Резонанс различных порядков

В гл. 4 проведён нелинейный анализ движения асимметричных тел в окрестности резонанса исходные нелинейные уравнения движения приведены к стандартной двухчастотной форме, показана возможность существования резонансов различных порядков, исследована устойчивость резонансов. [c.6]

РЕЗОНАНСЫ РАЗЛИЧНЫХ ПОРЯДКОВ. РЕЗОНАНСНЫЕ КОЛЕВАНИЯ 467 [c.467]

Резонансы различных порядков. Резонансные колебания [c.467]

Рис. У.13. Резонансы различных порядков, возникающие при колебательном движении поршня в открытой трубе /—частота.

Щ Таким образом, о величине работы возмущающих моментов различных порядков, а значит, и о степени опасности резонансов с гармоническими составляющими различных порядков можно судить по произведению [c.147]

Почти все элементарные частицы нестабильны. Частиц, стабильных в свободном состоянии, существует всего девять протон, электрон, фотон, а также антипротон, позитрон и четыре сорта нейтрино. Многие частицы имеют времена жизни, колоссальные по сравнению с характерным временем пролета 10" с. Так, нейтрон живет 11,7 мин, мюон — 10" с, заряженный пион— 10" с, гипероны и каоны — 10 с. Как мы увидим ниже, все эти частицы распадаются только за счет слабых взаимодействий, т. е. были бы стабильными, если бы слабых взаимодействий не существовало. Еще меньшее время (порядка 10" с) существуют нейтральный пион и эта-мезон. Распад этих частиц обусловлен электромагнитными взаимодействиями. Наконец, существует большое количество частиц, времена жизни которых столь близки к времени пролета, что многие из них частицами можно считать с большой натяжкой. Эти частицы называются резонансами, так как они регистрируются не непосредственно, а по резонансам на кривых зависимости различных сечений от энергии, примерно так же, как, например, уровни ядер идентифицируются по резонансам в сечениях ядерных реакций. Многие резонансные состояния часто трактуются как возбужденные состояния нуклонов и некоторых других частиц. [c.281]

Наблюдаемые ширины адрон-адронных резонансов варьируются в пределах от нескольких десятков МэБ до 300 МэБ, что соответствует временам жизни в интервале 10" — 10" с. Отдельные резонансы имеют существенно более узкие ширины. Экспериментально установлено порядка сотни различных резонансных адронных изотопических мультиплетов. Верхний предел масс резонансов непрерывно повышается. Недавно (1977 г.) открыт резонанс с массой 9,5 ГэВ. Кварковая структура определена однозначно далеко не для всех резонансов. Поэтому многие опытные свойства резонансов будут приведены без кварковой трактовки. Современные методы регистрации далеки от того, чтобы давать возможность непосредственно измерять времена жизни резонансов или проходимые ими [c.363]

На рис. 3 приведены фазовые траектории системы, поведение которой описывается уравнением (1) в зоне основного параметрического резонанса при различных значениях ji 0 0,1 0,2 0,3. Анализ графиков на рис. 3 показывает, что изменения фазовых траекторий при увеличении коэффициента аналогичны изменениям фазовых траекторий линейной колебательной системы второго порядка при уменьшении коэффициента трения. Фазовая траектория при д. 0,3 аналогична фазовой траектории системы при = О и с отрицательным коэффициентом трения. Таким образом, периодическое изменение жесткости колебательной системы в зоне параметрического резонанса компенсирует потери на трение и с увеличением коэффициента пульсации приводит к раскачке системы, аналогичной поведению линейной системы с отрицательным трением, [c.62]

Приведение выражения второго порядка гамильтониана Ih к нормальной форме (эта форма, как мы видели, различна в зависимости от того, имеет место или отсутствует резонанс частот линеаризованной системы), конечно, не всегда решает вопрос об [c.232]

Начало следуюш,его диапазона частот суш,ественно зависит от 2> 1. 9- В этом диапазоне волн внутри структуры суш,ествуют две и более распространяюш,иеся волноводные волны (с индексами т = О, 1, 2,. ..). Характер дифракционных зависимостей здесь резко усложняется энергетическая связь между полупространствами над и под решеткой теперь осуществляется с помощью нескольких распространяющихся волноводных волн с различными постоянными распространения. Наиболее важно в этом диапазоне то, что для обеих поляризаций существуют точки полного прохождения и полного резонансного отражения при определенных значениях частоты, толщины 2Н и других параметров. В отдельных случаях изменение по X на величину порядка 10" может привести к резонансному изменению 6о i ( I ) от единицы до нуля (рис. 51—53). На рис. 51 и 52 границы волновых диапазонов отмечены звездочками. Описанные резонансы имеют место только в части двухволнового диапазона, расположен- [c.101]

Это предположение (как легко видеть из (13.11.5)) обычно выполняется для достаточно слабых магнитных полей Во- Поэтому условия, при которых удовлетворяется неравенство (13.11.15), часто называют условиями слабого поля. Наибольшие значения напряженности Во, для которых неравенство (13.11.15) еще имеет силу, можно легко определить, если известны Гр и Шр эти параметры можно оценить из результатов измерений подвижности и данных циклотронного резонанса. Используя общепринятые значения этих величин для германия, можно легко показать, что неравенство (13.11.15) при комнатной температуре выполняется для полей порядка 10 кэ. При более низких температурах время релаксации становится больше, однако и предельная величина Во может быть значительно ниже. Читателю предоставляется возможность самому определить пределы применимости данного приближения для различных веществ. [c.335]

Как видно из изложенного, несмотря на большое количество лабора-торно-вычислительных работ, многие важные темы механики оказались еще не охваченными. Поэтому в настоящее время да кафедре продолжается работа по улучшению и усовершенствованию практикума. Прежде всего имеется в виду расширить темы нелинейных колебаний и устойчивости ввести главы, посвященные электромеханическим системам, влиянию неидеальных источников энергии, движению при наличии случайных воздействий [3]. Большое внимание уделяется дальнейшему созданию собственно лабораторных работ, сопровождающихся проверкой теоретического материала ча действующих установках. Для наглядности полученных результатов и для полноты теоретических сведений большое значение имеет практикум на моделирующих машинах, где решаются задачи из самых различных областей механики типа решения дифференциального уравнения третьего порядка, определения зон устойчивости и неустойчивости при параметрическом резонансе, построения амплитудно-частотной характеристики механической или электромеханической системы, нахождения предельного цикла автоколебаний, вычисления критической эйлеровой нагрузки и т.п. [c.61]

В начале настоящего раздела мы ограничились установлением свойств вероятностей переходов в случае резонанса энергий. Однако возможны более общие применения. По аналогии с тем, как это было сделано для двухфотонного поглощения или для двухфотонной эмиссии, можно построить операторы взаимодействия для других специальных процессов второго и более высоких порядков. Это верно также и для процессов, в которых не происходит резонансного обмена с атомной системой, а имеет место только перекачка энергии между различными модами поля излучения. Примером может служить оператор взаимодействия для когерентного образования суммарных частот (в частности, для генерации второй гармоники). [c.197]

В разд. 2.32 мы видели, что при полуклассическом рассмотрении взаимодействия излучения с атомными системами, которые не связаны ни между собой, ни с какой-либо другой системой, возникают специфические трудности. Например, приходилось исключать все случаи, в которых частота некоторой компоненты поля излучения или какая-нибудь суммарная или разностная частота попадает в (острый ) резонанс с одной из частот переходов. [При последовательном квантовом описании удается избежать возникновения таких проблем путем автоматического учета различных механизмов затухания, например радиационного затухания (ср. пп. 3.111 и 3.112).] Указанным способом при применении результатов разд. 2.32 можно трактовать процессы, свободные от потерь (ср. разд. 2.23), такие как генерация высших гармоник и параметрические эффекты вне областей резонанса, но не многофотонное поглощение или излучение или вынужденное комбинационное рассеяние. Поэтому важно расширить модели таким образом, чтобы они позволяли правильно учесть ограниченную память атомной системы и были применимы для исследования резонансных эффектов (ср. разд. 2.31). С точки зрения уменьшения расчетных трудностей весьма целесообразными оказались модели, в которых взаимодействие всех отдельных атомных систем между собой и с другими системами со многими степенями свободы не учитывается в явном виде. Вместо такого учета в уравнения для отдельной атомной системы вводится глобальный механизм потерь в виде связи с тепловым резервуаром . Такой подход мы уже описали в разд. В2.27 и 2.24, и теперь мы можем непосредственно воспользоваться полученными там результатами. При этом мы обсудим наиболее подробно вычисление восприимчивостей первого порядка, а затем обобщим результаты на высшие порядки. [c.238]

Аналогичные рассуждения применимы, разумеется, и в случае, если имеет место резонанс между состоянием, в котором возбуждено по одному кванту для двух различных колебаний (У, -]-Уу), и состоянием, для которого возбужден один квант только для одного колебания y ,. Точно так же, например, при резонансе колебаний Зу,- и 2у интенсивность второго обертона у будет сравнимой с интенсивностью первого обертона у , аналогичные соотношения получатся и в других случаях. Если возникает резонанс между двумя комбинациями одного и того же порядка (например, между двумя двойными комбинациями [c.288]

Сравним с помощью (14) — (19) амплитуды различных каналов рассеяния в случае однократного резонанса, когда функция g имеет порядок 2/A Z, где А — волновая расстройка для несинхронного этапа процесса. Отношение амплитуды каскадного ГПР к амплитуде ПР имеет порядок 5/А (при двойном резонансе р/). Например, в ниобате лития р — 1 см при 8ь = 10 МВт/см (последнее число уменьшается на четыре порядка, если орты поляризации всех волн, участвующих в процессе, параллельны оси симметрии кристалла). Для волн одной поляризации и малых углов рассеяния А может превышать 10 см" при различной же поляризации А может [быть много меньше. [c.229]

В табл. 4.2 сравниваются различные критерии перехода от локальной к глобальной стохастичности для стандартного отображения. Критерии расположены в порядке возрастания их эффективности. Поскольку не существует полной аналитической теории перехода к стохастичности, то чем эффективнее критерий, тем более существен в нем элемент численного анализа, необходимого для получения критического значения К- Поэтому все критерии представлены также через более физическую характеристику — число вращения о = lQй для целого резонанса ), которое легко определяется как численно, так и аналитически. Тот факт, что переход к глобальной стохастичности почти точно совпадает с о = 1/6, может помочь более глубокому пониманию этого явления. Для стандартного отображения критерий ао = 1/6 приводит с помощью (4.1.31) к критическому значению параметра перекрытия [c.288]

Как видно, каждая гармоника возмущающих сил может вызвать в системе резонанс и притом не один, а k различных случаев резонанса. Все резонансы, вызываемые я-й гармонической составляющей возмущающих сил, называются резонансами п-го порядка. [c.467]

Тот факт, что мультипликаторы линейной системы различны, означает, что характеристические показатели + (Гу (/ = 1, 2,..., д) таковы, что в системе отсутствуют резонансы до второго порядка включительно, т. е. число [c.53]

Так как мультипликаторы предполагаются различными, то целые, полуцелые и удовлетворяющие равенствам Хт + Я . = т г значения Х не рассматриваются. Это означает, что в системе нет резонансов до второго порядка включительно и задача об устойчивости нелинейной системы решается для значений параметров, лежащих внутри области устойчивости линеаризованной системы. [c.98]

Рассмотренные три резонанса главный вращательный, удвоенный вращательный и резонанс крена не исчерпывают все возможные типы резонансных движений, обусловленных видом системы с двумя вращающимися фазами (4.8), которая описывает возмущённое движение асимметричных тел при спуске в атмосфере. Влияние того или иного резонанса из многообразия резонансов (4.6) на возмущённое движение зависит от характеристик тела, от вида и величины малой асимметрии, от начальных условий движения и соотношения фаз быстрых движений в околорезонансной области. Поэтому для каждого конкретного класса тел и типа начальных условий движения следует исследовать резонансы различных порядков из совокупности (4.6), отдавая предпочтение резонансам низких порядков. [c.121]

Изменение порядка зажигания в ряде случаев приводит к значительному ослаблению отдельных резонансов. Изменение порядка зажигания вследствие изменения фазовых углов, т. е. направления векторов, отражается на векторной сумме УИ2а не всех, а только некоторых гармоник. При этом если для одних гармоник сила резонанса уменьшается, то для других она возрастает. Количество различных возможных порядков зажигания зависит от схемы двигателя. С увеличением числа колен и цилиндров оно становится очень большим. Однако необходимость соблюдения уравновешенности двигателя, стремление не перегружать опорные подшипники, требование равномерности питания цилиндров двигателя смесью и технологические ограничения в выборе формы коленчатого вала — все это уменьшает число порядков зажигания, благоприятных в смысле свободы системы от сильных крутильных колебаний. [c.392]

Пусть суп1 ествуют а-резопансы с различными целочисленными векторами ... Будем называть а-резонанс к со) резонансом низшего порядка по сравнению с а-резонан-сом со), если < ПА М1. И наоборот, а-резонаис (А , ы) является резонансом высшего порядка по сравнению с со). [c.98]

В работах А.Г. Сокольского [20, 33] (см. также [31]), А.М. Ковалева и А.Н. Чудненко [31], А.Н. Иванова и А.Г. Сокольского [18, 19] во всех подробностях рассмотрена задача об устойчивости системы (1) при наличии резонансов первого и второго порядков. Трудности исследования устойчивости при резонансах низших порядков связаны с особеннностями процедуры линейной и нелинейной нормализации, с большим количеством принципиально различных под случаев, в каждом из которых задача об устойчивости решается своим техническим приемом. Отличительной особенностью этих задач является также то, что в некоторых под случаях движение, неустойчивое в линейном приближении, становится устойчивым при учете нелинейностей в правых частях системы (1). С прикладной точки зрения резонансы низших порядков приобретают особенно большое значение в связи с известной проблемой безопасности границ областей устойчивости, так как во многих прикладных задачах в пространстве параметров эти резонансы отвечают границам областей устойчивости линеаризованной системы. [c.122]

Следует заметить, что возбуждение унтертоном резонансов высших порядков представляет значительный практический интерес, поскольку при наличии высокодобротных акустических резонаторов в них можно накопить значите.т1ьную энергию гармоники и реализовать таким образом эффективные умножители частоты. Кроме того, в резонаторах, по-видимому, гораздо легче осу-ш,ествить избранный тип взаимодействия между ограниченным числом мод, чем в условиях бегуш,их волн. Наконец, возбуждая систему на частотах, близких к резонансным, можно даже при слабом источнике получить амп.литуду колебаний настолько большой, что различные нелинейные эффекты будут проявляться достаточно четко. [c.138]

Для объяснения гигантского резонанса были рассмотрены (в Советском Союзе А. Б. Мигдалом) колебания ядра под действием электромагнитного поля у-квантов. Вообще говоря, при этом возможны колебания дипольные (все протоны ядра сдвигаются относительно всех нейтронов) и квадрупольные (изменение формы ядра), отно-сительная роль которых различна при разных энергиях возбуждения ядра. Теория показывает, что при рассматриваемых возбуждениях ядра (порядка 10 Мэе) вероятность ди-польных колебаний заметно превосходит вероятность квадрупольных колебаний. [c.475]

Кларк [39,401 изучал оптические характеристикиMgO, подвергнутой действию различных видов излучения. Кристаллы MgO облучали ультрафиолетовым светом, рентгеновскими лучами и нейтронами. Им было проанализирована схема образования полос поглощения, а также их светового и термического восстановления, предложена модель активации под действием ультрафиолетовых лучей и сделана попытка объяснить некоторые результаты рентгеновского и нейтронного облучения. Он исследовал роль примесей в MgO и сделал вывод, что радиационные изменения оптических свойств не зависят непосредственно от примесей. По степени эффективности в образовании полос поглощения виды излучения располагаются в следующем порядке нейтроны, электроны, рентгеновские лучи. Вопрос о влиянии облучения на оптические свойства MgO обсуждается в работе Биллипгтопа и Кроуфорда [21]. Верц и др. [214, 215] применили технику электронного спинового резонанса для изучения центров окрашивания в MgO и объяснили полосы поглощения на основе химических изменений примесей переходных элементов, содержащихся в MgO. [c.174]

Любая теория стохастического типа не способна описать целый ряд важных фактов, относящихся к электрон-фононным полосам, например, появление в оптической полосе так называемой бесфононной линии и фо-нонного крыла или различную форму полос поглощения и флуоресценции при одинаковой форме и точном резонансе бесфононных линий этих спектров. Это происходит потому, что даже наиболее продвинутая теория Андерсона полустохастического типа не может быть применена к системе, в которой частота скачет между бесчисленным количеством ее возможных значений. Поскольку число фононных мод в образце порядка числа Авогадро, его порядок имеет и число возможных значений для частоты оптического перехода. Поэтому электрон-фононные оптические полосы с хорошо разрешенной структурой, имеющейся например, при низких температурах у многих органических молекул, внедренных в матрицы Шпольского, рассматриваются только с использованием выражений динамической теории. [c.121]

Пользуясь уже описанным ранее классическим приближением (см. раздел 1.1) при записи условия ферромагнитного резонанса (шрез = = уНо), следует иметь в виду большую (порядка 0,1 Т в ферромагнетиках) [29] спонтанную намагниченность, которая приводит к большому резонансному поглощению (в 10 больше, чем в парамагнетиках). Кроме того, магнитные взаимодействия между электронами, участвующими в спонтанном моменте, создают сильные внутренние поля магнитной анизотропии. Это означает, что эффективное поле, а следовательно, и частота резонанса будут зависеть от симметрии кристалла, формы образца, характера расположения во внешнем поле Но кристаллографических осей кристалла. Существование отдельных областей (доменов) с различными направлениями самопроизвольной намагниченности в объеме образца заставляет работать в условиях резонансного насыщения, когда внешнее поле разрушает доменную структуру и в первом приближении можно весь образец представить как однодоменную структуру с однородной намагниченностью. Строго говоря, только поверхности второго порядка (сфера, эллипсоид, бесконечный круговой цилиндр и т. п.) не вносят неоднородности в общую намагниченность образца. Внутреннее магнитное поле в ферромагнетике (кроме указанной кристаллографической магнитной анизотропии) зависит как от величины, так и от ориентации внешних и внутренних упругих напряжений. Пере- [c.182]

В-третьих, мы должны иметь в виду при рассмотрении многофотонного резонанса с высоковозбужденными атомными состояниями, что типичные времена для обращения электрона по ридберговским эллиптическим орбитам могут быть больше длительности лазерного импульса. Тогда все резонансы исчезают, так как, пока электроны находятся далеко от атомного остова, их взаимодействие с атомным остовом сильно ослабевает. Например, в работе [6.45] не наблюдались резонансы с высоковозбужденными состояниями атома ксенона, имеющими главные квантовые числа выше 10 при длительности лазерного импульса порядка 100 фс. Для таких ридберговских состояний кеплеровский период обращения электрона составляет более 40 фс. Различные аспекты резонансной многофотониой ионизации в случае ультракоротких лазерных импульсов обсуждаются в работе [6.46 . [c.161]

Последние работы Каменкова (1966—1967) посвящены исследованию устойчивости периодических движений. Здесь доказана общая теорема о том, что задача об устойчивости периодических движений в случаях, несущественно особенных, всегда приводится к задаче об устойчивости равновесия. Анализируются различные случаи, которые могут при этом представиться. Если среди корней характеристического уравнения имеются по модулю равные единице и выполняются условия отсутствия резонанса в числах до порядка N включительно, то подсистема с 2р переменными, соответствующая этим корням, преобразуется в подсистему с р нулевыми корнями с р группами решений. Если же условия отсутстви я резонанса не выполняются, то каждой паре мнимых сопряженных корней соответствует в преобразованной системе два нулевых корня. Каменков (1967) обобщает свои ранее полученные результаты по принципу сведения на системы с периодическими коэффициентами, а также на системы с произвольными непрерывными и ограниченными коэффициентами. Разработанный Каменковым принцип сведения основан на существовании для укороченной системы функций Ляпунова или Четаева, вследствие чего [c.59]

Область 1/у для различных поглотителей выражена в разной степени. Так, в случае В эта область вьфаже-на весьма четко. Напротив, для d и Gd эта область практически не проявляется из-за присутствия низко-энергетич. резонансов (рис. 3). С увеличением энергии нейтронов отдельные резонансы начинают интерферировать друг с другом, сечение захвата обусловливается влиянием многих недалеких и широких уровней и его резонансная зависимость может оказаться слабо выраженной (рис. 4). В связи с этим представляет интерес величина сечения, усредненного по многим уровням, среднее расстояние между к-рыми порядка (или меньше) ширины Г. Сечение радиац. захвата быстрых нейтронов можно оценить по ф-ле СТу= яЛ Гу/Г, где Я — величина, характеризующая радиус ядра. [c.68]

Звукоприемники. Основным приспособлением для приема 3. служит обычно диафрагма. Как и звукоизлучатели, звукоприемники обладают свойством направленности в различной степени и м. б. разделены на приемники нулевого порядка (пульсирующие) и первого порядка (колеблющиеся). Максимальная мощность, поглощаемая звукоприемником из среды при резонансе с собственной частотой приемника, получается при условии, что затухание излучения и затуха ние, происходящее от собственного поглощения системы, одинаковы. Для приемника нулевого порядка (пульсирующий шар) максимальная поглощаемая мощность при действии звукового давления р равна [c.246]

Полученный результат может быть также интерпретировав следующим образом. Под влиянием периодического возм ш ения уровни энергии невозмущенного гамильтониана Яо в полосе (пц — Ап, Wo + Дга) расщепляются на уровни квазиэнергии. Число квазиуровней в окрестности каждого из уровней в полосе (wo —Ага, rao + Дга) порядка Дга, т. е. порядка числа уровней, захваченных в резонанс. Это утверждение вытекает из того, что именно столько различных функций %я входит эффективно в разложение (3.15). [c.191]

В разновидности этого метода, разработанной в СССР [21], для измерения гибкости к камере присоединяют узкую трубку и определяют резонансы Гельмгольца в системе малой камеры,, соответствующие двум различным уровням (массам) воды в трубке. Трудность градуировки, гидрофонов методом взаим-но сти в малой камере заключается в необходимости полного удаления воздушных пузырьков. Поскольку акустический импеданс параллельной комбинации среда—стенки камеры—преобразователи должен быть очень большим, наличие даже маленького пузырька приводит к увеличению гибкости, уменьшению давления и увеличению градиента давления. На электрической эквивалентной схеме (рис. 2ЛЗ) можно видеть, что пузырек закоротит схему. Иногда проблема пузырьков становится столь серьезной, что измерения при атмосферном давлении оказываются невозможными. Чтобы пузырьки исчезли за счет растворения воздуха в воде, бывает необходимо небольшое гидростатическое давление — порядка 3,5 10 Па. [c.55]

ДЛЯ электродинамических преобразователей, но не для магнитострикционных. Данные характеристики построены в предположении, что размеры элементов преобразователей малы по сравнению с длиной волны в воде. Таким образом, для получения характеристик с плоским участком требуется излучатель небольших размеров, имеющий резонанс в области низких частот. Можно создать электродинамические преобразователи с диаметром диафрагмы в несколько сантиметров и с резонансом около 100 Гц, что соответствует длине волны в воде порядка 15 м. Магнитострикционные преобразователи, как и пьезоэлектрические, Буллет [2] называет преобразователями с объемной силой , потому что в них электромеханические силы действуют во всем объеме материала чувствительного элемента. Следовательно, такие преобразователи резонируют на частотах, обратно пропорциональных их размерам. Несмотря на введение различных конструктивных новшеств, пока еще не удалось создать резонансные магнитострикционные преобразователи с очень малыми размерами и в. то же время с резонансом на очень низких частотах. [c.259]

Глава 5 посвящена рассмотрению многомерных гамильтоновых систем. Здесь для 2я-периодической по времени гамильтоновой системы с двумя степенями свободы при помощи теоремы Четаева о неустойчивости доказаны утверждения о неустойчивости при наличии резонансов третьего и четвертого порядков и рассмотрены различные аспекты задачи об устойчивости движения в многомерных гамильтоновых системах. Излагаются результаты Арнольда по устойчивости для большинства начальных данных, формулируется и доказывается теорема Брюно о формальной устойчивости гамильтоновых систем, рассматриваются основные результаты исследований Нехорошева об оценке скорости диффузии Арнольда [78—81] в многомерных гамильтоновых системах, близких к интегрируемым. [c.12]

Результаты, полученные для величины поперечной намагниченности при резонансе, близки к результатам, которые были получены в случае сильно неоднородного поля при отсутствии какого-либо спин-спинового взаимодействия. Если упомянутая неоднородность имеет величину 6Н > Hi, то максимальная поперечная намагниченность, достигаемая при быстром прохождении, в этом случае имеет значение Порядка MoHilbH которое сравнимо с величиной MqHiIHi, получающейся из формулы (XII.89). Аналогию нельзя считать далеко идущей, поскольку рассмотренные два случая по существу совершенно различны. Например, если имеется сильное скалярное взаимодействие между спйнами, то резонансная линия становится очень узкой (сильное сужение). Тем не менее, согласно (XII.88), сильное скалярное взаимодействие будет увеличивать Н и уменьшать максимальную величину поперечной намагниченности, определяемую формулой (XII.89). Связь между сигналом быстрого прохожде- [c.505]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...