Очко (сопло простое)

Ось балки нейтральная 381 Отображения конформные, их применение в плоской задаче теории упругости 500 Отрыв пограничного слоя 264—267 Очко (сопло простое) 47 [c.564]

Насадок, состоящий лишь из сужающегося участка (рис. 26, б), называется простым соплом, или очком. Наибольшая скорость, которую можно получить, выпуская адиабатически газ через простое сопло, равна скорости звука, и достигается эта скорость в наиболее узком сечении, т. е. на срезе сопла. Простые сопла и сопла Лаваля широко применяются в технике сопло Лаваля является необходимым элементом конструкций ракетных двигателей, сверхзвуковых аэродинамических труб и т. п. Рассмотрим подробнее адиабатические течения в простом сопле и в сопле Лаваля. [c.47]

На рис. 173 приведены два отводных канала конического сопла кольцевой (рис. 173, а), изготовленный из двух штампованных половин, ось — плоская кривая, f-пост., 2-пост. и коленный (рис. 173, б), составленный из отрезков цилиндрических труб. Эти примеры наглядно показывают аппроксимацию, т. е. замену сложной поверхности простой. На рис. 173, в приведена развертка коленного канала. Как видно, эллипсы преобразовались на развертке в синусоиды. Чертеж развертки выполнен с учетом рационального раскроя. [c.232]

Исследования показывают, что система управления может быть более простой по конструкции и надежной в работе, если всем соплам соответствует значение углов 8 = О, а управление по крену осуществляется [c.335]

Рис. 26. а) Сопло Лаваля и б) простое сопло (очко). [c.47]

Как хорошо известно, течение однофазного потока без трения и теплообмена в соплах и каналах постоянного сечения успешно анализируется. В результате критические условия формулируются сравнительно просто и ассоциируются с такими понятиями, как изоэнтропное течение, звуковая скорость и максимальный расход. Естественной и заманчивой представляется мысль о применении критических условий однофазного потока к двухфазному. [c.71]

Однако ho можно определить более просто из условий торможения. Новая примечательная особенность состоит в том, что утверждение о малости числа Маха Мао несправедливо в близи критической точки ракетного сопла. Как же теперь решить задачу [c.221]

Полученные уравнения (5.42), (5.44), (5.46) эквивалентны и выбор их должен определяться только простотой получения решения. Прежде чем приступить к решению уравнений, сделаем некоторые общие замечания об их свойствах. Все полученные уравнения нелинейны, так как в них искомые функции входят не в первой степени, что, как известно, чрезвычайно затрудняет получение решений. Кроме того, напомним, что согласно определению (5.39) на звуковой линии 5 = О, з < О соответствует дозвуковому, а 5 > О — сверхзвуковому потоку. Тогда легко заметить, что все основные уравнения [например (5.44) ] в дозвуковой области эллиптического типа, а в сверхзвуковой — гиперболического. Это также осложняет решение, так как методы его получения различны для эллиптических и гиперболических уравнений. Следует отметить, что задача о трансзвуковом потоке даже после упрощений остается одной из самых сложных в газовой динамике. Эти замечания касаются сложности решения краевых задач. Некоторые частные решения, имеющие практическую ценность, строятся достаточно просто. Рассмотрим два таких решения, которые позволяют выяснить особенность перехода через скорость звука в сопле Лаваля. [c.133]

Гомогенным называют такое течение двухфазной среды, когда смесь рассматривают как однофазную среду, обладающую некоторыми осредненными характеристиками. Такой подход сильно упрощает исследование и позволяет использовать все уравнения гидроаэромеханики в обычном виде. Осреднение свойств двухфазной среды производится в предположении о равновесном состоянии смеси в процессе движения. В действительности, при движении двухфазной смеси процесс может быть неравновесным. Например, при течении пара с каплями через сопло теплообмен происходит не мгновенно и, следовательно, параметры каждой из фаз и всей смеси зависят от скорости протекания процесса. Скорость процесса расширения зависит от ускорения потока, т. е. при установившемся движении от градиента скорости потока вдоль оси сопла. Массообмен, т. е. конденсация на каплях или испарение капель, связан с теплообменом. Следовательно, концентрация жидкой фазы в паре меняется и также зависит от градиента скорости потока. Несмотря на эти замечания, изучение гомогенных течений двухфазной среды представляет определенный интерес. Во-первых, имеются технически важные задачи, в которых процесс изменения параметров смеси идет достаточно медленно. Во-вторых, с помощью теории гомогенных течений можно просто рассмотреть предельные частные случаи и установить границы, в которых может сказываться влияние неравновесности процессов. [c.199]

Более простой вариант конструкции показан на рис. 7. Неуравновешенная обойма I охватывает однорядный радиальный шарикоподшипник 2, внутреннее кольцо которого насажено на ось 3 корпуса 4. Последний выполнен с соплами 5, по которым сжатый воздух нли жидкость подаются под давлением на сепаратор подшипника, приводящий во вращение наружное кольцо подшипника с закрепленной на нем неуравновешенной обоймой. [c.296]

В одноступенчатом пленочном деаэраторе деаэрируемая вода подается через сопло 1, ударяется о розетку 4, разбрызгивается и стекает вниз пленками по вертикальным цилиндрическим вставкам 5 (рис. 4.2.17). Пар поступает снизу и движется вверх навстречу воде по кольцевым отсекам, образованным листами. Пленочные деаэраторы компактны, просты, нечувствительны к отложениям накипи и шлама. [c.408]

В четвертой главе излагается простейшая задача одномерного движения сжимаемого газа по трубе и распространение в газе возмущений как малой, так и конечной интенсивности здесь же даются элементарные представления о скачке уплотнения, о явлениях в сверхзвуковом сопле, о влиянии притока тепла на одномерное течение газа и др. [c.11]

В качестве простейшего приёма можно, казалось бы, предложить следующий ). На оси симметрии сопла, каковую мы примем за ось Ох, с началом координат в точке линии перехода, зададим скорость Vx как некую аналитическую функцию от х. Пусть разложение этой функции в ряд около точки х = 0 имеет вид [c.175]

Помимо рассмотренных участков контур сопла может содержать участки краевого экстремума х = X ж у = У, связанные с ограничением размеров сопла. Рассмотрим участок х = X. При наличии торца Ьд для определения силы х, действующей на стенку сопла, необходимо знать распределение давления по этой линии (рис. 1,в). При истечении газа в пустоту такая задача решается просто. При ненулевом внешнем давлении за торцом образуется застойная зона, и расчет течения представляет собой весьма сложную задачу. Здесь рассмотрение будет ограничено простейшим случаем постоянного давления Рт на участке Ьд, не зависящего от формы контура ад. Изучение этой схемы приведет к заключению о том, что введение торца при определенных условиях позволяет увеличить тягу сопла. С точностью до постоянного множителя [c.482]

На рис. 2 показан пример введенной Г. А. Домбровским аппроксимации адиабатической связи между давлением и плотностью при сверхзвуковой скорости. Г. А. Домбровский, а также А. А. Гриб и А. Г. Ряби-нин (1955) дали при такой аппроксимации адиабаты достаточно простые решения всех основных краевых задач для плоских сверхзвуковых потенциальных течений газа. Кроме того, Домбровский рассмотрел ряд течений в соплах и струях, о которых будет сказано ниже. [c.162]

Принципиальная схема течения газа в сопле приведена на рис. 3.. Дозвуковой поток, поступающий в симметричный канал, разгоняется до звуковой скорости в сужающейся части канала. Звуковая линия АК в общем случае криволинейная, пересекает критическое сечение канала МН (штрихи) так, что точка К (центр сопла) находится вниз по потоку от МН. Минимальная область влияния смешанного течения (М-область) состоит из области дозвуковых скоростей и треугольника АВК ВК — характеристика второго семейства, выпущенная из центра сопла). К М-области примыкают области сверхзвукового течения (вырожденного в точке К) ъ характеристических треугольниках ВС К (I). КС О (П), СВЕ (Ш). В треугольнике Ш с прямолинейной характеристикой первого семейства ВЕ поток выравнивается если сопло плоское, то течение в нем имеет характер простой волны, т. е. все характеристики первого семейства в нем прямолинейны. [c.79]

Предположим, что искомое решение типа простой волны в треугольнике АКС существует. В плоскости годографа оно изображается характеристикой А2К(рис. 3.9), поэтому контур сопла АС лежит выше прямой АЕ с отрицательным углом наклона к оси симметрии касательной к контуру в точке А на выходе из угловой точки (рис. 3.10). Выберем точку Р на вертикальной прямой КС так, чтобы длина отрезка РК не превосходила половины отрезка КЕ. Проведем прямую QP параллельно оси симметрии. Будем считать, что точка Р взята настолько близко к К что на отрезке характеристики QK направление выпуклости не меняется. Такой отрезок QK существует в силу монотонности скорости на характеристике О К вблизи К (рис. 3.9) и в связи с тем, что на ней 5 = 0 — 1) / при Л 1. [c.89]

Характер течения газового потока в таком осесимметричном сопле ыало отличается от течения в искаженном (в виду малости искажения контура). Параметры течения в этом сопле можно определить различны ш способами. Наиболее просто распределение давле(шя а скорости опреде-мются по одномерной теории (известно распределение газодинамической функции ц ( -1 j), однако при втом получается относительно большая погрешность в определении возмущенных боковых сил и моментов (в сторону их завышения). К атому особенно "чувствительна" начальная часть сопла в пределах О i х s. Более точные результаты получаются в случае учета двумерности потока в осесимметричной сопле. Для опредеяаниа параметров 1 азов(лго потока в этом сляае удобно использовать метод, описанный в [2]. Полученные давления и скорости будем называть пара- [c.21]

Полученная формула дает возможность рассчитать процесс истечении газа из к о и о и д а л ь и о г о (простого) сопла (рис. 66) при сохра-l eнии постоянства параметров р,, и, иа входе в сопло, что соответствует истечению газа из сосуда нео1 раниченной емкости. Гели параметры газа в любом сечении сопла, включая выходное, обозначить р, V вместо р2, г. 2. то скорость истечения ш определяется формулой (577), а расход газа М — уравнением сплошности (569). [c.236]

Наиболее простым путем решения поставленной задачи является определение наиболее эффективной геометрии сопла эмпирическим путем. При этом показателем наибольшей эффективности является достижение в эксперименте максимального значения скорости при заданных начальных параметрах. Уменьшение скорости по сравнению с ее значением, найденным по описанной выше методике, будет происходить вследствие трения о стенки канала и механического и термического неравновесия фаз в процессе расширения смеси в сопле. Максимальная степень неравновесия может быть реализована в расходящейся части сопла принятием специальных мер. Как было показано ранее, можно добиться максимального выравнивания скоростей фаз на входе в расходящуюся часть сопла. Что касается термической неравновесности фаз, то можно показать, что ее влияние на коэффициент скорости при истечении газожидкостной смеси незначительно. Процесс расширения смеси может быть представлен следующим образом (рис. 7.2) жидкость охлаждается, как при обычном адиабатическом истечении, на dTl градусов и при давлении р - dp охлаждается на dT n отдает тепло газу газ адиабатически расширяется и при этом охлаждается на dT градусов и при давлении р - также изобарически нагревается на dT градусов, получая тепло от жидкости. В результате температура о еих фаз становится Т -dT, т.е. смесь охладилась на dT градусов. Очевидно, при dp -> О точка с стремится к [c.148]

Наиболее просто устроен бескомпрессорныи прямоточный вол-",ушно-реактизнып двигатель, который вообще не имеет движущихся частей (рис. 11-21). Ои состоит из диффузора /, камеры сгорания 2 и реактивного сопла 3. При движении летательного аппарата справа налево поток набегающего воздуха тор.мозится в диффузоре и давление за счет снижения скорости повышается. С повышенным давлением воздух посту.пает в камеру сгорания, где сжигается топливо, впрыскиваемое через форсугшп. Образующиеся газы выходят е большой скоростью наружу через сопло, вследствие чего образуется реактивная тяга, которая и приводит аппарат в движение. [c.201]

Следует отметить, что простого сближения струй газов еще недостаточно, чтобы они смеишлись надлежащим образом. Требуются турбулизация или частичное закручивание потока. Если это не обеспечивается естественным путем при той или иной конфигурации топочной камеры, то необходимо подводить в горловину топки, образуемую сводом, острое дутье. Ранее для котлов старых типов оно применялось в обязательном порядке (рис. 2-2 и 2-7). Рекомендуется устанавливать сопла острого дутья в заднем своде. Одно время практиковался также встречный подвод воздуха со стороны фронта топки, но такое решение следует считать неправильным, о чем будет сказано специально в 9-2. [c.201]

Трансзвуковыми пли смешанными течениями называют течения, в которых имеются области как с довзуковымн, так и со сверхзвуковыми скоростями. Границу между областями называют звуковой поверхностью или, если течение двухмерное, — звуковой линией. В разд. 3.4 рассматривалась простейшая одномерная задача о переходе потока через скорость звука в сопле Лаваля. В этом случае звуковая линия была прямой и располагалась точно в горле сопла. Сейчас рассмотрим значительно более сложную задачу о переходе через скорость звука в двухмерном потоке. [c.131]

Пневмо-, гидродробеструйное упрочнение применяется реже, преимущественно для деталей простой формы, в связи с отсутствием возможности ориентации потока микрошариков под углом 90 ° ко всем поверхностям. При упрочнении колец подшипников сопло эжек-тирует рабочую среду - микрошарики диаметром 100. .. 160 мкм с жидкостью - из рабочей емкости и сообщает среде кинетическую энергию. Мшфошарики, соударяясь с поверхностью вращающейся детали, пластически деформируют ее, отражаются и вновь попадают в рабочую емкость. Удар шарика о поверхность производится через жидкостную пленку, что улучшает качество поверхности и снижает высоту микронеровностей. [c.350]

На ракету действуют поверхностные и объемные нагрузки. К п о-верхностным нагрузкам относятся аэродинамическое давление, давление газов в камере сгорания и сопле двигателя, реакции различных опорных устройств и т. д. Объе м и ы е н а г р у з-к и являются следствием действия поля тяготения и инерции. В каждый момент времени система всех сил, приложенных к ракете, находится в равновесии. Это означает, что вектор равнодействующей объемных сил равен по значению и противоположен по знаку вектору paBjioдействующей всех поверхностных сил. Это следствие принципа Даламбера позволяет просто решать задачи, связанные с особенностями нагружения конструкций ракет. Силу тяги можно рассматривать как поверхностную силу, направленную по оси двигателя. При полете вне атмосферы эта сила является единственной поверхностной силой, приложенной к ракете. Следовательно, в этом случае равнодействующая объемных сил должна быть равна по значению и противоположна по знаку силе тяги. Из этого следует, что ракету в полете можно рассматривать как тело, находящееся в некотором поле тяготения, направление и интенсивность которого определяются силой тяги двигателей. Перегрузка этого поля = F/(mg), где F — сила тяги т — масса ракеты — ускорение свободного падения. То же будет и при полете в атмосфере при отсутствии поперечных сил. Только в этом случае [c.276]

Воспользуемся теперь граничными условиями. Рассмотрим наиболее простой случай, когда горение происходит в непосредственной близости от головки камеры А (см. рис. ИЗ) и поэтому, если взять начало отсчета на поверхности фронта горения а, у головки, то при х = = О v = 0. Пусть на другом конце камер С расположено сопло Лаваля. В критическом сечении этого сопла С скорость течения всегда равна скорости звз ка. Если пренебречь возможными изменениями скорости звука, то в этом сечении скорость потока газа постоянна и возмзоцения этой скорости отсутствуют. При малом расстоянии ВС можно считать, что и в сечении В эти возмущения равны нулю. Таким образом, граничные условия на правом конце камеры при X = Х2 = 1 состоят в том, что У2 = О, и рассматриваемый слз чай соответствует колебаниям в трубе, закрытой с обоих концов. Согласно (12.34) и (12.77) [c.516]

Выясним теперь характер отображения плоскости потенциала ш на плоскость годографа, которое соответствует течению в симметричном сопле с переходом через скорость звука. В качестве плоскости годографа мы ьозьмем плоскость переменного О = р га, просто [c.152]

В приложениях газовой динамики речь идёт обычно о незавихрен-ных потоках газа, обтекающих какое-либо препятствие (крыло, например) или вытекающих из отверстия (сопло и т. п.). Так как в незавихренном потоке г о = onst, и так как по (7.1) даже наличие сильного разрыва не изменяет величины /(,. то, оставляя в стороне влияние пограничного слоя, мы можем считать в практически важных и интересных случаях просто [c.36]

В иреднолагаемых изделиях с тарельчатыми соплами форма пх дозвуковых частей будет определяться типом камеры сгорания, ее засноложенпем и другими особенностями конструкции. При отсутствии информации подобного рода естественно, как ив [1], начать с простейшей (хотя и нереализуемой) прямой звуковой лпнпп - отрезка прямой, параллельной оси симметрии. В таком случае при = О и Хао = 1 геометрия минимального сеченпя определяется единственной [c.558]

Для сопел сравнительно простой формы в качестве начальных данных при = О можно взять результаты расчета стационарного течения, полученные в одномерном приближении. Для вертикальной составляющей скорости берется линейное распределение v = а- -Ьу, где а и 6 - функции ж, определенные из условий ненротекания на стенках с использованием и = и х) одномерного приближения. Для сопел сложной конфигурации расчет проводился в два этапа. Сначала с помощью описанного выше метода при одной продольной полосе К = 1) рассчитывалось одномерное течение, начинающееся из состояния покоя р = onst, р = onst и U = 0. Полученные в результате установления одномерные стационарные распределения р, ржи, дополненные линейным по у распределением v, использовались затем в качестве начальных данных для расчета двумерного потока. При рассмотрении сверхзвуковых режимов давление на срезе сопла поддерживалось настолько низким, чтобы в результате установления в выходном сечении реализовывалось сверхзвуковое истечение. [c.129]

Если сопло конечной длины, то изображение входного сечения определяется связью F f3,X) = О от нее также зависит граничное значение для функции тока. Так, если на входе в сопло, а именно, на некоторой линии (р = onst, реализуется простейшая связь (3 = О, то образом входного сечения будет отрезок оси = О, на котором = 0. Действительно (рис. 3.4), [c.81]

Простейшим аппаратом для дробеструйно й очистки является ручной дробеструйный пистолет, преимущество которого состоит в возможности многократного использования абразива и отсутствия пыли. Металлическая дробь выбрасывается сжатым воздухом через сопло и после удара о поверхность изделия дробь вместе с образовавшимися продуктами очистки засасывается в вакуумный карман, окружающий сопло, сепарируется и используется вн01вь. Для очистки применяют аппараты нагнетательного действия (рис. 8.3, а), гравитационного действия (рис. 8.3, б) и гравитационного действия с ускорением сжатым воздухом (рис. 8.3, в) [25, с. 292]. [c.170]

Наиболее просто С. низкого давления — губной (р 1С. 1), состоя Цнй из 1 1елевого сопла 1 и резонанс-г ой камеры 2 (чан е всего цилиндрнч. типа), Воздух, 1И)даваемый в сопло, разбивается, - .5 острым краем 3 резонаторе, на Возду к и 2 10Т0Ка один выходит в округ- [c.494]

Звуковая линия (287). Теорема А. А. Никольского и Г. И. Таганова (288). Примыкание простой волны (289). Местная сверхзвуковая зона (290). Окрестность центра течеиия (291). Трехлнстность годографа (295). Замечание о моделировании (297). Прямая звуковая линия (298). Сопло Лаваля (302). Истечение сверхзвуковой струи (304). [c.6]

Задача распадается на две расчет газодинамических параметров в области волны разрежения ОАВ (разгонный участок) и определение контура сопла АС и параметров течения в области AB (выравнивающий участок). Граничная характеристика АВ волньк. разрежения такова, что в точке В = o= tgao, где ао=-= ar sin Мо . Характеристика ВС, в силу требования равномерности потока на выходе из сопла, является прямой линией с углом наклона ао к оси симметрии. Обратимся вначале к расчету области волны разрежения ОАВ. Для отхода от звуковой линии ОА метод характеристик не может быть использован, так как на ней характеристики обоих семейств сливаются. Для этой цели можно воспользоваться разложением решения в ряд. Для вычисления параметров течения на некоторой близкой к звуковой линии характеристике применяются разложение решения по характеристической координате. На практике часто используется следующий простой [c.168]

В простейшем двухструйном газовом эжекторе с сужающимся насадками (фиг. 1) с ростом перепада давления потери в прямом скачке уплотнения возрастают настолько быстро, что при неизменном коэф1фициенте эжекции рост степени сжатия продолжается лишь до некоторого предельного значения а. При дальнейшем увеличении перепада давления степень сжатия эжектора с сужающимися соплами при условии А = onst даже несколько уменьшается. Так, например, при А = 0,1 и 0=1 максимальная степень сжатия эжектора с сужающимися соплами (s" = 2,91) получается при о = 26. Потери полного давления в прямом скачке уплотнения, расположенном в выходном сечении камеры смешения, на этом режиме составляют 8пр.ск = 80%. При о = 50 и тех же значениях А. и i> имеем е" = 2,90 и 8пр.ск = 87%. [c.236]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...