Влияние диссоциации

При температуре на входе Г, > 3000 К основное влияние оказывают интенсивный рост газовой постоянной R и некоторый рост показателя к, которые компенсируют влияние диссоциации. Таким образом, диссоциация приводит к снижению эффектов подогрева и к некоторому росту эффектов охлаждения. Наибольшее влияние диссоциация оказывает при температуре на входе Г, = 3000 К. Погрешность от пренебрежения ею может достигать 14%. [c.211]

Если влияние диссоциации несущественно, то при дозвуковых скоростях движения газа, когда кинетическая энергия потока относительно мала, коэффициент аккомодации может быть выражен через соответствующие значения температуры [c.138]

Для динамической вязкости воспользуемся зависимостью, учитывающей влияние диссоциации [19] [c.38]

Как изменяется наклон линии Маха, вычисленный в некоторой точке потока газа, если учитывается влияние диссоциации [c.100]

Как изменяется давление за скачком уплотнения, если учитывается влияние диссоциации газа [c.105]

Как показывают исследования, учет влияния диссоциации приводит к некоторому повышению давления за скачком уплотнения по сравнению со случаем постоянных теплоемкостей. Это объясняется увеличением числа частиц в газе за счет диссоциации, возрастанием потерь кинетической энергии при их соударениях. Однако уменьшение температуры в диссоциированном газе вызывает противоположный, но меньший эффект. В результате давление возрастает, хотя и не намного. [c.125]

Определим прежде всего число М перед скачком уплотнения Mi = V /ai == = 8100/310 = 26,13. При таком большом числе М набегающего потока воздух за скачком диссоциирован и задачу о скачке необходимо решать с учетом влияния диссоциации. Воспользуемся для этого методом последовательных приближений. Задаваясь в первом приближении значением А1/ = 1, соответствующим предположению о полном торможении потока за ударной волной (V = 0), находим в первом приближении давление за ним рз = Pi (1 + М ДU) = 9,384-10 Па. [c.126]

Метол определяющей температуры можно использовать и в диссоциирующем пограничном слое около сравнительно холодной стенки, учитывая, что увеличение коэффициента теплоотдачи, обусловленное рекомбинацией около такой стенки, примерно компенсируется уменьшением температуры восстановления за счет диссоциации по сравнению с более высокой величиной Т, для недиссоциированного воздуха. Таким образом, если при определении теплового потока пренебречь влиянием диссоциации одновременно на величины и а, то этот тепловой поток д = = а(Т . — Тст) можно рассчитывать по методу определяющей температуры и при диссоциации в пограничном слое. [c.683]

Для учета основного влияния диссоциации в пограничном слое вместо температур используются энтальпии и вводятся некоторые эффективные значения локальных коэффициентов теплоотдачи а и температур адиабатной поверхнос-сти (температур восстановления Т ст )- При этом в уравнениях теплового баланса для граничных узлов сетки плотность теплового потока ( ст) определяется следующим выражением [c.267]

В отличие от а, определяемого по уравнению (15-10), влияние диссоциации на плотность теплового потока мож т быть значительно. [c.357]

Рис. 4.2. Влияние диссоциации на температуру сгорания углеводородного горючего в перекиси водорода в зависимости от концентрации перекиси —

Видно, что число Прандтля сравнительно слабо зависит от температуры, оставаясь меньше единицы. Числа S и Le в этом диапазоне температур изменяются вдвое. Это вызвано сильным влиянием диссоциации на плотность. При увеличении концентрации атомов от О до 1 плотность смеси уменьшается вдвое, теплоемкость и теплопроводность возрастают приблизительно на 25%, вязкость смеси практически остается неизменной. [c.40]

При определении термодинамических свойств перегретого водяного пара в области весьма высоких давлений и температур до р = 1000 кг см а t = 1000° С предположено, что установленные опытом законы в пределах исследуемых давлений до р = = 500 am п t = 600° С распространяются и на области более высоких температур, до таких значений температуры, при которых состояние пара претерпевает или фазовые изменения или имеет место влияние диссоциации водяного пара на кислород и водород. Нижней границей значений температур, при которых в области весьма высоких давлений заметно влияние фазовых изменений, принята температура t = 550° С. Верхней границей значений температур, за которой заметно влияние диссоциации при малых и средних давлениях пара, принята температура t = 1000° С. [c.34]

М — молекулярный вес растворенных солей. Уравнение (459) не учитывает влияния диссоциации молекул растворенных солей в морской воде и рассоле, которые, как уже указывалось, являются электролитом. Происходящая в этом электролите диссоциация молекул солей способствует увеличению разности Д кнп- В этом случае разность температур кипения рассола в корпусе испарителя н насыщения, соответствующего давлению вторичного пара, составляет [c.358]

Характеристики, использованные в настоящем анализе, не включают влияния диссоциации и химических реакций, поскольку значительно легче обобщить результаты в условиях протекания химических реакций в то время, когда используются свойства переноса, исключающие эти эффекты. Об этом будет сказано подробнее в разделе Инженерные формулы . [c.73]

ВЛИЯНИЕ ДИССОЦИАЦИИ НА ЗАКОНЫ ТРЕНИЯ И ТЕПЛООБМЕНА В ТУРБУЛЕНТНОМ ПОГРАНИЧНОМ СЛОЕ ГАЗА [c.123]

Кривые ликвидуса по обе стороны от АВ постепенно приближаются к предполагаемому неразложившемуся соединению, и влияние диссоциации проявляется в закруглении ликвидуса при составе АВ. Практически кривые ликвидуса различных соединений всегда закруглены в точке максимума, хотя нет теоретических соображений, объясняющих, почему степень закругления не должна быть исчезающе мала в случае, если соединение достаточно стабильно. [c.19]

При коэффициенте расхода окислителя больше или равном единице и при таких температурах процесса, когда влиянием диссоциации можно пренебречь, достаточно использовать уравнения материальных балансов. Интегрально реакция горения некоторой условной молекулы углеводородного топлива H S NpO с минимально необходимым количеством окислителя имеет вид [c.295]

М. Максимальное влияние диссоциации газа на предельные законы лежит в пределах 25%. Для случая Рг = Рг 1 можно воспользоваться известной аналогией 4 = [c.65]

Рис. 4-7. Влияние диссоциации газа на относительный закон трения в турбулентном пограничном слое.

Из сопоставления формул (4-4-17) и (4-4-18) следует, что влияние диссоциации газа на пр дельный профиль скоростей несущественно (рис. 4-8). [c.67]

Рис. 5-10. Влияние диссоциации газа на критический параметр вдува.

Интересно проанализировать влияние диссоциации газа на интегральные характеристики пограничного слоя. [c.168]

Рис. 7-31. Влияние диссоциации воздуха на форм-параметр Я.

Влияние диссоциации газа ( замороженный пограничный слой) [c.304]

Влияние диссоциации продуктов сгорания на температуру сгорания. Влияние рк на температуру горения. [c.176]

При взаимодействии тел с потоками газа высокой температуры (Т > 3000° К) необходимо учитывать влияние диссоциации на теплоотдачу. Такие условия могут возникать, например, в камерах сгорания и соплах ракетных двигателей или при полете тел с очень большими скоростями. [c.263]

На величину максимального давления цикла оказывает некоторое влияние диссоциация продуктов сгорания (СО2 и Н2О), которые распадаются на элементы или соединения, способные снова сгорать. Однако их сгорание будет происходить на линии расширения. В связи с тем что явление диссоциации сопровождается поглощением тепла, максимальные значения давления цикла несколько снижаются. Количество диссоциирующих продуктов возрастает с увеличением температуры и несколько снижается при повышении давления. [c.267]

Из табл. 6 видно, что при обычных условиях горения топлива в печах, т. е. при температуре 1000—1500° С, диссоциация СО2 будет невелика. Степень разложения водяного пара еще меньше. Поэтому в расчетах горения влияние диссоциации не учитывается. [c.111]

При температурах до 1 500—1 600° С влияние диссоциации относительно мало. Диссоциация может иметь существенное значение в печах с очень высокой температурой, например в мартеновских (1 800—1 900° С), а также в случаях обогащения воздуха кислородом. [c.312]

В настоящей главе мы детально рассмотрим диссоциирующий ламинарный пограничный слой, включив в исследование влияние формы тела и градиента давления. Мы начнем изложение с того, что выведем уравнения диссоциированного пограничного слоя. Наряду с упрощенными решениями полученных уравнений, там где это возможно, мы будем приводить результаты наиболее точных расчетов. В нашем изложении мы отдельно рассмотрим влияние диссоциации на теплопередачу из диссоциированного пограничного слоя к охлажденной стенке и постараемся дать объяснение этому влиянию и оценить его. [c.97]

Эффект диссоциации. Влияние химических реакций на теплопроводность. Попытаемся теперь определить, каково будет влияние диссоциации газа в пограничном слое на тепловой поток к поверхности тела. Уравнение энергии (4.14) для плоской пластины при отсутствии диссоциации газа принимает следующий вид [c.104]

Если таким образом ввести химическую проводимость, тогда из уравнения энергии могут быть исключены члены, связанные с переносом энергии за счет диффузии. Однако при изложении материала настоящего пункта мы не будем пользоваться понятием химической проводимости, во-первых, потому, что для этого необходимо, чтобы поток находился в состоянии химического равновесия, и, во-вторых, потому, что это не уменьшит сложности расчета, поскольку зависит от концентрации и температуры в каждой точке потока. Этим понятием мы сможем воспользоваться, однако, для выяснения влияния диссоциации. [c.107]

Известно, что при диссоциации число частиц газа в единице объе.ма возрастает. Это приводит к увеличению скорости распространения слабых возмущений, т. е. возрастанию скорости звука а по сравнению со случаем постоянных теплоемкостей. Поэтому при учете влияния диссоциации из-за уменьшения числа М = Via увеличивается угол наклона линии Маха. [c.107]

Тело, имеющее форму острого конуса с гюлууглом при вершине 30°, движется в атмосфере Земли на высоте 3000 м под нулевым углом атаки. Скорость полета 2200 м/с Вычислить местное значение коэффициента теплоотдачи на расстоянии 1 м от вершины конуса, измеренном вдоль образующей. Режим течения в пограничном слое турбулентный. Температура поверхности тела ter 200° С Лст=3,93х X 10-2 Вт/(м-К) Рг = 0,68 = 26- Ю- Па-с. Коэффициент восстановления температуры принять равным 0,89 Влиянием диссоциации пренебречь. [c.257]

При расчете теплоотдачи учесть влияние на теплообмен продольного градиента давления, числа М , изменения температуры вдоль поверхности профиля, изменения физических свойств воздуха с температурой, а также основное влияние диссоциации. Считать, чтои изменяются с высотой в соответствии с таблицами международной стандартной атмосферы [171. [c.264]

Рис, 5. Влияние диссоциации газа на коффициент трения на пластине. [c.124]

Влияние диссоциации на теплоотдачу можно выяснить, проведя анализ выражения для теплового потока (Х1-161) в пограничном слое идеально диссоциирующего газа. Анализируя уравнение диффузии (XI-143), найдем [c.274]

Первый член уравнения (Х1-168) учитывает влияние диссоциации на теплоотдачу как при условии Ье = 1, так и при Ье 1. Отметим, что диссоциирующему воздуху соответствует число Льюиса, равное 1,4. [c.276]

Влияние диссоциации. Влияние диссоциации на теплоотдачу продольно обтекаемой пластины было подробно рассмотрено в предыдущем параграфе ( 7). Здесь будут приведены конечные результаты численного решения системы дифференциальных уравнений в частных производных ХМЗО, Х1-131, Х1-132, ХМЗЗ, ХМ34, XI- [c.278]

Однако диссоциация молекул газа происходит с затратой энергии, что приводит к кажущемуся увеличению теплоемкости. При некоторой температуре начинается ионизация молекул и атомов газа. Это процесс также требует затраты энергии, что снова можно представить кажущимся повышением теплоемкости. В результате теплоемкость оказывается значительно большей, чем это следует из классической ории, не учитывающей влияния диссоциации и ионизации. Ш ому зависимость теплоемкости от температуры представляется и ]ой, имеющей несколько относительных максимумов и. миним1 -,10в. Эта кривая, полученная по данным [Л. 5-1, 5-2], изображена на рис. 5-2. Первый максимум на ней соответ-,. ствует приблизительно наибольшей скорости диссоциации кислорода, второй — наибольшей скорости диссоциации азота и третий — наибольшей скорости ионизации воздуха. [c.128]

Основным объяснением сдвига максимума мощности в реальном двигателе в сторону богатых смесей служит указанное в 1924 г. Н. Тизаром и Д. Пайем [62] влияние диссоциации. Однако это объяснение нельзя признать достаточным, так как расчеты не показывают количественного соответствия для обычных поршневых двигателей. Среди факторов, определяющих сдвиг максимума среднего давления, кроме диссоциации называют также увеличение скорости сгорания при некотором обогащении смеси. Однако такое объяснение также неполно, так как это увеличение невелико и влияние продолжительности сгорания, как было показано, сказывается лишь при фвид > 45° п. к. в. [c.116]

При измерении методом обращения спектральных линий температур неоднородного пламени полученная оптическая температура оценивается, как и при измерении методом лучеиспускания и поглощения. При этом следует также учесть влияние диссоциации вводимой в пламя соли. Если соль слабо диссоциирует, то излучение и поглощение сосредоточены в наиболее горячих зонах. Если же соль сильно диссоциирует, то менее горячие участки пламени также участвуют в излучении и поглощении. Все сказанное относится также к равновесию диссоциации образующихся в пламени окислов и других соединений вводимого щелочного металла. Например, натрий образует в пламени молекулы NaOH, которые интенсивно диссоциируют при температурах около 1200° в участках пламени с более низкой температурой излучение натрия ослаблено. Отсюда видно, что температуры обращения неоднородного пламени могут получаться несколько различными в зависиМ Ости от применяемого метода окрашивания пламени. [c.370]

При достаточно высоких температурах в двух- и многоатомных газах 1Воз.Н икает термическая диссоциация. В связи с этим интересно исследовать влияние диссоциации на процессы течения и теплообмена. В дальнейшем для простоты будем предполагать, что скорость диссоциации намного превышает скорости конвективного и диффузионного переносов вещества. В этом случае в каждой точке потока имеет место химическое равновесие и состав смеси зависит лишь от давления и температуры в данной точке. Хорошо известно, что если диссоциация носит равновесный характер, то процессы течения и теплообмена описываются уравнениями неразрывности, движения и энергии, которые имеют ТОТ же вид, что и в случае однородного газа . Влияние же диссоциации проявляется лишь через физические свойства, входящие в эти уравнения. В качестве таких физических свойств принимаются некоторые эффективные значения плотности, энтальпии, теплоемкости, теплопроводности и вязкости, рассчитанные с учетом реакции диссоциации. Граничные условия при гомогенной равновес юй диссоциации такие же, как и в случае теплообмена и движения однородного газа, если только поток не взаимодействует с материалом стенки, что в дальнейшем и предполагается. [c.189]

Теоретическая температура горения отличается от калориметрической тем, что при ее определении следует учитывать влияние эндотермических реакций диссоциации трехатомпых газов (СО2 и Н О) в продуктах горения. Это наблюдается при высоких температурах. Как уже отмечалось, при обычно достигаемых в печах температурах степень диссоциации СО2 и Н2О очень невелика. Потому и снижение температуры незначительно. Ввиду этого при расчетах горения влияние диссоциации этих газов обычно не учитывают и определяют теоретическую температуру горения, которая совпадает в таких случаях с калориметрической температурой горения. [c.121]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...