом, использованным Блохом и Нордсиком [34] при рассмотрении инфракрасных расходимостей в квантовой электродинамике. [c.30]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...