Капельные жидкости и газы

Во всех веществах теплота передается теплопроводностью за счет переноса энергии микрочастицами. Молекулы, атомы, электроны и другие микрочастицы, из которых состоит вещество, движутся со скоростями, пропорциональными их температуре. За счет взаимодействия друг с другом быстродвижущиеся микрочастицы отдают свою энергию более медленным, перенося таким образом теплоту из зоны с высокой в зону с более низкой температурой. В теории теплообмена, как и в гидромеханике, термином жидкость обозначается любая сплошная среда, обладающая свойством текучести. Подразделение на капельную жидкость и газ используется только в случае, когда агрегатное состояние ве- [c.69]

Средний коэффициент теплоотдачи на внутренней поверхности стенки при турбулентном режиме течения капельных жидкостей и газов в каналах кольцевого сечения может быть рассчитан по следующей формуле [4] [c.96]

Физические параметры капельных жидкостей и газов изменяются с изменением температуры. Поэтому при обработке опытных данных за определяющую температуру, при которой берутся значения физических величин, принимают среднюю температуру потока или стенки или среднюю температуру пограничного слоя [c.428]

Как отмечалось выше, газы относятся к сжимаемым жидкостям, и уравнения равновесия и движения газов отличаются от таковых для капельной жидкости лишь тем, что они должны учитывать сжимаемость газов. Поэтому полученные ранее дифференциальные уравнения равновесия являются общими для капельной жидкости и газов. [c.55]

Для транспорта капельных жидкостей и газов в ряде случаев используются трубопроводы некругового сечения. Обычно в гидравлических расчетах для этого случая вместо диаметра вводится так называемый гидравлический радиус R, представляющий собой, напомним, отношение площади живого сечения трубы (D к ее смоченному перил етру х = [c.166]

Рассмотренные трубки широко применяются для определения скорости капельных жидкостей и газов. В первом случае их называют гидрометрическими, во втором — пневмометрическими. [c.52]

На рис. 35 и 36 показаны вакуумметрические высоты для случаев вакуума в капельной жидкости и газе. Давление измеряется в единицах силы, отнесенных к единице площади. В системе СИ единицей давления служит Н/м = Па (паскаль), а в технической системе — кгс/см = ат (техническая атмосфера). Наряду с этим, как следует из (4-14) и (4-16), давление можно измерять в единицах длины столба данной жидкости. [c.73]

Для транспорта капельных жидкостей и газов в ряде случаев используются трубопроводы некругового сечения. Обычно в гидравлических расчетах в этом случае вместо диаметра вводится гидравлический радиус R. Чем больше гидравлический радиус, тем меньше для заданной площади живого сечения сопротивление движению, т. е. это сопротивление пропорционально площади смоченной поверхности стенок. Таким образом, гидравлические сопротивления в трубе квадратного и прямоугольного сечения одной и той же площади неодинаковы (при одинаковой скорости течения, шероховатости стенок и т. д.), ибо гидравлический радиус их различен. Гидравлически наивыгоднейшей формой поперечного се- [c.165]

Для транспорта капельных жидкостей и газов в ряде случаев используются трубопроводы некруглого сечения (рис. 4.31) (например, в вентиляции, охлаждающих устройствах и пр.). В таких трубах возникают так называе- [c.192]

Молекулярная теория объясняет это различие между капельными жидкостями и газами так. [c.12]

На рис. 2.52 показаны результаты обработки экспериментальных данных для горизонтальных и вертикальных проволок и труб, вертикальных стенок, шаров, для капельных жидкостей и газов. Экспериментально установлено существование трех режимов, каждому из которых соответствуют пределы изменения комплекса (Gr Рг), . При достаточно малых значениях произведения (Gr-Pr) , число Nu перестает от него зависеть. [c.192]

В общем случае для тел любой формы и размера, расположенных горизонтально и вертикально, для капельных жидкостей и газов может быть использована формула М. А. Михеева (рис. 13-10) [c.170]

Аналогичные расчеты для газа (воздуха) с учетом переменности всех физических параметров показывают, что поля температур и скоростей изменяются слабо. Отличие дает только расчет для высоких температур стенки и больших температурных напоров. При этом распределение скоростей в случае нагревания газа будет качественно подобным кривой 2 (рис. 7-3,а), так как коэффициенты вязкости капельных жидкостей и газов по-разному зависят от температуры (см. рис. 4-1 и 4-2). [c.186]

Высокоскоростным течениям присуща еще одна особенность. Она проявляется, когда давление и скорость претерпевают резкие изменения, как, например, в случае торможения потока, набегающего на неподвижное препятствие. Оказывается, что при этом характер изменения температуры в потоке будет различным для капельных жидкостей и газов. [c.269]

Пары представляют собой промежуточные тела между капельными жидкостями и газами и тем более по своим свойствам приближаются к газам, чем более удалены от состояния насыщения (точки конденсации). Изучение этих промежуточных. [c.265]

Центральной проблемой конвективного теплообмена в однофазной среде является проблема теплообмена и сопротивления при переменных физических характеристиках жидкости. Эта проблема включает теплообмен и сопротивление при высоких тепловых нагрузках поверхностей нагрева и больших температурных напорах для капельной жидкости и газа, теплообмен и сопротивление в сверхкритической области параметров состояния вещества при совместном действии вынужденной и естественной конвекции. [c.12]

Термин жидкость в гидромеханике обладает более широким значением, чем это принято в современном русском языке. В понятие жидкость включают все тела, которые способны изменять свою форму под воздействием сколь угодно малых сил. Поэтому под этим термином подразумеваются не только обычные (капельные) жидкости, но и газы. Несмотря на их различие, законы движения капельных жидкостей и газов при определенных условиях можно считать одинаковыми. Основным из этих условий является небольшое значение скорости движения по сравнению со скоростью звука. [c.5]

Сжимаемость — это способность жидкости изменять свой объем под действием давления. Сжимаемость капельных жидкостей и газов существенно различается. Так, капельные жидкости при изменении давления изменяют свой объем крайне незначительно. Г азы, наоборот, могут значительно сжиматься под действием давления и неограниченно расширяться при его отсутствии. [c.11]

Обычная классификация разделяет вещества по физическим формам их существования, или по фазовым состояниям на твердое, жидкое и газо- или парообразное состояния (фазы) Ч В гидромеханике жидкостями называются вещества, находящиеся как в собственно жидком ( капельные жидкости), так и в газообразном фазовых состояниях. Хорошо известны отличительные особенности этих фазовых состояний по сравнению с твердым состоянием, но известно и то, что свойства самих капельных жидкостей и газов также существенно различны. Поэтому необходимо установить ту общую характерную особенность, которая позволяет объединить их общим понятием жидкости. [c.13]

Второй вариант решения поставленного вопроса заключается в том, чтобы использовать экспериментальные данные об эффектах, сопутствующих объемной деформации в случае сжимаемых капельных жидкостей и газов. Чтобы дать объяснение этим эффектам, сг в выражении (5-24) можно представить как сумму термодинамического давления р и некоторого слагаемого, содержащего второй коэффициент вязкости. Для изотропной жидкой среды это соотношение может быть сформулировано в виде [c.111]

В основе этих зависимостей лежит закон трения Стокса, который гласит силы, возникающие при деформации капельных жидкостей и газов, пропорциональны скорости деформации. Вывод этих уравнений громоздок и здесь не приводится, с ним можно познакомиться в специальной литературе [15]. [c.21]

Диффузия молекул жидкостей и газов обусловливает их общее свойство — текучесть. Поэтому термин жидкость применяют для обозначения и собственно жидкости (несжимаемая или весьма мало сжимаемая, капельная жидкость) и газа (сжимаемая жидкость). [c.11]

Жидкостями называют физические тела, легко изменяющие свою форму под действием сил самой незначительной величины. В отличие от твердых тел они характеризуются весьма большой подвижностью частиц. Жидкости обладают способностью принимать форму сосуда, в который они налиты. Различают капельные жидкости и газы. Первые представляют собой жидкости, встречающиеся в природе и применяемые в технике вода, нефть, бензин и т.д. Все капельные жидкости трудно поддаются сжатию. При изменении давления и температуры их объем изменяется весьма незначительно. Газы изменяют свой объем под влиянием указанных факторов в значительной степени. В гидравлике обычно изучают капельные жидкости, которые в дальнейшем для краткости можно называть жидкостями. Газообразные жидкости, их свойства и область применения рассматривают в специальных дисциплинах — термодинамике и газовой динамике. [c.7]

При перемещении насосами капельных жидкостей и местном понижении давления возможно закипание жидкостей, т. е. кавитация. При кавитации, как и при механических примесях, получается двухфазная смесь — смесь капельной жидкости и газа (пара), т. е. эмульсия. При этом может резко измениться характеристика нагнетателя. [c.62]

В дальнейшем изложении под несжимаемой жидкостью мы будем понимать капельные жидкости и газы в условиях, когда в различных точках потока не происходит существенного изменения их плотности. Сжимаемой жидкостью будем называть газ в условиях, когда его плотность в различных точках потока значительно отличается. [c.39]

Формула (IX.35) применима для различных теплоносителей—капельных жидкостей и газов. [c.192]

Основное свойство жидкости. Гидростатика занимается равновесием жидкостей. Жидкости разделяются на капельные жидкости и газы, или жидкости несжимаемые и сжимаемые. Условия равновесия как капельной жидкости, так и газов выражаются одними и теми же уравнениями, если смотреть на жидкости и на газы, как на динамические системы, характеризуя их тем, что давления смежных частей друг на друга нормальны к поверхности их раздела. Но капельная жидкость может быть принята и за геометрическую систему, если мы будем характеризовать ее тем, что объем каждого элемента ее массы не может уменьшаться. Увеличиваться этот объем также не может, но масса может рассыпаться на части, как угодно малые, причем жидкость будет представлять уже не сплошное тело, а систему свободных точек. [c.613]

Обычно под общим названием жидкости объединяют капельные жидкости и газы, когда их можно считать как сплошную малосжи-маемую легкоподвижную среду. [c.10]

По Ульзамеру [66] обобщённая зависимость для капельных жидкостей и газов [c.493]

До сих пор е сложилось, однако, ясного представления о механизме стремления псевдоожиженных слоев к неоднородному, двухфазному псевдоожижению и образованию плотной фазы с порозностью, близкой к пороз-ности слоя при минимальном псевдоожижении. Некоторые ученые, исследовавшие неоднородное псевдоожижение, как, например, Тумей и Джонстон Л. 567], не пытаются объяснить даже такие основные опытные факты, как наличие двухфазного псевдоожижения для слоев, псевдоожиженных газами, и практически однофазное псевдоожижение того же материала капельными жидкостями. Иной характер носит работа Морзе [Л. 459] — одно из ранних, но обстоятельных исследований неоднородности псевдоожижения. Он анализирует различие между псевдоожижением капельной жидкостью и газом и приходит к правильному выводу, что тенденция к неоднородному псевдоожижению увеличивается с ростом (рм—P )/l- гдерм —плотность материала Рс и — плотность и динамический коэффициент вязкости среды. К сожалению, Морзе не дает сколько-нибудь убедительного физического объяснения того, почему должна наблюдаться подобная зависимость, выводя ее из довольно -формального применения уравнения Кармана — Козени (фильтрации сквозь плотный слой) к определению скорости отделения жидкости от частиц , остающейся неясным понятием. [c.83]

Уравнение (3.7) применимо для тел любой формы при омыва-нии их любыми капельными жидкостями и газами при Рг > 0,7 за определяющую температуру принимают среднюю температуру пограничного слоя = 0,5 за определяющий геометри- [c.71]

Газы заполняют весь представленный им объем, их плотность может меняться в широких пределах в зависимости от приложенных сил Жидкости, заполняя сосуд большого объема, образуют поверхность - i-раницу раздела. В обычных условиях объем зкидкости мало зависит от приложенных к ней сил. Вблизи режима критического состояния ра н1ица между жидкостью и газом становится малозаметной, В последние годы появилось понятие флюидного состояния, когда частицы жидкости с размерами в несколько нанометров достаточно равномерно перемешаны со своим паром. При этом не наблюдается визуального различия между капельной жидкостью и ее паром. Флюидное состояние наиболее вероятно в области критической точки, В дальнейшем будут рассматриваться такие ситуации, когда вьнцена званные факторы являются незначительными, и законы дв1гжения капельных жидкостей и газов являются идентичными. [c.8]

К трем уравнениям движения жидкости Пуассон присоединяет эйлеров-ское уравнение неразрывности, а затем переходит к анализу распределения тепла в потоке жидкости и выписывает уравнение баланса тепла (тепловой энергии). Затем он рассматривает отдельно движение малосжимаемых капельных жидкостей и газов, выделяя в последнем случаи медленных (изотермических) и быстрых (адиабатических) процессов [c.68]

Конвективный теплообмен, происходящий между жидкостью и поверхностью твердого тела, принято называть конвективной теплоотдачей (часто просто теплоотдачей). Поскольку процессы конвективного теплообмена, происходящие в жидкостях и в газах, аналогичны и подчиняются одним и тем же законам, здесь и в дальнейщем под термином жидкость подразумевается и капельная жидкость и газ. Только таад, где это необходимо, будут даны соответствующие разъяснения. Теплоотдача определяется совместным одновременным действием конвекции и теплопроводности. Эти два явления в жидкостях связаны и взаимно обусловлены, поэтому изучение их возможно только совместно. [c.160]

Капельные жидкости не распространяются по всему предоставленному им объему, как газы, они отличаются тем, что могут иметь свободную поверхность, граничащую с газообразной средой (чаще всего с атмосферой), они малосжимаемы. Капельная жидкость легкоподвижна, обладает текучеетью, она принимает форму сосуда, в который налита. В капельных жидкостях и газах всякое изменение давления распространяется по всем направлениям с одной и той же скоростью. Мы будем в дальнейшем рассматривать только капельные жидкости, называя их просто жидкостями, в первую очередь воду, с которой больше всего приходится иметь дело гидротехнику. [c.8]

Теплопров односгь имеет место не тол-ько твердом теле, но также в капельных жидкостях и газах. В этих случаях В ОЗ МОЖ-ньТе пёремёщёния масс жидкости или газа значительно усложняют процесс переноса тепла. [c.10]

Влаяви е темцературы на коэффициент конеектиеной теплоотдачи сказывается по-разному для капельных жидкостей и газов в связи с тем, что по-разному меняются с температурой физические параметры этих теплоносителей. Для капельных жидкостей с повышением температуры пр И всех прочих одинаковых условиях коэффициент конвективной теплоотдачи заметно возрастает, а для газов, наоборот, он несколько падает. [c.183]

Механизм раоп ространени я тепла в капельных жидкостях и газах при конвективном теплообмене условиях вынужденного турбулентного течентя теплоносителя оказывается аналогичным -механизму переноса количества движения отдельными вихревыми частицами потока. [c.202]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...