Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Скорость групповая (см. Групповая скорость)

Теоретическое исследование люминесценции при условии сильной связи экситонов с фотонами удобно проводить в представлении поляритонов (см. 45). В этом случае отпадает необходимость рассмотрения процессов реабсорбции, так как взаимодействие экситонов и фотонов полностью учитывается уже в нулевом приближении. Процесс люминесценции кристалла сводится к преобразованию на поверхности кристалла поляритонов в свободные фотоны. Спектральный состав люминесценции F (со) определяется спектральной плотностью р (со) поляритонов частоты со у поверхности кристалла и вероятностью их выхода из кристалла. При нормальном падении поляритонов на поверхность кристалла с групповой скоростью V (со) функция F (со) определяется простой формулой  [c.596]


Следует напомнить, что обсуждаемое понятие аномальной дисперсии было формально введено ранее при записи формулы Рэлея, связывающей групповую и фазовую скорости распространения электромагнитных волн (см. 1.4). В самом деле, было выведено соотношение (1.28)  [c.137]

Предполагая п А 1 (см. 232), в аргументе амплитуды можно принять для групповой скорости ее значение при слабых полях. Согласно (234.7) зависимость фазы от времени обусловлена не только членом сОд/, но и квадратом амплитуды поля. Как и в других вопросах, связанных с анализом колебаний, добавка Дф к фазе будет существенна, если на длине I в направлении распространения в среде она достигнет или превысит величину порядка 2л, т. е. если  [c.831]

Так как обычно в среде происходит распространение не одиночной волны, а группы волн, то в формуле (54.8) фазовая скорость с волны должна быть заменена групповой скоростью и (см. 56) и = <ш>и.  [c.211]

Лит. см. при статьях В/ыпы. Групповая скорость,  [c.266]

В, — на заднем фронте. Заметим теперь, что в соответствии с рис. 8.13,6 несущая частота импульса со вблизи точки А будет ниже, чем в точке С, где частота примерно равна oq. В то же время несущая частота импульса вблизи точки В будет выше, чем в С. Поскольку мы считаем, что волокно обладает положительной дисперсией групповой скорости, часть импульса вблизи точки А будет двигаться быстрее, чем часть импульса вблизи точки С, а последняя в свою очередь будет двигаться быстрее области вблизи точки В. Отсюда следует, что при распространении по волокну центральная часть импульса будет растягиваться. При помощи тех же соображений можно показать, что фронты импульса будут не растягиваться, а обостряться, так как в этих областях смещение частоты отрицательно. Поэтому истинная форма импульса как функция времени в данной точке z будет такой, как показано на рис. 8.13, а штриховой кривой. Соответствующая зависимость смещения частоты показана штриховой кривой на рис. 8.13,6. Из рис, 8.13, а мы видим, что из-за уширения, обусловленного дисперсией групповой скорости, пиковая интенсивность импульса, указанного штриховой кривой, меньше, чем для сплошной кривой. Заметим также, что поскольку параболическая часть импульса распространяется теперь на более широкую область вблизи пика, положительное линейное смещение частоты распространяется на большую часть импульса. Установив эти общие особенности взаимодействия процессов фазовой самомодуляции и дисперсии групповой скорости, мы можем показать, что если длина волокна достаточно большая, то на выходе волокна, показанного на рис, 8,12, форма импульса и смещение частоты будут изменяться во времени так, как изображено на рис, 8,14. а и б. Заметим, в частности, что положительное смещение частоты теперь линейно во времени на протяжении большей части импульса. Соответствующий спектр мощности этого импульса приведен на рис, 8,14, б. Заметим, что благодаря фазовой самомодуляции ширина спектра 50 см ) заметно превышает первоначальную ширину  [c.520]


Мнимые члены в первой экспоненте соответствуют фазовому члену Ф = = <А(о)), который определяет временную задержку, испытываемую импульсом после прохождения через активную среду (благодаря конечной групповой скорости импульса см. разд. 8.5), в следующем виде  [c.538]

Свет неполяризованный 392 Свеча стандартная 197 Связанные уравнения 34, 35, 37 Сейши 56, 292 Система единиц СИ 512 Скорость групповая (см. Групповая скорость)  [c.525]

Оптический затвор) или нелинейных просветляющихся фильтров (см. Лазер, Светофильтр). МОДУЛЯЦИОННАЯ НЕУСТОЙЧИВОСТЬ — неустойчивость нелинейной волновой среды, возникающая вследствие резонанса биения на частоте 0) = й)ц (Й1, образованного волной накачки о>н и близкой по частоте модой волновой среды Ю], с несобственными волнами, распространяющимися со скоростями, близкими к, групповой скорости волны накачки. М. н.— разновидность параметрической неустойчивости, она определяет процесс коллапсирования волн в нелинейных волновых средах. в. Н. Ораевский.  [c.183]

Дальнейшее увеличение Vдает две пары действительных значений СО и /с, т.е. наряду с двумя неоднородными волнами в системе появляются две бегущие волны деформации с постоянными амплитудами. Причем волна с большими (сО, к) имеет групповую скорость V , превышающую V, т.е. отводит энергию от границы в направлении ее движения (+х). Вторая волна также переносит энергию в положительном направлении оси X относительно подвижной системы отсчета, но ее групповая скорость меньше Vи поэтому, отставая от границы, она отводит энергию от нее в противоположную сторону (см. 1.2 из табл.2.4).  [c.74]

Рис. 5.20. Асимптотические значения частоты со, фазовой скорости с и групповой скорости во втором нриближепии но Условия см, рис. 5,19 Рис. 5.20. Асимптотические значения частоты со, <a href="/info/14035">фазовой скорости</a> с и <a href="/info/10324">групповой скорости</a> во втором нриближепии но Условия см, рис. 5,19
Для И. в. характерна дисперспя при увеличении частоты фазовая скорость возрастает (см. Дисперсия скорости звука). Групповая скорость И. в. равна удвоенному значению фазовой скорости. В стержнях и пластинках, размеры к-рых в направлешт распространения И. в. ограничены, в результате отражений от концов возникают стоячие И. в. Еслп размеры пластинки ограничены по фронту И. в., то в пластинке возможна совокупность И. в., отличающихся друг от друга фазовыми скоростями и распределением амплитуды вдоль фронта. Такие И. в. являются одним из видов нормальных волн в упругих волноводах.  [c.143]

В линейных средах Д. в. всегда приводит к размыванию волн, возмущения (см. Групповая скорость. Волновой пакет), при наличии нелинейности возможно кошгурирующее сжатие волн, пакета. В результате могут возникать стационарные нелинейные волны, как периодические, так и уединённые (напр., солитоны).  [c.166]

Аналогичная ситуация иногда возникает в случае аномальной дисперсии, когда с1и/с1/. > О. При этом групповая скорость бо.ль-ше фазовой, и при сильном поглощении энергии, которое всегда сопутствует аномальной дисперсии (см. гл. 4), может оказаться, что и )ы/дк больше с. Очевидно, что такое описание находится в противоречии с физической peajibHO TbK). Причиной этого снова является заметная деформация импульса (преимущественно  [c.53]

Рис. 4.6 показывает, что на участке ВС показатель преломления убывает при возрастании частоты и после перехода через центр линии поглощения (т = то) становится меньше единицы. Это значит, что в данных условиях фазовая скорость волны больше скорости света в вакууме. Мы уже сталкивались с под<збными явлениями, и выше указывалось, что соотношение и > с не противоречит теории относительности, запрет которой U < с) не распространяется лишь на скорость переноса энергии. Однако нужно предостеречь читателя от попыток оценить для этого случая скорость и, используя формулу Рэлея. Детальное исследование показывает, что такие оценки некорректны при столь резких изменениях показателя преломления, которые происходят вблизи линии поглощения, и в этом случае необходимо различать групповую скорость волн и скорость сигнала (см. 1.4).  [c.151]


Рэлей показал, что в известных методах определения скорости света мы, по самой суш,ности методики, имеем дело не с непрерывно длящейся волной, а разбиваем ее на малые отрезки. Зубчатое колесо и другие прерыватели в методе прерываний дают ослабляющееся и нарастающее световое возбуждение (см. рис. 1.9), т. е. группу волн. Аналогично происходит дело и в методе Рёмера, где свет прерывается периодическими затемнениями. В методе вращающегося зеркала свет также перестает достигать наблюдателя при достаточном повороте зеркала. Во всех этих случаях мы в диспергирующей среде измеряем групповую скорость, а не фазовую.  [c.431]

Все волноводные моды (кроме кабельных) быстрые их фазовая скорость i>> (в общем случае больше скорости однородной плоской волны в среде, заполняющей В. м.) и всегда нелинейно зависит от частоты са, причём dv/d(a<0, т. е. В. м. подобен среде с норм, дисперсией (см. Дисперсия волн). Групповая скорость волны любого типа в В. м. обратно пропорциональна v v p= /v, она меньше скорости света с в вакууме. Т. к. ij м i rp различны для разных мод, то для неискажённой пере-  [c.309]

Нелинейные оптич. методы быстрого управления фазой и техника компрессии сверхкоротких импульсов (техника фокусировки во времени) сыграли важную роль в получении предельно коротких, фемтосекундных (длительностью 10 с) световых импульсов, В основе методов лежит явление фазовой самомодуля-ции, приводящее к уширению спектра импульсов [см, ф-лы (35а) и (356)]. Для компрессии таких импульсов в случае > 0 необходима среда с аномальной дисперсией групповой скорости макс, коэф. сжатия импульса [см. (356)1  [c.304]

Среди нестационарных процессов вынужденного рассеяния Света особое место занимает комбинац. рассеяние (КР), к-рое широко используется для измерения спектроскопич. параметров среды. При КР падающее излучение частоты Шд преобразуется в излучение стоксовой частоты д за счёт возбуждения колебаний среды на частоте Q (Юд = Юд 4- 3). Нестационарное вынужденное КР может быть обусловлено как инерционностью, напр. молекулярных колебаний (конечными временами затухания колебат. энергии Тх и дефазиров-ки Т , см. Двухуровневая система), так и расстройкой групповых скоростей волн накачки Мд и стоксовой волны Цд. Эффекты, связанные с (в конденсир. средах ж с), могут наблюдаться в чистом ви-  [c.339]

В, Л. Гинзбург, 1958) (см. Кристаллооптика). Эти условия определяют, в частности, эффективность возбуждения в ней разл. нормальных воли (поляритонов), в т. ч. поперечных (Е к) и продольных (i ll А, D = B Q) (см. Плазмой). Дисперсия А = А (со) или ш = (о (А), а также поляризация Е (к) и групповая скорость Vrp = dajdk всех этих  [c.529]

Результат, полученный при теоретическом анализе свойств дисперсионных соотношений и связанный с наличием нормальных волн с противоположными знаками групповой и фазовой скоростей, оказался довольно необычным в теории волноводного распространения, содержание и основные понятия которой формировались на базе изучения относительно простых ситуаций в акустике и электродинамике. В связи с этим проведены эксперименты [16, 228], целью которых была проверка возможности возбуждения такого типа волн. Эксперименты проводились для цилиндров и призм из различных материалов, возбуждаемых с торца пьезоэлектрическими преобразователями. Подводимый сигнал представлял собой узкополосный гауссов импульс с различными несущими частотами. Вследствие дисперсии первоначальный импульс искажался и на выходе наблюдались импульсы, соответствующие нормальным распространяющимся модам, возкюжным при данной частоте. По времени задержки приходящих импульсов вычислялась групповая скорость соответствующих мод. О степени согласования теоретических и экспериментальных данных можно судить по рис. 47, взятому из работы [228]. На нем приведены вычисленные (сплошные линии) и замеренные (точки) данные о групповой скорости для пластины из плавленого кварца 20,32 X 1,77 х 0,0381 см. При расчетах принималось Сз = 3,8 X 10 м/с, V = 0,17. Степень согласования теоретических и экспериментальных данных очень высокая. Кроме того, приведенные в работе [228] осциллограммы наглядно свидетельствуют о возможности эффективного возбуждения обратных волн. Приведенные экспериментальные данные достаточно интересны также с точки зрения оценки возможности модели бесконечного упругого слоя при анализе волновых процессов в конечных телах.  [c.142]

В целом, анализируя спектр собственных частот изгибных колебаний прямоугольника в рассмотренном диапазоне частот, следует отметить его гораздо более простую структуру по сравнению со спектром планарных колебаний. Важным здесь является также то, что структура спектра изгибных колебаний однозначно расшифровывается на основе данных о поведении распространяющихся мод в бесконечном слое. С этой точки зрения антисимметричный и симметричный случаи существенно различаются. Если все же попытаться связать эти различия с характером дисперсии указанных типов движения в слое, то прежде всего следует обратить внимание на движения с противоположными знаками групповой и фазовой скоростей. Рассматривая в симметричном случае диапазон частот Q < Q < й, мы исследовали и эффекты, связанные с указанными особенностями волнового движения. При изгибных колебаниях такого типа волновые движения также наблюдаются (см. рис. 62), однако они проявляются в области относительно большйх частот (Q 3). Возможно, что явления типа краевого резонанса и сгущения собственных частот в спектре для случая изгибных колебаний будут наблюдаться именно в этом районе.  [c.193]

Дисперсия групповой скорости. Как уже отмечалось выше, ушире-ние импульса (2.5.19), обусловленное многомодовым возбуждением, можно устранить при распространении одной моды, например моды /, т. Однако уширение импульса будет существовать и в этом случае из-за зависимости (и ), от частоты. Это уширение можно объяснить тем, что оптический импульс имеет спектральную ширину До , которая приводит к его расплыванию на расстоянии L на величину (см. задачу 1.9)  [c.54]


Рассмотрим теперь распространение модулированного по частоте лазерного импульса через среду с дисперсией. Пусть длительность исходного лазерного импульса равна т. В результате линейного чирпинга передний фронт импульса сдвинут по частоте вверх, а задний фронт по частоте вниз (см. рис. 8.18). Если такой импульс распространяется в среде с дисперсией групповой скорости и если дисперсия такова, что групповая скорость меняется с частотой ли-  [c.328]

На рис. 1.5 показана зависимость di2 от Xj для плавленого кварца (использовано уравнение (1.2.13) при Xj = 0,532 мкм). В режиме нормальной дисперсии импульс с большей длиной волны движется быстрее, тогда как обратный случай имеет место в режиме аномальной дисперсии. Например, если импульс на длине волны %2 = U06 мкм распространяется совместно с импульсом на длине волны >-1 = 0,532 мкм, то они будут разбегаться со скоростью около 80 пс/м. Это соответствует длине разбегания около 25 см при То = 20 ПС. Разность групповых скоростей играет важную роль в случае нелинейных эффектов, в которых имеет место фазовая кросс-мо-дуляция [39-42].  [c.20]


Смотреть страницы где упоминается термин Скорость групповая (см. Групповая скорость) : [c.296]    [c.47]    [c.829]    [c.254]    [c.686]    [c.182]    [c.326]    [c.332]    [c.544]    [c.545]    [c.646]    [c.101]    [c.285]    [c.338]    [c.339]    [c.339]    [c.529]    [c.664]    [c.702]    [c.234]    [c.78]    [c.248]    [c.258]    [c.521]    [c.134]    [c.19]   
Волны (0) -- [ c.0 ]



ПОИСК



Введение в теорию групповой скорости

Влияние дисперсии групповых скоростей

Волновое решение задачи о распростронетш звука в слое. Выражение звукового поля через нормальние волны. Фазовая и групповая скорости. Штерпорешда нормальных волн

Волновой вектор. Четырехмерпая групповая скорость

Волновой пакет, образованный двумя волнами. Групповая скорость Суперпозиция колебаний с эквидистантными частотами. Квазиплоская волна Хаотический свет

Волны Рэлея — Лэмба. Фазовые и групповые скорости

Волны в аэлотропиой среде групповая скорость

Волны скорость групповая

Гармонические волны. Условия излучения. Групповая скорость

Групповая и фазовая скорости. Дисперсионная зависимость

Групповая скорость Движение тела переменной массы

Групповая скорость в анизотропной среде

Групповая скорость в глубокой воде

Групповая скорость в ионосфере

Групповая скорость в однородном поле

Групповая скорость волн в волноводе

Групповая скорость волн в некоторых сплошных средах

Групповая скорость волн на поверхности жидкости

Групповая скорость волн расширения

Групповая скорость волн расширения в цилиндрических стержнях

Групповая скорость волн расширения изгибиых волн в цилиндрических стержнях

Групповая скорость де Бройля

Групповая скорость динамическая трактовка

Групповая скорость дисперсия

Групповая скорость звука

Групповая скорость и шунтовое сопротивление

Групповая скорость кристаллах

Групповая скорость направляемых волн

Групповая скорость нелинейная

Групповая скорость нелинейные волны

Групповая скорость необыкновенных волн в одноосных

Групповая скорость периодической

Групповая скорость радиоволн

Групповая скорость распространение возмущений волнового числа и амплитуды

Групповая скорость с точки зрения кинематической теории

Групповая скорость света в среде анизотропной

Групповая скорость электромагнитных волн в вакууме

Групповая скорость эффективная

Групповая скорость. Передача энергии

Групповая скорость. Распростр-ранение узкополосного сигнала

Групповая скорость. Скорость фронта. Скорость сигнала

Групповые скорости, неустойчивость и уточ

Детектор с низким угловым разрешением . Учет непара ллельнссти групповой и фазовой скоростей Форма спектральной линии ПР

Динамический смысл групповой скорости

Испытания и наладка системы с групповым регулятором скорости

Капиллярные волны Групповая скорость

Нелинейная групповая скорость, групповое расщепление, ударные волны

О различных способах введения понятия групповой скорости

Поперечные волны или волны сдвига . Дисперсия продольных ультразвуковых волн в стержне . Групповая скорость. Скорость фронта. Скорость сигнала

Поток энергии. Фазовая и групповая скорости

Распространение лазерных импульсов групповая скорость

Распространение электромагнитной волны. Фазовая и групповая скорости

Регулятор скорости и его использование в системе группового регулирования Основные функции регуляторов скорости и требования к ним

Ритца метод скорость групповая

Связи между выражениями, квадратичными относительно амплитуд нормальных волн. Вектор групповой скорости Пространственная дисперсия н ортогональность нормальных волн. Теорема взаимности

Система регулирования гидроагрегатов с групповым регулятором скорости Электрический групповой регулятор скорости

Системы с групповым регулятором скорости на действующих ГЭС Особенности выполнения схем

Скорости резания при нарезании резьбы групповыми фрезами в сталях 35 и 45 с обильным охлаждением сульфофрезолом

Скорости фазовая и групповая. Velocities

Скорости фазовая и групповая. Velocities phase and group. Geschwindigkeiten, Phasen und Gruppen

Скорость волн групповая Рёмера

Скорость волн групповая фазовая

Скорость групповая

Скорость групповая

Скорость групповая (см. Групповая

Скорость групповая (см. Групповая

Скорость групповая ПАВ упругих волн

Скорость групповая в воздухе

Скорость групповая в движущейся среде

Скорость групповая в диссоциированных газах

Скорость групповая в жирных кислотах

Скорость групповая влияние магнитного поля

Скорость групповая волн замороженная

Скорость групповая высокомолекулярных полимерах

Скорость групповая газах

Скорость групповая жидкостях

Скорость групповая зависимость от давления

Скорость групповая изомерах

Скорость групповая каучуке

Скорость групповая маслах

Скорость групповая металлических сплавах

Скорость групповая методы определения

Скорость групповая морской воде

Скорость групповая одноатомных спиртах

Скорость групповая олефинах

Скорость групповая органических жидкостях

Скорость групповая ошибки при измерениях

Скорость групповая плотности

Скорость групповая поперечных волн

Скорость групповая продольных волн

Скорость групповая равновесная

Скорость групповая результаты измерений

Скорость групповая сигнала

Скорость групповая температуры

Скорость групповая фазовая

Скорость групповая фронта волны

Скорость групповая электрического поля

Скорость моды групповая

Скорость света групповая

Скорость света. Фаэовав и групповая скорости

Случай изотропной среды. Новые волны вблизи дипольных линий поглощения Вектор групповой скорости

Уравнения де Бройля. Плоские волны и фазовая скорость. Волновой пакет и групповая скорость. Несостоятельность гипотезы волнового пакета Экспериментальные подтверждения волновых свойств корпускул

Фазовая и групповая скорости в нелинейной теории упругости

Фазовая и групповая скорости волн де Бройля

Фазовая и групповая скорости распространения радиоволн в ионизиу роваином газе

Фазовая и групповая скорости света

Фазовая скорость, групповая скорость и скорость переноса энергии

Фазовая скорость. М, А. Миллер Все движения суть волны, но некоторые движения волновее других Природа дисперсии. Групповая скорость

Фазовые и групповые скорости волн Лэмба

Фазовые и групповые скорости. Распространение возмущений

Фононы групповая скорость



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте