Взаимная интенсивность света

Таким образом, для взаимной интенсивности света, падающего на линзу, найдем [c.278]

Прохождение света через линзу описывается амплитудной функцией пропускания линзы (7.1.19). Тогда взаимная интенсивность света, выходящего из линзы, имеет вид [c.278]

Наконец, взаимная интенсивность света, выходящего из линзы, должна распространяться на дополнительное расстояние I до задней фокальной плоскости. Используя снова закон распространения (5.4.8), в параксиальном приближении получим для взаимной интенсивности на задней фокальной плоскости выражение [c.278]

Если Ло снова, представляет собой взаимную интенсивность света, выходящего из плоскости объекта, а 2о — расстояние от плоскости объекта до линзы, то взаимная интенсивность Л [c.281]

Рг> 2> Р2) = ( 1> Р ) ( 1 2, Р1 Р2), (7.2.19) мы воспользуемся четырехмерным преобразованием Фурье выражения (7,1,28) (в котором Ло заменим величиной Лх, а Лf— величиной Ло) для вычисления взаимной интенсивности света, падающего на объект, В результате такого простого вычисления получим [c.294]

Взаимная интенсивность света 76, 178, 201, 294 [c.512]

Взаимная интенсивность света, падающего на предмет, согласно (10.4.35а), [c.487]

Формулы Френеля. Определим теперь распределение интенсивности света между отраженными и преломленными световыми волнами. С этой целью удобно разложить вектор напряженности электрического поля (световой вектор) у всех трех волн на два взаимно перпендикулярных вектора — один в плоскости падения, [c.48]

Как уже упоминалось в 157, вторичные волны, вызываемые вынужденными колебаниями электронов, рассеивают в стороны часть энергии, приносимой световой волной. Другими словами, распространение света в веществе должно сопровождаться рассеянием света. Достаточным условием для возникновения такого явления служило бы, по-видимому, наличие электронов, способных колебаться под действием переменного поля световой волны, а такие электроны есть в достаточном количестве во всякой материальной среде. Однако нужно помнить, что эти вторичные волны когерентны между собой и, следовательно, при расчете интенсивности света, рассеянного в стороны, надо принять во внимание их взаимную интерференцию. [c.575]

При распространении света в веществе возникают, как известно, вторичные волны, вызываемые вынужденными колебаниями электронов. Эти волны рассеивают в стороны часть энергии, переносимой электромагнитной волной. Поскольку вторичные волны когерентны между собой, то при расчете интенсивности света, рассеянного в стороны, надо принимать во внимание их взаимную интерференцию. Эта интерференция вносит существенные изменения в рассеяние света волны, идущие в стороны, могут в значительной степени или даже полностью скомпенсировать друг друга, в результате чего перераспределение энергии по разным направлениям, т. е. рассеяние света, может оказаться очень слабым или совсем отсутствовать. [c.111]

Используя тот же метод, что н в 2.2 для случая когерентного света, функцию взаимной интенсивности можно записать в нормализованном виде [c.53]

Если принять в расчет явление затухающей волны, то можно показать, что в случае распространяющейся волны когерентность должна существовать в пределах линейного размера, превышающего по крайней мере длину волны. В случае квазимонохроматического света взаимная интенсивность, наилучшим образом аппроксимирующая некогерентность, но соответствующая еще распространяющейся волне, дается выражением [5.11] [c.199]

Ограничившись случаем квазимонохроматического света, мы показали выше, что взаимная интенсивность распространяется в соответствии с законом [c.201]

Спрашивается как, зная функцию взаимной интенсивности падающего света Ji ( i, "ПГ, I2, "Пд), найти форму функции взаимной интенсивности Ji (li, "ПГ, I2, "Пд) прошедшего света Если комплексная огибающая падающего света равна A,( ,Ti t), а комплексная огибающая прошедшего света равна А ( , ti 0, то эти две величины могут быть связаны между собой амплитудной функцией пропускания [c.214]

Свет, выходящий из передней фокальной плоскости, предполагается квазимонохроматическим и имеющим взаимную интенсивность Лр 2 2)- Пользуясь формулой (5.4.8), которая описывает влияние процесса распространения на взаимную интенсивность, можно вычислить взаимную интенсивность 11 хи уй Х2, У2) света, падающего на линзу. Чтобы по возможности упростить расчет, воспользуемся параксиальным, или малоугловым, приближением, которое позволяет принять в фор- [c.277]

Интерес представляют также интенсивность света, падающего на заднюю фокальную плоскость, и ее связь с взаимной [c.279]

Б. Представление источника с помощью функции взаимной интенсивности падающего света [c.290]

Но вследствие очень малой площади когерентности света, падающего на линзу, определяемой малой спектральной шириной фурье-образа в выражении (7.2.13), взаимная интенсивность прошедшего света не равна нулю только при очень малых Ах и Ау. Поэтому мы можем сделать следующие предположения, допустимые при достаточно малых Ах и Ау (задача 7.1) [c.293]

Тогда взаимная интенсивность прошедшего света принимает вид [c.293]

Предположим, как и ранее, что объект освещается сзади (т. е. просвечивается) и что он имеет амплитудный коэффициент пропускания 1о. Предположим также, что взаимная интенсивность Ло света, падающего на объект, зависит только от разностей координат А = — 1ь Ал = Л2 Ль как это часто имеет место на практике. Таким образом, взаимная интенсивность прошедшего света дается выражением [c.298]

Случай полной некогерентности освещения объекта математически может быть описан взаимной интенсивностью падающего на объект света в виде [c.302]

Будем считать, что на этот объект слева падает частично когерентный свет с взаимной интенсивностью Ло(А , Ат]) и его [c.307]

Волновое уравнение, описывающее распространение света, конечно, остается одним и тем же независимо от того, интересуют ли нас в конечном счете свойства света при усреднении по времени или по ансамблю. Из этого следует важный вывод законы, описывающие распространение функций когерентности, одинаковы для величин, усредненных по времени и по ансамблю. Другими словами, в то время как функциональная форма функции взаимной когерентности или взаимной интенсивности может зависеть от того, вычисляется ли среднее по времени или по ансамблю, математическое соотношение между двумя функциями когерентности одного и того же типа не зависит от вида усреднения. Это позволяет нам применять все, что мы ранее установили относительно процесса распространения обычных функций когерентности, к задачам, включающим когерентность, усредненную по ансамблю. [c.333]

Интерференция квазимонохроматического света. Взаимная интенсивность. Обратимся вновь к интерференционному эксперименту, изображенному на рис. 10.1. Согласно уравнению (10.3.20) интенсивность в точке Q интерференционной картины задается соотношением [c.464]

Заметим, в частности, что в соответствии с приближением (7,2.156) взаимная интенсивность падающего на объект света не зависит от аберраций в системе совещания, на это впервые указал Цернике [7,10]. Задача вычисления взаимной интенсивности света, падающего на объект, свелась к задаче преобразования Фурье квадрата модуля функции зрачка линзы. Если линза не аподизирована (т, е. Рс = 0 или Рс =1), то Рс 2 = Рс и достаточно подвергнуть преобразованию Фурье саму апертурную функцию. Дополнительно заметим, что если все предположения, использованные при выводе уравнения [c.294]

С точки зрения усреднения по ансамблю взаимная интенсивность света, отраженного или рассеянного шероховатой поверхностью и наблюдаемого поблизости от этой поверхности, почти то же самое, что и взаимная интенсивность некогерентиого источника. В случае ансамбля идеально шероховатых поверхностей практически нет никакой связи между фазами света, рассеянного двумя близко расположенными поверхностными элементами, по крайней мере пока интервал между ними не окажется близким к одной длине волны. Сформулируем это математически, представив функцию взаимной интенсивности на поверхности в виде [c.333]

На Практике чаще всего используют управление оптической активностью слоя нематического жидкого кристалла с положительной анизотропией диэлектрической Проницаемости, закрученного наподобие холестерической спирали на угол ф=л/2. Это достигается путем задания взаимно ортогональной ориентациа молекул на Прилегающих к разным подложкам участках- с.1 )я жидкого кристалла. В отсутствие электрического ноля слои Вращает 11лоскость поляризации ггроходящего света на 90°. Приложение поля снимает оптическую активность слоя, и за анализатором интенсивность света изменяется от нуля до максимума или наоборот, в зависимости от того, как ориентирован анализатор по отношению к направлению поляризации падающего света —параллельно или ортогонально. Достоинством метода является возможность модуляции белого света. [c.28]

Если светорассеивающая пластинка освещается монохрохмати-ческим излучением нескольких взаимно не когерентных лазеров, число которых равно М, то при равной интенсивности света всех источников контраст результирующей пятнистой структуры будет меньше в Vm раз (П.191). [c.235]

Возвращаясь к случаю узкополосного света, вспомним теперь второе условие квазимонохроматичности оптическая разность хода должна быть намного меньше длины когерентности света. Опираясь на это предположение, мы можем найти соответствующие законы распространения света для взаимной интенсивности. Если условия квазимонохроматичности выполняются, то взаимную интенсивность на поверхности Ед мы найдем, заметив, что [c.191]

Полезную формулу для взаимной интенсивности, относящуюся к случаю полностью когерентного квазимонохроматического света, можно получить, если выразить комплексные огибающие А(Р], t) и А(Р2, о через комплексную огибающую А(Ро, t) в заранее выбранной точке отсчета Ро. Определим не зависящие от времени фазорные амплитуды А (Pi) и А(Рд) через комплексную огибающую в точке Pq следующим образом [c.198]

Чтобы критически оценить это утверждение, заметим прежде всего, что в силу теоремы Ван Циттерта — Цернике, примененной к некогерентному источнику с распределением интенсивности /з(а, Р), взаимная интенсивность падающего на линзу света дается выражением [формула (5.6.8)] [c.292]

В силу предположения (7.2.12) величина s(Ax/X2,, Ayj kZi) является исключительно узкой функцией переменных (Ах,Ау). Следовательно, выражение (7.2.16) описывает взаимную интенсивность нового источника (зрачок линзы), который практически можно считать пространственно-некогерентным и распределение интенсивности которого пропорционально P (Xi, i) р. Применим теперь теорему Ван Циттерта — Цернике к новому источнику, что позволит нам записать взаимную интенсивность падающего на объект света в виде [c.293]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...