Волна боковая обратная

Вдоль заданного направления амплитуда волны убывает обратно пропорционально квадрату расстояния г. Мы видим также, чтб эта волна исчезает в предельном случае > - 0. При 0->0о выражение (73,17) становится неприменимым в действительности з этой области амплитуда боковой волны убывает с расстоянием как / -5/-. [c.393]

В практике ультразвукового контроля давно замечено явление ослабления донного сигнала, когда преобразователь находится над трещиной, ориентированной вдоль направления распространения волны (рис. 1.34). Ослабление донного сигнала связано с образованием дифрагированных головных и боковых волн, свойства которых изложены выше. При распространении продольной волны вдоль трещины часть ее энергии в результате взаимодействия с краями трещины переходит в две головные L-волны, в свою очередь излучающие две боковые поперечные Т-волны, отходящие под третьим критическим углом, который для стали равен 33,5° к нормали трещины. При обратном ходе продольной волны вновь излучаются головные и боковые волны, которые могут быть приняты приемным преобразователем /, но уже под углом 90° — 33.,5° — 56,5° к нормали поверхности. Механизм образования дифракционных волн аналогичен схеме, приведенной на рис. 1.30, когда прямой преобразователь / излучает волны с торца образца вдоль свободной границы. [c.50]

Характерным для рис. 102, а, б является наличие зон резкого изменения силы отдельных мод в зависимости от частоты. Как иТв случае возбуждения с торца, зона Q й 2 является зоной сильной нерегулярности поведения мод. Однако процентное содержание энергии в одноименных модах здесь и для торцевого возбуждения волновода (см. рис. 99) существенно различное. В частности, для возбуждения в этом диапазоне обратной волны рассматриваемый случай нагружения боковых поверхностей представляется гораздо более эффективным. [c.263]

При распространении продольной волны вдоль трещины (рис. 2.9) часть энергии продольной волны в результате взаимодействия с берегами трещины переходит в две головные волны, которые в свою очередь излучают по обе стороны от трещины боковые волны под углом (для стали 33,5° к нормали трещины). При обратном ходе продольной волны вновь излучаются дифракционные волны, которые могут быть приняты приемным преобразователем /, но уже под углом а=90°—33,5°=56,5° к нормали поверхности. Поскольку головные волны не реагируют на валики усиления шва и другие неровности, то благодаря этому их успешно применяют при контроле подповерхностных дефектов, расположенных на глубине (3. ..4)Х. [c.31]

При измерениях коэффициента поглощения поперечных волн ) (см. рис. 289) дополнительно к потерям на отражение необходимо учитывать потерн энергии при трансформации ) из продольных волн в поперечные и обратно (при отражениях) и то обстоятельство, что часть пути в образце волны распространяются как продольные. Описанная методика измерения коэффициента поглощения в твердых телах позволяет учесть потери при многократных отражениях ультразвуковых импульсов в образце и тем самым значительно повысить точность измерений. Разумеется, что при этом не исключаются всевозможные погрешности, которые могут быть внесены, например, недостаточно точной юстировкой образца, неточностью определения амплитуд импульсов и т. д. Существенную роль играют дифракционные эффекты и влияние боковых стенок образца, в особенности когда исследуемые образцы имеют малое затухание. [c.475]

Константу можно определить, положив k = 0 (при этом = и потребовав, чтобы время пробега волной расстояния туда и обратно (от одной боковой полосы до другой и обратно) равнялось 2Ь/с. Таким образом, мы получим дисперсионное соотношение (26). Более высокие юды (т = 2, 3,. ..) мы получим, полагая граничную частоту гармоникой самой низкой граничной частоты гп = [c.308]

При ка >1 и f /z > 1 из последних выражений следует, что и а э много больше геометрических размеров тела. Заметим, что это имеет место лишь для весьма узкой области углов вблизи 0=0. При определении этой области следует учесть, что ширина максимума диаграммы 0 в) определяется через удвоенную высоту цилиндра в виде sin Д0 = = Л/(2/г). В остальной области углов боковая поверхность цилиндра почти не вносит вклада в звуковое давление в волне, отраженной в обратном направлении. Кроме того, даже для узкой области углов 0, близких к нулю, столь большие значения величин oi и йГд могут наблюдаться лишь при достаточно гладкой поверхности, на которой отсутствуют неровности высотой, сравнимой с длиной волны. [c.201]

Ромбическая антенна подвешивается горизонтально на четырех опорах. Поскольку провода антенны расположены по сторонам ромба, расстояние между ними меняется и соответственно меняется волновое сопротивление. Изменение волнового сопротивления вызывает появление обратной волны, наличие которой приводит к увеличению излучения в обратном направлении и зависимости входного сопротивления от длины волны. Для уменьшения этого эффекта боковые стороны ромба обычно выполняют из двух [c.277]

При поперечных колебаниях (фиг. 10.36) наблюдается обратное явление. Заметны радиальные волны, отражающиеся от боковых стенок камеры (тангенциальный вид колебаний) в этом слу- [c.670]

Как показывают экспериментальные данные, при ЬСЯ сигнал от плоскодонного отверстия изменяется по закону Лд=зхЬ /Я. Это объясняется тем, что дифракционная теория учитывает вклад обратной стороны диска, с которой взаимодействуют обогнувшие диск волны. У плоскодонного отверстия обратной стороны нет, а боковые стенки практически не дают вклада в отраженный сигнал. [c.109]

Сделаем одно замечание о быстром убывании обратного рассеяния в области высоких частот, показанном на рис. 2.6. Мы рассматриваем полностью некогерентный ансамбль неоднородностей, в котором все параметры описываются непрерывной функцией распределения ( непрерывная модель). В этом случае единственным параметром неоднородности среды является радиус корреляции г . При высоких частотах, когда длина волны X значительно меньше, чем г с, мы попадаем в область применимости геометрической акустики, в которой боковое рассеяние пренебрежимо мало и отлично от нуля только рассеяние вперед, что и объясняет полученную нами зависимость Дсо). Часто рассматривается ансамбль неоднородностей, когерентный по их размерам (например, сферические включения одинакового [c.115]

Было изучено несколько заготовок для штампов в виде кубов со стороной 600—1150 мм. Травление обнаружило волосовины, выходящие на поверхность, а ультразвуковой дефектоскоп показал, что много трещин имеется и внутри заготовок только в одной заготовке трещины практически отсутствовали. Сильный эхо-сигнал получался в том случае, когда щупы устанавливались непосредственно над центральным отверстием штампа, имевшим диаметр в несколько дюймов, но в тех случаях, когда нижняя поверхность была значительно наклонена по отношению к верхней поверхности, донный сигнал был слабым и на значительной части площади вообще не обнаруживался. Однако вблизи кромок боковые грани отражали волны обратно к приемнику, и благодаря этому снова наблюдалось появление донного сигнала. Основной целью получения донного сигнала является проверка достаточности глубины проникновения и чувствительности прибора. Когда эти данные известны, отсутствие донного сигнала, вызванное особенностями геометрической формы, не мешает проведению нормального испытания материала. [c.278]

Амплитуда боковой волны пропорциональна высоте трещины. На рис. 1.35, а показаны зависимости амплитуды принятого донного сигнала — кривая 1, сигналов боковых волн, принятых на прямом ходе луча — кривая 2 (приемник //) и на обратном ходе луча — кривая 3 (приемник /). Для сравнения приведена кривая 4 сигнала, дифрагированного на краю трещины, расположенной посредине образца, по первому типу дифракции. Зависимости получены для образца из стали марки 45, размерами 200 X X 80x120 мм, / = 2,5 МГц. [c.50]

Модуляционная неустойчивость в области отрицательной дисперсии во.поконных световодов наблюда.пась в эксперименте [22]. когда 100-пикосекундные (FWHM) импульсы Nd YAG-лазера (длины волны генерации 1,319 мкм) проходили через световод длиной I км с дисперсией Р2 — 3 пс /км. На рис. 5.2 изображены автокорреляционная функция (АКФ) и спектр излучения на выходе из световода при пиковой мощности излучения Рр = 7,1 Вт. Расположение боковых спектральных компонент находится в согласии с предсказанным уравнением (5.1.10). Расстояние между максимумами в АКФ обратно пропорционально в соответствии с теорией. Боковые спектральные компоненты второго порядка, которые видны на рис. 5.2, также [c.108]

Генератор с двумя областями взаимодействия. К генераторам с незамкнутым резонатором относится, ФРК-лазер с двумя областями взаимодействия [32,33] (в зарубежной литературе схема получила название at onjugator по первому обращенному изображению) (рис. 4.13). Единственный пучок света, падающий на кристалл с отполированными боковыми гранями, порождает внутри петлю обратной связи с двумя распространяющимися навстречу друг другу взаимно сопряженными волнами Волна 7, выходящая из первой области взаимодействия в направлении ребра образца, возвращается в качестве волны 2 во вторую область взаимодействия. В свою очередь, из второй области выходит встречная по отношению к 2 волна 1, которая возвращается в первую область взаимодействия как волна 2. [c.140]

В этом разделе мы рассмотрим обратную связь для излучения в пассивном оптическом резонаторе. Такой резонатор обычно является открытым, т. е. в соответствии с рис. 2.1 у него нет боковых стенок, а имеются только два расположенных друг против друга зеркала. Приближенно, однако, открытый резонатор, образованный двумя плоскими зеркалами, можно заменить при расмотрении закрытым, имеющим форму прямоугольного параллелепипеда с идеально отражающими стенками. Будем считать ось г направленной по его длине (полная длина равна L), а оси X и у направим по сторонам квадратного поперечного сечения (длина стороны 2а). Волновые поля в таком резонаторе вблизи его оси лишь мало отличаются от соответствующих полей открытого реального лазерного резонатора. Как известно, для идеального полого резонатора решение волнового уравнения с учетом граничных условий имеет вид стоячих волн. На- [c.55]

ВО внутреннюю полость канала штуцера I, преодолевает сопротивление пружины 2 и перемещает золотник 3 в крайнее положение. Между золотником 3 и седлом клапана образуется кольцевой зазор, по которому кислород поступает через боковые отверстия в золотнике к медной рассекательной шайбе 4 и переходит во вторую половину клапана. Проходя через теплопоглотительную сетку 5, кислород отдает ей тепло и поступает по ниппелю 6 в корпус резака. Если произошел обратный удар, то взрывная волна из резака попадает в корпус клапана, рассекается [c.216]

Головная волна, как и вытекающая, поро-вдает боковые поперечные волны под третьим критическим углом к границе раздела. Одновременно с возбуждением продольно-поверх-ностной волны образуется и обратная продольно-поверхностная волна - распространение упругого возмущения в сторону, противоположную прямому излучению. Ее амплитуда в 100 раз меньше амплитуды прямой волны. [c.285]

Поэтому, если //-я кодшонента к увеличилась от нуля до какого-то конечного значения, то это должно привести к уменьшению г-й компоненты вектора к. При дальнейшем уменьшении Ь компонента по у будет возрастать, а по г уменьшаться дальше. Для любого фиксированного Ь волновая функция может быть представлена суперпозицией плоских волн, бегущих крест-накрест вдоль волновода и накладывающихся друг на друга так, чтобы удовлетворить граничному условию на боковых пластинах. (Мы можем сказать, что токи, генерированные в боковой пластине приходящей волной, создают зеркально отраженную волну, бегущую в обратном направлении оси у.) При Ь, достаточно малом, г-я компонента к станет равной нулю и волны не будут распространяться вдоль волновода, а будут лишь отражаться туда и обратно между боковыми пластинами. Периодом Т р (соответствующим граничной частоте) будет время, необходимое плоской волне в вакууме, чтобы пройти расстояние от одной боковой полосы до другой и обратно [c.306]

Эти боковые полосы света были разрешены с помощью дифракционного спектрографа для озт/2я = 15 Ггц. Каминов [11, 12] и многие другие исследователи создали практические модуляторы света, работающие в диапазоне СВЧ. Можно осуществить много вариантов устройств, предназначенных для согласования фазовых скоростей световых волн и сверхвысокочастотных радиоволн, распространяющихся в волноводе. Для исследования процессов в таких системах теорию взаимодействия волн следует распространить на другие типы волн, отличающихся от плоских. Обратный процесс, когда в результате смешения двух световых волн возникает волна нелинейной поляризации с частотой, лежащей в диапазоне СВЧ, экспериментально наблюдался Нибуром [13]. Две аксиальные моды рубинового лазера, отличающиеся по частоте на 2,964 Ггц, были смешаны в кристалле кварца, который одновременно являлся частью резонатора лазера и частью СВЧ резонатора. [c.201]

Точка ветвления q = п в интегральном представлении отраженного поля Pf, как мы видели в п. 13.2, дает дифракционную компоненту отраженного поля - боковую волну. Также nq = - п является точкой ветвления коэффициента отражения. Ее вклад в р содержит боковую волну, след которой на границе раздела распространяется в отрицательном направлении оси Ох. Амплитуда этой волны пропорциональна Ф(-п) и, aie-довательно, весьма мала для осгронаправленных пучков. Однако рассматриваемая обратная боковая волна существенна в тех областях пространства, где она отделяется от зеркально отраженной компоненты Рг- [c.297]

Аналогично рассматриваются все другие случаи. Оказьшается, что прямая боковая волна наблюдается в области во > = ( 1 + 5)/2, а обратная - при Во <ч>г - (в( - 5)/2. Значения боковые волны в области боковых волн нет. Отметим, что в случае 0, >5 обратная волна отлична от нуля при д = О, т.е. в слоистой феде имеет место обратное (>ассеяние звука. [c.319]

Местоположение границ областей наблюдения прямой и обратной боковой волн можно легко получить из наглядных физических соображений. Как мы видели в п. 14.3, на границе области наблюдения пересекаются фронты боковой волны и зеркально отраженной компоненты поля. Приравнивая фазы ЛЛ1С05(во 5) и Л/ 1С05(во - в]), для границы области наблюдения прямой боковой волны находим во = О1 + 5)/2, для обратной волны - во = (в1 - 8)12. Тот же результат был получен выше при асимптотическом анализе интегрального представления поля. Теперь мы видим, что он справедлив для любых остронаправленных пучков. Отметим, что во всей области наблюдения обратной боковой волны ее фаза больше, чем фаза р . Для прямой волны это справедливо при 01 <8 при в, > 5 фаза (и, следовательно, время распространения) боковой волны меньше, чем у р, фазы р/ и р равны во всех точках, когда в( = о, т.е. пучок падает под критическим углом полного отражения. [c.320]

В этом случае проведенный в 28 анализ является полным и боковая волна будет отсутствовать. Ивое по.южение мы будем иметь в обратном случае, когда угол , больше угла полного внутреннего отражения, т. е. когда [c.177]

Поскольку спектральная ширина лазерного источника является лимити-руюш ей характеристикой для высокоскоростных протяженных одномодовых оптических линий, то в последнее время много усилий бьшо направлено на создание монохромных лазерных диодов, пригодных для таких систем. Такого рода устройства имеют усовершенствованную структуру, усиливающую излучение на центральной длине волны и подавляющую излучение на боковых длинах волн. Можно привести два примера подобных устройств лазеры с распределенной положительной обрстной связью и лазфы с пространственно синхронизированной генерацией (С ). В лазере с распределенной положительной обратной связью используется встроенная дифракционная решетка, позволяющая усиливать фотоны (испытывающие полное отражение на обоих зеркалах резонатора) только на резонансной длине волны. Таким образом, вынужденное излучение становится монохромным. В лазере используется лазерный диод, кристалл которого разделен на две секции малым зазором. Каждая секция работает независимо, при этом излучения от каждой секции интерферируют между собой, что приводит к подавлению одних длин волн и к усилению сигнала на других длинах волн. [c.109]

В области высоких частот характеристика направленности приобретает вид кардиоиды с дополнительными боковыми лепестками, образующимися из-за взаимной интерференции между волнами, излучаемыми с большими фазовыми сдвигами разными точками поверхности диффузора. Для снижения интерференционных явлений и повышения эффективности использования энергии, излучаемой оборотной стороной диффузора, особенно в области нижних частот, иногда используют акустическое оформление в виде фазоинвертора — закрытого ящика с дополнительным отверстием на лицевой панели к нему примыкает выходня часть акустического лабиринта, например трубы, как на рис. 3.23. Энергия звуковых колебаний, концентрирующаяся во внутреннем объеме ящика, через акустический лабиринт передается в сторону прямого излучения, и при надлежащей его длине фаза звуковых колебаний изменяется на обратную. Таким образом достигается возможность синфазного сложения прямого и обратного излучений между собой. [c.99]

Полученный р гзультат можно формулировать таким образом осевое акустическое хавление в поле поршневого диска пропорционально — на значительном расстоянии Гр — колебательному ускорению диска и обратно пропорционально расстоянию от него эта последняя связь давления с расстоянием свойственна, как известно, сферической волне. Так как функция G является добавочным множителем к величине бокового давления относительно давления осевого, то G х актеризует направленность излучения диска. Xoi зависимости функции и от ка sin ф, т. е. от направления, если ка = onst представлена на рис. 2.12. Из кривой видно, что G принимает нулевые значения при некоторых направлениях. Угол 1, при котором наступает первы нуль, точнее, коническая огибающая первого пучка излучения определяется при нормальных атмосферных условиях выражением . [c.72]

Для устранения обратной реакции на кварц, стоячих волн, устанавливающихся между диском и излучателем, можно использовать весы, предложенные Баумгардтом 11891, в которых пластинка заменена тупоугольным слюдяным конусом, заполненным воздухом. Звуковые волны падают на вершину конуса и отражаются в стороны, Если боковые стенки сосуда покрыть звукопоглощающим материалом (асбестом, ватой, стеклянным волокном и т, п.), то устраняется какое бы то ни было возникновение стоячих волн. При падении звуковых волн под углом а па отношению к поверхности конуса давление излучения, приходящееся на единицу поверхности,, составляет [c.140]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...