Скорость групповая сигнала

Далее обсуждаются разные критерии устойчивости и введен кинематический критерий. Показано, что в частном случае самосопряженной краевой задачи кинематический критерий равнозначен бифуркационному. Ограничимся задачами нелинейной теории упругости и не будем обсуждать многочисленные решения, относящиеся к теории перемещений или малых деформаций. Здесь также выведены условие распространения волны слабого разрыва, управляющие амплитудой уравнения и уравнения акустического луча. Рассуждения иллюстрируются примером, в котором описывается распространение акустической волны в толстостенном цилиндре, подверженном действию внешнего или внутреннего гидростатического давления, а также дополняются обсуждением разных скоростей волны, т. е. фазовой скорости, групповой скорости и скорости сигнала. [c.9]

В связи с этим дЛя волн различной сложной формы часто используют такие понятия, как скорость распространения переднего фронта, скорость распространения сигнала, скорость распространения энергии, групповая скорость и др. [c.325]

В среде, где дисперсия отсутствует, фазовая скорость, групповая скорость, скорость фронта и скорость сигнала имеют одно и то же значение. [c.373]

Прежде всего, следует заметить, что на самом деле измерялась не фазовая скорость волны, а групповая. Например, в опытах Физо световой сигнал посылается вдоль некоторого пути туда и обратно и измеряется промежуток времени между моментами излучения и приема сигналов. Однако скорость светового сигнала равна фазовой скорости с только тогда, когда система S покоится относительно эфира в системе S скорость светового сигнала уже не будет равна фазовой скорости с (1.24). Это легко понять, если учесть, что световой сигнал — это вполне определенное количество электромагнитной энергии, а энергия, как и масса, является величиной сохраняющейся, так что световой сигнал в некотором отношении следует рассматривать здесь как материальную частицу. Следовательно, мы должны ожидать, что скорость светового сигнала в S определяется из (1.3), (1.5) и (1.6), если положить в этих уравнениях и = с, т. е. скорости света в эфире. [c.16]

Групповая скорость, которая в вакууме совпадает со скоростью светового сигнала, равна фазовой скорости в направлении луча е. Поэтому если в (10.182) положить п = е, то W (е) должна совпадать со стандартной скоростью светового сигнала, которая в соответствии с (10.59) равна с. Отсюда следует, что [c.285]

При частоте выше критической d9/d < О и групповая скорость уменьшается. Значит, скорость звука в грунте.есть наибольшая скорость передачи сигнала в таком волноводе. [c.265]

Это обстоятельство важно, поскольку групповая скорость является скоростью распространения сигнала, с которой постоянно имеют дело в технике связи. Например, световой импульс проходит через дисперсионную среду со скоростью Vg. Рассмотрение вопроса распространения светового импульса усложняется тем обстоятельством, что из-за дисперсии он обязательно ослабляется и в некоторой степени искажается в процессе распространения. Тем не менее можно ввести понятие группового показателя преломления [c.55]

Распространение акустических импульсов по звукопроводам. Скорость передачи сигнала (импульса) определяет групповая скорость. При отсутствии дисперсии скорости звука (т.е. ее зависимости от частоты), групповая скорость 6 гр равна фазовой скорости с. В противном случае [c.122]

Б наших рассуждениях мы исходим из того, что на опыте обычно измеряется групповая скорость U. Это действительно так практически все приемники света реагируют на усредненное значение квадрата напряженности электрического поля <Е >. Более того, детальный анализ любого эксперимента по определению скорости электромагнитных волн показывает, что в опыте тем или иным способом образуется импульс света, который затем регистрируется. Наиболее ясно это выявляется при изучении различных способов, основанных на прерывании света (метод Физо, Майкельсона и т. д.). Следует также указать, что все радиолокационные установки в диапазоне УКВ работают на принципе эхо , регистрируя отраженный сигнал и измеряя т = 2R/U, где R — расстояние до исследуемого объекта. Так как в воздухе t/ = ц = с, то Я = сх/2. Многократная проверка правильности показаний локаторов и свидетельствует о том, что в этом случае U = с. [c.50]

Заслуживает особого упоминания случай и > с (фазовая скорость больше скорости света в вакууме), который не противоречит теории относительности, ограничивающей лишь скорость сигнала (групповую скорость). С фазовой скоростью и распространяется в среде немодулированная волна. Для передачи какой-то информации нужно промодулировать волну, причем экспериментальное значение скорости сигнала не может превосходить скорости света в вакууме. В дальнейшем рассмотрены случаи, когда п < 1,, т. е. и > с (например, для радиоволн в ионосфере, при исследовании рентгеновских лучей и-др.). [c.51]

Известна [70] формула связи фазовой скорости Ср с групповой скоростью g, определяющей распространение энергии или сигнала в том же направлении [c.16]

Выполнив с ее помощью вычисления, получим g = j sin а. Отсюда следует физический смысл понятия групповой скорости для слоя (рис. 1.5) сигнал передается волной, распространяющейся со скоростью j под углом к поверхности и многократно отражающейся от поверхностей слоя. [c.16]

Из набора В. со сплошным спектром, лежащим в узких пределах о —Дсо (о Шо+Дш, Д<й <сйо, можно получить волновой пакет (рис. 9). Этот ограниченный во времени импульсный сигнал перемещается как единое целое с групповой скоростью [c.320]

Поскольку при наладке системы ГРС обычно обеспечивается условие, при котором полному (100%) ходу гидроусилителя 7 (рис. 56) соответствует полный (100%) ход поршня главного сервомотора 15, масштабный коэффициент следящего устройства с.с=1- Тогда динамическая ошибка следящего устройства ед=с7с,с таким образом, она определяется скоростью изменения входной величины и постоянной времени гидравлического следящего устройства. Скорость изменения входного сигнала, иначе говоря, скорость действия группового регулятора не должна превышать максимальной скорости перемещения сервомотора направляющего аппарата. Поскольку для поворотнолопастных турбин максимальная скорость перемещения направляющего аппарата (сброс нагрузки) не превышает Смаке — 10%/сек, то при значении постоянной времени гидравлического устройства Гс.с = 0,1 сек максимальная динамическая ошибка составит ед=1% - [c.107]

На рис. 87 приведены частотные характеристики первого варианта следящей системы. Входной сигнал пропорционален перемещению сельсина-датчика группового регулятора скорости, а выходной — перемещению на-152 [c.152]

Рис. 3.16. Динамика формирования импульса на стоксовой частоте из непрерывного затравочного сигнала в условиях нормальной дисперсии групповой скорости (на затравочном сигнале нанесены временные метки). Видно, что максимальное усиление испытывает сигнал, поступивший на вход световода одновременно с хвостом импульса накачки. Более поздние части затравочного сигнала встречают иа своем пути истощенную накачку, более ранние проходят лишь сквозь часть импульса накачки. Пунктиром показана исходная форма импульса накачки. На врезке — измеренная в эксперименте [50] зависимость длительности стоксова импульса от длины световода L

Ее амплитуда мала. Затем прибывает вторая часть импульса, имеющая более значительную амплитуду и продолжительность. Затем прибывает основной сигнал. Ясно, что скорость сигнала не является точно определенным понятием, поскольку за сигнал можно было бы принять часть импульса, прибывающей в точку приема первой. Обычно, говоря о скорости сигнала, имеют в виду групповую скорость на частоте, соответствующей максимальной амплитуде в сигнале. Однако при достаточной чувствительности детектора за скорость сигнала можно было бы принять скорость предшественников основного сигнала. В этом случае скорость сигнала может быть сколь угодно близкой к скорости света в вакууме, хотя сигнал и распространяется в среде. [c.93]

Можно ли в. принципе в среде передать сигнал со скоростью, большей групповой скорости света [c.93]

При этом искажается форма импульса и изменяется частота, соответствующая максимуму спектра В процессе расгфосгра -нения импульс может совершенно изменить свою исходную форму. Физические причины таких искажений многообразны так, например, в активной среде лазера наибольшее усиление происходит в передней части импульса, что должно приводить к дополнительному сдвигу максимума и соответственному увеличению групповой скорости, определяемой по указанной выше формальной схеме. Однако такая внутренняя перестройка импульса не может быть использована для передачи сигнала. В связи с этим нужно весьма критически относиться к иногда появляющимся публикациям, в которых утверждается, что групповая скорость лазерного излучения может быть больше скорости света в вакууме. Нужно ясно представлять себе, что в этом случае понятие групповой скорости теряет свой первоначальный смысл и величина U уже не определяет скорость распространения сигнала, которая, согласно специальной теории относительности, никогда не может быть больше скорости света в вакууме. [c.53]

Таким образом, скорость распространения сигнала , образованного максимальной амплитудой (т. е. гребнем волны), равна не фазовой скорости иср=со р/А(.р, а групповой скорости у =д.(л1йк. [c.250]

Фазовая скорость v зависит в общем случае как от величины /с, так и от нанравления распространения п. Среда, в которой v = v(k), называется изотропной диспергирующей средой. Если для всех /сип величина v = onst, говорят о среде без дисперсии. Только в такой среде сигнал, имеющий в момент t = О вид а г) ехр ikr, распространяется со скоростью и, ие изменяя своей формы. В диспергирующей среде кагкдая фурье-гармоника а(г) распространяется со своей скоростью, поэтому форма сигнала искажается и сигнал расплывается . Однако если амплитуда сигнала a(i) иа расстоянии порядка характерной длины волны ка = 2п/ка изменяется мало, то можно говорить о скорости распространения сигнала как целого. Эта величина называется групповой скоростью Vg. По определению, [c.16]

В самом деле, такой широкополосный сигнал всегда можно нредставить в виде некоторой интерференционной картины, образованной суперпозицией ряда узкополосных сигналов, соответствующих каждый узкому участку спектра (рис. 28.1). Каждая группа волн, отвечающая данному узкому участку спектра, распространяется со своей групповой скоростью. Групповые скорости [c.86]

Введенных выше понятий фазовой и групповой скорости (и = = (о/А, и = дм/дк) обычно оказывается достаточно для описания процесса распространения сигнала в той или иной среде. Но в некоторых случаях (например, когда волновой пакет сильно деформируется) описание в таких терминах становится затруднительным и приходится вводить понятие сигнальной скорости. Проведем лишь качественный анализ этой проблемы. Подробное математически строгое изложение содержится в книге А. Зом-мерфельда, который впервые ввел это понятие в своих оригинальных работах, относящихся к 1910—1915 гг. [c.52]

Рис. 4.6 показывает, что на участке ВС показатель преломления убывает при возрастании частоты и после перехода через центр линии поглощения (т = то) становится меньше единицы. Это значит, что в данных условиях фазовая скорость волны больше скорости света в вакууме. Мы уже сталкивались с под<збными явлениями, и выше указывалось, что соотношение и > с не противоречит теории относительности, запрет которой U < с) не распространяется лишь на скорость переноса энергии. Однако нужно предостеречь читателя от попыток оценить для этого случая скорость и, используя формулу Рэлея. Детальное исследование показывает, что такие оценки некорректны при столь резких изменениях показателя преломления, которые происходят вблизи линии поглощения, и в этом случае необходимо различать групповую скорость волн и скорость сигнала (см. 1.4). [c.151]

Пятый вариант (временной метод) отличается от второго использованием импульсного излучения. Дефект увеличивает время прохождения импульса от излучающего к приемному преобразователю, что регистрируется по запаздыванию переднего фронта (первого вступления) принятого сигнала. В отличие от временного теневого метода запаздывание импульса обусловлено не столько увеличением пути, сколько изменением типа волн в зоне дефекта и связанным с этим уменьшением скорости распространения УЗК в этой зоне. В этом случае используется изменегше групповой, а не фазовой скорости распространения волн. [c.301]

Бриллоуин ввел еще две скорости — скорость фронта волны и скорость сигнала, которая определяет появление первого сигнала, соответствующего центральной частоте спектра. В некоторых случаях скорость сигнала оказывается равной групповой скорости [36]. Очевидно, что для получения соотношения дисперсии со к) требуется тщательное измерение скорости ультразвуковой волны. [c.303]

При Р. р. в средах, не содержащих свободных электронов (тропосфера, толща Земли), происходит смещение связанных электронов в атомах и молекулах среды в сторону, противоположную полю волны Е, нрп этом л > 1, 1 ф < Г- ]В плазме пола волны вызывает смещение свободных электронов в направлении Е, при этом и < 1 и Гф > с, т. е. фазоная скорость монохро-матич. волны может быть как меньше, так и больше с. Однако для того чтобы передать при помощи радиоволн к,-л, информацию (энергию), необходимо иметь ограниченный во времени радиосигнал, представляющий собой нек-рый набор гармоийч, волн. Спектральный состав сигнала зависит от его длительности и формы. Радиосигнал распространяется с групповой скоростью Эрр. В любой среде Грр < с. [c.255]

Характеристики волоконных световодов. Важнейшими характеристиками С., предназначенных для подобных применений, являются оптич. потери, дисперсия групповой скорости, оптич. нелинейность и меха-нич. прочность. В 70-х гг. 20 в. созданы волоконные С. на основе кварцевого стекла с затуханием сигнала 1 дБ/км в ближней ИК-области спектра. Типичный спектр оптических потерь а в таких С. представлен на рис. 2, а. Минимально возможные потери составляют а 0,16 дВ/км на волне 1,55 мкм. Материалом для таких С. служит кварцевое стекло различия показателей преломления сердцевины и оболочки достигают легированием стекла (нацр., фтором, германием, фосфором). [c.461]

Здесь I j,—групповая скорость плазмонов. Вследствие резонансного затухания ионно-звуковых волн в газе плазмонов с декрементом у, и фазового перемешивания мод непрерывного спектра (5) вносимое первым источником макроскопич. возмущение исчезает на расстояниях порядка ,/y где с, — скорость звука. Второй источник, расположенный в точке z=I ly возбуждает в плазме на частоте ионно-звуковую волну и возмущение типа (5) и, кроме того, модулируя моды непрерывного спектра от первого источника, порождает на разностной частоте Пэ = П2 —нелинейное возмущение спектральной плотности плазмонов, являющееся источником эхового сигнала. В точке эха моды непрерывного спектра становятся когерентными, поэтому суммирование по к приводит к возникновению в окрестности точки 2 макроскопич. возмущения концентрации плазмы йи,. Пространств. форма эхового сигнала несимметрична слева от точки эха профиль амплитуды 5и,, описывается ф-цией ехр (О, а справа—ф-цией ехр(- ), где = Уэ(г-г,)/с.,. [c.648]

Функциональная схема электрического группового регулятора скорости изображена на рис. 47. Частоточувствительный элемент ЧЭ, выполненный в виде двойного Т-образного / С-контура (Т-образный мост), подключен либо к напряжению собственных нужд ГЭС, либо к трансформатору напряжения группы гидроагрегатов (например, в случае жесткого блока). Сигнал, пропорциональный отклонению частоты от номинальной (50 гц), вырабатываемый Т-мостом, поступает на схему суммирования сигналов по переменному току С, вы- [c.88]

Результат, полученный при теоретическом анализе свойств дисперсионных соотношений и связанный с наличием нормальных волн с противоположными знаками групповой и фазовой скоростей, оказался довольно необычным в теории волноводного распространения, содержание и основные понятия которой формировались на базе изучения относительно простых ситуаций в акустике и электродинамике. В связи с этим проведены эксперименты [16, 228], целью которых была проверка возможности возбуждения такого типа волн. Эксперименты проводились для цилиндров и призм из различных материалов, возбуждаемых с торца пьезоэлектрическими преобразователями. Подводимый сигнал представлял собой узкополосный гауссов импульс с различными несущими частотами. Вследствие дисперсии первоначальный импульс искажался и на выходе наблюдались импульсы, соответствующие нормальным распространяющимся модам, возкюжным при данной частоте. По времени задержки приходящих импульсов вычислялась групповая скорость соответствующих мод. О степени согласования теоретических и экспериментальных данных можно судить по рис. 47, взятому из работы [228]. На нем приведены вычисленные (сплошные линии) и замеренные (точки) данные о групповой скорости для пластины из плавленого кварца 20,32 X 1,77 х 0,0381 см. При расчетах принималось Сз = 3,8 X 10 м/с, V = 0,17. Степень согласования теоретических и экспериментальных данных очень высокая. Кроме того, приведенные в работе [228] осциллограммы наглядно свидетельствуют о возможности эффективного возбуждения обратных волн. Приведенные экспериментальные данные достаточно интересны также с точки зрения оценки возможности модели бесконечного упругого слоя при анализе волновых процессов в конечных телах. [c.142]

Можно понять физический смысл особенностей спектров сигнального излучения, рассмотрев сдвиг частоты, вызванный ФКМ (что изображено в правой колонке на рис. 7.11). При = 0. сдвиг частоты положителен вдоль всего сигнального импульса, и максимальное его значение возникает в центре импульса. В случае ФСМ, в отличие от этого (см. рис. 4.1), сдвиг частоты отрицателен вблизи пфеднего фронта, нулевой у центра импульса и положителен у заднего фронта. Разница для случаев ФСМ и ФКМ обусловлена расстройкой групповых скоростей. При Tj = О медленно движущийся сигнальный импульс взаимодействует в основном с задним фронтом импульса накачки. В результате индуцированный ФКМ сдвиг частогы положителен, спектр сигнального излучения имеет только компоненты, сдвинутые в коротковолновую область. При = 4 импульс накачки догоняет сигнальный импульс только в конце световода. Передний фронт импульса накачки взаимодействует с сигнальным импульсом поэтому сдвиг частоты отрицателен и спектр сдвигается в длинноволновую область. При Tj = 2 у импульса накачки есть время не только догнать сигнальный импульс, но и пройти сквозь него симметричным образом. Сдвиг частоты равен нулю в центре импульса. Его величина мала и внутри всего импульса. В результате спектр сигнала симметрично уширяется, но в крыльях заключена относительно малая доля энергии. В этом симметричном случае спектр сигнала сильно зависит от отношения L L . При = 1, если LjL = 2, спектр сигнального излучения шире и имеет более сложную структуру. С другой стороны, если L L ,, спектр сигнального излучения остается практически неизменным. [c.203]

Для того чтобы выделить эффекты, связанные с ФКМ, полезно перейти к конфигурации накачка-сигнал . Предполагая U2 U в уравнениях (7.4.19) и (7.4.20) можно пренебречь членами, содержащими Тогда сигнал не воздействует на динамику импульса накачки, определяемую уравнением (7.4.19). Тем не менее импульс накачки значительно воздействует на динамику сигнала за счет ФКМ. Уравнение (7.4.20) описывает совместное действие эффектов ФКМ и дисперсии групповых скоростей на форму и спектр сигнального импульса. Эти уравнения можно решить численно, используя частично видоизмененный метод SSFM, описанный в разд. 2.4. [c.206]

На рис. 7.14 показаны форма импульсов и спектры для сигнального излучения и излучения накачки при = 0,4 в случае N = 0, LplLyy= 10, tOj/tOi = 1.2 и Р,2 Р21 >0. Предполагается, что оба импульса на входе в световод имеют гауссовскую форму при одинаковой длительности, между ними нет временной задержки, и импульс накачки распространяется быстрее сигнала (d > 0). Форма и спектр импульса накачки обладают свойствами, возкикающими из совместного действия ФСМ и дисперсии групповых скоростей (см. разд. 4.2). С другой стороны, форма и спектр сигнального импульса определяются совместным действием ФКМ и дисперсии. Для сравнения на рис. 7.15 изображены спектры сигнала и накачки при отсутствии дисперсии групповых скоростей асимметричное уширение [c.206]

Хотя групповая скорость одинакова для волны накачки и стоксовой волны, их относительная скорость равна 2v , так как они распространяются навстречу друг другу. Релаксационные колебания возникают как следствие этой эффективной расстройки групповых скоростей. Частоту и скорость затухания релаксационных колебаний можно получить, анализируя устойчивость стационарного решения уравнений (9.2.7) и (9.2.8) аналогично тому, как это делалось в разд. 5.1 в случае модуляционной неустойчивости. Действие внешней обратной связи можно учесть, взяв соответствующие граничные условия на концах световода [23]. Такой линейный анализ устойчивости дает также условия, при которых непрерывный сигнал становится неустойчивым. Расс.мотрим небольшое возмущение уровня непрерывного сигнала, затухающее как ехр(-Лг), где комплексный параметр Л можно определить, линеаризуя уравнения (9.2.12) и (9.2.13). Если действительная часть Л положительна, возмущение затухает экспоненциально с релаксационными колебаниями частотой = 1т(Л)/2л. Если же действительная часть h отрицательна, возмущение возрастает со временем и непрерывный сигнал становится неустойчивым. В этом случае ВРМБ ведет к модуляции интенсивностей накачки и стоксова излучения даже в случае непрерывной накачки. На рис. 9.4 показаны области устойчивости и неустойчивости при наличии обратной связи в зависимости от фактора усиления tj L, определенного [c.266]

Качественная картина возникающих эффектов проста. Чем круче фронт импульса, тем большая доля энергии переносится спектральными компонентами, распространяющимися со скоростью практически равной скорости света с в вакууме. Действительно, на частотах для которых е 1—сОр/со , где — собственная частота упруго связанных электронов, сОр — плазменная частота, скорость v= = jV8- с при со->-оо. Поэтому к наблюдателю, находящемуся в точке гфд диспергирующей среды, оптический сигнал придет не в момент времени t =z u и — групповая скорость), а в момент 1з=г1с — появляется так называемый зоммерфельдовский предвестник (рис. 1.2). Эта качественная картина становится совершенно наглядной, если обратиться к решению точного волнового уравнения (1.1.1). [c.25]

Групповая скорость и, с которой распространяется огибающая поля, является одновременно скоростью распространения энергии импульса в рассматриваемой среде с нормальной дисперсией (ы<у). В средах с аномальной дисперсией, т. е. в области поглощения, групповая скорость и может быть больше фазовой v или даже отрицательной (рис. 1.1). Однако скорость распространения энергии и в этом случае не может быть больше с. В связи с этим в [2, 3J было введено понятие скорости сигнала ы<. определяющей момент прибытия части импульса, которая может быть зарегистрирована прибором. Такое определение щ связано, очевидно, с чувствительностью прибора. Заметим, что, когда несущая частота Юо совпадает с резонансной частотой среды, поведение фронта импульса зависит от соотношения между начальной длительностью фронта, временами релаксаций (продольной и поперечной) и периодом колебаний Раби 821. Из-за трудностей наблюдения предвестников в оптическом диапазоне первые экспериментальные исследования выполнены в диапазоне радиочастот 10 — Ю Гц в волноводе [21]. Авторы отчетливо наблюдали зоммерфельдовский и бриллюэновский предвестники. [c.27]

На начальном этапе распространения основную роль играет фазовая самомодуляция, так как z L < L . В пределах флуктуацион-ных выбросов интенсивности формируется положительный чирп, который в условиях нормальной дисперсии групповой скорости приводит к их дисперсионному расплыванию. Поэтому на больших расстояниях флуктуации частоты и интенсивности сглаживаются и зависимость бсо от т линеаризуется. На рис. 4.10 представлены зависимости /(т) и 6(0 (т) на расстоянии, соответствующем оптимальной длине световода для компрессии спектрально-ограниченных импульсов. Видно, что флуктуации интенсивности и частоты концентрируются, в основном, на фронте и хвосте импульса. Сжатые импульсы (рис. 4.10is) имеют практически регулярную структуру И отличаются, главным образом, пиковым значением интенсивности. Аналогичные закономерности обнаружены и для начальных данных типа сигнал + шум (1). [c.184]

Для перемещения (21.36) п. 21.1 можно повторить, поскольку появление функции sinv или osv не влияет на ход рассуждений. Как и ранее, фазовую и групповую скорости и скорость сигнала определим формулами (21.5), (21.8) и (21.27). Два знака перед корнем соответствуют двум разным волнам, которые могут распространяться независимо друг от друга (аналогично тому как в линейной теории упругости существуют продольные и поперечные волны). Согласно (21.5) и (21.8) можно определить фазовую и групповую скорости. Объем книги не позволяет привести соответствующие формулы. Согласно (21.27) можно также определить скорость сигнала Us- Если в формуле (21.39) принять во внимание знак минус, то получим [c.153]

Как следует из данного в предыдущих пунктах анализа, величина и является скоростью распространения, равной, в свою очередь, скорости сигнала. Соглясно (26.21) скорость распространения выражается средним геометрическим фазовой и групповой скоростей [c.182]

Волноводные системы обладают интересной особенностью, если речь идет об импульсном режиме. В общем случае при равенстве фазовых скоростей Оф групповые скорости Uyp различны и импульсы на частотах накачки и сигнала расходятся, что может привести к прекращению взаимодействия, - усиление происходит только на ограниченном расстоянии. Здесь же, как следует из дисперсионного уравнения (2.3), вьтолняется соотношение v lv = , так что равенство фазовьгх скоростей означает и равенство групповых, и, пока волновой пакет не распльшется из-за дисперсии, его усиление будет происходить так же, как и усиление непре-рьшного сигнала. [c.158]

Для полной характеристики сейсмических колебаний следует знать направление распространения волны и направление вектора колебаний (смещений, или скорости, или ускорения). Если расположение и вид источника колебаний известны, направление распространения и, как правило, характер волны (продольная, поперечная или поверхностная) также заранее известны. Тогда можно ограничиться измерением одной компоненты вектора смещений. В других случаях полезно бывает измерять три компоненты смещения — вертикальную и две взаимно перпендикулярные горизонтальные, чтобы определить поляризацТ1ю и характер колебаний. Для этой цели приходится применять трехкомпонентные геофоны, являющиеся, по существу, комбинацией трех систем. Колебания каждой из них могут происходить только в одном из трех взаимно перпендикулярных направлений. Геофон выдает три элeктJ)ичe киx сигнала, пропорциональных соответствующим составляющим колебаний. Для определения направления прихода волн применяют целую систему геофонов — групповую электроакустическую сейсмическую антенну. [c.196]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...