Контактный разрыв

Пусть в точке к фокусируются характеристики пучка акк. Пересечение характеристик вызывает возникновение ударной волны кп. Отражение возмущений реализуется либо в виде пучка характеристик 1кд, либо в виде ударной волны, идущей в том же направлении [29]. Второй случай здесь рассматриваться не будет. Линия к/ представляет контактный разрыв. Величины а, д, р постоянны в областях аЛп, кк1, gkf и /кп, если иметь в виду бесконечно малую окрестность точки к. Для функций в этих областях будем использовать, соответственно, индексы О, 1, 2 и 3. [c.54]

Контактный разрыв 453 Конфузорное течение 113, 230 Коэффициент вязкости 72 [c.731]

Сравнивая вторую из формул (7.9.18) с формулой (7.9.19), заключаем, что при рх = рг, т. е. при вдуве жидкости, плотность которой равна плотности жидкости во внешнем потоке, контактный разрыв при у = не имеет места, тс к как 11г/=й = 21г/=й- В том случае, когда р1 =5 Рг. поверхность у = й в соответствии с априорными физическими соображениями представляет собой поверхность контактного разрыва, так как и1 у Ф и2 у=а- [c.428]

Заметим также, что звуковая точка на внешней поляре (рис. 4) при близких к расчетному режимах обтекания лежит выше точки Т. При этом в одних случаях слабый внутренний скачок уплотнения, выходящий из точки Т, допускает ветвление на две сильных ударных волны, приходящих на стенку крыла и контактный разрыв, идущий из точки Т, в других — сверхзвуковая область за ним замыкается висячим скачком. [c.658]

Тип Звуковая волна Контактный разрыв [c.164]

Рис.1.12. Расчет распада разрыва на границах счетной ячейки по схеме Годунова, где УВ—ударная волна, К - контактный разрыв, ВР —волна разрежения.

Если рис. 2, 3 и 5 описывают течения, содержащие один типичный элемент (волну разрежения, скачок уплотнения и контактный разрыв), а в случае рис. 4 скачок настолько слаб, что также практически изолирован (контактный разрыв за N = 90 шагов сместился на несколько /г), то рис. 6 и 7 демонстрируют возможности разных схем на примере течений, содержащих все упомянутые элементы. На рис. 6 даны профили р при А/" = 100 для начального разрыва умеренной интенсивности (р /р+ = 2, ро = 1, о = 0). В этом и в следующем примерах распределения р, как показывают сплошные кривые (точные решения), немонотонны. Немонотонности точного решения с той или иной степенью аккуратности передают и разностные схемы. Важно, однако, что все схемы дают распределения (штриховые кривые на рис. 6 и 7), для которых дополнительные немонотонности либо малы, либо отсутствуют. Как уже отмечалось, первое может иметь место в СЗА, а также в С1 при расчете достаточно интенсивных распадов. [c.195]

Хотя сильные скачки, как видно из рис. 6 и 7, схемы С1, С2 и СЗ размазывают практически одинаково (в этом отношении им не уступает и СЗА), волна разрежения и контактный разрыв по СЗ и СЗА считаются точнее, чем по С1. В то же время в последнем примере (рис. 7) С2 почти не уступает СЗ даже в расчете волны разрежения. Это легко понять, так как при наличии скачка, движущегося с большой скоростью, волна разрежения считается с малым локальным г, а в таком случае С2 приближается к СЗ. [c.199]

Рис. 8. Диаграмма г — I течения, возникающего при взрыве химического взрывчатого вещества в воздухе (ударные волны 1 — отраженная от центра, 2 — обращенная к центру, 3 — расходящаяся 4 — фронт детонации 5 — контактный разрыв 6 — область волны разрежения .

Вследствие распада произвольного теплового разрыва, возникшего в результате возрастания скорости пламени, по газу 5 пойдет ударная волна (давление и удельный объем за ее фронтом — и ). На границе между газами 3 ж 4 возникает контактный разрыв, по обе стороны которого давление равно (рз = р ) и одинаковы скорости движения газа. [c.416]

Соотношения на сильном разрыве. Контактный разрыв. [c.74]

Скорость контактного разрыва по отношению к газу с обеих его сторон равна нулю. Поэтому от такого разрыва в каждую сторону отходят по две характеристики—одна акустическая и [одна энтропийная (рис. 2.9.1, а), причем обе энтропийные характеристики образуют одну сдвоенную, совпадающую, с траекторией разрыва. Таким образом, в этом случае 8 = 4, /п = 8, так что число требуемых дополнительно условий есть 7-ь5—т — 3, что как раз равно числу условий на контактном разрыве (9.4), следующих из законов сохранения. Таким образом, контактный разрыв эволюционен. [c.188]

Рассмотрим теперь задачу сдвижении газа при наличии контактного разрыва. Пусть контактный разрыв разделяет области однородного состояния различных газов или одного и того же газа, но имеющего в обеих областях разную плотность и температуру (давления с обеих сторон контактного разрыва одинаковы области справа и слева от контактного разрыва будем для краткости называть соответственно правым и левым газом). [c.203]

Если подходящая к разрыву волна Римана переходит сзади в зону однородного течения, то характеристика второго семейства за точкой В будет прямолинейной и, следовательно, к ней будет примыкать волна Римана, бегущая по газу влево (отраженная волна). Контактный разрыв за точкой С будет в этом случае двигаться с постоянной скоростью, отделяя две области однородного состояния газа за проходящей и отраженной бегущими волнами. [c.203]

Множитель k = +k, связывающий dr и dr , назовем коэффициент той преломления. Поскольку dr и dr имеют одинаковые знаки, то проходящая волна всегда имеет тот же характер, что и падающая. Одинаковые знаки у du и dr показывают, что при падении волны разрежения dr/dt < 0) контактный разрыв получает ускорение навстречу волне, при падении волны сжатия—в направлении распространения волны. [c.205]

Так как в задаче о начальном разрыве кусочно-постоянные начальные значения параметров газа по обе стороны плоскости х = 0 вполне произвольны, то соединить эти два состояния при / > О посредством ударной волны, контактного разрыва или центрированной волны Римана в общем случае, очевидно, невозможно, так как при заданном состоянии газа перед волной или разрывом соотношения на волне или разрыве допускают варьирование лишь одного из параметров в газе позади них. Поэтому система волн должна содержать три элемента, включая контактный разрыв. [c.209]

В момент встречи волн известное распределение параметров газа в пространстве будет разрывным в точке встречи и не удовлетворяющим на разрыве законам сохранения при этом скорости газа с обеих сторон разрыва направлены одна навстречу другой. В следующий момент разрыв распадается, образуя две ударные волны, бегущие по газу в разные стороны, и контактный разрыв между ними ). [c.212]

Если обе сталкивающиеся ударные волны имеют одну и ту же интенсивность, то ясно, что возникающий после столкновения контактный разрыв будет неподвижен в пространстве (рис. 2.13.2). В таком случае можно рассматривать течение лишь с одной стороны его плоскости симметрии. Заменив эту плоскость стенкой (рис. 2.13.3), [c.213]

Эти волны будут распространяться неограниченно долго, если область, занятая вначале покоящимся однородным газом, простирается в обе стороны в бесконечность. При наличии на конечном расстоянии границ области (стенка, контактный разрыв и т. п.) в результате взаимодействия бегущей волны и границы могут возникнуть отраженные волны, распространяющиеся внутрь области. [c.233]

Несимметричное пересечение скачков тоже может быть правильным (регулярным), при этом из точки пересечения скачков исходит контактный разрыв, или неправильным (маховым, нерегулярным). В первом случае автомодельное решение может быть построено с помощью сердцевидных кривых в плоскости 0, р. [c.314]

Контактный разрыв покоится относительно газов и не посылает возмущений, которые могли бы повлиять на бегущие в обе стороны от него волны (ударные и разрежения). [c.80]

По одну сторону диафрагмы в трубе содержится исследуемый газ А при низком давлении, по другую — в так называемую камеру высокого давления нагнетается рабочий газ В. После разрыва диафрагмы газ В расширяется в сторону камеры низкого давления, посылая в газ А сильную ударную волну. Возникаюш ий режим, изображенный на рис. 1.47, б, будет более подробно рассмотрен в гл. IV при изучении работы ударной трубы. Соответствуюш им выбором газов Л жВж перепада давлений добиваются получения возможно более сильной ударной волны и нагревания исследуемого газа до весьма высоких температур. Одним из способов получения еш е более высоких температур служит осуш ествление первого режима — столкновения двух ударных волн. Частным случаем первого режима является отражение ударной волны от торца ударной трубы, которое также используется для достижения в лаборатории высоких температур. Отражение ударной волны от твердой стенки действительно представляет собой частный случай столкновения двух газовых потоков. Если друг на друга налетают два совершенно одинаковых потока, то после столкновения контактный разрыв покоится, т. е. положение такое же, как будто вместо контактного разрыва имеется неподвижная твердая стенка. Вопросы столкновения ударных волн и отражения их от стенки также будут рассмотрены в гл. IV. [c.81]

Рис. 4.2. г, г-диаграмма для движения в ударной трубе, показанного на рис. 4.1 ОА — ударная волна, ОС — контактный разрыв, веер между ОЕ и О О — волна разрежения в рабочем газе, АВ — отраженная ударная волна. [c.203]

Основное качественное различие двух указанных типов разрывов состоит в том, что контактный разрыв разделяет области, каждая из которых состоит все время из одних и тех же частиц газа, а ударная волна распространяется по частицам газа. [c.39]

Показать, что величины Vp и div и при переходе через слабый контактный разрыв меняются непрерывно. [c.82]

Согласно интегрально.му закону сохранения массы (1.3) эта величина не должна зависеть от t, что возможно, только если интеграл равен нулю, те. р(А) = О в интервале А < А < А". Но если есть лишь одна Со-характеристика х = пзЬ, то состояния по каждую ее сторону (различные, если вдоль нее есть сильный контактный разрыв) могут получиться из состояния 1 только с помощью волн, обращенных влево, а из состояния 2 — только с помощью волн, обращенных вправо. Утверждается, что в автомодельном решении не может быть двух последовательных волн (простых [c.173]

Ударная волна падает на контактный разрыв, разделяющий два состояния покоя одного и того же политропного газа. Найти условия, при которых контактный разрыв исчезнет в результате взаимодействия. [c.215]

До тех пор, пока течение в струе остается непрерывным, оно является безвихревым и изэнтропическим. Данные задачи определяют константу q в интеграле Бернулли и тем самым все функции параметров состояния от модуля скорости q. Так как при переходе через контактный разрыв давление Должно меняться непрерывно, то давление в струе на ее границе также равно р1. Следовательно, вдоль границы известны плотность р1 и скорость звука сь а значит, и постоянное значение модуля скорости 1, определяемое интегралом Бернулли [c.273]

Переход конвективного горения аэровзвесей в детонацию. Описанная в 2 теория конвективного горения аэровзвесей справедлива до тех пор, пока скорости движения газа существенно дозвуковые, и движуш,ийся за счет выделения продуктов горения газ не успевает вовлечь частицы топлива в движение. Для анализа дальнейшего развития процесса необходимо использование полной системы уравнений (5.3.1) для двухскоростного движения горючей аэровзвеси. Рассмотрим плоское одномерное нестационарное движение монодиснерсной аэровзвеси. Пусть в начальный момент времени на участке О < а а о У закрытого конца неограниченного объема повышается температура газа до и частиц до Tsначальный момент задается контактный разрыв (без возмущения давления), слева от которого частицы горят. Начальные и граничные условия сформулированной задачи имеют впд [c.430]

При пробое ЩГК практически с момента замыкания межэлектродного промежутка каналом сквозной проводимости от канала отшнуровывается двухволновое возмущение упругий предвестник (первая линия) и фронт ударной пластической волны (вторая линия). Первая линия имеет постоянный угол наклона, соответствующий скорости звука в данном кристалле по заданному кристаллографическому направлению. Малая плотность почернения указывает на слабое изменение плотности вещества при переходе через границу этой линии. Вторая линия, достаточно плотная и четкая у канала, постепенно размывается по мере удаления на периферию. Большая плотность почернения возмущения свидетельствует о высоком градиенте показателя преломления и, следовательно, о высоком градиенте плотности вещества в этом возмущении. Возмущение имеет переменную скорость, но всегда меньше скорости звука по данному кристаллографическому направлению. Для слабоинтенсивных режимов энерговклада фронт ударной пластической волны вырождается в контактный разрыв уже в ближней зоне, и упругий предвестник выражен очень слабо. [c.57]

Схема гелиосферы 1 — Солнце г — область солнечного ветра 3 — граница гелиосферы (ударная волна) 4 — граница, разделяющая поток плазмы солнечного происхождения и поток межпланетной плазмы (контактный разрыв) — ударная волна в межзвёздной плазме е — поток межзвёздной плазмы (в системе координат, связанной с Солнцем). Стрелками показано направ.тение течения плазмы, широкая стрелка указывает направление движения Солнца относительно межзвёздной среды, [c.90]

Контактный разрыв покоится относительно среды (оп = 0), однако магн. поле имеет нормальную коиновенту (ff 9i 0). На поверхности контактного Р. м. непрерывны давление р, магн. поле Н, скорость V.,, а плотность р и др. термодннамич. параметры могут испытывать произвольные скачки. В анизотропном случае, р р , давление и тангенциальная компонента магн. ноля могут иметь на контактном разрыве скачки, удовлетворяющие соотношениям [c.249]

В гл. 3 рри выводе системы дифференциальных уравнений (3.28) предполагалось, что термодинамические и кинематические величины, характеризующие течение вещества, непрерывны вместе со своими первыми производными. Рассмотрим теперь течения, когда в распределении термодинамических и кинематических величин возникают разрывы. Разрывы величин, характеризующих течение, могут быть сильными, контактными или произвольными. Разрыв, на поверхности которого все величины изменяются скачком и который перемещается по веществу с некоторой скоростью, называется сильным или ударным. В предельном случае, когда эта скорость равна нулю, сильный разрыв превращается в контактный. Иными словами, контактный разрыв перемещается в пространстве вместе с веществом, т. е. со скоростью вещества. На контактном разрыве часть величин, ха,рактер изующих течение среды, разрывна, а часть непрерывна. Разрывы первых производных величин, характеризующих течение вещества, называются слабыми. На сильных, слабых и контактных разрывах выполняются законы сохранения массы, количества движения и энергии. Разрывы, на которых законы сохранения не вьшолняются, называются произвольными. [c.99]

Контактный разрыв движется со. скоростью U3. Область, заключенная между фронтами ударных волн Х2 — хз, представляет собой область ПОСТОЯ1ННОГО течения, разделенную контактным разрывом. Профиль давления на момент времени ti показан на рис. 4.6, б. [c.128]

Во втором случае, когда ударная волна выходит на границу из жесткого в более мягкое вещество (кривая ОС), в жесткое вещество распространяется центрированная волна разрежения амплитудой Р — Рз, в мягкое вещество — ударная волна амплитудой Рз. Контактный разрыв движется со скоростью 17з. Кривая АС есть изэн-тропа разрежения жесткого вещества. Зависимость Р((7) в волне разрежения находится его соотношениям, приведенным в 4. [c.129]

Решение задачи о распаде произвольного разрыва заключается в отыскании такой совокупности устойчивых разрывов, которая позволяет с помощью условий на нцх связать значения всех характеристик среды справа и слева от поверхности произвольного разрыва. В системе образовавшихся устойчивых разрывов обязательно присутствует контактный разрыв, на котором давление и скорость принимают значения Р , С/ . Чтобы обеспечить непрерывность Р ш11 на контактном разрыве, нужно, чтобы правое вещество претерпело изменения от состояния П с параметрами Рп, С7п до состояния ПК с параметрами Р , 11 и соотвеДственно левое — от состояния Л с параметрами Р , С/д до ЛК с Р , С7 . В этом рассмотрении участвуют только Р и и, поскольку только они непрерывны на контактном раз- [c.237]

Пусть газ течет через контактный разрыв в среде частиц j ф О, js = 0). Здесь Ft- = О в силу (2.1) и требуется либо выражение для либо дополнительное предположение, связывающее параметры газа. Во втором случае F согласно (2.1) вычисляется по формуле F = = гпзр]. Формируя такие предположения, воспользуемся результа- [c.475]

Будем интересоваться той фазой движения, когда размер возмущенной области за ударной волной много больше х и много больше расстояния, на которое переместится контактный разрыв, отделяющий продукты взрыва от газа, т. е. будем изучать асимптотику движения, когда величиной х можно пренебречь по сравнению с размером возмущенной области. Это значит, что можно не включать величину Хо, а вместе с ней и М, в число определяющих параметров. Величина Е должна быть сохранена, так как именно ею определяется возникающее движение для типичных взрывчатых веществ энергия, остающаяся в продуктах взрыва после их расширения, пренебрежимо мала сравнительно с энергией, переданной в окружающую среду. [c.223]

В отличие от магнитогазодинамики [Jeffrey, Taniuti, 1964] здесь сдвиговое движение ([v] фО) не дает разрешенный контактный разрыв, когда [ i] = 0. С другой стороны, когда Bl =7 =0, величина [Bj.] обращается в нуль в магнитогазодина-мике, но не в теории магнитоупругости. В последнем случае скачок величины Bj. необходим, чтобы уравновесить скачок касательных напряжений (такие напряжения, конечно, отсутствуют в жидкостях). [c.308]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...