Гигантский резонанс

Ширина эта настолько велика, а сами значения резонанса лежат в области столь сильных возбуждений ядра (относящихся к области сплошного спектра возбужденных состояний), что объяснить гигантский резонанс обычным способом, т. е. влиянием уровней промежуточного ядра, не представляется возможным. [c.475]

Природа гигантского резонанса заключается в дипольных колебаниях ядра (смещение всех протонов ядра относительно всех его нейтронов) под действием длинноволнового R) [c.477]

Перейдем к теоретическим представлениям о механизме гигантского резонанса. При дипольном поглощении -у-кванта на все протоны ядра действует импульс однородного электрического поля, направленного перпендикулярно направлению пучка падающих фотонов. Под действием этого импульса центр тяжести протонов смещается относительно центра тяжести нейтронов. Но это смещение может произойти по-разному. Одним из крайних случаев является тот, когда все частицы смещаются примерно на одинаковые расстояния. Такая модель гигантского резонанса называется коллективной. В другом крайнем случае, наоборот, смещается лишь один нуклон. Это оболочечная модель в ее простейшем варианте независимых частиц. Подчеркнем, что в этом случае смещаться может как протон, так и нейтрон, несмотря на то, что нейтрон не имеет заряда и непосредственно поглощать фотон не может. Фотон поглощается здесь не нейтроном. [c.164]

Реальный Механизм гигантского резонанса, по-видимому, более близок к одночастичному, чем к коллективному, так как расчеты в рамках более сложного варианта оболочечной модели с учетом остаточного взаимодействия между нуклонами (см. гл. 111, 6, п. 6) удается провести так, чтобы получить согласие с опытом. [c.165]

И (у, п) (см. гл. IV, 11) на средних и тяжелых ядрах (рис. 5.14). Концепция изотопического спина позволила естественно объяснить этот факт. Действительно, в квантовой механике доказывается, что -квант может возбуждать состояния с изоспином Г и Г-Н 1, где Т — изоспин основного состояния ядра. Соответственно этому имеются два гигантских резонанса (см. гл. IV, II, п. 4), один из которых соответствует возбуждению состояний с изоспином Т, а другой (значительно меньший по величине) — состояний с изоспином Т+ . Поскольку состояния с разным изоспином разделены большим энергетическим интервалом, то эти два гигантских резонанса сильно удалены друг от друга. Верхний резонанс (с Т I) распадается преимущественно с испусканием протонов ) и ответствен за максимум в (V, р)-реакции. [c.197]

Рис.. 3. Гигантские резонансы в модели оболочек — энергия Ферми N — главное квантовое Число Ьш — разность энергий между соседними оболочками,

Это колебания всего ансамбля протонов относительно всего ансамбля нейтронов, и наоборот. Такую колебательную моду можно возбудить, воздействуя на ядро фотонами при этом наблюдается широкий резонанс, похожий на аналогичное явление в механике и электричестве (колебательный С-контур). Данное явление получило название гигантского резонанса. Энергия возбуждения Еп близка к значению 78 На рис. 3.10 изображен гигантский [c.94]

ОБОЗНАЧЕНИЯ И ХАРАКТЕРИСТИКИ ГИГАНТСКИХ РЕЗОНАНСОВ (Г -ЭНЕРГИЯ, СООТВЕТСТВУЮЩАЯ МАКСИМУМУ СЕЧЕНИЯ) [c.116]

В табл. 35 даны результаты исследования некоторых ядер приведены значения пороговой энергии для рассматриваемой реакции, которые, очевидно, совпадают с энергией отделения соответствующего нуклона, значения резонансных энергий fpea и значения полуширин резонансных кривых. Обращает на себя внимание огромная полуширина резонансных кривых, из-за которой явление и получило название гигантский резонанс . [c.474]

Для объяснения гигантского резонанса были рассмотрены (в Советском Союзе А. Б. Мигдалом) колебания ядра под действием электромагнитного поля у-квантов. Вообще говоря, при этом возможны колебания дипольные (все протоны ядра сдвигаются относительно всех нейтронов) и квадрупольные (изменение формы ядра), отно-сительная роль которых различна при разных энергиях возбуждения ядра. Теория показывает, что при рассматриваемых возбуждениях ядра (порядка 10 Мэе) вероятность ди-польных колебаний заметно превосходит вероятность квадрупольных колебаний. [c.475]

Сечение фотоядерных реакций (y, п) и (у, р) в области энергий Y KBaHTOB (10- 20)Л4эб имеет широкий [Г = (3-f-7) Мэе] резонансный максимум (гигантский резонанс). Резонансная. SHeprHH меняется по закону [c.477]

Наиболее изучено полное сечение а, поглощения квантов различными ядрами. Основные опытные факты в отношении сечения Ot таковы. На всех ядрах, за исключением нескольких легчайших, сечение at при малых и больших энергиях мало, а где-то посредине имеет высокий и широкий максимум, называемый гиганжким резонансом. Ширина гигантского резонанса равна нескольким (3—4)МэВ, а его положение замечательным образом плавно и монотонно меняется с ростом массового числа А ядра от 20—25 МэВ в легких ядрах до 13—15 МэВ в тяжелых. Такое одинаковое для всех ядер поведение сечения можно назвать уникальным, так как обычно зависимость сечения от энергии для одной и той же реакции резко и нерегулярно меняется от ядра к ядру. Можно считать установленным, что в гигантском резонансе поглощаются в основном электрические дипольные (т. е. 1) кванты. Основной вклад в полное сечение в области гигантского резонанса вносят реакции (v, р), (у, п) вырывания из ядра одного нуклона. [c.164]

Сечение о, поглощения 7-квантов ядрами даже в области гигантского резонанса составляет от 0,05 до 0,1 барн, т. е. на 1—2 порядка ниже сечения поглощения этих квантов за счет чисто электромагнитных процессов взаимодействия с атомными электронами (см. гл. VIII, 4). Поэтому фотоядерные реакции слабо влияют на коэффициент поглощения у-излучения веществом. [c.164]

ГИГАНТСКИЕ РЕЗОНАНСЫ (гигантские мультиполь-ные резонансы) — высокопозбуждённые состояния атомных ядер, к-рые интерпретируются как коллектинные когерентные колебания с участием большого кол-ва нуклонов (см. Колебательные возбуждения ядер). Известны Г. р., соответствующие колебаниям объема ядра, ядерпой поверхности, протонов относительно нейтронов, колебания, связанные с переворотом спина нуклонов и с обменом зарядом (см. ниже). Экспериментально Г. р. проявляются как широкие максимумы в [c.455]

Тайл. 1.—Общая классификация гигантских резонансов с квантовыми числами 7 и чётно-чстных ядрах [c.456]

КОЛЕБАТЕЛЬНЫЕ ВОЗБУЖДЕНИЯ ЯДЕР — возбуждённые ядерные состояния, в к-рых нуклоны совершают согласованное коллективное движение, приводящее к периодич. зависимости ядерных свойств от времени. При энергии возбуждения Е ниже порога вылета нуклонов <7 МэВ) К. в. я. проявляются как серии дискретных уровней, сходные с вибрационными полосами в молекулярных спектрах. При более высоких энергиях К. в. я, наблюдаются в виде широких резонансных максимумов в сечениях разнообразных ядерных реакций (гигантские резонансы). Для К. в. я. характерны большие вероятности эл.-магн. переходов в нижележащие состояния, усиленные но сравнению с типичными з]1ач011иями для переходов нуклона с одной орбиты на другую (о д н о-частичные переходы). Это усиление свидетельствует о когерентном коллективном характере колебат. движения — при переходе синхронно меняется состояние мн. нуклонов. [c.407]

Размер атомных ядер 1,2 4 / lO i см А — число нуклонов в ядре), а частоты переходов лежат в широком диапазоне (соответствующие энергии от неск. КэВ до 10 МэВ). При этом обычно й 1 и w l) — ii) (i)/(3j4 ), так что, согласно указанной упрощённой оценке, и в ядрах наиб, вероятными должны быть электрич. дипольные переходы с i = 1. Однако благодаря сильному взаимодействию нуклонов, не зависящему от заряда, эти электрич. дипольные переходы часто оказываются подавленными (особенно при малых энергиях ft u). Поэтому радиац. время жизни возбуждённых ядер и их излучение в значит, мере определяются высшими мультипольными переходами. В частности, существуют т. н. гигантские резонансы и запрещённые у-переходы в тяжёлых ядрах. [c.222]

Учёт смешивания конфигураций объясняет (по крайней мере, качественно) /-запрещённые переходы, отклонение магн. моментов от линий Шмидта, значения квад-рупольных моментов нейтронно-нечётных ядер и нек-рые др. факты, непонятные с точки зрения одночастичной О. м. я. Кроме того, приближение случайных фаз служит основой описания в рамках О. м. я, коллективных возбуждений чётно-чётных ядер — как ниэколе-жащих поверхностных колебательных возбуждений ядер, так и гигантских резонансов (2). [c.380]

Для объяснения /-распада рассматривают возбуждение ядра, затрагивающее только часть нуклонов вблизи его поверхности это колебания формы ядра в оси. состоянии (нулевые колебания). В ядерных реакциях возбуждение таких колебаний приводит к появлению т. н. гигантских резонансов (см. Гигантские кван-товые осцилляции). Если в процессе таких колебаний ядро достигает грушевидной формы, то могут образоваться фрагмент и остаточное ядро, удерживаемое нек-рое время, как и при а-распаде. Время жизни ядра относительно /-распада определяется вероятностью W распадной конфигурации п прозрачностью барьера. Т. к. W убывает с ростом амплитуды колебаний, то для деформиров. ядер в осн. состоянии (см. Деформированные ядра) вероятность /-распада велика. Действительно, ядра Ra имеют квадрупольвую деформацию (эллипсоид) и октуиольную (грушевиднаяформа), к-рые приближают осн, состояние к /-распаду. Проницаемость барьера определяется его высотой, массой фрагментов и гл. обр. энергией распада Qf. Действительно, в качестве остаточного конечного продукта при /-распаде практически всегда наблюдается ядро РЬ с А = 208 (Z = 82, JV = 126) /-распад с образованием такого дважды магического ядра характеризуется большой величиной Qj. [c.211]

Кривая 3 даёт срез структурной ф-ции при фиксированном значении переданного импульса. При малых значениях переданной энергии в структурной ф-ции проявляются узкие пики, отвечающие возбуждению дискретных и кваэи-дискретных состояний ядра. Далее следует широкий пик, отвечающий возбуждению мультипольных гигантских резонансов (ГР)—монопольнь1Х, дипольных, квадрупольных и более высокой мультипольности. Механизм распада гигантских резонансов, возбуждаемых при рассеянии электронов, аналогичен механизму распада при поглощении у-квантов. [c.595]

Одио н то же частично-дырочное взаимодействие определяет и спектр простейших возбуждений замкнутой оболочки, и сечение процесса поглощения у-квантов низкой энергии, и реакции ядра на внешнее поле — магнитные моменты, эффективные заряды и т. п. Найдя взаимодействие из анализа спектра возбуждений ядер с замкнутой оболочкой, следует ос-тальны(> нроцессы рассчитывать с этим же взаимодействием. Н результате, иапр., оказывается, что вероятность поглощения у-квантов имеет широкий максимум в районе энергии 80 /1 = Мэе, известный под названием гигантского резонанса. [c.551]

Фотоядер ные реакции — Я. р. под действием у-квантов. Исследования различных фотоядер-ных реакций, гл. обр. (у, п) и у, р), показали, что сечепия этих Я. р. обнаруживают широкий максимум в области энергий у-квантов 10—20 Мэв — так наз. гигантский резонанс . Наличие таких максн-му.мов первоначально было истолковано как результат конкуренции др. реакций. Однако последующие исследования показали, что уменьшение сечения одной фотоядерной реакции, напр, (у, п), вообще говоря, не сопровождается увеличением сечения к.-л. др. реакции. Т. о., спад сечения за максимумом нельзя было приписать влиянию конкуренции. Возникло сомнение [c.558]

И, р. и резопансное рассеяние могут иметь место одновременно и приводить к одинаковым конечны.м внутр. состояниям сталкивающихся частиц. Поэтому между ними возможна интерференция, что н наблн -дается в ряде случаев, напр, прп рассеянии нейтронов ядрами. Следует вообще нмет1> в виду, что, в известном смысле, различие между П. р. и резонансным рассеянием несколько условно. Напр., в зависимости сечения упругого рассеяния медленных нейтронов ядрами от энергии проявляются узкие резонансные ники, соответствующие образованию составного ядра (компаунд-ядра) однако в ряде случаев потенциал .-ное рассеяние , на фоне к-рого выделяются эти резонансы, при больших изменениях энергии само обнаруживает гигантские резонансы . Последние по своему характеру близки к резонансным явлениям, происходящим при рассеянии частиц на прямоугольной потенциальной яме (с.м. выше). [c.182]

В результате упругого рассеяния на ядрах нейтроны замедляются. В процессе замедления часть нейтронов может захватиться ядрами урана что приведет к образованию ядер плутония Ри. Сечение этого процесса особенно велико в области гигантского резонанса (см. 10.6.1), который имеет место при энергии нейтронов около 10 эВ. Каждый нейтрон обладает определенной вероятностью избежать резонансного захвата. Таким образом, для выхода тепловых нейтронов с учетом рассмотренного явления получаем выражение поцер. [c.296]

В последние годы кроме давно известного и хорошо изученного дипольного электрического резонанса типа El было открыто много новых гигантских резонансов разных типов (монопольные, дипольные, квадрупольные, ок-тупольные) и разновидностей (электрические и магнитные, изоскалярные и изовекторные), причем некоторые из них были обнаружены при нескольких энергиях возбуждения ядер (см. 13, п. 4). [c.258]

Для возбуждения гигантских резонансов обычно использовались процессы [ее ), ij>p ), (аа ) и др., которые идут по нейтральным каналам. Однако все они обладают двумя существенными недостатками появлением большого нерезонансного фона и невозможностью возбуждения предсказанного теоретически изовекторного гигантского резонанса 0 (с аномальной четностью). [c.258]

Реакция (ir, 2к) свободна от недостатков всех перечисленных вьЩ1е способов возбуждения гигантских резонансов (как в нейтральных, так и в заряженных каналах) она позволяет получать уровни с аномальной четностью, дает возможность их разрешить и позволяет уменьшить фон. [c.258]

ГИГА... (от греч. gigas — гигантский), приставка к наименованию ед. физ. величины для образования наименования кратной единицы, равной 10 исходных ед. Обозначения Г, О. Пример 1 ГГц (гигагерц)=10 Гц. ГИГАНТСКИЙ РЕЗОНАНС, широкий максимум в зависимости сечения о ядерных реакций от энергии возбуждения ядра в результате его вз-ствия с налетающей ч-цей или -квантом [c.116]

KY.i.) (Y-P) fY n).-f7.p 7-pn) l< Y-A Y. ) I 1 IfY nJ,... I Y. n>(7,4nJ,. . 1 j Гигантский резонанс, 1 1 коллективные 1 1 возбуждения 1 Фотомезонная область. образование изобар [c.831]

РЕАКЦИЯ [термоядерная — реакция слияния легких атомных ядер в более тяжелые, происходящие при высоких температурах 10 К фотоядерная- -расщепление атомных ядер гамма-квантами цепная — реакция деления атомных ядер тяжелых элементов под действием нейтронов, в каждом акте которой число нейтронов возрастает, так что может возникнуть самоподдерживающийся процесс деления ядерная — превращение атомных ядер, вызванное их взаимодействием с элементарными частицами, в том числе с гамма-квантами, или друг с другом] РЕВЕРБЕРАЦИЯ — процесс постепенного затухания звука в закрытых помещениях после окончания действия его источника РЕЗОНАНС (есть явление резкого возрастания амплитуды вынужденных колебаний системы при приближении частоты вынужденной силы к собственной частоте колебаний системы акустический — избирательное поглощение энергии фононоБ определенной частоты в парамагнитных кристаллах, помещенных в постоянное магнитное поле антиферромагнитный — избирательное поглощение энергии электромагнитных волн, проходящих через антиферромагнетик, при определенных значениях частоты и напряженности приложенного к нему магнитного поля гигантский — широкий максимум, которым обладает зависимость сечения ядерных реакций, вызванных налетающей на атомное ядро частицей или гамма-квантом, от энергии возбуждения ядра магнитный — избирательное поглощение энергии проходящих через магнетик электромагнитных волн на определенных частотах, связанное с переориентировкой магнитных моментов частиц вещества параметрический — раскачка колебаний при периодическом изменении параметров тех элементов колебательных систем, в которых сосредоточивается энергия колебаний) [c.271]

Размерные магнитоакустич, явления также более информативны, чем их аналоги в массивных образцах, т. н. геометрические осцилляции, гигантские квантовые осцилляции, магнитоакустич. резонансы (см. Акусто-алектронное взаимодействие). [c.247]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...