Электромагнитные величины

В магнитной гидродинамике, при учете электромагнитных сил, к рассмотренным выше уравнениям для различных моделей жидкостей следует добавить уравнения Максвелла для электромагнитных полей в жидкости, а также дополнить начальные и граничные условия для жидкости условиями для электромагнитных величин, [c.559]

Соотношения между единицами электромагнитных величин [c.303]

Начальные и граничные условия для механических и электромагнитных величин указаны выше. [c.257]

Распределение случайных электрических и электромагнитных величин следует закону Максвелла. В перечисленных трех случаях плотность р распределения вероятностей случайных величин q определяется соответственно равенствами [c.114]

Единицы измерения электромагнитных величин ............ [c.3]

ЕДИНИЦЫ ИЗМЕРЕНИЯ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫХ ВЕЛИЧИН [c.21]

Согласно системе СИ основными единицами измерения электромагнитных величин являются метр, килограмм, секунда и ампер. Построенная на этих единицах система электромагнитных величин называется МКСА (см. табл. 1.18 на стр. 19). Систему единиц МКСА обычно применяют при написании уравнений электромагнитного поля в рационализированной форме. Рационализация уравнений электромагнитного поля имеет своей целью исключение множителя 4я из наиболее важных и часто применяемых уравнений. В системе МКСА при рационализированной форме уравнений электромагнитного поля электрическая е и магнитная Цо постоянные принимаются равными [c.21]

Определим единицы электромагнитных величин, расположив предварительно уравнения электромагнетизма Б такой последовательности, которая удовлетворяла условиям, указанным на с. И (см. табл. 5). [c.63]

В системе координат, связанной с частицей среды, движущейся со скоростью V, как известно, электромагнитные величины (В, D и т. д.) выражаются следующим образом [c.231]

Как уже отмечалось, индукционные устройства являются системами с распределенными параметрами, а как элементы схем питания — многополюсниками, в простейшем случае двухполюсниками. Считая все электромагнитные величины гармоническими, используем символический метод и под О, 1, Н и Е будем в дальнейшем понимать комплексные действующие значения, если не оговорено иное. [c.27]

Системы уравнений (4.4—4.6), описывающие цилиндрический слой в виде двухполюсника, позволяют сразу получить решения задачи при любом виде граничных условий для электромагнитных величин. Рассмотрим случай заданного сопротивления на внутренней границе и напряженностей Яв или Я, на одной из границ- [c.138]

Электромагнитные величины деформируемого тела 159 [c.159]

Электромагнитные величины деформируемого тела в приближении Галилея [c.159]

Электромагнитные величины деформируемого тела 161 [c.161]

Электромагнитные величины деформируемого тела 163 [c.163]

Электромагнитные величины деформируемого тела 165 [c.165]

Электромагнитные величины деформируемого тела 167 [c.167]

Электромагнитные величины деформируемого тела 169 [c.169]

Электромагнитные величины деформируемого тела 171 [c.171]

Нужно отметить, что все полевые величины, входящие в уравнения (4.3.6) — (4.3.18), малы (в определенном смысле), поэтому эти уравнения не работают в случае достаточно сильных электрических полей. Имея в виду это ограничение, вернемся к прежним обозначениям для электромагнитных величин В, Е, Р, В, Н, так что динамические уравнения линейной теории пьезоэлектричества примут форму [c.228]

Многие электромагнитные характерис-О единицах измерения тики являются размерными величинами, электромагнитных величин Написание конкретных формул и уравнений налагает определенные связи между единицами измерения для величин, входящих в эти формулы и уравнения. В частности, использование уравнений Максвелла в форме (1.11), [c.273]

Здесь мы не будем отвлекаться и рассматривать различные системы единиц измерения для электромагнитных величин этих систем много. Вопрос о единицах измерения в электродинамике подробно изучается в элементарном и общем курсах физики. При численном решении конкретных задач знание единиц измерения абсолютно необходимо. После фиксирования уравнений (1.11) и (1.12) и других законов дальнейшее развитие общей теории в механике сплошных сред не связано с конкретным выбором систем единиц измерения. [c.275]

Электростатическая систсма единиц система СГСЭ). При построении этой системы первой производной электрической единицей вводится единица электрического заряда с использованием закона Кулона в качестве определяюпцего уравнения. При этом абсолютная диэлектрическая проницаемость рассматривается безразмерной электрической величиной. Как следствие этого, в некоторых уравнениях, связывающих электромагнитные величины, появляется в явном виде корень квадратный из скорости света в вакууме. [c.30]

В качестве основной единицы электромагнитных величин нринята сила тока в один ампер. [c.182]

Т. о., закон сохранения Ч. является приближенным, сн])аведливым лишь с точностью до слабых взаимо-де11ствий. с этой же точностью справедлива традиционная трактовка (2) трансформационных свойств электромагнитных величин отиосительпо операции инверсии координатных осей. [c.412]

МАГНИТНАЯ ДЕФЕКТОСКОПИЯ (электромагнитная дефектоскопия) — совокупность электромагнитных методов (включая чисто электрические и магнитные) контроля качества материалов и изделий. Эти методы, подобно ультразвуковым, рентгеновским и ряду др., относятся к неновре-ждающим (при их применении в проверяемом пзделии пе создается к.-л. остаточных изменений) и классифицируются ио природе выявляемых дефектов (отклонений от установленных норм), по природе отражающих эти дефекты электромагнитных величин и по способам обнаружения или измерения изменений этих величин. Различают,след, основные методы М. д. [c.58]

Приравняем два выражения (3.3.52) и (3.3.66) для да и проинтегрируем полученное уравнение по материальной области Dt пространства Е , ограниченной регулярной поверхностью dDt все величины считаются непрерывными в этой области. В результате получаем следующее интегральное тождество для электромагнитных величин [Maugin, ollet, 1974] [c.189]

О выборе величин, входящих в эту таблицу, нужно сделат несколько замечаний. Внешняя объемная сила f (например, сила тяжести) предполагается непрерывной на поверхности ст(/), Мы предполагаем, что нет ни внутреннего спина, так что Ф в уравнении импульсов состоит только из орбитального момента импульса г X V, ни поверхностных пар, так что электрические квадрупольные моменты, эффекты электричества и ферри-магнетизма выбрасываются. Рассмотрение, например, эффектов ферромагнетизма требует другой формулировки, которая будет дана в гл. 6. Приток тепла за счет излучения, например по закону Стефана — Больцмана, может быть включен как в вектор потока тепла я, так и в вектор Пойнтинга, входящий в уравнение для да . Мы предпочитаем включить этот приток тепла за счет излучения в член р/г, исключив, тем самым, из электромагнитных членов в балансном уравнении для энергии электромагнитные величины, связанные с этим типом излучения. Поэтому электромагнитные поля не содержат высокочастотных компонент, существующих при излучении тепла. Однако некоторые авторы включают эту часть излучения в я. Наконец, надо сказать, что, за исключением обсуждавшегося слагаемого в р/г, как объемные, так и поверхностные электромагнитные источники энтропии считаются отсутствующими. [c.196]

Определения (3.5.41) не просто устанавливают функциональную зави- симость от электромагнитных величин на самом деле они являются преобра-.зованиями Лежандра. Этот факт использовался, например, в работах [Fokker, 1939 Leufold, 1969], [c.201]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...