Привод гидродинамический

Реверсирование машин осуществляется как при отсутствии, так и при наличии в приводе гидродинамической передачи. Эффект от использования гидродинамической передачи определяется на основании решения приведенных выше уравнений. [c.92]

Гидродинамический привод (гидродинамическая передача) представляет собой механизм (гидромуфту или гидротрансформатор) для передачи энергии от ведущего вала к ведомому за счет скоростного напора циркулирующей рабочей жидкости. [c.50]

В данном зажимном устройстве требуется произвести расчет мощности электродвигателя привода гидродинамической муфты [c.123]

Передачи — см. Гидравлические приводы Гидродинамические приводы Механические приводы. Электрические приводы Перепускные клапаны 79 Планировочные машины — Приборы унифицированные 451—464 Плиты вибрационные 255 — Возбудители колебаний 261—266 — Классификация 255 — 257 — Параметры основные — Выбор и расчет 257 — 258 — Типаж машин 257 — Тяговый расчет 258 — 259 Плотность грунтов в насыпях — Глубина уплотнения 231 232 — Коэффициент уплотнения земляного полотна — Определение — Формулы 231, 232 Плунжерные снегоочистители — Классификация и назначение 407 — Производительность 415, 416 — Расчет 407 —416 — Расчет геометрических параметров 410— 415 — Тяговый и энергетический расчеты 409, 410 Погрузчики одноковшовые — Назначение и классификация 172, 173, 178 [c.497]

Система импульсного масла служит для привода гидродинамического регулятора скорости 21. Это масло подводится в нижнюю полость сильфона. [c.252]

Приведены теоретический расчет коэффициента сопротивления струи в шаровой ячейке методика и результаты экспериментальных работ ио гидродинамическому сопротивлению, среднему и локальному коэффициентам теплоотдачи ири течении газа через различные укладки шаровых твэлов. На основе обобщенных критериальных зависимостей коэффициентов сопротивления и теплообмена разработана методика оптимизационных расчетов размера шаровых твэлов и геометрических размеров активных зон для различной объемной плотности теплового потока. Приводится количественный расчет по предложенной методике. [c.2]

В гидростатических подшипниках возможно увеличение толщины масляной пленки до 100—120 мкм вместо обычных в гидродинамических подшипниках значений 10 — 20 мкм, что снижает (примерно на один порядок) коэффициент трения подшипника. и общую затрату мощности на трение (с учетом мощности привода насоса). [c.32]

В рамках постановки рассматриваемой задачи все пузырьки газа являются равноправными в том смысле, что обмен местоположениями между ними не приводит к изменениям гидродинамических характеристик газожидкостной системы. Произведем замену Гд-)-г на Гд. Рассмотрим V (гдг, Гд) как скорость жидкости в точке пространства Гд г при условии, что в точке Гд имеется пузырек. Тогда для г имеем [c.98]

Из анализа (4. 8. 11) следует, что гидродинамическое взаимодействие приводит к быстрому росту общего потока /, уменьшая [c.171]

В предыдущей главе был рассмотрен ряд задач о массообмене между одиночным пузырьком газа и обтекающей его жидкостью. Результаты, полученные в шестой главе, могут быть использованы лишь в тех случаях, когда концентрация пузырьков газа в жидкости мала и их взаимным влиянием можно пренебречь. В случае, когда газосодержание велико, происходит изменение гидродинамической обстановки вблизи пузырька газа (см. гл. 3) из-за наличия в дисперсной системе других пузырьков газа. Это, в свою очередь, приводит к изменению характера протекания массообменных процессов между пузырьками газа и жидкостью. [c.296]

S. Совокупность сил гидродинамического давления, действующих на S при неподвижности тела в жидкости, приводится к главному вектору R и главному моменту М [c.253]

Наличие па поверхности жидкости пленки адсорбированного ею вещества может существенно изменить гидродинамические свойства свободно поверхности жидкости. Дело в том, что при изменении формы поверхности, сопровождающем движение жидкости, происходит растяжение пли сжатие пленки, т. е. изменение поверхностной концентрации адсорбированного вещества. Эти изменения приводят к появлению дополнительных сил, которые и должны быть учтены в граничных условиях, имеющих место на свободной поверхности жидкости. [c.346]

Уравнения (139,4) и (139,6) приобретут реальный смысл, разумеется, лишь после того, как будет установлен вид пока ие определенных величин П, и л. Для этой цели надо использовать закон сохранения энергии и соображения, основанные на принципе относительности Галилея. Именно, необходимо, чтобы гидродинамические уравнения (139,3—6) автоматически приводили к выполнению закона сохранения энергии, выражающегося уравнением вида [c.713]

Первое приближение решения уравнения Больцмана приводит к гидродинамическому уравнению Навье—Стокса с кинетическими коэффициентами для вязкой сжимаемой жидкости [c.144]

К недостаткам гидродинамических передач следует отнести нагрев рабочей жидкости в процессе эксплуатации утечки жидкости, особенно в аварийных случаях интенсивное уменьшение к. п. д. при перегрузках пожароопасность в случае применения горючей жидкости. Гидродинамические передачи широко применяются в различных отраслях промышленности. Гидромуфтами снабжены приводы почти всех шахтных скребковых и некоторых ленточных конвейеров, струговые установки [7] гидротрансформаторы используются на мощных автомобилях, тепловозах и кораблях [3, 8]. [c.225]

При исследовании конвективных тепловых потоков расположение датчика, например, на поверхности стенки (предполагается, что датчик не вносит возмущений в гидродинамическую картину процесса) вызывает местное увеличение термического сопротивления, что приводит в свою очередь к увеличению температуры поверхности датчика по сравнению с температурой поверхности стенки, если тепловой поток направлен в стенку, или к местному уменьшению температуры поверхности датчика при обратном направлении теплового потока. Изме- [c.274]

Подробное описание гидродинамических аналогий и электродинамических аналогий приводится, например, в книге [10]. [c.152]

Более интересен случай, когда < gAp. Тогда величина со становится чисто мнимой. При этом амплитуда волн начинает неограниченно расти во времени, и тогда исходное состояние двухфазной системы оказывается гидродинамически неустойчивым. Как уже отмечалось, такого рода неустойчивость называется неустойчивостью Тейлора (или Рэлея—Тейлора [30]). Физическая интерпретация неустойчивости Тейлора следующая. В действительности на начальное невозмущенное состояние системы всегда накладываются малые случайные возмущения. Их можно представить как наложение прогрессивных волн разной длины. Те волны, для которых волновые числа попадают в диапазон значений, определяемых условием < gAp, начинают неограниченно расти по амплитуде и приводят к разрушению исходного состояния системы. [c.144]

Первый режим наблюдается при малых числах Re. В этом случае бугорки шероховатости намного меньше толщины ламинарного подслоя, поэтому бугорки будут обтекаться полностью безотрывно (рис. XI. 14, а). Следовательно, в этом случае шероховатость не приводит к увеличению сопротивления, и никакой разницы между течениями в гладкой и шероховатой трубах не будет. При таком режиме шероховатая труба является гидродинамически гладкой. [c.285]

Книга состоит из трех самостоятельных частей. В первой части излагаются основы гидравлики, во второй приводятся главнейшие сведения о лопастных гидравлических машинах и гидродинамических передачах, в третьей части рассматриваются объемные гидромашины и гидроприводы. [c.3]

Раздел II Гидродинамические передачи второй части и третья часть Объемные гидравлические машины и гидравлические приводы по просьбе автора написаны кандидатом технических наук доцентом Харьковского политехнического института имени [c.5]

Краевые задачи (179) и (180) представляют собой классические задачи Дирихле для внешности разрезов, причем решение этих задач найдем в классе функций, ограниченных на бесконечности и имеющих особенность вида (182) в концах разрезов. Именно к такой математической задаче приводит гидродинамическая проблема обтекания решеток профилей потенциальным потоком идеальной несжимаемой невесомой жидкости [73]. При этом функциям F н G соответствует комплексный потенциал скорости потока жидкости. [c.51]

Резкое местное сужение и дальнейшее расширение проход-лого сечения отдельной струи вызывает отрыв ее от поверхности твэла. Возникновение турбулентных пульсаций и, по мере увеличения скоростей, появление отрывного течения струек приводят к значительно болынему гидродинамическому сопротивлению при течении охладителя через шаровые твэлы, по сравнению с теченлем теплоносителя в трубах при одинаковом [c.39]

Масло подают в тонкораспыленном виде непосредственно на поверхности качения в строго дозированных количествах. Избыток смазки, а также застойные явления (скопление масла на рабочих поверхностях, особенно в беговых канавках наружных обойм) резко увеличивают гидродинамические потери, вызывают перегрев и приводят к быстрому, разрушению подшипников (радиально-упорные шариковые подшипники с открытыми наружными беговыми дорожками имеют в этом отношении определенное преимущество перед радиальными). [c.543]

Основной вклад в энергетический спектр вносят НЧ колебания, монотонный рост которых с увеличением ц до 0,9—0,95 сопровождается в дальнейшем скачкообразным увеличением их амплитуды на порядок с максимальным ее значением при ц = 1. Скачок амплитуды колебаний приводит к резкому возрастанию гидродинамического сопротивления трубы на 8-10%. Высокоча- [c.119]

Устойчивость системы транспирационного охлаждения определяется типом пересечения гидродинамической характеристики пористой стенки (кривые 1-3) и прокачивающей характеристики. При постоянном перепаде давлений на стенке (прокачивающая характеристика — гортсзон-тальная прямая d(ро Pi)ldGgxt 0) система транспирационного охлаждения согласно условию (3.68) устойчива, если рабочая точка находится на правой, возрастающей ветви характеристик 1-3 (см. рис. 3.17). Уменьшение перепада давлений ниже предельного значения, соответствующего, например, точке а, приводит к разрушению пористой стенки. [c.71]

Анализ устойчивости с помощью гидродинамической и тепловой характеристик приводит к одинаковым результатам. Эти характеристики позволяют также найти способ организации устойчивой работы системы транспирационного охлаждения - он состоит в реализации подачи охладителя в режиме постоянного расхода. [c.73]

В данном разделе будет рассмотрена постановка и решение задачи о течениях внутри и вне пузырька, помеш енного в однородное внешнее электрическое поле с напряженностью Е. Известно, что взаимодействие электрического поля с зарядами, индуцированными на поверхности пузырька газа, приводит к по-яилению дополнительных тангенциальных напряжений, которые создают циркуляционные течения фаз в области, прилегаюш ей к межфазной границе (рис. 28). Изменение характера взаимодействия между сплошной и дисперсной фазами, вызванное воздействием электрического ноля, влияет как на гидродинамические характеристики газожидкостной системы, так и на скорость тепломассообменных процессов, осуш,ествляемых в данной системе. [c.77]

Жесткость валов, вращающихся в не-самоустана вливающихся подшипниках скольжения, должна быть достаточной, чтобы обеспечить необходимую равномерность распределения давления по длине подшипников. Расчет валов и подшипников в совместной работе при рассмотрении задачи как контактной и как гидродинамической приводится в специальной литературе. Применяют также упрощенные расчеты, в которых допустимый угол упругой линии вала в опоре (в радианах) выбирают равным минимальному диаметральному зазору в подшипнике, деленному на длину подшипника. Эти расчеты не могут считаться достаточно обоснованными, так как контактные деформации и упругие углы поворота корпусов соизмеримы с зазорами в подшипниках. [c.331]

При выводе уравнений равновесия и уравнений движения нематиков наличие у них центра инверсии не использовалось. Поэтому те же уравнения в их общем виде справедливы и для холестериков. В то же время имеется и ряд отличий. Прежде всего, меняется выражение Fa, с которым должно вычисляться, согласно определению (36,5), молекулярное поле h. Далее, наличие линейного по производным члена в свободной энергии приводит к появлению различия между изотермическими и адиабатическими значениями модуля /Са (ср. конец 36). В сформулированной в 40, 41 системе гидродинамических уравнений основными термодинамическими переменными являются плотность и энтропия. Соответственно этому должны использоваться адиабатические значения (как функции р и S) модуля упругости. [c.225]

Приступая к построению механики смектических сред, надо начать с отыскания выражения для плотности свободной энергии их деформации. Ввиду микроскопической однородности среды в плоскости X, у смещения ее точек в этой плоскости связаны с изменением энергии лишь постольку, поскольку они "приводят к изменению плотности вещества. Имея это в виду, выберем в качестве основных гидродинамических переменных (помимо температуры, предполагающейся постоянной вдоль среды) плотность р и смещение = и точек среды вдоль оси г. Энергия деформации зависит от изменения плотности р—ро (Ро — плотность недефор-мированной среды) и от производных смещения и по координатам. При этом первые производные ди/дх, ди/ду вообще не могут входить в квадратичную часть свободной энергии если повернуть тело как целое вокруг осей х или у, то эти производные изменятся, между тем как энергия долл<на остаться jiensMeHHofl ). [c.229]

Гидродинамическая аналогия приводит к заключению, что в выступающих углах поперечного сечения скручиваемых стержней касательные напряжения обращаются в нуль, а во входящих углах оно становится теоретически бесконечно больщим, т. е. даже малый крутящий момент может вызвать там явление текучести металла или появление трещины, если материал хрупкий. [c.90]

С 1938 г. ири проведении работ по сверхтекучести в Кембридже и исследований с пленками н Оксфорде становилось все более очевидным, что между переносом в пленках и явлениями в тончайших капиллярах имеется оире -деленное сходство. Работы по течению макроскопических объемов жидкости через капилляры и щели приводили к очень неясным результатам, которые, однако, упрощались ири умеггьшеггии ширины щелей и капилляров. При )том при уменьшении размеров свойства явления ностепенно приближались к свойствам переноса по пленке, вест.ма необычным, но внутренне простым. Создавалось впечатление, что при использовании все более и 6o.iree узких капилляров от сложных явлений переноса, которые наблюдаются в макроскопической жидкости, мо/кно как бы отфильтровать некоторый особый тип переноса. Пленка, игравшая роль исключительно тонкого капилляра, приводила к сверхтекучему переносу в наиболее простой и четко очерченной форме. Эти наблюдения в конце концов привели к феноменологической модели двух взаимопроникающих жидкостей одного и того же вещества, обладающих различными гидродинамическими свойствами эта модель, как оказалось, имеет огромное значение в качестве рабочо]г гипотезы при любых экспериментах с Не 11. [c.798]

Уравнение (1.1.1) получено для возмущений типа двумерного волнового пакета (1.1.2), исходя из метода многих масштабов идеи Мандельштама - представление суммы гармонических волн в виде квазимонохроматической волны. Это позволило учесть растущие и взаимодействующие возмущения на разных масштабах. При определенных упрощениях ОНПУ приводится к уравнению Гинзбурга-Ландау, а для консервативных сисч вм физики плазмы и гидродинамики идеальной жидкости - к нелинейному уравнению Шредингера. Уравнение, подобное (1.1.1), широко применяется для исследования различных гидродинамических (9-131, физических [14] и химических процессов [6-8, 11]. [c.11]

Наиболее просто получать и изучать гидродинамическую кавитацию при течении жидкости через сопла типа Вентури (рис. 5.1) [4, 5, 8, 16-19]. Подача жидкости с постоянным увеличением давления ее нагнетения в сопло приводит к увеличению скорости течения жидкости и уменьшению статического давления в критическом сечении сопла. При достижении статического давления, равного давлению насыщенных паров жидкости при данной температуре, образуется область кавитации, распространяющаяся от критического сечения вдоль но диффузору. Высокоскоростная съемка [4, 8, 18, 19] показала, что область кавитации состоит из множества пузырьков, вкрапленных в текущую жидкость и увеличивающихся по мере продвижения в потоке по диффузору сопла. [c.145]

Второе приближение решения уравнения Больцмана приводит к гидродинамическому уравнению Барнетта. [c.144]

Таким образом, при температурах полной ионизации плазмы Т = 100 000 К, плотность энергии излучения в ней становится преобладающей. Это приводит к трудностям адиабатной изоляции плазмы при температурах термоядерных реакций (Т 1 ООО 000° К). Если интенсивность излучения абсолютно черного тела определяется однозначно его температурой (закон Стефана—Больцмана), то плазма термически равновесна. Но плазма в редких случаях излучает как черное тело и лучистое равновесие нарушается из-за наличия холодных стенок. Стенки не только поглош,ают лучистую энергию, но н оказывают каталитическое и электрическое воздействие на процессы в плазме. Наличие градиента температуры у стенок вызывает концентрационную диффузию и местное равновесие может восстановиться лишь тогда, когда скорость реакции велика по сравнению со скоростью диффузии. И, наконец, нерав-новесность может быть вызвана и наличием магнитно-гидродинамических эффектов, обусловленных наличием заряженных частиц. [c.233]

При обтекании круглого цилиндра потенциальным потоком благодаря симметричному распределению давлений по поверхности цилиндра результирующая этих сил равна нулю (парадокс Даламбера). Следовательно, для этого случая = 0. Можно доказать, что во всех случаях безотрывного обтекания цилиндрических тел потенциальным потоком сопротивление давления равно нулю. Однако при отрывном обтекании, когда за телом образуется мертвая зона или суперкавитационная каверна (см. п. 10.2), теория потенциальных течений дает не равное нулю значение силы сопротивления давления. Так, в п. 7.12 было доказано, что при струйном обтекании пластины, поставленной нормально к потоку (см. рис. 7.30), коэффициент лобового сопротивления, являющегося в данном случае сопротивлением давления, равен 0,88. Это подтверждается опытом только в тех случаях, когда за обтекаемым телом действительнсГобразуется зона, заполненная парами или газом, в которой давление приблизительно постоянно, как это предусмотрено теорией. Но в большинстве случаев за обтекаемым телом образуется так называемый гидродинамический след, представляющий собой область, заполненную крупными вихрями, которые, взаимодействуя и диффундируя, постепенно сливаются и теряют индивидуальность. На достаточном расстоянии от тела (дальний след) образуется непрерывное распределение дефекта скоростей в потоке, близкое к распределению скоростей в струнном пограничном слое. Наличие вихрей в гидродинамическом следе приводит к понижению давления на тыльной части поверхности тела и соответствующему увеличению сопротивления давления, которое часто называют также вихревым сопротивлением. [c.391]

Испарители холодильных машин работают при те шер 1туриь Х напорах 0 и тепловых нагрузках q, в 15—20 раз меньших 0 р и i/кр-К и пение внутри труб. В отличие от кипения в свободном объеме, кипение жидкостей внутри труб идгеет дополнительные особенности, обусловленные гидродинамическими режимами движения двухфазного потока. Постоянно возрастающее при кипении паросодержание потока приводит к увеличению его скорости и изменению гидродинамики течения двухфазной смеси. [c.203]

Конечное время, необходимое для фазового перехода, и образующаяся многоволновая структура ударной волны также приводят к тому, что волна, на которой закапчивается переход Fe< )- -Fe начинает затухать раньше, чем это следует из простейших соображений, связанных с анализом только ударной адиабаты. В частности, сдвиговая прочность, определяемая девиа-тором т, приводит i более раннему началу ослабления ударной волны, чем это следует из чисто гидродинамической модели, так как упругая волна разгрузки имеет большую скорость, чем пластическая волна разгрузки. [c.280]

Из рис. 8.2.1, а и б видно, что гидрофильных средах защемление нефти происходит за счет поверхностного натяжения между водой и нефтью, протпво ействующего гидродинамическому перепаду давления. В гидро( обных средах (см. рис. 8.2.1, в) нефть защемляется в виде двух ф рм капель, защемленных капиллярными силами, и пленок. Таким образом, двухфазность фильтрующейся жидкости может приводить к увеличению не- [c.305]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...