Лучистое трение

Лучистое трение. Как мы видели, при свободном колебании осциллятора благодаря излучению электромагнитная волна уносит с собой энергию, в результате чего колебания осциллятора становятся затухающими и его энергия убывает со временем согласно закону (2.46). Аналогичная картина встречается в механике, при рассмотрении распространения упругих волн в различных средах в процессах, связанных с электрическими колебаниями. При механических колебаниях в вязкой среде из-за противодействия силы вязкого трения наблюдается затухание колебаний, так как часть колебательной энергии превращается в тепло. [c.35]

В нашем случае затухание колебаний электрона при излучении можно связать с появлением диссипативной силы, которую называют силой лучистого трения. Сила лучистого трения обусловлена обратным тормозящим действием излучаемого колеблющимся зарядом поля на собственное движение заряда. По этой причине силу лучистого трения называют также силой реакции излучения. В свете таких соображений уравнение колебания электрона в отличие от (2.29) имеет вид [c.35]

Величину силы лучистого трения можно вычислить, воспользовавшись законом сохранения энергии, согласно которому работа силы трения за определенный промежуток времени должна равняться энергии, излученной осциллятором за этот же промежуток времени. [c.35]

Следовательно, сила лучистого трения пропорциональна третьей производной смещения по времени. [c.36]

Как отмечалось выше, потеря энергии вследствие излучения составляет ничтожную часть средней энергии осциллятора. Этот факт позволяет считать, что сила лучистого трения заметно мала по сравнению с квазиупругой силой. Зная теперь ее выражение, запишем (2.47) в виде [c.36]

Известна также сила, зависящая от третьей производной координаты по времени. Таковой является сила лучистого трения, с которой электромагнитное излучение заряда тормозит этот заряд. [c.31]

Наружная обшивка летательных аппаратов при больших скоростях полета значительно нагревается вследствие влияния аэродинамических факторов —сжатия воздуха в окрестности передней критической точки, трения и диссоциации и действия лучистого потока теплоты от Солнца и Земли. [c.244]

Через пустоту может передаваться только так называемое радиационное трение, зависящее от обмена лучистой энергией (фотонами) между двумя лучеиспускающими телами, движущимися с неодинаковыми скоростями. Однако такого рода трение, имеющее значение в атмосферах звезд, мы в этой книге не будем рассматривать, так как его природа совершенно иная. [c.14]

Учет реальных свойств потока приводит к заключению, что за счет конвективного теплообмена с охлаждаемыми стенками нельзя получить положительного практического результата в схемах, рассчитанных на создание тепловой компрессии . Гидродинамическая теория теплообмена показывает, что даже при отсутствии отрывов и ударных явлений потеря напора от трения будет превосходить увеличение напора за счет тепловой компрессии, связанной с охлаждением из-за конвективного переноса тепла [Л. 5-4]. Положение может измениться лишь в том случае, если основная часть теплового потока будет приходиться на лучистый теплообмен. [c.133]

В отсутствие акустического возмущения изменения температуры и плотности хромосферы с высотой определяются совместным решением уравнений гидростатического равновесия и уравнения переноса тепла в той или иной форме. Вязким трением обычно можно пренебречь, однако механизмы теплопередачи в условиях хромосферы сложны, разнообразны и не вполне изучены. Можно считать, что в хромосфере преобладает лучистый перенос энергии, однако если в нижних слоях его можно описывать диффузионным уравнением типа уравнения баланса тепла с коэффициентом теплопроводности, зависящим от температуры, то в верхних слоях преобладает перенос излучения в линиях отдельных атомов (в частности, водорода), что существенно увеличивает поглощение. (Заметим, что область роста температуры вообще нельзя корректно описать в диффузионном приближении, поскольку здесь поток энергии направлен в сто рону повышения температуры.) Поэтому приходится использовать различные уравнения для разных слоев хромосферы. [c.90]

Величина е представляет собой умноженный на рТ прирост энтропии 5 за единицу времени, связанный с переходом части кинетической энергии в теплоту в результате внутреннего трения жидкости. Иначе говоря, е совпадает с количеством тепла, выделяющимся в результате действия вязкости за единицу времени в единице массы жидкости. При наличии еще притоков тепла, вызванных лучистой теплопроводностью, химическими реакциями, фазовыми превращениями или какими-то другими причинами, к правым частям уравнений (1.60), (1.62), (1.65) и (1.65 ) должно быть добавлено еще слагаемое рР, где Q — дополнительный приток тепла на единицу массы за единицу времени. Уравнения (1.2), [c.50]

Источником возникновения пожаров могут быть токи короткого замыкания, образующие электрическую дугу перегрев электрических сетей и электрооборудования тепло, образующееся при трении дисков, подшипников, ременных передач искровые разряды статического электричества пламя лучистая энергия искры работа термических печей. [c.19]

Способы сварки пластмасс разделяются на две группы — сварка с помощью внешних источников тепла (лучистая энергия, нагретый газ, присадочный пруток или инструмент, трение) и сварка с помощью внутренних источников тепла (токами высокой частоты, ультразвуком). [c.8]

Всякое движение заряда с ускорением цриводит к излучению электромагнитных волн. Электромагнитные волны уносят энергию и импульс. Поэтому система движущихся с ускорением зарядов пе является замкнутой в ней не сохраняются энергия и импульс. Такая система ведет себя как механич. система нри наличии сил трения (диссипативная система), к-рые вводятся для описания факта несохранения энергии в системе вследствие ее взаимодействия со средой. Совершенно так же передачу эпергии (и импульса) заряженной частицей электромагнитному полю излучения можно описать как лучистое трение . Зная теряемую в единицу времени энергию (т. е. интенсивность излучения), можно определить силу трения. В случао электрона, движущегося в ограниченной области со скоростью, малой в сравнении со скоростью спета с, интенсивность излучения составляет [c.383]

Пример 2. Возьмем N нестационарных неизометрических движений вязких сжимаемых жидкостей, приближающихся по своим физическим свойствам к идеальному газу. Предположим, что источники массы и энергии в жидкостях отсутствуют, а величина теплового эквивалента кинетической энергии движущихся жидкостей пренебрежимо мала по сравнению с их внутренней энергией. Допустим, далее, что работы объемных сил и сил трения можно не учитывать и перенос лучистой энергии, диффузионная теплопроводность, диффузия и термодиффузия не имеют места. [c.129]

На основе изложенного может быть сформулировано обобщенное уравнение энергии с учетом различных видов теплообмена (лучеиспускание, конвекция, теплопроводность), связанных с движением среды, наличием источников и стоков тепла, нестаци-онарности режима и работы объемных сил и сил трения. Задача о лучистом теплообмене, таким образом, является частным случаем этой весьма широкой постановки вопроса. Определение отдельных функций, входящих в общее уравнение энергии, строго математическим путем пока представляет непреодолимые трудности. В частности, при решении задач по лучистому теплообмену необходимо знать температурное поле и поле коэффициентов поглощения. Первое из них является результатом одновременно протекающих процессов тепловыделения и теплоотдачи, связанных с процессами горения и движения среды, т. е. с явлениями как кинетического, так и диффузионного характера, чаще всего не поддающихся точному математическому описанию. [c.198]

Первоначально была проведена тарировка без кварцевого стекла, а затем с оптически прозрачным кварцем с полированной поверхностью. В обоих случаях получена была линейная зависимость елуч=/(< о). При работе зонда в слое ввиду интенсивного трения частиц о поверхность стекла происходило матирование его поверхности. Поэтому после окончания работ была проведена вторичная тарировка зонда для трех стекол с полированной поверхностью — точки 2 после 12 ч работы в слое частиц I—1,5 мм MgO и ЗЮг (поверхность с мелкими штрихами) — точки 3 и после 12 ч работы с частицами К( рунда 1,5—2 мм (поверхность с глубокими штрихами)— точки 4. Точки в пределах погрешности опыта легли на одну и ту же прямую, что свидетельствовало о практической неизменности коэффициента пропускания. В работе [Л. 260] была проведена серия экспериментов по измерению собственного лучистого потока внутри слоя для различных материалов, фракций, чисел псевдоожижения и температур. В табл. 3-1 сведены условия этой серии опытов, а на рис. 3-16 нанесены опытные значения теплового лучистого потока дл.оп, как функции лучистого потока для абсолютно черного тела 9л.р, рассчитанного по температуре ядра слоя. Последняя измерялась оголенной платино-платинородиевой термопарой. Прямая под углом 45° соответствует расчетному потоку. Измеренный собственный лучистый поток внутри слоя всегда оказывается ниже, чем расчетный, как для абсолютно черного тела. Точки, соответствующие одному материалу, с отклонениями не более 13% ложатся на одну прямую. По отношению тангенсов углов наклона опытных и расчет- 1ых прямых определены средние значения е слоев. [c.93]

Исследовалась также интенсификация теплоотдачи за счет излучения. Известно, что лучистый тепловой поток с поверхности сравним с конвективным. Если в газ добавить достаточное количество присадок, поглощающих излучение, то может быть достигнута значительная интенсификация теплообмена. Интересно отметить, что увеличение теплоотдачи за счет этого эффекта не приводит к соответствующему увеличению коэффициента трения, что обычно наблюдается в газах в соответствип с аналогией Рейнольдса. Разумеется, причиной этого является тот факт, что аналогия Рейнольдса относится только к конвективному теплообмену. Ясно, что эффективность этого метода очень сильно зависит от температуры теплоотдающей поверхности. Расчет показал, что если бы все излучаемое тепло поглощалось потоком газа в типичном ядерном реакторе высокого давления, работающем при температуре 1600°, то коэффициент теплоотдачи увеличился бы на 15%. [c.428]

Рассмотрим термодинамическое доказа тельство наличия давления света, принадлежащее Б. Б. Голицыну. Цилиндр, стенки которого полностью отражают тепловые лучи, с обеих сторон закрыт телами Л и В, имеющими соответственно температуры Тх и Т причем Тх>Тг. В цилиндре (рис. 41) перемещаются две зеркальные пластинки, которые могут вставляться и выниматься около тел Л и. Л. Сначала помещаем одну пластинку и при этом так, что весь объем цилиндра будет заполнен лучистой энергией, излучаемой телом Л, имею щвм большую температуру. Если эту пластинку перемещать без трения от тела В к телу Л, то при крайнем положении весь объем заполнится лучистой энергией, [c.142]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...