Эллипсоид волновых нормалей

Эллипсоид волновых нормалей (оптическая индикатриса). Ввс- [c.254]

Уравнения (10.23) и (10.24) описывают оптическую индикатрису — эллипсоид волновых нормалей, полуоси которого равны квадратному корню из главных диэлектрических проницаемостей и совпадают по направлению с главными диэлектрическими осями. [c.254]

Анизотропные кристаллы, кроме поверхностей волновых нормалей и поверхностей волновых векторов (поверхностей индексов), можно характеризовать также эллипсоидом волновых нормалей (эллипсоидом показателей, оптической индикатрисой) [8, 10]. Уравнение, описывающее эллипсоид [c.151]

Различие между поверхностью волновых нормалей, поверхностью волновых векторов и эллипсоидом волновых нормалей легко понять, рассмотрев отрезки, отсекаемые этими поверхностями на осях координат. На оси х, например, будет отложено 11щ и 1/ Пу - при Построении поверхности нормалей, и Пу- при построении поверхности волновых векторов и - при построении эллипсоида индексов. [c.151]

В анизотропных материалах наличие напряжений приводит к небольшому повороту осей эллипсоидов волновых нормалей и изменению соотношений между величинами его осей. [c.33]

Это уравнение описывает эллипсоид, полуоси которого равны квадратному корню из главных диэлектрических проницаемостей и совпадают по направлению с главными диэлектрическими осями. Мы назовем такой эллипсоид эллипсоидом волновых нормалей, употребив это название вместо широко используемого, но довольно неопределенного термина оптическая индикатриса (он известен также как эллипсоид индексов). [c.621]

Направления колебаний нетрудно найти обычным способом с помощью эллипсоида волновых нормалей, у которого в данном случае две равные главные оси. Плоскость, в которой лежит волновая нормаль 5 и оптическая ось Ог, называется главной плоскостью (иа рис. 14.7 она заштрихована). Эллипсоид [c.628]

Если мы свяжем оси координат с главными диэлектрическими осями ненапряженного материала, то эллипсоид волновых нормалей будег определяться уравнением [c.648]

Таким образом, в данном случае главные оси тензора напряжений и эллипсоида волновых нормалей совпадают, как и следовало ожидать из соображений симметрии. [c.649]

Пространственное распределение показателя преломления анизотропной среды можно представить с помощью эллипсоида волновых нормалей, полуоси которого равны главным значениям показателя преломления (рис. 12.6). [c.199]

Рис. 12.6. Эллипсоид волновых нормалей

В К. широкое применение для интерпретации онтич. свойств кристаллов находит метод оптич. поверхностей (волновых и лучевых). В соответствии с ур-пием (1) свойства кристалла могут быть геометрически описаны его оптич. индикатрисой — эллипсоидом с полуосями (т. н. поверхностью волновых нормалей, абс. значения радиусов-векторов к-рой по заданному направлению N равны значениям показателей преломления волн, идущих по этому направлению). Оси симметрии этого эллипсоида определяют три взаимно перпендикулярных главных направления в кристалле, а значение его полуосей — главные значения тензора диэлектрич, проницаемости. Сечение индикатрисы плоскостью, проходящей через её центр и перпендикулярной заданному направлению N, является в общем случае эллипсом. Длины гл. полуосей этого эллипса равны показателям преломления, а их направления совпадают с направлением колебаний (вектора 7> в волне). Во всех точках кристалла оптич. индикатрисы имеют одинаковую ориентацию и одинаковые размеры полуосей, зависящие от симметрии кристалла. [c.511]

Анализ распространенйя волн проводится аналогично анализу хода лучей, надо лишь вместо эллипсоида лучевых скоростей пользоваться эллипсоидом волновых нормалей. Направление распространения волны задается вектором п. Находится сечение эллипсоида (41.15) плоскостью, перпендикулярной п и проходящей через центр эллипсоида. Колебания вектора О возможны лищь в направлениях, параллельных главным осям эллипса в сечении эллипсоида. Фазовые скорости волн обратно пропорциональны длинам соответствующих главных осей эллипса. Однако для анализа распространения света в анизотропных средах удобнее- пользоваться понятием лучевой поверхности, а не поверхности волнового фронта. [c.270]

В том, что все кристаллы делятся по своим оптическим свойствам на эти три типа, легко >бедиться, рассматривая один из соогветствуюш их эллипсоидов. например эллипсоид волновых нормалей. Очевидно, такой эллипсоид не должен изменяться при операциях симметрии, не меняюш,их структуру кри- [c.626]

Это соотноптение понадобится нам в дальнейшем. Мы видим, что обе фазовые скорости вещественны для любого направления волновой нормали. Такое же заключение вытекает, разумеется, из геометрического построения для фазовых скоростей с привлечением эллипсоида волновых нормалей. [c.630]

Влияние напряжения на оптические свойства можно также выразить через деформацию лучевого эллипсоида, и тогда получатся еще две системы линейных уравнений с 36 коэффициентами. Эти коэффициенты связаны с коэф4 и-циеятами эллипсоида волновых нормалей, так как наиравленин главных осей обоих эллипсоидов всегда совпадают, а величины полуосей одного являюгся обратными величинами полуосей другого. [c.649]

Сначала мы ограничимся обсуждением наиболее часто встречающегося случая двойного лучепреломления в одноосных кристаллах. В этом случае оптическая индикатриса является эллипсоидом вращения. Для волны, поляризация которой перпендикулярна оптической оси, показатель преломления не зависит от направления распространения. Такая волна называется обыкновенной. Для волны, поляризованной в плоскости оптической оси, показатель преломления изменяется по закону эллипса от значения По (показатель преломления для обыкновенной волиы), когда волновая нормаль параллельна оптической оси, до значения Пе (показатель преломления для необыкновенной волны), когда волновая нормаль перпендикулярна оптической оси. Такая волна- называется необыкновенной. Аналогично два световых пучка с соответствующими поляризациями, распространяющиеся в кристалле, называются о-луч и е-луч. Если волновая нормаль направлена под углом 0 к оптической оси, величина показателя преломления для необыкновенной волны дается выражением [c.30]

Если воспользоваться эллипсоидом нормалей, то обе фазовые скорости Ур и оба направления колебаний О, соответствующие данному направлению волновой нормали 8, можно найти следуюи1и 1 образом. Через начало координат проведем плоскость, перпендикулярную к з. Сечение эллипсоида нормалей такой плоскостью представляет собой эллипс,, направление главных осей которого указывает направление колебаний вектора В, а длины полуосей обратно пропорциональны соответствующим фазовым скоростям (рис. 14.2). [c.622]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...