Изотопические мультиплеты

Изотопическая инвариантность 358 Изотопические мультиплеты 365 Изотопический спии 137—139, 362—364 Изотопическое пространство 138 Изотопы И, 84 Ионизационная камера 38 Ионизационное торможение 21—22 Искусственная радиоактивность 200, 212—214 [c.393]

Значения основных квантовых чисел (В, S я Т) для всех известных барионов, мезонов и резонансов приведены в табл. 43. Кроме того, в таблице даны значения гиперзаряда У = В -Ь S, мультипольности изотопического мультиплета М = 2Т + [c.669]

Эти симметричные группы частиц с одинаковыми спином и четностью, но различной странностью и зарядом можно сравнить с рассмотренными ранее изотопическими мультиплетами, объединяющими частицы с одинаковыми спином, четностью и странностью, но с различным зарядом. Напомним, что члены изотопических мультиплетов имеют весьма близкие значения [c.671]

Как известно, существование и свойства изотопических мультиплетов объясняются своеобразными свойствами и относительной величиной ядерного и электромагнитного взаимодействий. Рассмотрим этот вопрос еще раз под несколько другим углом зрения и подробнее. [c.671]

Если излагаемая точка зрения разумна, то основанная на ней теория унитарной симметрии должна объяснять, почему существуют супермультиплеты известного вида и нет других получать соотношения, связывающие свойства отдельных адронов, входящих в данный супермультиплет предсказывать необнаруженные члены известных супермультиплетов устанавливать связь между сечениями различных возможных процессов и т. п. В частности, из большой мультиплетности унитарных мультиплетов следует, что в этом случае можно получить больше соотношений между массами, чем в случае изотопических мультиплетов. [c.674]

Из общих соображений ясно, что этот набор фундаментальных частиц надо искать среди барионов (чтобы можно было сконструировать частицы и резонансы как с S = 1, так и с В = = 0) со спином V2 (чтобы можно было конструировать частицы с любыми целыми и полуцелыми спинами). Среди них обязательно должны быть изотопический синглет и изотопический дублет (чтобы можно было составлять любые изотопические мультиплеты, т. е. системы с целым и полуцелым Изотопическим спином). Наконец, среди них должна быть частица со странностью S = 1 (чтобы можно было строить странные частицы). [c.675]

С точки зрения унитарной симметрии октет представляет собой дважды расщепленное барионное состояние V2+ умеренно сильное взаимодействие (зависящее от странности) снимает вырождение по странности и расщепляет состояние на изотопические мультиплеты (Л/-дублет, Л-синглет, S-триплет, Н-дублет) электромагнитное взаимодействие снимает вырождение по заряду и расщепляет зарядовые мультиплеты на отдельные члены п и р, Е+, и Н" и S°, Л-синглет). Первое расщепление [c.681]

Зарядовое сопряжение 546, 617, 636 Зарядовый мультиплет см. Изотопический мультиплет Зеемана эффект 71 Зеркальная симметрия 89, 599 Зеркальные ядра 278 [c.716]

Изотопическая инвариантность 279 515, 532, 585, 587, 608 Изотопический мультиплет 281, 512 671 [c.716]

Мотта формулы 225, 508—511 Мультиплет зарядовый см. Изотопический мультиплет [c.717]

Значения основных квантовых чисел (В, 5 и Т) для всех известных барионов, мезонов и резонансов приведены в табл. 16. Кроме того, в таблице даны значения гиперзаряда Y = B + S, мультипольности изотопического мультиплета Л1 = 2Т +1 и среднего электрического заряда мультиплета z = Yj2= B + S)I2, которые при указанном выше выборе основных квантовых чисел являются производными . [c.293]

Эти симметричные группы частиц с одинаковыми спином и четностью, но различной странностью, изотопическим спином и зарядом можно сравнить с изотопическими мультиплетами, объединяющими частицы с одинаковыми спином, четностью и странностью, но с различным зарядом. Напомним, что члены изотопических мультиплетов имеют весьма близкие значения масс, а их число М определяется изотопическим спином Т (М= =27+1), т. е. может равняться 1 при Т=0 2 при Т = 1/2 3 при Т= 1 и т. д. [c.295]

В этом случае, так же как и для октетов, расщепление масс для соседних изотопических мультиплетов не превосходит 15%, причем особенно замечательно то, что это расщепление эквидистантно. [c.307]

Дальше (п. 7, а также гл. VII, 7) мы увидим, что существуют и другие изотопические мультиплеты частиц, как с целыми, так и е полу целыми значениями изотопического спина. [c.192]

Рис. 5.10. Уровни ядер изотопов бора углерода и азота входящие в состав изотопического мультиплета с Г = 1.

Из сохранения изотопического спина для средних и тяжелых ядер следует, что у последних, точно так же, как и у легких ядер, должны существовать изотопические мультиплеты, в частности, у соседних ядер, должны существовать уровни одинаковой структуры. Для иллюстрации изотопических мультиплетов рассмотрим два хорошо изученных тяжелых ядра висмута и свинца [c.195]

Барионы с ненулевым шармом до настоящего времени не наблюдались. Предсказания кварковой модели в отношении низших адронных состояний нетривиальны в том отношении, что изотопические мультиплеты с каждым фиксированным значением Т (т. е. группы из 2Г + 1 частиц, близких по массам) должны существовать при определенных наборах других квантовых чисел. Например, для барионов значение Т = возможно только при J = /з, [c.361]

О, а значение Т = О возможно либо при J = 4, S = —1, либо при J = Va, 5 = —2 и т. д. То, что экспериментально обнаружены именно такие и только такие изотопические мультиплеты — сильнейший аргумент в пользу кварковой гипотезы. [c.361]

Для того чтобы установить количественно, как расщепляются массы SL/3-мультиплета, нужны дополнительные модельные допущения. Произвол здесь не так уж велик, поскольку расщепление не должно затрагивать массы внутри изотопических мультиплетов. Общепринятой является полуэмпирическая массовая формула Оку-бо — Гелл-Манна [c.362]

Наблюдаемые ширины адрон-адронных резонансов варьируются в пределах от нескольких десятков МэБ до 300 МэБ, что соответствует временам жизни в интервале 10" — 10" с. Отдельные резонансы имеют существенно более узкие ширины. Экспериментально установлено порядка сотни различных резонансных адронных изотопических мультиплетов. Верхний предел масс резонансов непрерывно повышается. Недавно (1977 г.) открыт резонанс с массой 9,5 ГэВ. Кварковая структура определена однозначно далеко не для всех резонансов. Поэтому многие опытные свойства резонансов будут приведены без кварковой трактовки. Современные методы регистрации далеки от того, чтобы давать возможность непосредственно измерять времена жизни резонансов или проходимые ими [c.363]

Чтобы представить себе роль слабых взаимодействий более наглядно, попробуем вообразить, каким бь[ был мир при отсутствии тех или иных взаимодействий. В мире без сильных взаимодействий не претерпели бы существенных изменений квантовая электродинамика и вся физика лептонов. И комптон-эффект, и распад мюона протекали бы так же, как и в обычном мире. Но вот сильно взаимодействующих частиц либо не стало бы вовсе, либо вместо них появились бы совершенно другие частицы. Поэтому мир в целом был бы совершенно иным во всей доступной нам области масштабов. Если бы исчезли электромагнитные взаимодействия, то атомные ядра и сильно взаимодействующие частицы остались бы, хотя и в исковерканном виде (или, если хотите, в виде, не исковерканном электромагнитными взаимодействиями). Протон и нейтрон стали бы совершенно неотличимыми друг от друга. Точно так же одинаковыми стали бы частицы внутри каждого изотопического мультиплета (например, три пиона). Начиная же с атомных масштабов и выше, мир изменился бы до полной неузнаваемости. Не стало бы ни молекул, ни атомов, ни электромагнитного излучения. Тем самым не стало бы и привычных нам макроскопических веществ. [c.397]

Эти группы — октеты и декуилет — можно сравнить с ранее рассмотренными изотопическими мультиплетами (см. табл. 25). [c.383]

Итак, основная часть массы адрона создается за счет сильного взаимодействия. Но сильное взаимодействие зарядовонезависимо. Поэтому основная часть массы различных членов изотопического мультиплета должна быть одинакова по величине. Отличие в величине их масс может возникать только за счет зависящего от заряда, но относительно более слабого электромагнитного взаимодействия. В соответствии с соотношением в интенсивности обоих видов взаимодействий это отличие по порядку величины должно быть около 1 %. В этом случае говорят, что электромагнитное взаимодействие снимает вырождение или что расщепление вызывается несохранением изотопического спина при электромагнитном взаимодействии. [c.672]

Согласно схеме Саката — Окуня кроме псевдоскалярных октета и синглета должны существовать векторный унитарный октет мезонов с аналогичной структурой расщепления на изотопические мультиплеты и векторный унитарный синглет. В природе действительно встречаются девять векторных мезонов и мезон-ных резонансов, отвечающих состоянию 1 (см. рис. 279) с близкими значениями масс. (Совпадение массы девятого мезона с массами членов октета с точки зрения схемы Саката можно считать случайным.) [c.679]

Унитарная симметрия — более широкая симметрия, чем изотопическая инвариантность. Поэтому естественно ожидать, что математическое описание унитарной оимметрии может быть получено при ПОМОЩИ группы SU(3) для трехрядных матриц. Подобно тому, как простейшим изотопическим мультиплетом является дублет, простейшим унитарным мультиплетом должен быть триплет (простейшее представление St/(3)-группы после скаляра), члены которого отличаются не только по заряду, но и ио странности . Следующее, более сложное представление группы SU(3) является октетным. Оно и было идентифицировано как барионный октет. [c.682]

Такие свойства Q-гиперона, как барионный заряд, спин, четность, заряд, изотопический спин и странность, вытекают из его принадлежности к декуплету и конкретного места в нем (третья вершина треугольника). Величина массы следует из эквидистантности изотопических мультиплетов в декуплете Время жизни следует из того, что 2 -гиперону с 5 = —3 и массой 1676 Мзв не на что распадаться сильным образом, так как М + rrii > Мд. Схема распада следует из законов сохранения. [c.684]

Изотопический спин 1 представляет собой внутреннюю характеристику адрона, отражающую инвариантность сильных взаимодействий относительно вращений в воображаемом трехмерном изоспиновом пространстве. Квантовое число / определяет значение квадрата вектора изотопического спина, / (/ =/ (/+I), приписываемого мультиплету адронов с одинаковыми свойствами по отношению к сильным взаимодействиям и с примерно одинаковыми массами и другими характеристиками, кроме электрических зарядов. Число адронов в изотопическом мультиплете составляет 2/ + 1. В процессах сильного взаимодействия сохраняется квантовое число / полного изотопического спина частиц, участвующих в реакции, и квантовое число третьей проекции полного изотопического спина /з, которое определяется как алгебраическая сумма проекций изотопического спина взаимодействующих адронов. В электромагнитных взаимодействиях адронов полный изотопический спин не сохраняется, но сохраняется его проекция. В слабых взаимодействиях нарушаются законы сохранения как 1, так и /з. [c.971]

Все обнаруженные виды адронов могут быть сконструированы из небольшого числа гипотетических фундаментальных частиц, получивших название кварки [2, 3]. Минн]мальн0е число сортов (ароматов) кварков, которое необходимо для этого, равно пяти. Кваркам приписываются такие квантовые числа, как спин, изотопический спин, странность, очарование, прелесть, электрический и барионный заряды. Выбор спинового квантового числа кварка, равного 5=1/2, обеспечивает возможность конструирования адронных состояний с любым целочисленным или полуцелым значением спина. Два кварка из пяти, и н d, образуют изотопический дублет, т. е. им приписывается изотопический спин /=1/2 и его проекция /з= 1/2, что позволяет сконструировать любой изотопический мультиплет адронов. Кварки s-, с- я 6-типов являются изосинглетами (/ = 0) и характеризуются соответственно квантовыми числами странностью 6, очарованием с и прелестью Ь. [c.971]

В табл. 36.2, 36.3 приводится кварковый состав наиболее распространенных мезонов и барионов, содержащих кварки трех сортов и, d, s. Символом J " обозначены спин и четность адрона (полный момент и четность системы кварков, образующих адрон) /, /з — изотопи- еские квантовые числа адронов У — их гиперзаряд. Адроны, указанные в табл. 36.2, 36.3, образуют мультн-плеты, состоящие из восьми или десяти частиц, массы которых отличаются от средней массы частиц мульти-плета на 10—15%. Исключение составляют аномально легкие пионы (я , л ). Наблюдаемое объединение близких по массам адронов в более сложные по сравнению с изотопическими мультиплеты свидетельствует о том, что в мире адронов осуществляется, хотя и приближенно, более высокая симметрия, чем изотопическая. Она получила название унитарной симметрии. [c.972]

Зарядовая четность нейтральных мезонных резонансов с нулевыми странностью, очарованием и другими характеристиками, входящих в состав изотопического мультиплета, обозначается символом Сп. Надежно установленные квантовые числа мезонных резонансов в табл. 36.5 подчеркнуты отсутствие черты означает, что указанные квантовые числа наиболее вероятны. Цифры п скобках после символа частицы, например К (892), означают массу частицы в мегаэлектрон-вольтах и служат для идентификации данной частицы. Остальные обозначения те же, что в табл. 36.4. [c.992]

Аналоговые уровни обладают большой энергией возбуждения. Их энергию можно определить следующим образом. Поскольку структура уровней, входящих в изотопический мультиплет, должна быть одинаковой, то должна быть одинаковой и энергия связи, обусловленная ядерными силами. Следовательно, энергии связи основного состояния ядра ssPb и аналогового ему уровня в 8зВ1 различаются на кулоновскую энергию А кул одного протона. Поэтому энергия возбуждения уровня, аналогового основному состоянию, дается формулой [c.195]

Перечислим изотопические мультиплеты, к которым приводит кварковая модель. Начнем со случая нестранных мезонов. Каждый такой мезон состоит из одного кварка и или d) и одного антикварка [c.354]

Согласно свойству изотопической инвариантности квантовой хромодинамики (положение ж) из ее исходных допущений в п. 2) частицы, входящие в один и тот же изотопический мультиплет (см. гл. V, 6, п. 4), должны иметь почти одинаковые массы. Действительно, различие масс адронов внутри изотопического мульти-плета обусловлено влиянием только электромагнитных (и слабых) взаимодействий и поэтому должно иметь порядок нескольких МэБ. Массы частиц, принадлежащих разным изотопическим мульти-плетам, могут различаться сильно. Без дополнительных модельных допущений нельзя оценить ни величины, ни даже знака этих различий. [c.355]

Примечание. Знаком слева помечены частицы (как правило, резонансы), для к-рых вместо времени жизни т приведева ширина Г=А/т. Истинно нейтральные частицы помещены посередине между частицами и античастицами. Члены одного изотопическою мультиплета расположены на одной строке (в тех случаях, когда известны характеристики каждого члена мультнплета,—с небольшим смещением по вертикали). Изменение знака чётности Р у антибарионов не указано, равно как и изменение знаков S, ,by всех античастиц. Для лептонов и промежуточных бозояов внутренняя чётность не является точным (сохраняющимся) квантовым числом и потому не обозначена. Цифры в скобках в конце приводимых физических величин обозначают существующую ошибку в значении этих величин, относящуюся к последним из приведённых цифр. [c.601]

G-четность определяется как собственное значение оператора С-четности, равного Сехр (inly) [3]. Она определена только для сильновзаимодействующих нестранных частиц с нулевым барионным зарядом, тем самым это могут быть либо я- и т) -мезоны, либо образования элементарных частиц с S и В, равными нулю. С-четность сохраняется только в сильных взаимодействиях. В отличие от С-четности она имеет определенное значение и для заряженных членов изотопического мультиплета. Сохранение О-четности накладывает целый ряд запретов в сильных распадах элементарных частиц. [c.811]

Унитарная симметрия элементарных частиц может рассматриваться как обобщение симметрии в изотопическом пространстве. Основой изотопической симметрии является инвариантность сильных взаимодействий относительно преобразований в пространстве изотопического спина. Близость масс изотопических мультиплетов, различающихся только значением гиперзаряда Y, позволяет сделать предположение, что сильное взаимодействие состоит из собственно сильного взаимодействия и умеренно сильного взаимодействия. Собственно сильное взаимодействие допускает более высокую симметрию — унитарную симметрию элементарных частиц, которая включает в одну группу (супермульти-плет) элементарные частицы, относящиеся к разным значениям f и Y. Умеренно сильное взаимодействие нарушает унитарную симметрию, снимая вырождение по массам внутри супермультиплетов. [c.811]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...