Затухание магнитоупругих волн

Затухание магнитоупругих волн [c.378]

Затухание магнитоупругих волн представляет собой сложный процесс. Он определяется взаимодействиями волн двух подсистем — упругой и магнитной, причем в общем случае необходимо учитывать как взаимодействия внутри каждой подсистемы — фонон-фононные, магнон-магнонные взаимодействия, так и взаимодействия между двумя подсистемами [21. Однако в пределах широкого диапазона температур взаимодействия внутри каждой из подсистем выражены значительно сильнее, чем взаимодействия между подсистемами. Поэтому при феноменологическом описании затухания магнитоупругих волн можно пользоваться приближением, в котором затухание за счет магнон-фононных взаимодействий не учитывается. Для простоты будем, кроме того, считать, что в релаксационном члене (2.13) отсутствует слагаемое, описывающее изменение величины магнитного момента, т. е. 1/ti=0. Затухание упругих волн будем описывать с помощью изотропного тензора вязкости [c.378]

Из (4.3) следует, что в случае достаточно сильной связи между магнитной и упругой подсистемами, а именно, при П (б,—декременты затухания магнитоупругих волн равны и определяются выражениями 7а=7 = со,(б,Ч-б()/2. Если же связь мала по сравнению с затуханием, т. е. 11< (б —б ) , то 72=м б и y =a)t8f. Интересно рассмотреть случай, когда решеточные потери значительно меньше потерь в спиновой системе, т. е. б, т]б .. Вдали от резонанса для декрементов поперечной волны с левой круговой поляризацией 7к и спиновой волны 71 имеем [c.379]

Затухание магнитоупругих волн. .............................378 [c.403]

При периодических сжатиях и расширениях, вызываемых прохождением упругих волн, осуществляется переориентация элементарных магнитных областей. Каждый цикл сжатия — растяжения сопровождается необратимыми процессами и приводит к потерям энергии на перераспределение областей самопроизвольной намагниченности. Причем с возрастанием намагниченности и повышением температуры при достижении точки Кюри затухание упругих волн в ферромагнитных металлах увеличивается такое явление называется магнитоупругим гистерезисом. [c.65]

Рассмотрим теперь процесс распространения упругих продольных волн в ферромагнитном металле. При периодических растяжениях н сжатиях, вызываемых прохождением волны, происходит периодическая переориентация векторов магнитных моментов областей ири этом каждый цикл растяжение — сжатие сопровождается изменениями ориентации этих векторов (последнее обстоятельство приводит к потерям энергии распространяющихся в ферромагнитном металле упругих волн). Это явление, называемое магнитоупругим гистерезисом, обусловливает большее затухание упругих волн в ферромагнитных металлах. [c.453]

Формулировка в 6.6 системы уравнений, линеаризованных относительно типичной однодоменной ферромагнитной фазы, вводит читателя в круг исследований взаимосвязанных магнитоупругих волн в непроводящих ферромагнетиках. Эффекты магнитоакустического резонанса, магнитоакустический эффект Фарадея и явление затухания магнитоупругих волн в упругих ферромагнетиках рассматриваются в 6.7—6.9 соответственно. Эти эффекты исследуются аналитически, в качестве иллюстраций приведены также графики, полученные численно. Они привлекают особенно большое внимание с точки зрения приложений в технике к таковым относятся сверхзвуковые генераторы, высокочастотные магнитострикционные преобразователи, усиление волн при помощи нелинейных взаимодействий, разработка волновых фильтров и линий задержки, анализ и синтез внутреннего магнитного поля и т. д. Еще более удивительно и загадочно поведение соответствующих поверхностных магнитоакустических волн, демонстрирующих отсутствие взаимности при распространении вдоль двух противоположных направлений ( 6.10 и 6.11), а также возможность представления движущихся ферромагнитных стенок в многодоменном упругом кристалле магнитоакустическими солитонными волнами ( 6.12 и 6.13). [c.334]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...