Зона тени

Явление, аналогичное 3. м., наблюдается также при распространении звука в море, где 3. м. обычно наз. зонами тени см. Гидроакустика). [c.88]

Общее качественное представление об аэродинамически искаженных полях ветрового потока при обтекании одиночного прямоугольного здания дает рис. 13.5. Область аэродинамического искажения имеет три зоны зону смещения, зону следа и зону тени (зону завихрения). Образование первой из этих зон связано [c.256]

Таким образом, для того чтобы более точно передать на изображении внешнюю форму объекта, особенно имеющего цилиндрическую, сферическую или иную более сложную форму, недостаточно лишь построить контуры падающих и собственных теней, необходимо передать также и градации освещенности не только внутри зоны тени, но и на освещенных частях объекта. [c.248]

Рис. 256. Обнаружение дефекта в образце металла методом просвечивания ультразвуком, а — ультразвук принимается приёмником (тени нет) —раковина в образце препятствует прохождению ультразвука к приёмнику (приёмник в зоне тени).

На рис. 4.16 показано распределение модуля напряженности электрического поля вдоль образующей цилиндра и за его пределами (г СО) при различной степени поверхностного эффекта (т < 22). Радиус цилиндра 5 см, удельное сопротивление 10 Ом-см. При /п С 3 краевой эффект выражен слабо Еек/Е с = = /к/./с = kJ = 1,25). С увеличением напряженность в зоне торца и особенно за его пределами возрастает, причем при г —сж напряженность стремится к напряженности исходного поля, а EJE т 2. Ширина зоны тени , на которую распространяется возмущение поля от цилиндра, составляет примерно 1,5 а ширина зоны краевого эффекта в самом цилиндре не превышает 0,5 и уменьшается при росте частоты. [c.164]

На рис. 5.1 показаны пути р-волн и указано время их распространения в недрах Земли от эпицентра Э до установленного на поверхности приемника. Прерывистые линии (изохроны) указывают время прихода р-волн в различные точки земной поверхности. Из-за искривления лучей волны не попадают в обширную зону тени. [c.93]

Зоной тени, т. е. областью, куда не проникают лучи, является область г <.а. При г С. а дебаевская асимптотика функции Бесселя дает [c.46]

Аналогичная формула имеет место и в общем случае (см. 5), где в отличие от рассматриваемого случая, вообще говоря, 1 ф /2, Вводя комплексные лучи, можно было бы вывести аналог полученной только что формулы и в зоне тени г < а. [c.47]

В области х < О, т.е. в зоне тени, вне пограничного слоя функция Эйри экспоненциально убывает. Асимптотические формулы для функции Эйри, справедливые при ц < О, (o- oo (см. Дополнение 1), приводят к оценке [c.58]

Выражения для щ и Ыг совершенно аналогичны, за тем исключением, что из фазы волны Ыг вычитается п/2. Полученный результат коротко формулируют так при прохождении каустики фаза волны скачком уменьшается на —п/2. Все волновое поле вне зоны тени и пограничного слоя вблизи каустики будет, разумеется, наложением волн и и ыг. [c.65]

ЛГ находится в зоне тени). [c.317]

Пусть Мо принадлежит пограничному слою, а М находится вне его — в зоне тени, в том числе на сколь угодно большом расстоянии от 5. Будем характеризовать положение точки М координатами г и а (длина касательной из М к 5, проведенной по направлению к Мо, и значение длины дуги в точке касания см. рис. 41). Подставив (З.П), (3.12) в (4.6), получим [c.319]

Наконец, если одна из точек (например, Mq) находится в пограничном слое, а другая (точка М) расположена вне его и притом в зоне тени, то получаем [c.324]

Преобразование интеграла / в зоне тени [c.402]

Пусть теперь точка М находится в зоне тени и удалена от границы свет — тень на расстояние, превышающее некоторую не зависящую от k константу. В этом случае обычно говорят, что точка М находится в глубокой тени. Мы предполагаем еще, что поле геодезических, соответствующих поверхностному эйконалу Iq (см. 2), регулярно. Это налагает дополнительное ограничение на М эта точка хотя и находится в глубокой тени, все же не может слишком далеко отстоять от границы света и тени. Если не сделать такого предположения, то функции 1о М) и т. п. будут иметь особенности. [c.402]

ПРЕОБРАЗОВАНИЕ / В ЗОНЕ ТЕНИ 403 [c.403]

Здесь Тд(М) =/д(М)+-д-т /2(М) — эйконал волны в зоне тени [c.408]

Для дальнейших рассмотрений большое значение имеют рассмотрения эйконала в естественных для окрестности каустики координатах 5, п з длина дуги каустики, отмеряемая вдоль нее 0 некоторой фиксированной точки 5=0, п - расстояние до каустики. В освещенной области /2 О, в зоне тени ). [c.21]

Пусть точка наблюдения находится в зоне тени, причем [c.84]

Флуктуации темп-ры и скорости ветра, визнапныс атм. турбулентностью, приводят к рассеянию авука и соотв. к лек-рому ослаблению расиространяющеися в атмосфере звуковой волны. Это рассеяние. может также прииести к появлении сравнительно слабого звука в зоне тени, [c.142]

Для коротких волн становится непригодным анализ по методу разложения в ряд по функциям Более сложные методы анализа приводят к заключению, что для коротких волн половина рассеянной энергии (равная на единицу длины цилиндра рассеивается по законам геометрического отражения, преимущественно по всем угловым направлениям, идущим навстречу падающей волне, и имеет кордиоидную характеристику направленности. Вторая половина рассеянной энергии сосредоточивается почти целиком в направлении ср = 0 и создает тене-образующий луч, ограниченный в ближней зоне сечением цилийдра и дальше постепенно расходящийся он имеет интенсивность /о, но обратную фазу по отношению к падающей волне. Вследствие этого за цилиндром возникает зона тени. На границе зоны тени возникают дифракционные явления, дающие многочисленные максимумы и минимумы в характеристике направленности. [c.304]

Высокая концентрация теплоты в пятне нагрева позволяет сверлить такие материалы, как саифир, рубни, алмаз, твердое стекло. Незначительная ширина зоны тен.пового воздействия дает возможность резко уменьшить деформацию заготовок. Кроме того, прп электронно-лучевой сварке обеспечивается зеркальная поверхность соединения. [c.303]

Физическая сторона светотени (выявление градаций освещенности внутри зоны тени и света) будет рассмотрена в гл. XVIII. [c.213]

В основе построений этой главы лежит идея Д. Людвига искать волновое поле в виде наложения выражений, аналогичных каустическим решениям главы 2. На этом пути удается построить функцию I M,k) k — волновое число, k = (nl , с = onst), удовлетворяющую в полутени краевому условию Дирихле и уравнению Гельмгольца с произвольно малой невязкой (в смысле порядка по kr k- oo). В освещенной области I M,k) переходит в формулу лучевого метода. В зоне тени поведение I M,k) согласуется с формулами, предложенными в свое время Келлером на основе эвристических соображений. [c.18]

Таким образом, в зоне тени волновое поле экспоненционально убывает с ростом к, что и следовало ожидать. [c.46]

Поверхность волнового фронта вблизи каустики получим, двигая кривую (4.17) вдоль линии р = Ро = onst. Из (4.17) следует, что волновые фронты расположены с той стороны каустики, где Z > 0. Область z < О — это зона тени. [c.52]

Глава посвящена построению в зоне тени коротковолновой асимптотики решения плоской задачи о точечном источнике, расположенном с той стороны кривой 5, где не могут возникнуть колебания шепчущей галереи (см. 1 и 4 гл. 4) ). [c.303]

В заключение этого вводного параграфа подчеркнем, что многие построения настоящей главы будут основываться на интуитивных соображениях и носить формальный характер. Тем не менее в полученных формулах вряд ли приходится сомневаться, так как 1) они подтверждаются в тех случаях, когда задача допускает явное решение 2) для контура весьма специального вида (не допускающего, однако, разделения переменных) при некоторых ограничениях на положение источника и точки наблюдения они были строго доказаны американскими математиками Блумом и Матковским ) 3) вытекающий из формул настоящей главы факт экспоненциального убывания с показателем функции Грина в зоне тени подтверждается строгими доказательствами ). [c.304]

Линией, разделяющей области, где имеют место первое и второе представления (4.1), в случае круга является полупрямая,, идущая из центра круга и пересекающая источник. В дальнейшем будем считать, что представление 2ц+ы+ (соответственно 2ЦрЫр) имеет место для функции Грина Г при > о (соответственно 5 < о), если точка наблюдения М(з,п) не освещена точечным источником Мо( о. о), т. е. находится в зоне тени. [c.317]

Полное волновое поле и = Ыпад+ отр в освещенной области легко найдется лучевым методом. Лучи, касающиеся поверхности 5, отделяют зону тени от освещенной области (рис. М). Окрестности Йп этих лучей — зона полутени. Построение асимптотики и в полутени и в зоне тени — задача существенно более трудная. Предыдущие рассмотрения наводят на мысль искать дифракционное поле в области Йд в виде [c.384]

Всюду в ЭТОЙ главе мы рассматривали лишь некоторую окрестность кривой С только в малой (хотя и не зависящей от k) окрестности С можно строить регулярное поле геодезических на S, играющее важную роль в 2, только вблизи С была доказана единственность стационарной точки интеграла /п в 3. Однако зона полутени — это окрестность бесконечной поверхности, отделяющей освещенную область от зоны тени. Естественно построить асимптотические формулы для Мотр + пад и в той части полутени, которая удалена от кривой С на расстояние, большее некоторой положительной константы, не зависящей от k. Для этого преобразуем, считая, что т onst > О, [c.402]

В конце 5 было высказано предположение, что интеграл I в зоне тени дает асимптотику волнового поля. Эта асимптотика, как сейчас будет показано, определяется уже первым вычетом интеграла I и допускает наглядное физическое истолкование. [c.405]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...