Затухание волн вследствие вязкост

Затухание волн вследствие вязкости 23/j, 237, 243 [c.371]

Сила, таким образом, на гребнях действует в направлении движения, а во впадинах в противоположном направлении, меняя свой знак в узлах. Сила, распределенная таким же образом, но с меньшей интенсивностью по отношению к высоте волны, чем это требует формула (4), только замедлила бы процесс затухания волн вследствие вязкости, но не устранила бы его полностью. Сила противоположного знака ускорила бы процесс затухания. [c.791]

Говоря об образовании ударного фронта в конце I этапа и последующем нелинейном затухании на II этапе, мы не должны забывать о наличии обычного (линейного) поглощения волны вследствие вязкости среды. Это поглощение характеризуется коэффициентом а (см. формулу (5.19)) и зависит от частоты. Амплитуда волны при линейном поглощении уменьшается по экспоненциальному закону уже на I этапе [c.136]

Потери энергии вследствие вязкости, а значит, и показатель затухания а пропорциональны квадрату градиента скорости. Но при данной амплитуде волны градиент скорости обратно пропорционален длине волны, так как те же изменения скорости частиц в волне соответствуют тем меньшим расстояниям, чем короче волна. Поэтому показатель затухания а оказывается обратно пропорциональным квадрату длины волны или прямо пропорциональным квадрату частоты звука. Звуки высокого тона поглощаются в атмосфере гораздо сильнее, чем низкие тона. Если в атмосфере возникает звук, содержащий как низкие, так и высокие тона, то гораздо дальше распространяются низкие тона этого звука высокие тона затухают на гораздо меньшем расстоянии. [c.730]

Прямая труба постоянного поперечного сечения является составной частью всех звукопроводов, применяемых на практике, и потому рассмотрение законов распространения звука в такой системе очень важно для решения всех вопросов акустики, связанных с экспериментом. Будем предполагать, что боковые стенки трубы абсолютно твердые и совершенно не проводят тепла. Допущение наличия упругости и теплопроводности стенки приводит к значительному усложнению решения задачи. Эти факторы дают добавочное затухание звука вследствие отдачи энергии колебаний стенке и приводят к искажению плоского фронта волны. Внутреннее трение в газе (или жидкости), заполняющем трубу, будем учитывать в упрощен-. ной трактовке, считая, что скорость движения частиц одинакова по всему сечению (т. е. считая волну плоской), и принимая силу трения пропорциональной этой скорости. Фактически при малой вязкости скорость почти постоянна по всему сечению и быстро падает лишь в узком пограничном слое у стенки. Кроме того, будем считать, что диаметр трубы значительно меньше длины волны. При этом условии неоднородность скорости по сечению трубы, даже если она возникла, быстро выравнивается и волна становится плоской (см. гл. 6). [c.77]

В реальных средах звуковые волны затухают вследствие вязкости среды и молекулярного затухания. [c.16]

Для простоты примем, что в выплавляемых слитках, возбуждаемых ультразвуковыми колебаниями, устанавливается приблизительно плоская волна. (В дальнейшем мы учтем возможности существования диффузного поля.) Наплавляемая верхняя часть слитка нагружена на расплавленный металл в объеме лунки. Область слитка, прилегающая к жидкому металлу, находится при температуре, близкой к температуре плавления, поэтому упругость металла в этой области мала, а внутренняя вязкость, определяющая значения потерь упругих колебаний, — велика. Таким образом, слиток на своем конце имеет область заметных потерь. Кроме того, вследствие потерь в слитке вдоль пути распространения колебаний, последние испытывают затухание, в результате чего в слитке не возникает чисто стоячей волны. Вследствие малости волновой длины участка на конце слитка, имеющего температуру, близкую к температуре плавления, можно принять, что основное затухание на всей длине слитка определяется показателем затухания 3 материала слитка при некоторой средней его температуре [c.494]

После достижения ударной волной входного отверстия вся жидкость в трубе от резервуара до затвора будет сжатой. При этом скорости движения ее частиц будут равны нулю, а давление в трубе будет выше первоначального давления, обусловленного высотой уровня жидкости в резервуаре. Избыток давления в трубе вызовет отток жидкости из нее в резервуар. Вначале начнет обратное движение тонкий слой жидкости, ближайший к резервуару, затем все новые слои, и через время А/ по всей трубе жидкость будет двигаться к резервуару. Там, где происходит обратное движение, давление становится равным первоначальному. К. концу отрезка времени 2 A от закрытия затвора вся жидкость в трубе будет двигаться к резервуару, и давление в трубе будет первоначальным. Вслед за этим останавливаются слои жидкости, начиная от затвора, с постепенным понижением давления против первоначального. Это явление (отрицательная волна удара) распространяется от затвора к резервуару до тех пор, пока не остановится вся жидкость в трубопроводе. На это потребуется третий отрезок времени At. Вслед за этим вновь начнется движение к затвору и так будет продолжаться некоторое время, пока колебания не затухнут вследствие потерь энергии на трение и на деформации материала. Ход затухания колебаний зависит от массы жидкости в трубопроводе, ее вязкости и начального импульса (приращения силы), вызвавшей это явление. Выше описано явление так называемого положительного гидравлического удара. [c.129]

В свете сказанного уместно поставить вопрос поскольку в обычных звуковых волнах в принципе действует эффект обгона последующих волн предыдущими, то на больших расстояниях должна образовываться ударная волна спрашивается, почему же этого не происходит Ответ состоит в том, что необходимо учитывать затухание волны с расстоянием, происходящее вследствие вязкости и теплопроводности среды. Волны затухнут быстрее, чем начнёт сказываться захлёстывание , о котором мы говорили выше. [c.251]

ГИДРАВЛИЧЕСКОЕ СОПРОТИВЛЕНИЕ, сопротивление движению жидкостей (и газов) по трубал , каналам и т. д., обусловленное их вязкостью. См. Гидродинамическое сопротивление. ГИДРОАКУСТИКА (от греч. Ьу<1ог-вода и акустика), раздел акустики, в к-ром с целью подводной локации, связи и т. п. изучается распространение звук, волн в водной среде (в океанах, морях, озёрах и т. д.). Особенность подводных звуков — их слабое затухание, вследствие чего под водой звук может распространяться на значительно большие расстояния, чем, напр., в воздухе. Так, в диапазоне частот 500— 2000 Гц дальность распространения под водой звука ср. интенсивности достигает 15—20 км, а в диапазоне УЗ частот — 3—5 км. Звук мог бы распространяться и на значительно большие расстояния, однако в естеств. условиях, кроме затухания, обусловленного вязкостью воды, ослабление звука происходит за счёт рефракции звука и его рассеяния и поглощения разл. неоднородностями среды. Рефракция звука вызывается неоднородностью св-в воды, гл. обр. по вертикали, вследствие [c.117]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...