Теория импульсов

Умножая обе части (13) па d/, получаем теорему импульсов для сис гсм , Г дп([)ференциальной форме [c.212]

Умножая обе части (13) на d/, получаем теорему импульсов для системы в ди( )ференциальной форме [c.299]

Вычисляя интегралы от обеих частей (14) по времени от нуля до t, получаем теорему импульсов для системы в конечной или интегральной ( )орме [c.299]

Решение, Рассматриваем поступательное движение состава как движение материальной точки. Применим к его движению теорему импульсов в проекциях на ось х, направленную по траектории движения поезда в сторону его движения (рис. 111). [c.131]

Решение. Применим теорему импульсов к движению объема жидкости, вытекающей из трубки за некоторый промежуток времени т. Этот объем заполняет участок струи длиной tn с площадью поперечного сечения F. Пренебрегая действием силы тяжести на форму струи, считаем его прямолинейным. Масса этого объема равна произведению плотности жидкости р на объем [c.139]

Рассмотрим материальную точку мас-движущуюся под действием некоторой конечной силы F. Пусть в момент времени t = ti к точке прикладывают мгновенную силу действие которой прекращают в момент t = ty+x. Обозначая скорости точки в моменты времени /] и /2 соответственно через Vi и V2 и применяя к точке теорему импульсов, получим [c.127]

Если обе части (10) умножить на (Ы, то получим другую форму этой же теоремы — теорему импульсов в дифференциальной форме [c.258]

Для определения вектора удара S применим теорему импульсов только к первому телу тогда внутренний удар в системе станет внешним ударом по отношению к первому телу и мы получим [c.139]

Если к твердому телу, совершающему плоское движение, в некоторый момент времени прикладываются такие мгновенные силы, что в результате действия их движение остается плоским, то для определения скорости центра тяжести и угловой скорости тела после удара имеем два уравнения, выражающих теорему импульсов ( 106) [c.276]

Применим теорему импульсов ( 106) и моментов импульсов относительно точки О ( 118) [c.363]

Можно сказать, что Гюйгенс фактически рассматривал распространение в эфире не волны, а волнового фронта. Несмотря на известную ограниченность, такой подход позволил ему получить ряд важных результатов и прежде всего знаменитый волновой принцип (волновой принцип Гюйгенса). Как уже отмечалось в вводной беседе, предложенные Гюйгенсом построения для сферических и эллипсоидальных поверхностей (волновых фронтов) в кристаллах до сих пор используются при объяснении двойного лучепреломления. Известный английский физик Уильям Брэгг назвал учение Гюйгенса о свете теорией импульсов, предвосхитившей современную волновую теорию . [c.25]

В газах вязкость обусловлена хаотическим движением молекул, благодаря которому происходит обмен количеством движения. При относительном сдвиге слоев газа этот обмен создает тенденцию к выравниванию скоростей, т. е. препятствует сдвигу и порождает силу внутреннего трения (вязкости). Для совершенного газа напряжение Тц можно вычислить, применив теорему импульсов к массе молекул, пересекающих единичную площадку на поверхности раздела сдвигаемых слоев. В результате получается формула, имеющая такую же структуру, как и формула (1.11). Следовательно, последняя справедлива как для жидкостей, так и для газов, и различие этих сред проявляется только в закономерностях изменения коэффициента вязкости. [c.16]

Для совершенного газа величину касательного напряжения Тр можно вычислить, применив теорему импульсов к массе молекул, пересекающих единичную площадь на плоскости раздела слоев. [c.10]

Применим теорему импульсов к задаче об определении давления со стороны невязкой жидкости при плоскопараллельном обтекании [c.96]

Записывай теорему импульсов в проекциях на ось хх, получим с учетом (28.4) [c.97]

Указание. Напор насоса Н найти как разность удельных энергий жидкости на входе в насос и на выходе из него при этом учесть, что скорость на входе в решетку 2 равна vi, а давление равно давлению окружающей среды. К.п.д. движителя определить как отношение совершаемой им работы за /=1 с к мощности, развиваемой насосом. Для определения силы тяги использовать теорему импульсов. [c.102]

При соударениях зубьев зацепления происходит рассеяние энергии в моменты восстановления контакта. Очевидно, что устойчивый режим ударных колебаний будет поддерживаться только в том случае, если потери энергии при соударениях будут компенсироваться за счет внешних источников. Соударения зубчатых колес подчиняются теореме импульсов [2]. Применяя теорему импульсов при рассмотрении процесса ударного взаимодействия зубчатых колес, можно показать, что потери энергии при восстановлении контакта в зацеплении могут быть компенсированы двигателем. [c.144]

Используя это решение, условия периодичности (8.3) и теорему импульсов, определим неизвестные величины l, С2, Сз, С4, ф, Хс, 1и 2, 1 1. 2 так, чтобы движение системы имело обусловленный периодический характер. В результате получим [c.262]

Подставляя в (8.15) найденные ранее величины приращений и используя теорему импульсов, получим систему из пяти уравнений в конечных разностях, с помощью [c.269]

Как видим, скорость демпфируемой системы в начале и в конце интервала свободного движения должна быть одинаковой. Связь между скоростями обеих масс получим, применив теорему импульсов (1.11). При R = она дает [c.294]

Используя эти законы движения, условия периодичности и теорему импульсов, получим следующие безразмерные выражения для амплитуд и фаз соответственно свободных и вынужденных колебаний [c.302]

Применив к отысканию искомых величин амплитуд и фаз этого решения уже известный метод, т. е. использовав прежние условия периодичности и теорему импульсов, получим в результате несложного анализа законы дви- [c.307]

В (9.23) и (9.25) содержится десять неизвестных величин l, С2, Сз, С4, ф, 1, Х2, Ui, V2, Ха- Подставляя в (9.23) и (9.24) условия (9.25), получим для определения этих величин систему восьми уравнений. Еш,е два уравнения получим, связав скорости обеих частей системы до и после их соударения, используя теорему импульсов. [c.332]

Заметим, что ламинарное течение удовлетворяет условию стационарности, тогда как турбулентное течение нестационарно по самой своей природе. Применим h выделенному объему теорему импульсов в направлении х [c.40]

Уравнения Навье—Стокса. Применим теперь теорему импульсов аналогичным образом к трехмерному течению. Откажемся от упрощающих допущений теории пограничного слоя и будем учитывать нестационарность течения и внешние массовые силы. Записав теорему импульсов для направления х в декартовой системе координат, получим [c.41]

Существует и другой метод определения касательного напряжения, которым мы будем пользоваться в дальнейшем. Рассмотрим неподвижный контрольный объем (рис. 6-2). Запишем для этого объема теорему импульсов [c.78]

Применяя теорему импульсов, найдем реакцию потока в осевом направлении. Прибавив к ней силу инерции, получим выражение для полной осевой составляющей R, действующей со стороны потока на золотник [c.418]

Определим суммарную силу Кх, действующую вдоль оси х на внутреннюю поверхность трубы на участке X. Применив интегральную теорему импульсов к объему жидкости в деформированном канале между сечениями Х1 и -Ь X, в которых течение является полностью развитым, получим [c.381]

Повышение давления связано с величиной начальной скорости и скоростью перемещения ударной волны, совпадающей в первом приближении со скоростью звука а. Применяя к элементу трубы dx теорему импульсов, получим (рис.45) [c.119]

Применяя к элементарному объему газа, офаниченному двумя сечениями на расстоянии dx друг от друга, теорему импульсов, получим уравнение [c.124]

Для определения силы удара при струеударном воздействии в работе [18] использована теория импульсов, в соответствии с которой [c.36]

Теоретическое решение задачи о выравнивающем действии сеток (плоских решеток) было дано Колларом в 19.39 г. [167]. Рассматривая одномерную задачу, он применил теорему импульсов к потоку с небольшой начальной неравномерностью распределения скоростей по сечению прямого канала, т. е. состоящему из двух трубок тока с разными начальными скоростями и проходящему через распределительную решетку (сетку) постоянного по всему фронту сопротивления (равномерного живого сечения). На основе этого им получена связь между отклонениями скоростей от среднего по сечению значения [c.10]

Применим теорему импульсов к точке, испытывающей удар, причем за интервал времени (t, /-fx), в течение которога [c.133]

Пусть система точек с главным ве[<тором количеств двим<с-ния Q подвергается в момент времени t совокупности ударов со стороны внешних по отношению к рассматриваемой системе тел. Применяя к этой системе теорему импульсов (51) и замечая, что по предыдущему импульсы конечных по величине сил могут быть опущены, приходим к следующей формулировке теоремы об изменении количества л в и ж е п и я системы за время ул. а р а [c.134]

Определение ударного давления и скорости распространения ударной волны. Рассмотрим объем жидкости (см. рис. 5.11), заключенный между задвижкой и сечением х—х, площадь которого а, а длина А1. Применим к рассматриваемому объему теорему механики об изменении количества движения или теорему импульсов. За время Д/, в течение которого фронт повышенного давления передвинулся от задвижки влево на Д/, остановившаяся масса жидкости в этом объеме потеряла следующее количество движения mv — pavAl. Импульс силы за время Д равен ApaAt. Слева от сечения X—X давление жидкости равно р, а справа—р+Ар. Произведение аАр — сила, остановившая объем жидкости аА1 за время Д . Приравнивая количество движения импульсу силы, получим [c.68]

Густав Робен (Gustave Robin) родился в Париже в 1855 г., умер там же в 1897 г. Оригинальный и проницательный мыслитель, внес важный вклад по результатам и по методу не только в теорию импульсов, но также и в термодинамику, в электростатику и в критическое направление теории функций. Его сочинения собраны в трек томах (Париж, 1899—1903). [c.502]

Используем теорему импульсов и условия периодич-нссти (9.25) и будем действовать по той же методике, что была использована в 9.3, причем все выкладки выполним, положив = 1. [c.351]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...