Скорость распространения электромагнитной волны

Скорость распространения электромагнитных волн в вакуу- [c.248]

По известной частоте v электромагнитных колебаний в контуре и измеренному значению длины X электромагнитной волны Герц определил скорость распространения электромагнитной волны [c.249]

На вопрос о природе света и механизме его распространения давала ответ гипотеза Максвелла. Па основании совпадения экспериментально измеренного значения скорости света в вакууме со значением скорости распространения электромагнитных волн Максвелл высказал предположение, что свет — электромагнитные волны. Эта гипотеза подтверждается многими экспериментальными фактами. Представлениям электромагнитной теории света полностью соответствуют экспериментально открытые законы отражения и [c.263]

S 1.4. СКОРОСТЬ РАСПРОСТРАНЕНИЯ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЙ ВОЛНЫ [c.44]

Рассмотрим более подробно понятие скорости распространения электромагнитной волны и /V( , которая фигурирует в качестве параметра в выражении для плоской волны [c.44]

Следует напомнить, что обсуждаемое понятие аномальной дисперсии было формально введено ранее при записи формулы Рэлея, связывающей групповую и фазовую скорости распространения электромагнитных волн (см. 1.4). В самом деле, было выведено соотношение (1.28) [c.137]

Мы отметили выше, что скорость распространения электромагнитных волн не зависит от частоты в интервале от 10 до 10 2 Гц Тщательные измерения показывают также, что значение с не зависит от интенсивности света и от наличия других электрических и магнитных полей. Все это относится только к электромагнитным волнам, распространяющимся в свободном от вещества пространстве. [c.336]

От движения источника не зависит не только скорость распространения электромагнитных волн, т. е. фотонов любые частицы с массой покоя (см. ниже), равной нулю, должны иметь скорость движения с, независимо от движения источника излучения в частности, это справедливо для нейтрино и антинейтрино. Однако мы будем говорить о фотонах, потому что фотоны можно легче обнаружить, чем нейтрино. [c.343]

Это сопоставление показывает превосходное согласие, оправдывающее ту точность измерения, на которую указывают авторы. Прекрасное совпадение скорости световых волн и скорости радиоволн вновь подтверждает справедливость электромагнитной теории света, напоминая, что первым аргументом Максвелла в пользу этой теории было тогда еще грубо установленное равенство скорости света и электродинамической постоянной, определяющей скорость распространения электромагнитных волн. [c.427]

Важнейшим выводом теории Максвелла явилось положение, согласно которому скорость распространения электромагнитного поля в вакууме равняется отношению электромагнитных и электростатических единиц силы тока второй, не менее важный вывод гласил, что показатель преломления электромагнитных волн равняется У ер, где е — диэлектрическая, ар — магнитная проницаемости среды. Таким образом, скорость распространения электромагнитной волны, в частности света, оказалась связанной с константами вещества, в котором распространяется свет. Эти константы первоначально вводились в уравнения Максвелла формально и имели чисто феноменологический характер. Напомним, что в механической (упругой) теории никакой связи между оптическими характеристиками среды (скорость света) и ее механическими свойствами (упругость, плотность) установлено не было. Известно, что для целого ряда газообразных и жидких диэлектриков соотношение Максвелла п = Уе х е (ибо р. близко к 1) выполняется достаточно хорошо [c.539]

В настоящее время рекомендуется термин скорость света заменять термином скорость распространения электромагнитных волн . [c.196]

СКОРОСТЬ РАСПРОСТРАНЕНИЯ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫХ ВОЛН В ВАКУУМЕ (СКОРОСТЬ СВЕТА) [c.111]

Скорость распространения электромагнитных волн. До сих пор [c.123]

Совокупность описанных результатов позволяет сделать однозначный вывод об одинаковой скорости распространения электромагнитных волн вне зависимости от их частоты (длины волны). Именно поэтому название данного параграфа включает в себя скорость света, заключенную в скобки, как скорость электромагнитного излучения очень узкого — видимого — диапазона. На наш взгляд,, целесообразно было бы внести соответствующие изменения названия константы с в соответствующие нормативные документы. [c.125]

Тепловое излучение (радиация) — это излучение, возникающее в результате возбуждения частиц вещества (атомов, молекул, ионов и пр.) и распространяющееся в пространстве электромагнитными волнами. Скорость распространения электромагнитных волн в свободном пространстве (в вакууме) составляет 300 000 км/с. [c.270]

Обеспечить условие синхронизма на большом пути распространения волн оказалось возможным в кристаллах, обладающих двойным лучепреломлением. Скорость распространения электромагнитных волн в таких кристаллах зависит от поляризации луча. При этом в направлении оптической оси обыкновенный и необыкновенный лучи распространяются с одной и той же скоростью наибольшая же разность скоростей имеет место в направлении, перпендикулярном оптической оси. На рис. 47 приведены сечения волновых поверхностей одноосного кристалла. Оптиче- [c.76]

Если соединить между собой все точки, для которых в данный момент времени изменяющиеся величины Е и Н находятся в одной и той же фазе, то получится поверхность, нормаль к которой совпадает с направлением распространения электромагнитной волны в каждой ее точке. Расстояние, на которое переместится поверхность одинаковой фазы за один период колебания, называется длиной волны, а скорость ее перемещения — фазовой скоростью. Среда, в которой скорость распространения электромагнитных волн не зависит от направления, носит название оптически изотропной. [c.15]

Скорость распространения электромагнитных волн зависит от свойств среды и частоты. В соответствии с теорией Максвелла ее величина определяется зависимостью [c.15]

В дальнейшем считается, что скорость распространения электромагнитных волн постоянна и равна скорости света в вакууме [c.323]

Скорость распространения электромагнитных волн (в среде) V = /]/ i8 [c.139]

Однако теория дисперсионных сил Лондона, на которой -основаны приведенные расчеты, не учитывает электромагнитного запаздывания. Это равноценно предположению, что скорость распространения электромагнитных волн бесконечно велика, а расстояния между молекулами бесконечно малы по сравнению с длинами волн поглощения Х, которые характерны для атомов и молекул соприкасающихся тел. Теория Лондона справедлива, когда зазор между непосредственно контактирующими поверхностями не превышает 10 А, т. е. имеет порядок длин волн поглощения атомов и молекул (для —Н —О [c.36]

Теория дисперсионных сил Лондона, на которой основаны проведенные расчеты [см. формулы (11,21) — (11,26)], не учитывает электромагнитного запаздывания. Это равноценно предположению, что скорость распространения электромагнитных волн бесконечно велика, а расстояния между молекулами бесконечно малы по сравнению с длинами волн поглощения X, которые характерны для атомов и молекул соприкасающихся тел. Теория Лондона справедлива, когда зазор между непосредственно контактирующими поверхностями не превышает 10 А, т. е. имеет порядок длин волн поглощения атомов и молекул (для —Н —О —СНз —ОН —С1 —F длины волн составляют 5—7 А). Такая величина зазора в воздушной среде имеет место в зоне непосредственного контакта частиц с поверхностью. В той части поверхности, которая [c.44]

Уравнение эйконала. Любая ю компонент амплитуды полей световых волн в вакууме удовлетворяет волновому уравнению (2.12). В среде, скорость распространения электромагнитных волн в которой i , волновое уравнение принимает для любой из компонент вид [c.118]

При учете только линейной поляризованности уравнение (56.6) является линейным. В этом случае взаимообусловленность волны поляризованности и электромагнитной волны приводит к изменению скорости распространения электромагнитной волны, в результате чего волна поляризованности и электромагнитная волна распространяются с одной и той же фазовой скоростью в одинаковой фазе. Если, например, электромагнитная волна распространяется в направлении положительных значений г, то и волна поляризованности распространяется в том же направлении и с той же фазовой скоростью /w( d), где w( d) — зависящий от частоты показатель преломления. Эти волны могут быть представлены в виде [c.331]

В современных электронных устройствах при работе с сигналами высокой частоты в ряде случаев используются устройства, создающие запаздывание сигнала на определенный интервал времени. Длинная электрическая линия или волновод для этой цели мало пригодны, так как из-за большой скорости распространения электромагнитных волн потребовались бы очень громоздкие конструкции даже для относительно малых времен задержки. Скорость распространения акустических волн в твердых телах составляет всего несколько тысяч метров в секунду и это позволяет использовать в электронных схемах акустические линии задержки в соединении с электроакустическими преобразователями. [c.184]

Скорость распространения электромагнитных волн по кабельным линиям зависит от частоты и характеристик кабельной конструкции. С повышением частоты скорость распространения [c.55]

Одним из важных свойств любого вещества является его преломляющая способность, которая характеризуется показателем преломления. Феноменологическая волновая оптика объясняет преломление света изменением скорости распространения электромагнитной волны при прохождении ею границы раздела двух сред. При этом показатель преломления определяется как отношение скорости света в вакууме к скорости света в преломляющей среде. [c.458]

Кристаллы. Введем некоторые определения. Плоскостью падения называется плоскость, содержащая луч и нормаль к поверхности кристалла. Главным сечением кристалла называется плоскость, содержащая оптическую ось кристалла и луч. Оптическая ось кристалла — прямая, проведенная через любую точку кристалла в направлении, в котором не происходит двойного лучепреломления. Рассмотрим прохождение электромагнитной волны через одноосный кристалл. Определим прямоугольную систему координат. Направим оптическую ось кристалла вдоль оси л , как показано на рис. 25.2. Выберем произвольное направление распространения луча в кристалле Ог. Пусть фазовая скорость распространения электромагнитной волны будет V. Уравнение световой волны, распространяющейся в произвольном направлении в среде, имеет вид [c.196]

Скорость распространения электромагнитной волны. .......... [c.323]

Фазовая скорость распространения электромагнитной волны, м/с, в веществе равна согласно теории Максвелла [c.29]

Все виды электромагнитных излучений, в том числе и свет, распространяются в пустоте со скоростью около 300 тыс. км в секунду. Скорость распространения электромагнитных волн с, длина волны (расстояние, на которое распространяется одно колебание) Я, и частота колебаний (число колебаний в секунду) [c.65]

Метод Фуко. В 1850 г. Фуко, видоизменив метод Физо, заменил зубчатое колесо вращающимся восьмигранным зеркалом. Такая замена позволила осуществить лучшую фокусировку света и увеличить его интенсивность. Самая надежная величина скорости света, полученная Фуко (в 1862 г.), равна (298 ООО 500) км/с. Опыты И. Физо и Л. Фуко вооружили ученых более точными знаниями о ско))ости света. Оказалось, что с ней практически совпадает скорость распространения электромагнитных волн, вычисленная Максвеллом из общих уравнений электромагнитного поля. Это послужило толчком к развитию электромагнитной теории света. В 1927 г. Майкельсон применил более усовершенствованную схему метода с вращающимся зеркалом и, используя базисное расстояние, равное 35,5 i m (расстояние между горами Вильсон и Сан-Лнтонио в Калифорнии), получил более точное значение для величины скорости света, чем все его предшественники, равное [c.417]

Получены выражения для скорости распространения электромагнитной волны и = / Tefi (формула Максвелла) и количест венное соотношение между векторами Е и Н для каждой точки пространства и в каждый момент времени. [c.31]

Советские ученые Л. И. Мандельштам и Н. Д. Папалекси выполнили в предвоенные годы тщательные измерения скорости распространения радиоволн диапазона 130—450 м. Результаты их измерений дали значение скорости распространения света, равное (299500 80) км/с. Ускоренное развитие радиолокации в годы второй мировой войны открыло новые возможности для измерения скорости распространения электромагнитных волн, и в 1948 г. Аслаксон (США) получил значение с а (299792 1,4) км/с. [c.124]

Метод интерференции микроволн. Развтие техники сверхвысоких частот в военные и послевоенные годы пoзвoлиJЮ значительно расширить возможности эксперимента и сделать резкий рывок в увеличении точности измерений скорости распространения электромагнитных волн. Именно в СВЧ-диапазоне (длины волн порядка i см) возможны очень точные и, главное, независимые измерения частоты излучения v и его длины волны А. Скорость распространения излучения =Xv, таким образом, также определяется с высокой точностью. [c.125]

Одно персшсление опытов свидетельствует о том, насколько важен был для науки этот вывод. Нет среды, которая может служить абсолютной системой отсчета. Гипотеза о существовании эфира противоречит опытным фактам, она ошибочна. Опыт Майкельсона показывает, что скорость света в пустоте одинакова для всех систем отсчета, независимо от их движения. Только теперь можно с полной уверенностью говорить о том, что скорость распространения электромагнитных волн в пустоте скорость света) — фундаментальная физическая постоянная. [c.130]

Поскольку скорости распространения электромагнитных волн в различных средах различаются не слишком сильно, условие (4.155) эквивалентно условию Оф > а, которое часто обеспечивается при использовании органических красителей в качестве фототропных сред (Оф может быть на несколько порядков больше а). [c.224]

Значения диэлектрической проницаемости Zt и магнитной проницаемоста [Лг (см. т. III Справочника) определяют условия распространения электромагнитной волны в веществе. Фазовая скорость распространения электромагнитной волны в веществе, м/с, равна согласно теории Максвелла [c.26]

Однако теория Лондона не учитывает электромагнитного запаздывания, что означает бесконечно большую скорость распространения электромагнитных волн и бесконечно малое по сравнению с длиной волн поглощения Я расстояние между молекулами конденсированных контактирующих тел, в данном случае между молекулами адгезива и субстрата. Для большинства функциональных групп, формируюших поверхность твердого тела (таких, как —СП.,, —ОН, —Ей др.), длина волн поглощения составляет 0,5—0,7 нм. Поэтому можно считать, что теория Лондона справедлива в случаях, когда зазор между пленкой и поверхностью не превышает 0,7 нм. Для зазоров между субстратом и адгезивом, превышающих длину волн поглощения, на основе квантовой электродинамики разработана теория [96], учитывающая электромагнитное запаздывание. При помощи этой теории можно рассчитать константу молекулярного взаимодействия. Различные варианты расчетов константы молекулярного взаимодействия в зависимости от зазора между контактирующими телами подробно рассмотрены в работе [1]. Здесь остановимся лишь на некоторых особенностях определения константы молекулярного взаимодействия применительно к адгезии пленок. [c.101]

Скорость распространения электромагнитных волн по кабельным линиям зависит от частоты и характеристик кабельной линии. С повышением частоты скорость расиростраиення электромагнитной энергии увеличивается от 10 000 м/с при постоянном токе до 200 ООО м/с при токах высокой частоты (рис. 28). [c.49]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...