Электронный спиновый резонанс

При изучении облученной ВеО были также затронуты вопросы магнитной восприимчивости [92, 146], электронного спинового резонанса [205], накопленной энергии Вигнера [41], металлографии [87, 88, 188] и газовыделения [5, 41, 82, 89, 92, 188]. Магнитная восприимчивость спеченной ВеО не изменялась после действия потока тепловых нейтронов [c.165]

Электронный спиновой резонанс в полупроводниках Сб. М. ИЛ, 1962. 380 с. [c.183]

Для галлия наблюдается существенное различие и значит в этом металле поведение электронов не соответствует случаю свободных электронов. Не изменяется величина электронного спинового резонанса после плавления в литии, но, так как в твердом состоянии электроны этого металла близки к поведению свободных электронов, не следует ожидать большого изменения после плавления [448, 449]. [c.143]

Электронный спиновый резонанс (ЭСР) является одним из наиболее чувствительных методов определения прецизионных количеств магнитных примесей [c.63]

Магнитное резонансное поглощение 3-6-1. ЭЛЕКТРОННЫЙ СПИНОВЫЙ РЕЗОНАНС [c.201]

Амплитуда прецессии соответствует намагниченности при магнитном поле напряженностью Иг - При /=/г возникает поглощение энергии и магнитная восприимчивость падает до нуля. Это явление носит название электронного спинового резонанса. [c.202]

При экспериментальном исследовании электронного спинового резонанса используют постоянное магнитное поле напряженностью Яо= [c.203]

ЭПР — электронный парамагнитный резонанс (электронный спиновый резонанс) [c.593]

Рис. 17.15. Пики электронного спинового резонанса на атомах Р, Аз и 5Ь, введенных в качестве донорных примесей в кристалл кремния. Число компонент сверхтонкого расщепления в каждом случае равно 21 + 1, где / — спин ядра. При высокой концентрации доноров (например, 6-10 атомов/см в случае фосфора) электроны донорных атомов могут перескакивать из одного узла в другой столь быстро, что сверхтонкая структура смазывается . (Из работы Флетчера и др. [14].)

Электронный спиновый резонанс — весьма обширная область исследований. Поэтому здесь мы затронем лишь несколько отдельных вопросов, представляющих особый интерес. [c.624]

Наиболее известным дырочным центром является 1/л -центр (рис. 19.14). Считается, что в идеальном щелочно-галоидном кристалле дырка может быть захвачена любым ионом галогена и таким образом образуется У/ -центр. Из экспериментов по электронному спиновому резонансу ) было установлено, что структура У/<-центра напоминает отрицательный ион молекулы галогена в кристалле хлористого калия У/<-центр подобен иону 1J. Результаты эксперимента показаны на рис. 19.15. [c.673]

Фиг. 58. Фотографии, иллюстрирующие экспоненциальное затухание сигнала динамической ядерной поляризации в металлическом литии при 4,2° К, приводящее - к возвращению сдвинутой линии электронного спинового резонанса в ее нормальное положение.

Полная длина развертки 8,7 эрстед, продолжительность развертки 0,02 сек, период повторения 2 сек. Несмещенная линия слева вызвана частицами металла, размеры которых слишком велики для насыщения линии электронного спинового резонанса, поэтому ее сдвиг определяется только ядерным полем. [c.351]

Явления электронного и ядерного спинового резонанса широко используются в физике. Одно из наиболее важных приложений в ядерной физике состоит в определении гиромагнитного отношения у = ц/У для различных ядер. Для этого определяют частоту и напряженность магнитного поля, при которых наблюдается резонанс. В этом случае [c.262]

С учетом проведенного выше разбиения энергии молекулы можно записать волновое число для перехода между выделенными состояниями п и п" в виде x = E ,—En, = T +G +F —(T"e+G" + F ). Соответственно наблюдают спектры нескольких типов а) вращательные спектры, отвечающие переходам между вращательными уровнями в пределах неизменного колебательного и электронного состояния б) колебательно-вращательные спектры, возникающие при переходах между вращательными уровнями разных колебательных состояний при неизменном электронном состоянии в) электронные спектры, характеризующие переходы между колебательно-вращательными уровнями разных электронных состояний. Помимо того, в радиочастотной и микроволновой областях спектра наблюдают переходы между подуровнями тонкой структуры для данного электронно-колебательно-вращательного уровня молекулы, а также спектры электронно-спинового и ядерно-магнитного резонансов, соответствующих переходам между зеемановскими компонентами расщепленных в магнитном поле уровней молекулы. [c.849]

В основу многих методов положен принцип измерения физико-химических свойств. К ним относятся эмиссионный спект-ральный анализ, масс-спектрометрия, полярография в органических растворителях и в расплавленных солях, кулонометрия, эллипсометрия, термический анализ, электронно-спиновой и ядер-ный резонансы и много других. О характеристиках этих методов имеются многочисленные сведения в литературе (59—71, 88]. [c.289]

В работе [31] электрохимический метод использовался также для определения пористости волокна и типа (]зункциональных групп на его поверхности. По скорости изменения электрического заряда после возникновения скачка потенциала можно в какой-то мере судить о пористости волокна, однако этот параметр не связан со сдвиговой прочностью композита. Наличие функциональных групп на поверхности можно установить только для обработанного волокна ourtaulds путем определения электрического заряда при восстановлении поверхностных групп, которое сводится к простому переносу электронов и обнаруживается с помощью усиленного сигнала электронного спинового резонанса. В случае волокна Gourtauldsi добавление одного электрона соответствует содержа- [c.255]

Исследовался электронный спиновый резонанс иоликристаллической облученной ВеО по изменению интенсивности и формы сигнала с увеличением нейтронного потока, а также во время отжига [205]. Сигнал увеличивался с ростом интегрального потока, и это предположительно объясняется ростом вакансий в кристаллической решетке. Отжиг образцов, облученных в потоках до б-Ю нейтрон/см , ниже 200° С уменьшает сигнал, а выше 800° С — приводит к полному восстановлению сигнала. [c.166]

Кларк [39,401 изучал оптические характеристикиMgO, подвергнутой действию различных видов излучения. Кристаллы MgO облучали ультрафиолетовым светом, рентгеновскими лучами и нейтронами. Им было проанализирована схема образования полос поглощения, а также их светового и термического восстановления, предложена модель активации под действием ультрафиолетовых лучей и сделана попытка объяснить некоторые результаты рентгеновского и нейтронного облучения. Он исследовал роль примесей в MgO и сделал вывод, что радиационные изменения оптических свойств не зависят непосредственно от примесей. По степени эффективности в образовании полос поглощения виды излучения располагаются в следующем порядке нейтроны, электроны, рентгеновские лучи. Вопрос о влиянии облучения на оптические свойства MgO обсуждается в работе Биллипгтопа и Кроуфорда [21]. Верц и др. [214, 215] применили технику электронного спинового резонанса для изучения центров окрашивания в MgO и объяснили полосы поглощения на основе химических изменений примесей переходных элементов, содержащихся в MgO. [c.174]

Билдингтон и Кроуфорд исследовали магнитную восприимчивость, электронный спиновый резонанс и поглогцение света облученной Si02 им же принадлежит большой обзор последних работ [21]. Целью исследований такого типа является познание механизма основных радиационных нарушений в ЗЮг- Измерения магнитной восприимчивости дают некоторое представление о числе магнитных дефектов, вызываемых облучением, тогда как электронный спиновый резонанс позволяет определить природу дефектов. [c.179]

ЭЛЕКТРОННЫЙ ПАРАМАГНИТНЫЙ РЕЗОНАНС (ЭПР) — резонансное поглощение (излучение) эл.-магн. волн радиочастотного диапазона (10 —10 Гц) парамагнетиками, парамагнетизм к-рых обусловлен электронами. ЭПР—частный случай парамагн. резонанса и более общего явления — магнитного резонанса. Лежит в основе радио-спектроскопич. методов исследования вещества (см. Радиоспектроскопия). Имеет синоним—электронный спиновый резонанс (ЭСР), подчёркивающий важную роль в явлении спинов электронов. Открыт в 1944 Е. К. Завойским (СССР). В качестве парамагн. частиц (в случае конденсированных сред — парамагн. центров), определяющих парамагнетизм, могут выступать электроны, атомы, молекулы, комплексные соединения, дефекты кристалла, если они обладают отличным от нуля магнитным момец>пом. Источником возникновения магн. момента могут служить неспаренный спин или отличный от нуля суммарный сйин (момент кол-ва движения) электронов. [c.578]

Электронный антиферромагнитный резонанс (ЗАФР) — электронный спиновой резонанс в антиферромагиетиках — явление избирательного резонансного поглощения энергии электромагнитных волн, наблюдаемое при частотах,, близких к собственным частотам прецёссйИ магнитных моментов магнитных подрешеток антиферромагнетика [29]. Понятие магнит- [c.182]

Перейдем теперь к рассмотрению менее изученного класса жидкостей с высоким удельным электрическим сопротивлением. Чистый селен изучали в течение долгого времени. По сравнению с другими жидкими полупроводниками молекулярная структура селена хорошо изучена. Жидкая сера очень похожа на жидкий селен, и было показано, что обе эти жидкости состоят из смеси цепных молекул и восьмичленных колец (а возможно и больших колец). Концентрация колец увеличивается с понижением температуры, и имеется критическая температура, ниже которой существуют только кольцевые молекулы. Критическая температура экспериментально наблюдалась только для жидкой серы для селена расчетное значение этой температуры лежит ниже точки затвердевания. Теория равновесия связей для этих жидкостей разработана очень хорошо [78, 104], и эта теория является прототипом теории для сплавов Т1—Те, описанной в гл. 7, 3. Для настоящего обсуждения достаточно отметить, что средняя длина цепи уменьшается с температурой, а концентрация разрушенных связей описывается с помощью константы равновесия с энергией активации Еа, которая была определена различными способами. Эйзенберг и Тобольски [78] на основе данных по вязкости оценили d = 0,54 эВ. Разорванные связи являются парамагнитными центрами, и определение их концентрации в зависимости от температуры методом электронного спинового резонанса дало значение < = 0,63 эВ [158] исследование магнитной восприимчивости [175] привело к значению Еа==0,87 эВ. [c.210]

Рис. 17.1. Электронный спиновый резонанс в кристалле Мп804 при 298 °К на частоте 2,75 ГГц (зависимость поглощаемой мощности от величины постоянного магнитного поля). Из работы Завойского [1].

Первые эксперименты по магнитному резонансу в твердых телах были выполнены Завор1ским [1]. Он наблюдал при электронном спиновом резонансе сильное поглощение в некоторых парамагнитных солях (см. рис. 17.1). Эксперименты по спиновому резонансу на ядрах в жидкостях и твердых телах были впервые осуществлены Парселлом, Торри и Паундом [2] и Блохом, Хансеном и Паккардом [3]. [c.594]

Примеры парамагнитные точечные дефекты. Сверхтонкое расщепление линий электронного спинового резонанса дает весьма ценную информацию относительно структуры парамаг-иь тных точечных дефектов, таких как / -центры в кристаллах галогенидов щелочных металлов и доноры в кристаллах полупроводников. [c.609]

Ширина линии электронно-спинового резонанса на F-центре определяется в основном сверхтонким взаимодействием захвс-ченного вакансией электрона с ядерными магнитнымч моментами металлических ионов, окружающих вакантный узел решетки. Наблюдаемая ширина линии свидетельствует о том. что волновая функция электрона в вакантном узле имеет именно такой простой вид. По ширине линии (представляющей собой огибающую) можем судить о ширине набора возможных компонент сверхтонкой структуры. [c.610]

Рис. 17.14. Кривая электронного спинового резонанса на -центре в кристалле РЬВг. Кривая дает зависимость производной поглощаемой мощности Р по полю В, т. е. с1Р1йЗ, от величины постоянного магнитного поля В. (Из работы Вольфа н Хаус-сера [13].)

Абсолютное значение спинового вклада Xs в магнитную восприимчивость удается определить, как правило, лишь в редких случаях и обычно из весьма тщательно выполненных экспериментов по электронно-спиновому резонансу на электронах проводимости. Однако это совсем просто сделать, извлекая нужную физическую информацию из экспериментов по сдвигу Найта достаточно лишь разумно оценить величину постоянной связи в металле и вычислить отсюда значение х. Сдвиг Найта имел важное значение для исследования металлов, сплавов,, обычных и интерметаллических сверхпроводников, а также необычных электронных систем, таких как, например, Ыах Оз. Эти вопросы освещены в обзоре Дрейна [17]. [c.614]

Как уже рассматривалось в гл. 17, с помощью электронного спинового резонанса было установлено, что Г-центр представляет собой образование, состоящее из электрона и удерживающей его анионной вакансии (рис. 19.10). Эта модель Г-центра была предложена де-Буром. При добавлении в щелочно-галоидный кристалл избытка атомов щелочного металла в кристалле возникает соответствующее число анионных вакансий. Валентный электрон атома щелочного металла не связан с атомом он перемещается по кристаллу и захватывается анионной вакансией. (Анионная вакансия в идеальной периодической решетке ведет еебя подобно изолированному положительному заряду ) она притягивает и связывает электрон.) Описаипая модель Г-центра подкрепляется следующими эксперимептальиыми фак-тами [c.670]

Рис. 19.15. Экспериментальные результаты по электронному спиновому резонансу, обусловленному наличием К -центров в КС [13]. Семь оеновны.ч линий, определяющих сверхтонкую структуру спектра, вызваны взаимодействием электронов с магнитными моментами двух ядер F в молекуле lj. Спин каждого ядра равен 3/2 всего имеется семь возможных ориентаций спинов двух ядер. Спектр детально анализируется в разделе 7.4 книги Слш- -тера [17].

Установлено Ш, 7], что динамическая поляризация, возникающая при жасыщежжи электронного спинового резонанса, хорошо описывается теорией. В этих экспериментах ддерныж резонанс наблюдался при одновременном насыщении электронного резонанса. Чтобы частота электронного резонанса была в. области сотен мегагерц, применялись низкая частота ядерного резонанса (50 кгц) и соответственно слабие внешние поля На. [c.347]

Может возникнуть вопрос, почему в кристаллической решетке, где каждый спин имеет много ближайших и следующих за ближайшими соседей, форма дипольной линии заметно отклоняется от гауссовой Ответ на этот вопрос состоит в том, что спины, окружающие данный спин, не являются независимыми друг от друга, что соответствует наличию в выражении для диполь-дипольного взаимодействия члена, описывающего взаимные переворачивания спинов. Таким образом, в рас- сматриваемом случае центральная предельная теорема неверна., С другой стороны, при электронном спиновом резонансе, если уширение линии происходит благодаря неразрешенной сверхтонкой структуре, обязанной взаимодействию электронного спина с несколькими идентичнымк [c.223]

СТИ энергий ДДЯ состояний со спином по ПОЛЮ и против поля, но обязанное ему эффективное магнитное поле по направлению всегда совпадает с мгновенным направлением спинового магнитного момента и не влияет на резонансную частоту. К сожалению, имеются два обстоятельства, затрудняющие использование этого критерия. Во-первых, электронный спиновый резонанс в металлах трудно наблюдать из-за скин-эффекта и, во-вторых, возникают осложнения вследствие анизотропии -фактора. Резонансные измерения дают значения g, усредненные по всей ПФ, и не всегда очевидно, как их сравнивать с сильно анизотропными значениями -фактора, полученными при исследовании осцилляций дГвА. Тем не менее мы увидим ниже, что исследования спинового резонанса часто оказываются очень полезными. [c.537]

Электронный резонанс в АФМ дает информацию о щели в спектре спиновых волн и о релаксац. процессах в электронной спиновой системе. В АФМ можно во.ч-буждать спиновые волны с однородным СВЧ-иоле.м большой амплитуды. Измеряя порог такого параметрич. возбуждения спиновых волн, определяют время их жизни для разл. значений магн. поля и темп-ры. [c.112]

Весьма многообразны причины уширения радиочастотных линий электронного парамагнитного резонанса (ЭПР), ядерного магнитного резонанса (ЯМ ) и ядерного квад-рупольного резонанса (ЯКР). Наиб, значит, влияние на их форму и ширину оказывают спин-решёточное взаимодействие, спин-спиновое взаимодействие, неоднородность маги, поля и исследуемого объекта. К уширению наблюда- [c.263]

ФЕРРОМАГНИТНЫЙ РЕЗОНАНС —резонансное поглощение эл.-магн. энергии ферромагнетиком, один из видов электронного магнитного резонанса в твёрдом теле. От электронного парамагнитного резонанса (ЭПР) Ф. р. отличается тем, что поглощение энергии при Ф. р. на много порядков сильнее и условие резонанса (связь между резонансной частотой перем. поля и величиной пост. магн. поля) существенно зависит от формы образцов. Эти отличия вызваны тем, что Ф. р. является коллективным эффектом элементарные магн. моменты ферромагнетика сильно связаны и поглощение анергии происходит в результате взаимодействия перем. поля с суммарными магн. моментами макроскопич. объё.мов вещества. Поэтому описание Ф. р. возможно в рамках классич. макроскопич. теории. Термин Ф. р. иногда распространяют и на магн. резонанс в ферримагнетиках, поскольку теория Ф. р. применима к одному из типов колебаний намагниченности в ферримагнетиках. Однако резонанс в ферримагнетиках имеет ряд особенностей (см. Ферримагпитиый резонанс). Однородные колебания намагниченности, происходящие при Ф. р., могут рассматриваться как предельный случай элементарных возбуждений магн. системы ферромагнети-К 1—спиновых волн при волновом числе /f O. [c.306]

Рнс. 2. Сигнал электронного парамагнитного резонанса хаотически ориентированных парамагнитных центров. Линия поглощения (й) и её производная (й) в случае ромбической симметрии спинового гамильтониана. Характерные точки спектра связаны с параметрами спинового гамильтониана соотиошени-ем = [c.580]

Экспериментальные данные об электронных свойствах 812М20 (в кристаллическом состоянии и в виде пленок) получены, в основном, с помощью методов спинового резонанса [56—59] и РФС [60—63]. [c.90]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...