Распространение взаимной интенсивности

Рис. ]0. . Распространение взаимной интенсивности. К выводу формулы (45).

Итак, мы нашли основные законы распространения взаимной когерентности и взаимной интенсивности. Подчеркнем, что, поскольку они выведены из принципа Гюйгенса — Френеля, должны [c.192]

В своем анализе мы опираемся (как и далее будем опираться) на законы распространения функцин взаимной когерентности и взаимной интенсивности. Но те же самые задачи можно решать, рассматривая распространение взаимной спектральной плотности, т. е. фурье-образа функции взаимной когерентности. Здесь мы кратко остановимся на соотношении между такими решениями и рещениями, которые дает нащ анализ. [c.194]

Взаимные спектральные плотности подчиняются тем же законам распространения, что и взаимные интенсивности. Чтобы найти решение для взаимной спектральной плотности, можно пользоваться соответствующими формулами для взаимной интенсивности, заменяя лишь параметр v параметром V. [c.195]

Свет, выходящий из передней фокальной плоскости, предполагается квазимонохроматическим и имеющим взаимную интенсивность Лр 2 2)- Пользуясь формулой (5.4.8), которая описывает влияние процесса распространения на взаимную интенсивность, можно вычислить взаимную интенсивность 11 хи уй Х2, У2) света, падающего на линзу. Чтобы по возможности упростить расчет, воспользуемся параксиальным, или малоугловым, приближением, которое позволяет принять в фор- [c.277]

Наконец, взаимная интенсивность света, выходящего из линзы, должна распространяться на дополнительное расстояние I до задней фокальной плоскости. Используя снова закон распространения (5.4.8), в параксиальном приближении получим для взаимной интенсивности на задней фокальной плоскости выражение [c.278]

Волновое уравнение, описывающее распространение света, конечно, остается одним и тем же независимо от того, интересуют ли нас в конечном счете свойства света при усреднении по времени или по ансамблю. Из этого следует важный вывод законы, описывающие распространение функций когерентности, одинаковы для величин, усредненных по времени и по ансамблю. Другими словами, в то время как функциональная форма функции взаимной когерентности или взаимной интенсивности может зависеть от того, вычисляется ли среднее по времени или по ансамблю, математическое соотношение между двумя функциями когерентности одного и того же типа не зависит от вида усреднения. Это позволяет нам применять все, что мы ранее установили относительно процесса распространения обычных функций когерентности, к задачам, включающим когерентность, усредненную по ансамблю. [c.333]

Поэтому он позволял решать лишь задачи о направлении распространения светового фронта и не затрагивал по существу вопроса об интенсивности волн, идущих по разным направлениям. Этот недостаток восполнил Френель, который вложил в принцип Гюйгенса физический смысл, дополнив его идеей интерференции волн. Благодаря этому огибающая поверхность элементарных волн, введенная Гюйгенсом чисто формально, приобрела ясное физическое содержание как поверхность, где благодаря взаимной интерференции элементарных волн результирующая волна имеет заметную интенсивность. [c.151]

Как уже упоминалось в 157, вторичные волны, вызываемые вынужденными колебаниями электронов, рассеивают в стороны часть энергии, приносимой световой волной. Другими словами, распространение света в веществе должно сопровождаться рассеянием света. Достаточным условием для возникновения такого явления служило бы, по-видимому, наличие электронов, способных колебаться под действием переменного поля световой волны, а такие электроны есть в достаточном количестве во всякой материальной среде. Однако нужно помнить, что эти вторичные волны когерентны между собой и, следовательно, при расчете интенсивности света, рассеянного в стороны, надо принять во внимание их взаимную интерференцию. [c.575]

При распространении света в веществе возникают, как известно, вторичные волны, вызываемые вынужденными колебаниями электронов. Эти волны рассеивают в стороны часть энергии, переносимой электромагнитной волной. Поскольку вторичные волны когерентны между собой, то при расчете интенсивности света, рассеянного в стороны, надо принимать во внимание их взаимную интерференцию. Эта интерференция вносит существенные изменения в рассеяние света волны, идущие в стороны, могут в значительной степени или даже полностью скомпенсировать друг друга, в результате чего перераспределение энергии по разным направлениям, т. е. рассеяние света, может оказаться очень слабым или совсем отсутствовать. [c.111]

Рабочий процесс в различных теплообменных устройствах состоит в конвективном теплообмене между поверхностью твердого тела и омывающей ее жидкостью. Интенсивность этого теплового процесса, с одной стороны, определяется геометрическими свойствами и размерами твердого тела, а с другой — гидродинамическим и тепловым состоянием жидкости. При перемещении жидкости относительно твердого тела, имеющего другую температуру, механическое движение жидкости и явления распространения тепла в ней происходят одновременно, и они оказывают взаимное влияние друг на друга. [c.125]

Анализ данных рис. 107-110 показывает, что скорость развития трещины в общем случае зависит не только от размаха коэффициента интенсивности, но и от уровня приложенного напряжения. Чем больше это напряжение, тем при прочих равных условиях выше скорость распространения трещины. Взаимное расположение прямых на рис. 107-110 таково, что при выбранных двух уровнях приложенных напряжений различие скоростей роста трещины заметно убывает по мере развития разрушения. Тем не менее во всех случаях указанное различие сохранилось существенным вплоть до последнего момента разрушения. [c.291]

Результаты экспериментальных исследований влияния вариаций скорости ветра на слабые флуктуации интенсивности света в турбулентной атмосфере представлены в работе [76]. Синхронные измерения проводились с идентичными источниками сферической волны на двух взаимно перпендикулярных трассах, когда относительно одной из них направление ветра было близким к поперечному, а относительно другой — к направлению распространения излучения (рис. 5.13). Это позволило получить в одном [c.113]

О нестационарности атмосферной турбулентности свидетельствует и тот факт, что одновременно измеряемые дисперсии флуктуаций интенсивности на взаимно перпендикулярных трассах в отдельных реализациях отличались в 2 раза. Иными словами, интегральная по трассе распространения структурная характеристика показателя преломления была существенно различной. Это связано, по-видимому, с неравномерной генерацией тепловых неоднородностей на подстилающей поверхности и шлейфовой структурой поля показателя преломления, создаваемой дроблением неоднородностей в процессе движения. [c.118]

Интенсивность света, рассеянного на адиабатических флуктуациях плотности, пропорциональна сумме интенсивности двух упругих волн, длина которых Л определяется (1.27), а их направление соответствует условию Брегга (1.19). Условие Брегга удовлетворяется при двух взаимно противоположных направлениях распространения рассматриваемой упругой волны. [c.404]

Распространение взаимной интенсивности теорема Ван-Циттерта — Цернике [c.324]

Распространение взаимной интенсивности. Рассмотрим Н)чок квазимонохроматического света от протяженного первичного источника от и предположим, что взаимная интенсивность известна для любой пары точек на воображаемой поверхности пересекающей пучок. Мы покаже.м, что в этом случае можно определить взаимную интенсивность для каждой пары точек на любой другой поверхности 53, освещаемой светом от Л либо непосредственно, либо через оптическую систему. [c.473]

Эта формула, предложенная Цернике [66], описывает распространение взаимной интенсивности. При ее выводе мы неявно предполагали, что свст от каждой точки поверхности, Л достигает точек и ( 2. Наличие любой диафрагмы между обеими поверхностями можно учесть, если ограничиться интегрированием лишь ио тем частям поверх-Рнс. 10.7. Интерференция двух ности А, которые посылают свет к и (Эг-пучков частичн когерентного Такой способ приводит к неверному результату, [c.476]

I0.5.3. Получение изображения при частично когерентном квазимонохрома-тическом освещении ), а. Распространение взаимной интенсивности через оптическую систему. В 9.5 было описано несколько общих методов изучения отображения протяженных объектов. Рассматривались случаи полностью когерентного (п. 9.5.1) и полностью некогерентного (п. 9.5.2) освещения. В первом случае рассматривалось распрострапепие через систему комплексной амплитуды, во втором — интенсивности. Сейчас мы исследуем более общий с гучай частично когерентного квазимонохроматического освещения. Изучаемой величиной здесь является взаимная интенсивность. [c.484]

Построение теоргтических моделей, адекватных физической реальности, и создание инженерных методов расчета оборудования с учетом особенностей двухфазных течений невозможно без изучения волновой динамики газо- и парожидкостных сред. Особенности проявления волновых свойств зависят как от состояния и структуры самой среды, так и от амплитуды и частоты вносимых в нее возмущений. При этом предметом изучения становятся релаксационные и диссипативные процессы, происходящие в двухфазных средах при распространении в них волны возмущения. Времена протекания этих процессов, их взаимное влияние определяют эволюцию генерируемых волн в нестационарных условиях, скорость их распространения и интенсивность. Как показали многочисленные эксперименты, в газодинамике двухфазных потоков паро-(газо-) капельной структуры определяющим является обмен количеством движения между молекулами несущей газовой среды и каплями жидкости. При рассмотрении быстропротекающих процессов в смесях жидкости с пузырьками пара и газа определяющими являются инерционные свойства жидкости при внутренних радиальных ее движениях, возникающих в результате взаимодействия молекул газа в пузырьках с прилегающими к ним объемами жидкости При добавлении пузырьков газа мало меняется средняя плотность среды при достаточно малых концентрациях пузырьков, но характер изменения давления меняется существенно. [c.32]

Последнее уравнение играет очень важную роль, так как оно представляет собой обобщение на случай распространения комплексной амплитуды. Например, если мы имеем оптическое гголе, характеризуемое взаимной интенсивностью Г( 1, 2), то в плоскости х, расположенной на расстоянии г от плоскости падения, взаимная интенсивность дается выражением [c.59]

Возвращаясь к случаю узкополосного света, вспомним теперь второе условие квазимонохроматичности оптическая разность хода должна быть намного меньше длины когерентности света. Опираясь на это предположение, мы можем найти соответствующие законы распространения света для взаимной интенсивности. Если условия квазимонохроматичности выполняются, то взаимную интенсивность на поверхности Ед мы найдем, заметив, что [c.191]

Как и в (9.5.1), используем иормализоваиные координаты Зайделя, так что точка предмета и се параксиальное изображение имеют одинаковые численные. значения координат. Пусть J (х , у у ) — взаимная интенсивность для точек Ха, у ), (x f , yi) в плоскости предмета. Если К хо, Уо, Хи г/i) — функция пропускания системы (см. п. 9.5.1), то взаимная интенсивность в плоскости изображения, согласно закону распространения (10.4.47), определяется выражением [c.484]

Законы преломления и отражения, определяя направления отраженного и преломленного лучей, не дают никаких сведений об интенсивностях и фазах. Задачу определения интенсивностей и фаз отраженного и преломленного лучей можно решить, исходя из взаимодействия электромагнитной волны со средой. Согласно электронной теории, под действием электрического поля падающей волны электроны среды приводятся в колебания в такт с возбуждающим полем — световой волной. Колеблющийся электрон при этом излучает электромагнитные волны с частотой, равной частоте возбуждающего поля. Излученные таким образом волны называются вторичными. Вторичные Bojnibi оказываются когерентными как с первичной волной, так и мемаду собой. В результате взаимной интерференции происходит гашение световых волн во всех направлениях, кроме двух — в направлениях преломленного и отраженного лучей. В принципе можно, решая задачу интерференции, определить направления распространения, интенсивности и фазы обоих лучей. Однако решение ее, хотя и привело бы к результатам, согласующимся с опытными данными, представляется довольно сложным. Эту же задачу можно решить более простым путем,- используя систему уравнений Максвелла. [c.45]

В некоторых случаях, когда требуется быстрая модуляция интенсивности излучения, используются ячейки Поккельса. Основным элементом ячейки является одноосный кристалл (КДР, АДР и др.). Луч света направляется по оптической оси кристалла при этом оба луча — обыкновенный и необыкновенный — распространяются в кристалле с одной и той же скоростью. При приложении к кристаллу электрического поля вдоль оптической оси кристалл становится двуосным с главными осями ох и оу, составляющими угол 45° с кристаллографическими осями ох и оу (рис. 45). Скорость распространения в нем двух волн, поляризованных во взаимно перпендикулярных плоскостях, проходящих через ох и ог/, оказывается различной. Когда на кристалл падает линейно-поляризованный свет, плоскость поляризации которого совпадает с ох, то в кристалле распространяются две взаимно перпендикулярно поляризованные компоненты с различными скоростями v-y и Uj. Пройдя некоторый путь, они приобретают разность фаз, зависящую от приложенного к кристаллу напряжения, вследствие чего на выходе из кристалла свет становится эллипти-чески-поляризованным, причем эксцентриситет эллипса поляризации зависит от разности фаз, т. е. от приложенного напряжения. Пропуская затем модулированный таким образом свет через поляризационную призму, получают лазерный луч, модулированный по амплитуде, т. е. по интенсивности. [c.73]

Взаимовлияние излучения и вещества характерно для излучающей плазмы. Действителыю, с одной стороны, само излучение обусловлено ускорением частиц и его спектр формируется их тепловым движением, а с др. стороны, радиац. потери плазмы ограничивают её темп-ру, т. е. интенсивность движения частиц. В горячей разреженной плазме И. п. имеет определяющее значение также и в формировании распределения ионов по кратностям ионизации (см. Ионизационное равновесие), а для данного Z/ — по возбуждённым уровням. Эти распределения вместе с максвелловским распределением электронов по скоростям (к-рое обычно легко поддерживается их частыми взаимными столкновениями и потому не искажается излучением) образуют полный набор излучателей для ЛИ, ТИ, ФИ и ЦИ. В свою очередь, частицы плазмы влияют на форму излучаемых спектров, приводя к уширению спектральных линий, й на распространение излучения в среде (см. ниже Запирание излучения, а также Перенос излучения). Наиб, полным взаимовлияние плазмы и излучения оказывается для ЛИ дискретность спектра предопределяет его чувствительность к многообразным уширяющим воздействиям электронов и ионов, а ко1[центрацня излучающих электронов на возбуждённых уровнях в сильной степени определяется скоростью радиац. процессов девозбуждения и возбуждения. [c.108]

Из средств для локального вибрирования преимущественное распространение имеют вибрационные массажные устройства. В корпусе смонтирован электромагнитный вибровозбудитель, в якоре которого расположены два взаимно перпендикулярных гнезда для закрепления хвостовиков различных наконечников, представляющих собой исполнительные органы вибрационного массажного устройства и иногда называемых вибратодами. Рабочая поверхность наконечников может иметь различную форму сферическую, цилиндрическую, плоскую, форму колокола, щетки и т. д Для интенсивного массажа применяют твердые металлические или пластмассовые наконечники, а для легкого массажа — эластичные резиновые наконечники. Присоединенные к осевому гнезду якоря наконечники совершают относительно массируемой поверхности нормальную вибрацию, а присоединенные к боковому гнезду — тангенциальную вибрацию. На рукояти расположены выключатель и переключатель уровней интенсивности вибрации. Устройство с помощью шнура и штепсельной вилки подключают к электрической сети. [c.412]

Расходимость электромагнитной волны с частичной пространственной когерентностью больше, чем у пространственно-когерентной волны, имеющей такое же распределение интенсивности. Это можно понять, например, из рис. 7.5, а если волна не является пространственно-когерентной, то вторичные волны, излученные с поперечного сечения АВ, не должны больше находиться в фазе и волновой фронт, образованный вследствие дифракции, должен иметь большую расходимость по сравнению с той, которая получается из выражения (7.43). Строгое рассмотрение этой задачи (т. е. задачи о распространении частично-когерентных волн) выходит за рамки настоящей книги, и читателю мы рекомендуем обратиться к более специализированным книгам [3, с. 508—518]. Мы же ограничимся изучением относительно простого случая пучка диаметром D (рис. 7.8, а), который состоит из множества пучков (показанных на рисунке в виде заштрихованных кружков) меньшего диаметра d. Будем предполагать, что каждый из этих пучков меньшего диаметра является дифракционно-ограниченным (т. е. пространственно-когерент-ным). Тогда, если составляющие пучки взаимно некоррелиро-ваны, расходимость всего пучка в целом будет равна 0d = = X/d. Если бы такие пучки были коррелированными, то расходимость была бы равна 6и = pX/D. Этот последний случай фактически эквивалентен множеству антенн (маленьких пучков), которые все излучают синхронно друг с другом. После этого простого примера можно рассмотреть общий случай, когда пространственно-когерентный пучок имеет данное распределение интенсивности по его диаметру D и данную область когерентности Ас в каждой точке Р (рис. 7.8,6). По аналогии с предыдущим примером нетрудно понять, что в этом случае 0d = = рХ/[Лс] , где р — числовой коэффициент порядка единицы, значение которого зависит как от конкретного распределения интенсивности, так и от способа, каким определялась область Ас. Таким образом, понятие направленности тесно связано с понятием пространственной когерентности. [c.463]

Для шумовых импульсов важен весь круг вопросов, рассмотренных в предыдущих параграфах. Однако если для регулярных импульсов интерес представляет поведение огибающей и фазы, то в случае шумовых импульсов — статистические характеристики, в первую очередь такие, как средние интенсивность и длительность импульса, корреляционная функция и время корреляции. Выполненные к настоящему времени исследования в значительной мере решают проблему распространения шумовых импульсов в диспергирующих средах. Детальтю изучено распространение шумовых импульсов как во втором [31, 71], так и в третьем приближении теории дисперсии [201. Рассмотрены особенности расплывания импульсов многомодового лазерного излучения [72] и отражение шумового импульса от дифракционной решетки [73], проанализировано взаимное влияние неполной пространственной и временной когерентности при распространении импульса в диспергирующей среде [74]. Подчеркнем, что на основе пространственно-временной аналогии на шумовые импульсы могут быть перенесены результаты теории распространения частично когерентных пучков в линейных средах [16]. [c.63]

Наиболее широкое распространение в промышленности получила вторая схема. Она предполагает осадку заготовки без образования облоя (рис. 34). Предварительная заготовка имеет более простую форму в сравнении с конфигурацией готовой детали, что позволяет на заключительной стадии горячей штамповки осуществлять интенсивную пластическую деформацию. Данная схема позволяет повысить интенсивность сдвиговых напряжений на поверхности поры, что при-веяи-т к взаимному смещению ее/верхней и нижней частей друг относительно друга, в результате чего происходит ее заварка. При этом происходит механическое разрушение присутствующей на поверхности поры оксидной пленки, способствующее образованию чистых металлических поверхностей и возникновению прочной связи на месте прежней поры. Большая степень деформации, реализуемая в данной схеме, позволяет получать в поперечном направлении волокнистую структуру и тем самым повысить эксплуатационные характеристики материала. [c.115]

Жертвуя в какой-то мере простотой, мы можем значительно выиграть в удобстве применения, заменив неустаповившийся равномерный процесс свободной турбулентности установившимся неравномерным процессом два параллельных потока с различными скоростями вступают в контакт в данной точке, а не в данный момент времени. Можно допустить, что это происходит в конечной точке тонкой разделительной стенки (без сопротивления). Тогда упомянутая последовательность эпюр скоростей представится в виде кривых, размещенных на разных расстояниях от точки начального контакта (рис. 115). Иными словами, наиболее интенсивный сдвиг происходит в конечной точке стенки, распространение турбулентности, образовавшейся в этой зоне, является причиной того, что все больше и больше жидкости вовлекается в процесс перемешивания, и по мере вырождения турбулентности, сформировавшейся ранее, образуется турбулентность более крупного масштаба. Конфигурация потока будет, очевидно, меняться в зависимости от относительных величин двух скоростей граничным условием параллельных линий тока без взаимного сдвига на разграничивающей поверхности является равенство скоростей. [c.334]

Исследования равновесия и распространения трещины в анизотропной среде (Г. И. Баренблатт и Г. П. Черепанов, 1961) показали, что, как и в изотропном теле, скорость распространения трещины не может превосходить скорость волн Рейли. В случае ортотропного тела с двумя взаимно перпендикулярными плоскостями симметрии для прямолинейности трещины необходимо, чтобы отношение критических коэффициентов интенсивности напряжений в направлении расклинивания и в направлении, ему перпендикулярном, не превышало единицы. Одно из основных предположений в задачах стационарного расклинивания с постоянной скоростью состоит в том, что конец трещины, образующейся перед клином, движется равномерно с той же скоростью. Однако экспериментальные исследования показали, что при развитии трещины, например, с малой скоростью скорость конца совершает регулярные колебания около некоторого среднего значения. Г. И. Баренблатт и Р. Л. Салганик (1963) исследовали явление автоколебательного процесса при расклинивании, предположив, как и А. Н. Стро (J. Me h. and Phys. Solids, 1960, 8 2, 119— 122), что критический коэффициент интенсивности напряжений зависит от мгновенной скорости распространения трещины, вначале убывая, а затем возрастая с увеличением скорости. Ими рассмотрены автоколебания при расклинивании жестким клином, движущимся с постоянной скоростью, для бесконечного хрупкого тела> тонкой балки и тонкой стружки, отщепляемой от большого тела. [c.389]

Характер распространения вихревых токов в испытуемых объектах, а следовательно, и их отклики — обратное воздействие на электрические параметры датчика — зависят от частоты возбуждающего тока, от физических свойств материала испытуемого объекта, а именно его электропроводности и характера из.менения магнитной проницаемости, от геометрических факторов, т. е. размеров объекта (испытуемого изделия) и нарушения сплошности материала изделия, от взаимного расположения детали и катушки. Вследствие скин-эффекта плотность вихревьк токов убывает по мере удаления от поверхности. Чем выше частота возбуждающего поля, те.м интенсивнее убывает плотность вихревых токов по мере удаления от поверхности изделия. [c.35]

Соотношение (14.81) связывает лучевую интенсивность / (г, з) с функцией взаимной когерентности Г(га, гь) < ф(Га)1 ) (гг,)>. Заметим, что в теории переноса понятие лучевой интенсивности вводится эвристически для описания величины и направления распространения мощности, а не волновых характеристик поля. Однако соотношение (14.81) показывает, что лучевая интенсивность описывает также и волновые характеристики поля посредством функции взаимной когерентности. Таким образом, соотношение (14.81) устанавливает важную связь между теорией переноса и теорией многократного рассеяния. Отметим также, что соотношение (14.81) является лишь приближенным и, строго говоря, оно не совместимо с волновым уравнением (см. также другие работы, посвященные связи между теорией переноса и теорией многократного рассеяния [12, 149, 381]). [c.28]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...