Волна одиночная

В предыдущем материале направления распространения плоской волны обозначены стрелками. Они были перпендикулярны к фронту волны там, где он определялся как линия (или плоскость), соединяющая точки с равными значениями фазы ь распространяющейся волне. В случае плоской волны одиночная ориентированная стрелка или луч являются достаточными для определения направления потока акустической энергии. Для иллюстрации акустической интенсивности можно использовать дополнительные параллельные лучи, В случае плоских волн интервалы между лучами одинаковы и обратно пропорциональны интенсивности поля. [c.103]

В работах [164—166] уравнение переноса излучения было рассмотрено для случая крупных по сравнению с длиной волны излучения частиц. При решении использовался метод сферических гармоник. Полученные результаты предлагались для определения спектральных характеристик псевдоожиженного слоя, которые, как было показано, существенно отличаются от аналогичных характеристик одиночной частицы. [c.145]

Рассмотрим одиночный одномерный звуковой импульс сжатия газа, в котором уже успела образоваться ударная волна, и выясним, по какому закону будет происходить окончательное затухание этой волны. На поздних стадиях своего распространения [c.537]

Искажение профиля цилиндрической волны растет медленнее, чем у плоской волны (где смещение бл растет пропорционально самому проходимому расстоянию х). Но и здесь оно, разумеется, приводит в конце концов к образованию разрывов. Рассмотрим ударные волны, образующиеся в достаточно далеко удалившемся от источника (оси) одиночном цилиндрическом звуковом импульсе. [c.539]

Сферическое распространение звукового импульса сжатия должно сопровождаться, как и в цилиндрическом случае, следующим за сжатием разрежением (см. 70). Поэтому и здесь должны образоваться два разрыва (сферический одиночный импульс может, однако, иметь задний фронт и тогда во втором разрыве V возрастает скачком сразу до нуля) ). Тем же способом найдем предельные законы возрастания длины импульса и убывания интенсивности ударной волны [c.541]

Данный опыт хорошо известен в классической оптике. Однако, подобно интерференционному опыту Юнга, он имеет прямое отношение к квантовой физике. Как и в интерференционном опыте, будем уменьшать интенсивность светового пучка до тех пор, пока через поляризаторы не пойдут одиночные фотоны. Рассмотрим проиллюстрированные на рис. 4,6 случаи в применении к одиночным фотонам. Напомним, что поляризация фотона соответствует поляризации световой волны, из которой взят данный фотон. Это означает, в частности, что после первого поляризатора будем иметь линейно поляризованные (в направлении оси поляризатора) фотоны. Вот с этими фотонами и будем далее работать, называя их условно исходными. [c.98]

Так как обычно в среде происходит распространение не одиночной волны, а группы волн, то в формуле (54.8) фазовая скорость с волны должна быть заменена групповой скоростью и (см. 56) и = <ш>и. [c.211]

Трудности, возникающие в эксперименте при фотографировании процесса распространения волн напряжений, обусловлены малой продолжительностью явления, сочетающейся при изучении движения поверхности с малостью перемещений, а при изучении движения фронта волны—с высокими значениями скорости распространения. Возникает потребность в синхронизации источника освещения с исследуемым явлением, при этом главная задача состоит в получении хорошего снимка. Для этого используют особенности изучаемого явления, так, например, удар снаряда о преграду можно использовать для начального включения искры, разрыв проволочек на пути движения снаряда в преграде обеспечивает последующие включения искры. Для получения одиночного изображения движущегося объекта применяется метод, в котором объект перекрывает пучок света между фотоэлементом и конденсатором. Синхронизация движения объекта с одиночной вспышкой достигается изменением расстояния между предметом и его положением, при котором он прерывает луч. Если фотографируемое явление сопровождается звуком, то можно использовать микрофонный адаптер. Синхронизация между явлениями, порождающими звук, и источником света достигается изменением положения предмета относительно микрофона ряд последовательных фотографий повторяющихся операций получают изменением положения микрофона от экспозиции к экспозиции. В зависимости от конкретной задачи возможны различные комбинации микрофонного адаптера и связанной с ним аппаратуры. [c.30]

Выясним, в каких явлениях может проявиться знак амплитуды а. При рассеянии на одиночных ядрах измеряется только абсолютная величина а. Но если длина волны нейтрона превышает расстояния между соседними атомами, то сечение рассеяния выражается уже через квадрат суммы амплитуд. Поэтому, если, например, кристалл состоит из ядер двух сортов с близкими по величине и противоположными по знаку амплитудами рассеяния, то он почти не будет рассеивать нейтроны, хотя рассеяние на ядрах каждого сорта в отдельности и не мало. Такие явления действительно наблюдались. Например, почти полностью компенсируются имеющие противоположные знаки амплитуды рассеяния нейтрона на кислороде и висмуте. Опыты по рассеянию нейтронов на двухкомпонентных кристаллах дают возможность определить знак отношения амплитуд. [c.552]

Для контроля дефектов участков изделий, находящихся в труднодоступных местах, перспективен метод голографической эндоскопии. В отличие от традиционных способов эндоскопии с помощью волоконно-оптических элементов (ВОЭ) здесь появляется возможность получения объемных изображений внутренних полостей изделий при углах обзора, близких к предельным. Для систем голографической эндоскопии разработаны специальные ВОЭ, обеспечивающие малые потери лазерного излучения и сохранение его когерентности. Применение лазеров в эндоскопии позволило также использовать эффект квантового усиления света с помощью ВОЭ из оптически активных материалов для резкого (в 10 —10 раз) увеличения яркости изображения, улучшения его контрастности. Накачка ВОЭ производится при этом с помощью одиночных импульсных ламп, а объект освещается лазерным светом с длиной волны, соответствующей резонансной частоте световодов.. [c.99]

Антенная ультракоротковолновая техника 20-х и 30-х годов в основном опиралась на использование линейных вибраторов (одиночных или их комбинаций), а для наиболее коротких волн — на параболические зеркала. Лишь на рубеже 30-х и 40-х годов возникли новые идеи, превратившиеся вскоре в реальные конструкции (объемные, шелковые антенны). [c.343]

При изучении распространения вибраций по инженерным конструкциям определенное место занимают задачи о прохождении вибраций из пластины в пластину через различные препятствия. Таким препятствием можно считать ребро жесткости, жестко укрепленное на пластине. Виброизоляция ребра жесткости при нормальном падении изгибной волны на него рассматривалась в работах [1, 2]. Виброизолирующие свойства ребра жесткости для наклонного падения волны изучались в работе [3] в диапазоне частот, когда высота ребра много меньше длины изгибной волны. Ниже рассматривается виброизоляция одиночного ребра жесткости, имеющего форму тонкой полосы, при наклонном падении плоской изгибной волны в широком диапазоне частот. [c.9]

Наименее изучены процессы конденсации в условиях взаимодействия решеток и при высокой турбулентности. Сложность физического процесса и трудности экспериментального исследования не позволили выяснить все необходимые его особенности. Влияние возмущений, распространяющихся от вращающейся решетки против потока, изучалось в МЭИ на упрощенной модели (одиночное сопло и вращающаяся решетка стержней за ним). Опыты показали, что при дозвуковых скоростях периодическое прохождение стержней приводит к образованию нестационарных ударных волн, перемещающихся против потока к соплу. Естественно, что ударные волны перемежаются с волнами разрежения, глубоко проникающими в межлопаточные каналы и вызывающими конденсацию. [c.80]

В системах из двух или более компонент А. описываются неск. связанными ур-ниями вида ( ) с различными, вообще говоря, параметрами т и. 0. В них А. могут иметь более сложный вид, напр, одиночных импульсов (импульс возбуждения в нервном волокне и др.) или периодич, волн (плоских, круговых, спиральных). [c.11]

Волновые нормали света — см. Световые волны — Нормали Волновые поверхности света — см. Световые волны — Распространение Волновые уравнения — Интегрирование методом Фурье 1 (1-я) — 246 Волны, воздушные в магистральных трубопроводах тормозов 13 — 708 Волны одиночные Скотт Русселя 1 (1-я) — [c.39]

Результаты, изложенные в 18, относились к излучению и рассеянию волн одиночными цилиндрами в 19 уже предполагалось, что существует два цилиндра (см. рис. 38) один из них (с центром в точке О ) является рассеивателем, а другой (с центром в точке 0 ) — излучателем звука взаимодействие между этими цилиндрами не рассматривалось, т. е. допускалась идеализация задачи. Такая идеализация может быть принята в том случае, если излучающий цилиндр 0 является звукопрозрачным. Тогда волна, излученная цилиндром отражается от цилиндра 0 и беспрепятственно уходит в пространство, не рассеиваясь на самом излучающем цилиндре. При этом можно говорить об однократном рассеянии. Точно так же можно пренебречь взаимодействием, если размеры излучающего цилиндра малы по сравнению с длиной волны звука и по сравнению с радиусом цилиндра 0 . Кроме того, очевидно, что взаимодействие между цилиндрами уменьшается при увеличении расстояния О1О3. [c.139]

Диффузия света впервые была исследована Милном в связи с задачей о прохождении света в межзвездном пространстве, получившей название задачи Милна [102, 5561. Интенсивность рассеивания одиночной сферической частицей падающего излучения, имеющего вид бесконечных плоских волн, была вычислена при помощи волнового уравнения Максвелла по методу, известному под названием теории Ми [114]. Рассеяние характеризуется совместным действием эффектов отражения, преломления, дифракции и передачи энергии излучения рассматриваемой частицей. [c.237]

Характер рассеяния света одиночной частицей зависит от отношения между ее радиусом г (радиус неоднородности) и длиной волны [. Для больших частиц при падающий на разные участки поверхности частицы свет отражается от них под различными углами (рис. 23.3). Практически можно считать, что весь свет, падающий на переднюю поверхность крупной частицы, рассеивается в стороны. Для частиц, размеры которых сравнимы с длиной волны (г Я), основным является рассеяние, возникающее в результате дифракции света на этих неоднородностях (дифракционное рассеяние). Рассеяние на очень малых частицах (г<Я) принято называть рэ-леевским, так как теорию этого вида рассеяния впервые разработал Рэлей. [c.114]

Съемка процесса распространения волн напряжений производится с помощью скоростных фотокамер различной конструкции. Выбор камеры зависит от желаемого времени развертки, длительности процесса, необходимого качества изображения, размера снимка, надежности и экономичности съемки, количества и сложности необходимого для съемки оборудования. Камеры могут быть с неподвижной и с непрерывно движущейся пленкой. В свою очередь, камеры с неподвижной пленкой бывают двух типов в первом нет никаких движущихся частей, только освещение изучаемого явления обусловливает появление изображения во втором изображение быстро перемещается по пленке с помощью какой-нибудь оптико-механической системы. Камеры первого типа применяются вместе с аппаратурой для одиночной вспышки или для многоискровой съемки. При освещении процесса одной вспышкой света затвор камеры остается открытым, после вспышки он закрывается либо вручную, либо с помощью специального приспособления. При многоискровой съемке применяется схема, позволяющая использовать несколько камер ящичного типа и устроенная так, что каждая вспышка дает изображение только в одной камере. Существуют камеры, в которых пленка остается неподвижной, а само изображение перемещается по пленке с большой скоростью. Используются схемы, в которых совпадение прорезей во вращающихся дисках аналогично работе затвора, что позволяет получить изображение в нужном месте неподвижной пленки. Вращающиеся зеркала в соче- [c.28]

Расчет структуры стационарной ударной волны аналогичен расчету, описанному в 5. Отличие лишь в том, что температурная задача здесь решается вне пузырька, т. е. в скидкой фазе (т] > 1 см. такн<е 6 гл. 1, 4, 6 гл. 2). В качестве тестовых вариантов нри отладке вычислительной программы для проверки правильностп решения температурной задачи использовались варианты решения задачи о диналшке одиночного парового пузырька при заданном давлении вдали от него. [c.130]

В отдельных особо благоприятных случаях эта вероятность может оказаться даже в пределах достижимости современной техники эксперимента. Более того, существуют приборы, работающие на макроскопическом пролете виртуальных фотонов. Одним из простейших приборов такого типа является обычный трансформатор. Электроэнергия передается из одной обмотки трансформатора в другую (зазор между обмотками явно макроскопический) потоком виртуальных фотонов с энергией Йш (со — частота переменного тока) и с длинами волн, имеющими порядок размеров зазора. Соответствующий этим волнам импульс на много порядков превышает импульс свободной волны частоты ш, так как длина такой волны при со = 50 Гц имеет-порядок 10 км. Можно, конечно, возразить, что трансформатор — прибор неквантовый. Тогда возьмем чисто квантовое явление — ядерный магнитный резонанс, одна из схем которого приведена и объяснена в гл. И, 5, рис. 2.10. В этой установке уже одиночные виртуальные фотоны, излучаемые высокочастотной катушкой, резонансно поглощаются одиночными ядерными магнитными моментами. Виртуальность этих фотонов видна без всяких расчетов из того, что только при наличии резонирующих ядер из генератора, питающего высокочастотную катушку, интенсивно выкачивается энергия (на этом и оснр- [c.330]

В процессе распространения возмущения нелинейные эффекты приводят к увеличению крутизны нрофнля волны, а различные диссипативные и диффузионные процессы уравновешивают нелинейные эффекты и способствуют установлению стационарной формы ударной волны. В газожидкостной среде возможна диссипация, возникающая при радиальных пульсациях одиночного пузырька и его скольжении относительно жидкости. [c.258]

Остаются открытыми и многие другие вопросы. Каков механизм брег-говской абсорбции Что происходит, когда атом переходит из одного стабильного состояния в другое, и как атом испускает одиночный квант Как можно ввести прерывную структуру энергии в нашу концепцию упругих волн и в теорию удельных теплоемкостей Дебая [c.639]

При полной конденсации паров N2O4 в вертикальной трубе, согласно опытным данным [6.2], при 4—7,5 бар переход к турбулентному режиму происходит при числе Re порядка 500. Эта величина совпадает с данными [6.8] (рис. 6..1) и может быть принята для расчетов по конденсации движущегося и неподвижного пара N2O4. Появление одиночных кольцевых волн с большой амплитудой на пленке жидкости (Рг=4—5 , стекающей в неподвижной газовой среде, наблюдается при числах Re = 600—800 [c.147]

Ограничители хода металлорежущих станков 9 — 91 Огранки 5 — 28 Одеяла асбестовые 4 — 339 Одиночные волны Скотт Русселя 1 (1-я) — 423 [c.177]

Одиночная волна. При разрушении плотин или любых перегородок, поддерживающих высокий уровень воды, появляется одиночная волна (волна Скотт—Русселя), профиль которой целиком располагается над поверхностью. При достаточной глубине эта волна перемещается, устойчиво сохраняя свою форму и неся большой запас энергии. При разрушении большой плопшы одиночная волна может принести много бедствий на больших расстояниях вниз по течению. По теории [c.423]

Периодически нестационарные течения с переменными граничными условиями в выходном сечении сопловой решетки реализуются в одиночной ступени. В промежуточной ступени периодическая нестационарность возникает и на входе в сопловой аппарат последующей ступени, однако ее влияние не столь существенно, так как скорость обтекания входных кромок невелика, как соответственно и интенсивность волн. Кроме того, в последующем кон-фузорном течении волны частично гасятся структура этих волн усложнена взаимодействием с вихревыми кромочными следами предшествующей решетки, а скорость перемещения суммируется со скоростью потока. Однако влияние волн против потока, т. е. на течение в каналах предшествующей рабочей решетки, может быть существенным, несмотря на то, что значения максимальной амплитуды пульсаций, зависящей от формы и скорости обтекания входных кромок сопловой решетки, невелики. [c.190]

Распространение одиночных волн изучено лучше всего. Известные примеры — это распространение пожара в степи или в лесу, иламени в пороховом шнуре или трубке с горючей смесью, импульса в нервах и аналогах нервов, волны экологического нашествия или эпидемии. Б1,гли отмечены следующие основщ гс факты, присущие всем этим процессам. Первоначально система находится в устойчивом состоянии покся. Если участок пространства, превышающий некоторый размер, будет подожжен , то пламя начинает [c.145]

Выше показано, что в нелинейных распредыенных системах с диффузионным типом связи могут существовать стационарные режимы, вид которых не зависит от начальных условий. От начальных условий зависит только сам факт существования определенного режима. Режимами такого типа являются ]) одиночная бегущая волпа (стационарна только в движущейся системе координат) 2) бегущие волны в кольцевых системах 3) структуры Тьюринга. [c.167]

Г. Годсейв. Исследование горения капель распыленного топлива. Горение одиночных капель.— В Сб. IV Международный симпозиум по вопросам горения и детонационных волн . М., Оборонгиз, 1958. [c.314]

I — содержание азота до 0,2%. К типу II принадлежат А., содержащие но более 10 % азота. А. I и II типов подразделяются на подгруппы. А. подгруппы 1а содержат ааот в пеиарамагнитной форме, А-дефекты и др. азотсодержащие дефекты сложного строения. А. подгруппы 16 содержат одиночные замещающие атомы азота. А. подгруппы 1а прозрачны до длин волн 320—330 мкм, 16 — в области А,>500—550 мкм и имеют максимум поглощения при Я=270 мкм. А, II типа также делятся на две подгруппы Па (беаазотные А.) и Иб (А., содержащие примеси, ответственные за полупроводниковые свойства, в частности В). Выделяют также А. типа III, к к-рому относят А., характеризующиеся наличием В]-дефектов. А. этого типа поглощают излучение в области 225 — 240 мкм. А. I и III типов характеризует поглощение ИК-излучения в области Я. 7—11 мкм. [c.61]

КОЛЕБАНИЯ — движения или состояния, обладающие той или иной степенью повторяемости во времени, К, свойственны всем явлениям природы пульсирует излучение звёзд, внутри к-рых происходят циклич. ядернью реакции с высокой степенью периодичности вращаются планеты Солнечной системы (а всякое вращение можно представить себе как два одновременных К, во взаимно перпендикулярных направлениях) движение Луны вызывает приливы и отливы на Земле в земной ионосфере и атмосфере циркулируют потоки заряж, и нейтральных частиц ветры возбуждают К, и волны на поверхностях водоёмов и т, д. Внутри любого живого организма — от одиночной клетки до высокоорганизованных их популяций — непрерывно происходят разнообразные, ритмично повторяющиеся процессы (биение сердца, колебания психич. состояний и др.). В виде сложнейшей совокупности К. частиц и полей (электронов, фотонов, протонов и др.) можно представить устройство микромира. [c.399]

Параметрич. возбуждепие К. происходят с наиб, эффективностью при равенстве частоты изменения параметра удвоенной собственной частоте Сама же система остаётся линейной движения в ней хотя и не синусоидальны, но подчинены принципу суперпозиции. Параметрич. раскачка К. (т. н. параметрич. резонанс) возможна и на частотах, дробно-кратных собств, частоте о),, одиночного колебат. контура, а также на комбинац. частотах в системах с неск. степенями свободы ( jJi+ jJ2+.. . -rWn tS), в т. ч, ив системах с распредел. параметрами при выполнении условий синхронизма возбуждаемых волн с волной накачки. См. также Параметрические колебат.ельпы.е системы, Параметрический резонанс. [c.402]

В нормальном режиме генерации каждая мода представляет практически независимый генератор, фаза излучения к-рого но отношенпю к фазам волн, соответствую щих др. модам, произвольна. В этом случае импульсная структура излучения (рис. И) не возникает. Для генерации ультракоротких импульсов необходимо согласовать фазы отд. мод. Этого можно достичь, модулируя, напр., накачку Л. с частотой /, равной межмодовому интервалу 2nf AQ, или применяя Л. с насыщающимся фильтром. При надлежащем подборе фильтра и его положения в резонаторе можно получить гигантский импульс, состоящий из последовательности ультракоротких импульсов. С помощью оптич. затворов можно выделить одиночный ультракороткий импульс. Выде-ленный одиночный импульс может быть подвергнут дальнейшей компрессии во времени спец. методами. В результате удаётся получить импульсы фемтосекундной длительности. Один из таких методов — формирование в оптич. волокне солитона (см. Солитонный лааер). [c.549]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...