Теплопроводность твердых тел

Метод регулярного режима позволяет также определить коэффициент теплопроводности твердого тела. [c.526]

Отметим для полноты, что температурная зависимость теплопроводности и вязкости жидкостей, а также теплопроводности твердых тел носит прямо противоположный характер. При увеличении температуры все эти коэффициенты уменьшаются. Для теплопроводности твердого тела это справедливо, впрочем, лишь при не слишком низких температурах, когда его теплоемкость остается практически [c.201]

Эти колебания в реальных веществах имеют затухающий характер, в связи с чем наблюдаются затухание тепловых упругих волн и невысокое значение коэффициента теплопроводности. В теории теплопроводности предполагается, что колебания нормального вида квантуются. В дискретной кристаллической решетке связь между ангармоническими колебаниями приводит к взаимодействию фононов между собой. Для описания этого процесса можно воспользоваться понятием длины свободного пробега. По аналогии с кинетической теорией газов теплопроводность твердого тела можно предста- [c.157]

ТЕПЛОПРОВОДНОСТЬ ТВЕРДЫХ ТЕЛ ПРИ НИЗКИХ [c.224]

Корпускулярный аспект колебания решетки оказывается весьма полезным для описания процессов передачи энергии. Эти процессы включают в себя акты возникновения (рождения) и уничтожения фононов. Для описания процессов теплопроводности твердых тел используется предположение о-рассеянии (столкновении) фононов. [c.42]

Теплопроводность твердых тел в подавляющем большинстве случаев обусловлена двумя механизмами движением электронов проводимости (электронная теплопроводность) и тепловыми колебаниями атомов решетки (фононная теплопроводность). Первый механизм доминирует в металлах, второй определяет теплопроводность неметаллов. В некоторых полупроводниках, полуметаллах и сильно разупорядоченных сплавах оба механизма дают сравнимые вклады в теплопроводность. [c.339]

При низких температурах теплопроводность твердого тела существенно зависит от количества и типа примесей, дефектов решетки. Это обусловлено тем, что при низких температурах электроны в металлах сильно рассеиваются на дефектах атомного масштаба, а фононы в диэлектриках — на дефектах с размерами несколько сотен межатомных расстояний. В совершенных диэлектрических кристаллах при температурах около 1 К длина свободного пробега фононов сравнима с размерами образца (обычно равна примерно 5 мм). В этом случае теплопроводность зависит от характера процессов рассеяния фононов на границах образца и его размеров. [c.339]

Теория теплопереноса в твердых телах и экспериментальные данные о теплопроводности рассмотрены в [17—20], Введение в теорию теплопроводности твердых тел и жидкостей под давлением, методы измерений, экспериментальные данные обсуждаются в [21]. Большое количество данных о теплопроводности твердых тел приведено в справочниках [7, 22—25]. [c.339]

Теплопроводность твердых тел Справочник/ [c.363]

Коэффициент теплопроводности твердых тел изменяется в очень широком диапазоне в зависимости от их природы и параметров состояния. [c.204]

Итак, уравнение (2.54) и граничное условие (2.58) составляют содержание задачи о нестационарной теплопроводности твердого тела. Аналитическое решение этой задачи приводится в гл. 4. Здесь мы только рассмотрим способ составления комплексов и формы, в какой следует представить решение, с тем чтобы оно имело обобщенный характер. [c.31]

Заметим, что в число Био В1 входит коэффициент теплопроводности твердого тела %ст, а в число Нуссельта N0 — коэффициент теплопроводности жидкости [c.160]

Несмотря на внешнее сходство с числом Био, рассмотренным при изучении теплопроводности, число Нуссельта существенно отличается от него. В число Bi входит коэффициент теплопроводности твердого тела в число Nu — коэффициент теплопроводности л идкости. Кроме того, в число Био коэффициент теплоотдачи вводится как величина, заданная в условиях однозначности, мы же рассматриваем коэффициент теплоотдачи, входящий в Nu, как величину искомую. [c.153]

В эксиериментальпой установке для онределепия коэффициента теплопроводности твердых тел методом регулярного режима исследуемый материал помещен в шаровой калориметр радиусом /-0 = 30 мм. После предварительного нагрева калориметр охлаждается в воздушном термостате, температура в котором tm поддерживается постоянной и равной 20° С. [c.52]

НеТкй тбиЛовьШп упругими колебаниями решетки (ре -шеточная теилоироводность), движением электронов и столкновениями их с атомами (электронная теплопроводность). А. Ф. Иоффе [126] показал, что хорошо соблюдается аддитивность электронной и решеточной долей теплопроводности твердого тела, т. е. [c.157]

Теплопроводность жидкостей. Теплопроводность жидкостей может быть рассмотрена как на основе кинетической теории газов, видоизмененной для случая больших плотностей и малых пробегов молекул [172], так и на основе теории теплопроводности твердых тел, распространенной на случаи сильного неунорядочения, с учетом возможного добавочного переноса тепла миграцией молекул. Эта вторая точка зрения на теплопроводность жидкостей близка к случаю теплопроводности аморфных твердых тел, рассмотренной в п. 8. [c.256]

Коэффициент теплопроводности твердого тела х легче всего определить, рассматривая стационарный поток тепла Q (энергия, ироходящая. в единицу врем-ени через единичную площадку, к которой перпендикулярен градиент температуры) в длинном стержне при градиенте температуры ДТ/Дх. Выполняется соотнощение [c.42]

Дальнейшее развитие квантовая теория электропроводности и теплопроводности твердых тел получила в работах Блоха, Пайерл-са и др. [c.160]

При высоких температурах длины свободного пробега носителей ограничены в металлах в основном элек-трои-фононным рассеянием, в неметаллах — фонон-фо-ионным. Поэтому при высоких температурах теплопроводность твердых тел слабо зависит от примесей и дефектов. [c.339]

Миснар А. Теплопроводность твердых тел, жидкостей, газов и их композиций Пер. с фр. М. Мир, 1968. [c.363]

Существенными физическими величинами для изучаемого процесса будут следующие характерный размер I [м], теплопроводность твердого тела Я[Дж/(м с-К)], удельная теплоемкость твердого тела с[Дж/(кг-К)], плотность твердого тела р[кг/м ], коэффициент теплообмена (теп.лоотдачи) а[Дж/ м -с-К)], время периода т , характерная избыточная температура 0К. [c.43]

Существенными физическими величинами для изучаемого процесса будут следующие характерный размер / (м), теплопроводность твердого тела I [Дж/(м К)], удельная теплоемкость твердого тела с [Дж/(кг-К)], плотность твердого тела р (кг/м ), коэффициент теплообмена (теплоотдачи) а [ДжДм К)], время периода т (с), характерная избыточная температура 6 (К). [c.201]

Таблица 5-1 Теплопроводность твердых тел, вт мКлА - град)

В задачах конвективного теплообмена Nu есть определяемая величина, безразмерный искомый коэффициент теплоотдачи - число Нус-сельта. В задачах нестационарной теплопроводности в твердом теле [уравнение (2.40) при w = О и граничных условиях (2.42)] аналогичный по форме комплекс а/Д является определяющим критерием Био Bi = otl/X. В отличие от числа Nu в критерии Био X — теплопроводность твердого тела, а значение а входит в условия однозначности. Критерий Био характеризует отношение термического сопротивления стенки 1/к к термическому сопротивлению теплоотдачи на поверхности (1/а), причем оба сопротивления заданы по условию задачи. [c.126]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...